Распространение малых возмущений. Обтекания тел при малых возмущениях

РАСПРОСТРАНЕНИЕ МАЛЫХ ВОЗМУЩЕНИЙ. ОБТЕКАНИЕ ТЕЛ ПРИ МАЛЫХ ВОЗМУЩЕНИЯХ [c.69]

Итак, если скорость движения газа меньше скорости распространения малых возмущений (скорости звука), то возмущения, возникающие в какой-либо точке, распространяются на весь объем газа, в том числе и на области, находящиеся далеко вверху по потоку. Поток чувствует находящиеся впереди него препятствия задолго до приближения к ним и поэтому заранее перестраивается в зависимости от характера этого препятствия. На рис. 8. 14 показана схема обтекания потоком воздуха воздушно-реактивного двигателя самолета, летящего с дозвуковой скоростью. [c.155]

При рассмотрении постановки задачи о не стационарном обтекании затупленных тел в рамках метода малых возмущений возникают два основных вопроса. Во-первых, являются ли условия (5.12) достаточными для малости не стационарных возмущений. Во-вторых, имеет ли распространение малых, но конечных возмущений линейный характер, т. е. описывается ли оно линейными уравнениями, получающимися линеаризацией полной нелинейной системы уравнений газовой динамики (уравнениями в вариациях). [c.71]

При малых углах (3/, (О < (3/, < Р , где (3 - угол отклонения щитка, при котором происходит зарождение отрывного течения) имеет место безотрывное обтекание, сопровождающееся в основном перераспределением повышенного давления по поверхности выдвижного органа управления. Так как управляющая поверхность имеет конечные размеры, то обтекание носит пространственный характер. Границы области возмущенного течения на щитке определяются его геометрическими параметрами (шириной Ь, высотой /г) и углом распространения слабых возмущений [c.170]

Относительная эффективность рулей, расположенных вдоль задней кромки оперения (крыла), довольно велика при дозвуковом обтекании. Однако при сверхзвуковых скоростях эта эффективность существенно снижается, так как от отклонения рулей изменение давления на оперении весьма мало и обусловлено лишь распространением возмущений через пограничный слой. [c.82]

В работе [6] в рамках линейной теории обтекания тел конечной толщины рассмотрена задача о сверхзвуковом обтекании конуса, совершающего медленные колебания малой амплитуды вокруг центра, расположенного на оси симметрии. Из перечисленных выше факторов, связанных с конечностью толщины тела, в данном решении учитьшается распространение нестационарных потенциальных возмущений в неоднородном поле и их взаимодействие со скачком уплотнения. [c.69]

Другим примером является распространение возмущений вдали от тела. В рамках линейной теории (например, при обтекании тонкого профиля) паз-рыв давления малой, но фиксированной интенсивности на головной характеристике распространяется до бесконечности. Но в действительности при обтекании тела конечных размеров вслед за головным скачком возникнут волны разрежения, которые обязательно догонят скачок и ослабят его в пределе на. достаточно большом расстоянии от тела до нулевой интенсивности [c.105]

Анализ распространения по пограничному слою малых двумерных возмущений в ряде случаев сводится к решению одного нелинейного уравнения относительно некоторой функцш , зависящей от времени и продольной координаты [209]. Если амплитуда а и длина волны / возмущений удовлетворяют условиям Ке < а < 1, / = 0(Ке а ), где число Рейнольдса Ке —> определено по характерному размеру обтекаемого тела, то двумерное поле течения в пограничном слое может быть построено в результате решения уравнения Бюргерса [257] при сверхзвуковом режиме обтекания и уравнения Бенджамина-Оно [211, 212] при дозвуковых скоростях набегающего потока. Упомянутые уравнения, выведенные в [209] с помощью асимптотических разложений решений полной системы уравнений Навье-Стокса, рассматриваются в [210] как следствие предельного перехода в теории свободного взаимодействия [78, 79, 81] к высокочастотным крупномасштабным возмущениям. [c.90]

В предыдущем разделе на частном примере треугольного крыла обнаружена аналогия между распространением возмущений в сверхкритическом трехмерном пограничном слое и сверхзвуковом потоке невязкого газа. Показано, что при изменении стреловидно сти крыла можно иметь аналогию с обтеканием крыльев сверхзвуковым потоком невязкого газа, имеющих сверхзвуковые или дозвуковые передние кромки. В случае режима сильного гиперзвукового взаимодействия — это наличие вблизи передних кромок закритических областей при малых значениях угла стреловидности передней кромки или их отсутствие при больших углах стреловидности. Естественно попытаться построить характеристические поверхности и соответствующие соотношения в общем случае (помимо характеристик, связанных с поверхностями тока, см., например, [Wang К., 1971]). [c.317]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...