Вычисление формулы

Для упрощения вычислений формулу (7-5) представляют в таком виде [c.251]

Были рассчитаны значения л (Т) при различных параметрах, характеризующих работу АЛ для двух рассматриваемых стратегий обслуживания. Для повышения точности результатов вычисления формулы для определения Ят и Яоо (см. табл. 22) преобразовали таким образом, чтобы в них входили относительные, а не абсолютные значения параметров. Уравнение для л (Т), по которому велись указанные расчеты, было получено в виде [c.394]

Затем щелкните no OK. Отчет показывается в окне просмотра (рис. А. 10.8). В нижней части страницы расположено суммирующее поле-результат вычисления формулы (на рис. А. 10.8 не видно). [c.393]

Для удобства практических вычислений формулу (131) записывают в виде [c.162]

Как было отмечено в подразд. 3.4, все гидравлические потери принято делить на две группы потери на трение по длине и местные потери. Там же приведены основные математические зависимости для их вычисления формула Дарси (3.16) — для определения потерь на трение по длине трубы и формула Вейсбаха (3.15) — для потерь в местных гидравлических сопротивлениях. Но прежде чем переходить к анализу использования этих зависимостей для практических расчетов, рассмотрим влияние потерь на параметры реальных потоков жидкости и методы, применяемые при исследовании этих потерь. [c.27]

По вычисленной формуле (93) величине ТУд подбирается соответствующая стандартная посадка, у которой для надежности соединения наименьший натяг должен быть равен Л д или близок к нему. [c.52]

Для вычислений формула (160) не вполне удобна, так как нам не известны точные значения функции j( ) и постоянной 0(0). Обозначим через Р нижнюю границу числа — (О). Тогда функция [c.563]

Как показывают вычисления, формула (77) остается в первом приближении верной и для того случая, когда наряду с расслоением атмосферы учитывается и вращение Земли. Однако при учете вращения Земли к добавочной скорости и присоединяется над плоскогорьем еще другая, также горизонтальная скорость V, но направленная перпендикулярно к и. Эта скорость равна [c.513]

По вычисленной формуле (28) оптической плотности/) с помощью табл. 31 находят коэффициенты пропускания т оптической системы. Величину В предварительно округляют до второго знака после запятой. [c.77]

Для удобства вычислений формулу (2. 158) можно представить в другом виде, заменив / и т следующими выражениями [c.228]

Для вычислений формулу (П. 8. 7) удобно представить в следующем виде [c.291]

Используя для измерения плоские (пластинчатые) образцы и электроды, описанные в лабораторной работе № 1 (см. рис. 2), можно применить для вычисления формулу емкости плоского [c.12]

С учетом формулы (14) и проведенных вычислений формула (16) принимает [c.36]

Произведя подстановку 1 г тах и tg г 3п,1п в формуле (25.20) после преобразований получаем для вычисления формулу в окончательном виде [c.521]

При массовых вычислениях формулы (2.2.12) — (2.2.16) имеют преимущество по сравнению с формулами (2,2.08) — [c.223]

Прежде чем ш штъ расчет, отметим, что линия магнитного резонанса симметрична относительно центральной частоты щ. Убедимся в правильности этого утверждения. Если а) и f > — два собственных состояния ё о + Ш ж) с разностью энергии % Еа — Еь) Лшо + баь, то два состояния I а) и I 6), полученные из а) и j 6 ) соответственно путем поворота всех спинов в обратном направлении, будут также собственными состояниями Ь ( o + i) с ft( -j — )=fi, uo—oeb- Таким образом, каждому переходу с частотой а о + соответствует переход равной интенсивности с частотой Шо — и. Если /( ) —функция формы, то h (и) / (шо-Ьм) — четная функция и. Поскольку моменты кривой пропорциональны производным в начале координат от их фурье-преобразования, мы будем применять для их вычисления формулу (IV.13). Вследствие узости линии ядерного магнитного резонанса можно пренебречь изменением величины се в пределах ширины линии и предположить, что форма линии описывается Х" (м) /а>, так же как и %"( ). Тоща, поскольку /( ) — нормированная функция формы, (IV.13) может быть переписано в виде [c.112]

Для удобства вычислений формулу (2.29) можно еще записать [c.191]

Для 2-поля мы также получим, сделав аналогичное вычисление, формулу (7.28), причем здесь [c.249]

Зная асимптотические свойства коэффициентов рядов и плотностей интегральных представлений в выражении (2 55), можно получить удобные для вычислений формулы в любой точке существования поля Наихудшая сходимость соответствующих рядов и интегралов наблюдается на поверхности раздела частичных областей В связи с этим приведем соответствующие выражения для потенциала скорости и радиальной составляющей колебательной скорости на этой поверхности, полученные путем выделения и представления в замкнутом виде соответствующих медленно сходящихся частей рядов и интег- [c.72]

Таким образом, формула (Х-2), выражающая в математической форме принцип Гюйгенса — Френеля, может быть заменена более удобной для вычислений формулой (Х.6), в которой функция и, определяемая формулой (Х.5), называется комплексной амплитудой элементарного колебания. [c.602]

После этих вычислений формула (И) 4 примет вид [c.644]

В формуле Планка спектральная плотность энергетической светимости ЧТ является функцией двух переменных длины волны X. и температуры Т. Поэтому для упрощения вычислений формулу Планка преобразуют в уравнение единой изотермической кривой. Для этого вводят новые переменные [c.301]

Для большого класса задач уравнения, описывающие взаимосвязь этих величин, являются интегральными уравнениями (ИУ) первого рода. Остановимся на некоторых методах решения этих уравнений в оптических измерительных системах, при этом можно выделить два вида оператора А. В первом случае оператор А имеет обратный оператор А , т. е. можно построить формулу обращения ИУ (4 1). К таким типам ИУ относятся часто встречающиеся в косвенных измерениях преобразования Абеля, Фурье, Радона, уравнение типа свертки и т. д. Для вычисления формул обращения некоторых из них могут быть использованы достаточно простые и широко известные схемы оптических процессоров, которые для целого ряда случаев могут дать хорошие результаты. Так, например, использование спектроанализатора для анализа оптического волнового фронта, прошедшего через гидродинамический турбулентный процесс, позволяет определить спектр турбулентных пульсаций [112] применение коррелятора позволяет определить масштабы турбулентности реализация простейших методов пространственной фильтрации в лазерных анемометрах позволяет одновременно определять размеры и скорость частиц в потоке (ИЗ] и т. д. Нетрудно заметить, что при решении именно данного класса уравнений возникает наибольшее многообразие оптических схем в зависимости от вида ядра ИУ. [c.113]

Метод Мерсона требует пяти вычислений правой части уравнения (против четырех при использовании формулы (3.18)), но эти затраты окупаются тем, что можно без повторных расчетов сказать, достигнута ли нужная степень точности и, если нет, то при каком шаге она будет достигнута. Кроме того, следует отметить, что требуемый объем памяти вычислительной машины не превышает тот, который необходим для вычисления формул (3.18). Таким образом, по-видимому, метод Мерсона является наиболее эффективным вариантом метода Рунге—Кутта. [c.103]

Когда dj>>Ai, Tj kV f, использовав для вычисления формулы (16-5) и (16-6), а также учитывая, что при р = 1 глубина проникновения тока в материал цилиндра Аз = 500КРг//. получим выражение для г Чг . [c.234]

А[ в), Ai(2)(e) в (79) все интегралы выражаются через элементарные функции, и для яркости неба мы получаем хотя и сложную, но вполне доступную для вычислений формулу. Результаты вычисления могут быть сопоставлены с численным регаением интегрального уравнения рассеяния света, приведенным в нагаей работе [8] для значений параметров ( = 60° = 0 в = 0,3 Л = 1. Это эегаение, полученное методом последовательных приближений, может практически рассматриваться как точное. Как показано в [8], для яркости неба точное эегаение дает выражение [c.621]

Кванты лучистой энерпии называют также фотонаМи. Энергию, иопускае1иую абсолютно че,рным телом, можно вы-чисдйть, пользуясь методом статнспйчесшй термодинамики. В результате вычислений формула для удельного потока излучения частоты V абсолютно черного- тела с температурой Т получает следующий вид [c.233]

Выполняя элементарные преобразования, можно получить более компактные и удобные для вычислений формулы элементов оптимальных эллиптических траекторий. Преобразуем прежде всего вторую из формул (51) для экцентриситета эллипса, зная, что для оптимальной эллиптической траектории [c.257]

Формула (1.38) является не более чем первым приближением. Она приводит к бесконечно большому эффективному сечению, когда угол 9 стремится к нулю (при очень больших прицельных параметрах В). При больших Г) налетающая частица взаимодействует с электронами атома, и это усложняет вычисления. Формула (1.38) справедива лишь в том случае, когда единственной силой взаимодействия является сила электростатического взаимодействия. Для этого должны выполняться два условия. [c.37]

Составим сводку необходимых для вычислений формул Федера для сферических поверхностей [c.26]

Фракции, десорбированные алкилатом из рафинатного парафина, по вычисленной формуле среднего ряда мoнiнo отнести к метановым углеводородам, а аналогичные фракции из фильтратного парафина — в основном к нафтеновым углеводородам. [c.324]

По вычисленным формулам среднего ряда, на основании элементарного состава и молекулярного веса, парафин из рафината, как образующий, так и но образующий комплекс с карбамидом, а также парафин из фильтрата, образующий комплекс с карбалшдом, могут быть отнесены к углеводородам метанового ряда. Углеводороды, не образующие колшлекс с карбамидом из фильтратного парафина, можно отнести к смеси нафтеновых и метановых углеводородов изостроения или к нафтеновым углеводородам с высоким содержанием боковых парафиновых цепей в молекуле. [c.326]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...