Сухой насыщенный водяной пар (по давлениям)

СУХОЙ НАСЫЩЕННЫЙ ВОДЯНОЙ ПАР (по давлениям) [c.483]

ПРИЛОЖЕНИЕ 1 СУХОЙ НАСЫЩЕННЫЙ ВОДЯНОЙ ПАР (по давлениям) [c.186]

Сухой насыщенный водяной пар (по давлениям) [c.419]

СУХОЙ НАСЫЩЕННЫЙ ВОДЯНОЙ ПАР (ПО ДАВЛЕНИЯМ) [c.605]

Для облегчения расчетов физических величин состояний водяного пара составлены таблицы этих параметров для сухого пара, кипящей воды и перегретого пара в зависимости от давления или температуры [13]. В прил. 2 приведены таблицы параметров для насыщенного водяного пара по интервалам температур. [c.83]

В учебном пособии рассмотрены основные законы термодинамики идеальных газов и смесей, свойства сухого воздуха, водяного пара, воды и льда. Состав и свойства влажного воздуха ограничены диапазоном температур и давлений, характерных для процессов комфортного кондиционирования воздуха. Приведены данные по влиянию кривизны поверхности раздела фаз на давление насыщения, радиуса капли - на температуру её замерзания, а также зависимости для определения энтальпии, энтропии и эксергии влажного воздуха как гетерогенной смеси. [c.2]

Водяной пар является реальным газом, поэтому все расчеты по нему ведутся с помощью г, 5-диаграммы или специальных таблиц насыщенного водяного пара (табл. 2-1) [20]. В представленной таблице рн и н — соответственно давление и температура насыщения V" — удельный объем пара г —скрытая теплота парообразования г — энтальпия воды 1" — энтальпия сухого насыщенного пара. [c.83]

Величина рн.п (давление насыщенного водяного пара) определяется по табл. 1 для температуры сухого термометра, т. е. фактической температуры газа. Наличие водяного пара в газе изменяет величину газовой постоянной. [c.17]

Рассчитать цикл Карно, который осуществляется насыщенным водяным паром. Установка работает по схеме рис. 14.1 сухой насыщенный пар при давлении Р1=2 МПа поступает в цилиндр паровой машины, где изоэнтропно расширяется до 0,1 МПа, после чего поступает в теплообменник там влажный пар частично конденсируется до тех пор, пока его энтропия не становится равной энтропии жидкости в состоянии насыщения при Р1=2 МПа. Пароводяная смесь изоэнтропно сжимается компрессором до Pi= =Р, и кипящая вода подается в котел, где она превращается снова в сухой насыщенный пар. [c.142]

Давление насыщенного водяного пара Ра при температуре по сухому термометру находится по табл. 14-2. [c.431]

Теоретическим пределом охлаждения воды является температура воздуха, определяемая по смоченному термометру т. При не насыщенном влагой воздухе эта температура ниже температуры воздуха по сухому термометру 0, но выше температуры насыщения (точки росы) /н- При полном насыщении воздуха влагой относительная влажность Ф (отношение парциального давления водяных паров к давлению насыщения) равна единице и /н = = 0 [c.278]

За нулевое состояние, от которого отсчитываются величины s, s", принято состояние воды в тройной точке. Так как состояние кипящей воды и сухого насыщенного пара определяется только одним параметром, то по известному давлению или температуре из таблиц воды и водяного пара берутся значения у, и", /г, h s, s", г [c.37]

Влажный воздух, который не содержит при данном давлении и температуре максимально возможное количество водяного пара, называют ненасыщенным. Ненасыщенный влажный воздух представляет собой смесь сухого воздуха и перегретого пара, что видно из ри-диаграммы (см. рис. 15-1). Парциальное давление перегретого пара в смеси будет меньше давления насыщения при данной температуре. Количество перегретого пара в 1 воздуха численно равно плотности перегретого пара, но меньше численной величины плотности сухого насыщенного пара. Охлаждая воздух, а следовательно, и перегретый пар при каком-либо постоянном давлении р, например, по линии 7-8, можно довести перегретый пар до состояния насыщения, характеризуемой точкой 8. Это будет тогда, когда температура воздуха станет равной температуре насыщения при данном парциальном давлении водяного пара. Эту температуру называют температурой точки росы. [c.238]

Кроме того, пароэжекторная машина позволяет использовать весьма низкие давления ря без значительного увеличения габаритов установки. Это последнее обстоятельство делает возможным применение в пароэжекторных холодильных машинах воды, являющейся наиболее дешевым и по ряду свойств достаточно совершенным холодильным агентом. Так, например, в пароэжекторной холодильной машине, работающей на водяном паре, без особых затруднений удается достигнуть температуры 0° С, при которой давление Ря составляет всего 0,0062 бар, а удельный объем сухого насыщенного пара 206,3 м 1кг. При таких давлениях ни турбокомпрессор, ни тем более поршневой компрессор использовать невозможно. [c.484]

Из труб 4, представляющих собой радиационные водяной экономайзер и котел, пароводяная смесь поступает в верхнюю распределительную камеру 5 и далее в змеевик 6, где вода окончательно испаряется, превращаясь в сухой насыщенный пар. Перегрев пара происходит вначале в радиационном пароперегревателе 7 и затем в конвективном пароперегревателе 8. Следовательно, в прямоточном котельном агрегате вода, двигаясь непрерывно по трубам, обогреваемым снаружи газообразными продуктами сгорания, нагревается до температуры кипения, испаряется и, наконец, превращается в перегретый пар с заданными давлением и температурой. Воздух до поступления в топочную камеру к горелкам 9 нагревается в двухступенчатом воздухоподогревателе 10 и 11. [c.131]

Смесь воздуха и пара является реальным газом. Как известно, свойства реальных газов тем больше отклоняются от свойств идеальных газов, чем выше плотность i-аза и чем ниже его температура. Отклонение особенно велико в области изменения агрегатного состояния пара. При небольших давлениях и температурах, имеющих место в шахтах и большинстве других сооружений, сухой воздух по своим свойствам весьма приближается к идеальному газу. Водяной пар, находящийся в воздухе в состоянии, близком к насыщению, не может быть отнесен к идеальным газам. Правда, водяной пар воздуха находится под весьма низким парциальным давлением. Таким образом, низкое давление пара приближает его свойства к свойствам идеального газа, а близость к состоянию насыщения — к свойствам реального газа. Сравним термодинамические соотношения для влажного воздуха, рассматривая его как идеальный газ и как смесь идеального и реального газов. При расчетах влажного воздуха обычно наиболее важна зависимость между его влагосодержанием х или d. относительной влажностью ф, давлением смеси В и давлением насыщенных паров при данной температуре P =f(t). При условии, что водяной пар — идеальный газ, такие соотношения, как известно, легко получить путем по- [c.6]

При известных значениях температуры воздуха и парциального давления пара р определяется по таблицам перегретого водяного пара, ар" — по таблицам насыщенного пара. Если при этом известно давление влажного воздуха, то парциальное давление сухого воздуха рд также известно, и тогда плотность сухого воздуха определяется или по таблицам для воздуха, или по уравнению состояния идеального газа. [c.79]

Бинарная ртутно-водяная установка работает по схеме, показанной на рис. 14.8. Ртутный котел вырабатывает сухой насыщенный пар при температуре iPi=500° , который направляется в ртутную турбину. Отработанный пар с температурой Р2=230°С идет в конденсатор-испаритель, где отдает теплоту конденсации воде, подаваемой насосом из конденсатора пароводяной турбины. При этом вода превращается также в сухой насыщенный пар, который перегревается в пароперегревателе, установленном в газоходах ртутного котла, и направляется в пароводяную турбину. Параметры водяного пара pi=2,4 МПа, /, = 520 °С давление в конденсаторе Р2=40 гПа. [c.152]

Параметры сухого насыщенного пара и все его физические величины о", i", s , U", г определяют при расчетах в зависимости от давления или от температуры по таблицам водяных паров. [c.81]

В трубчатом пароводяном теплообменнике сухой насыщенный водяной пар с давлением р = 3,5-10 Па конденсируется па пиешней поверхности труб. Вода, движyu aя я по трубам, нагревается от / 1 = 20° С до =90 С. [c.218]

Если принимать значение k по Цейнеру, т. е. считать А=1,135, го, как показывает срявнение с опытом, действительный расход пара через сопла оказывается всегда большим, чем рассчитанный по формуле (6-91) три данном значении k. Так, -например, при истечении сухого насыщенного водяного пара начального давления pi = 8 бар действительный расход пара по опытам Бендемана равен не 0,635Ймин У P lvt, как это должно было бы быть на основании формулы (7-37) при значении fe= 1,135, а 0,645Qm4h к pi/ui. Можно было бы взять значение k такое же, как для перегретого водяного пара, т. е. 1,3 в этом случае G было бы равно 0,666 VPi/Vi, что также не согласуется с опытом. [c.286]

Так, например, при истечении сухого насыщенного водяного пара начального давления jPj = 8 ama действительный расход пара О по опытам Бендемана составил не 1,992 дц Y как это должно было бы быть на основании формулы (8-21) при значении fe =1,135, а 2,0262 ,дц /"р5/о,. Можно было бы взять значение fe такое же, как для перегретого водяного пара, т. е. 1,3 в этом случае G было бы равно 2,09 YPilVi, что также не согласуется с опытом. [c.165]

Энтальпия влажного воздуха на входе в охладитель Md-жет быть определена как сумма энтальпий 1 кг сухого во -духа и d кг водяного пара i = + din- Энтальпия 1 i-г сухого воздуха = так как теплоемкость сухого воздула при постоянном давлении равна 1 кДж/(кг-К). Энтальпия 1 кг сухого насыщенного водяного пара при низких давлг-ниях может быть определена по эмпирической форму ю in = 2500 + 1,96/ , тогда [c.67]

Исходными для определения параметров состояния влажного воздуха по / г-диаграмме (рис. 3-22) служат показания влажного и сухого термометров психрометра. В несколько упрощенном виде принцип действия психрометра можно представить так. У поверхности жидкости, находящейся в чашке, куда опущена ткань, окружающая шарик мокрого термометра психрометра, появляется в процессе испарения воды тонкий слой насыщенного воздуха, образующийся в результате вылета из жидкости молекул ее, преодолевших поверхностное натяжение жидкости. Так как дальнейшее проникновение молекул жидкости из этого слоя в воздух затруднено вследствие столкновения их с молекулами воздуха, концентрация молекул жидкости в тонком слое, прилегающем к поверхности жидкости, велика и с достаточной степенью точности можно считать, что воздух в этом слое насыщен водяным паром. Парциальное давление этого пара есть давление насыщенного пара при температуре поверхностного слоя жидкости, показываемом мокрым термометром (при точных расчетах в это показание вносятся поправки). Сухой же термометр показывает температуру ненасыщенного влажного воздух а в помещении. В подробных курсах технической термодинамики доказывается, что энтальпия насыщенного воздуха над поверхностью жидкости и ненасыщенного воздуха в помещении, где находится психрометр, (почти) одинаковы. Отсюда нахождение в / f-диаграмме точки, характеризующей состояние ненасыщенного воздуха в помещении по показаниям психрометра, сводится к следующему. На линии ср = 100% находят точку соответственно показанию мокрого термометра. Из нее проводят линию 1 = = onst. Очевидно, на этой линии находится точка, характеризующая состояние воздуха в помещении, в котором находится психрометр. Взяв пересечение линии I = onst с изотермой сухого термометра, находят искомую точку. По ее координатам и с помощью линий /d-диаграммы находят все параметры воздуха в помещении (см. пример 3-17). [c.145]

Расчеты показывают, что [ia 1 кг водяного пара требуется от 10 до 12 кг ртути. Обычно в бинарных установках применяют сухой насыщенный ртутный пар при давлении 1 —15 МПа, что соответствует температурам пзсыщенмя 790—630 К. Расширение допускается до давления p. , равного 0,01- 0,004 МПа. Этим давлениям соответствуют температуры 520—500 К, Если принять температурный перепад между ргутным п водяным парами в коидеисаторе-испарителе 10—15 К, то температура насыщенного водяного пара составит 505 — 490 К. Такой температуре соответствует давление 3,3—2.5 МПа. Эффективность бинарного цикла можно оценить по коэффициенту а " заполняемости площади цикла, определяемому отношением (см. рис. 13,1) [c.320]

Значения удельных объемов, энтальпии, энтропии и других величии, характеризующих состояние воды и водяного пара, можно определять по таблицам, в которых эти значения даются для большого диапазона давлений и температур. Таблицы составляют для кипящей воды и сухого насыщенного пара и для некипяшей воды и перегретого пара. Для кипящей воды и сухого насыщенного пара в зависимости от постановки задачи приходится либо по температуре находить их давления и все прочие величины, либо по давлению находить температуру и все остальные величины. В связи с этим отдельно составляют таблицы для кипящей воды и сухого насыщенного пара по температурам (см. приложение 4) и таблицы кипящей воды и сухого насыщенного пара по давлениям (см. приложение 5). В приложении 4 В первом вертикальном столбце приведены возрастающие значения температуры насыщения ta и по горизонтальным строчкам против каждого значения этой температуры даны соответствующие ей значения давления, удельных объемов v и v", плотности р", энтальпий i и i", теплоты парообразования г и энтропий.s и s". Например, температуре насыщения 120°С соответствуют следующие значения давления и других величин [c.106]

Исходными для определения параметров состояния влажного воздуха по / -диаграмме (рис. 3-24) служат показания влажного и сухого термометров психрометра. В несколько упрощенном виде принцип действия психрометра можно представить так. У поверхности жидкости, находящейся в чашке, куда опущена ткань, окружающая шарик мокрого термометра психрометра, появляется в процессе испарения водьи тонкий слой насыщенного воздуха, образующийся в результате вылета из жидкости ее молекул, преодолевших поверхностное натяжение жидко-проникновение молекул жидко-затруднено вследствие воздуха, концентрация. молекул жидкости в тонком слое, -прилегающем к поверхности жидкости, велика, и с достаточной степенью точности можно считать, что воздух в этом слое н а-с ы щ е н водяным паром. Парциальное давление этого пара есть давление насыщенного пара при температуре поверхностного слоя жидкости, показываемое мокрым термометром (при точных расчетах в это показание вносятся поправки). Сухой же термометр показывает температуру ненасыщенного влажного воздуха в помещении. В подробных курсах технической термодинамики доказывается, что теплосодержания насыщенного воздуха над поверхностью жидкости и ненасыщенного воздуха в помещении, где находится психрометр (почти), одинаковы. Отсюда нахождение в / -диаграмме точки, характери-156 [c.156]

В сверхзвуковой области истечения прнмепенне коиоидального сопла (рис. 76, в) обеспечит на срезе сопла критическое давление, определяемое по формуле (579). Средние эмпирические значения показателя адиабаты для перегретого пара к - 1,3, дли сухого пара к — -- 1,135. Для влаж1Ю1 о водяного пара можно использовать приближенное эмпирическое соотношение к = 1,035 + 0,1 х. С учетом приведенных значений к для перегретого пара Рщ, == 0,546 и д.пя сухого насыщенного пара (3, ,, =- 0,577. [c.251]

Используя это уравнение, следует рассчитать значение удельного объема сухого насыщенного пара v" для давления, измеренного в опыте. При этом для нахождения величины Гн и dpJdT-s воспользоваться таблицами термодинамических свойств воды и водяного пара [Л. 9-1], а величиной v пренебречь в силу ее малости по сравнению с v" для низких давлений. [c.268]

Между тем во многих комбинированных схемах, рассмотренных на рис. 1-3, независимо от принятой системы охлаждения проточной части газовой турбины, имеются потоки водяного пара, соизмеримые по расходу с потоками газовоздущного рабочего тела. В отдельных элементах установок этот пар все равно должен иметь достаточно низкую температуру. Паровые циклы значительно менее чувствительны к необратимым потерям, нежели газовые, а теплоемкость даже сухого пара в 1,5—2,0 раза превосходит теплоемкость воздуха и продуктов сгорания. Расширяясь в области насыщения, пар увлажняется, причем образовавшаяся влага оказывает на конвективный теплообмен такое же воздействие, как и влага, впрыскиваемая искусственным путем. Разница, однако, состоит в том, что увлажнение пара происходит в паровых циклах естественным образом, без конструктивных усложнений и без затраты мощности, неизбежных при впрыске воды в поток воздуха. Кроме того, во всех рассмотренных комбинированных схемах (кроме схемы ГПУ-К по рис. 1-3, ж) пар генерируется в поверхностных теплообменниках. Парообразование в ряде случаев происходит при относительно невысоких давлениях, когда исключен селективный унос, и капельная влага, образующаяся при расширении пара, практически может не содержать солей. [c.28]

Диаграмма s—i для водяного пара приведена на рис. 28. По ее вертикальной оси откладываются значения энтальпии воды и пара, а по горизонтальной, так же как и в диаграмме s — Т, значения энтро1ПИ1И. Линия О — Д в диагра1мме представляет собой нижнюю пограничную к,ривую, линия 1 — К верхнюю пограничную кривую. Место встречи этих двух кривых дает критическую точку к. Обе пограничные кривые строятся по значениям i, s (линия О — К) к i", s" (линия 1 — К), которые для разных давлений берутся из таблицы сухого насыщенного пара. Правее линии О — /Си ниже линии 1 — /С в диаграмме располагается область влажного насыщенного пара. Выше линии / — К лежит область терегретого пара. Каждая точка линии О — К соответствует состоянию воды, нагретой до температуры кипения того или иного давления, а каждая точка линии 1 — К — состоянию сухого насыщенного пара. Если соединить точки одинаковых давлений на обеих пограничных кривых, то прямые линии, пересекающие область влажного насыщенного пара, представляют собой изобары. Они же одновременно являются и изотермами, так как в процессе превращения воды в пар при постоянном давлении температура остается неизменной и равной температуре кипения. В диаграмме на рис 28 нанесены изобары давлений 0,02, 0,05, 0,2, 1, 2,5, 20, 100, 200 и 250 ага. [c.136]

Изохорный процесс v = onst). Изохорный процесс на у-р — диаграмме показан на рис. 112, а. На s-T — диаграмме фис. 112, б) тот процесс может быть построен по точкам, взятым с v-p — диаграммы е использованием вышеприведенных формул и таблиц для водяного пара. Если в сосуде неизменной емкости охлаждается сухой насыщенный пар, то давление и температура его уменьшаются, а количество жвдкой фазы возрастает. Однако полной кон- [c.257]

Таблиц водяного пара три первая (I) и вторая (II) — таблицы насыщенного пара (в кратком изложении они помещены в конце книги, см. приложения I и II) третья (III) (там же, приложение III) — для воды и перегретого пара. Как было указано, для насыщенного пара существует однозначная зав1исим0сть между его давлением и температурой, так что определенной температуре соответствует определенное давление и наоборот. Поэтому та бл. I (стр. 165) шострое-на по аргументу температура, значения которой находятся в первой вертикальной графе в дальнейших вертикальных графах помещены соответствующие это температуре значения параметров рн, v, v", V, i", г. Здесь один штрих относится к воде, два штриха — к сухому насыщенному пару. Значения v и i принадлежат кипящей воде при указанном давлений насыщения рн, однако если воду считать несжимаемой, то эти значения можно отнести и к давлениям, более высоким, чем стоящие во второй графе (при более низком давлении рабочее тело находится в состояни1 перегретого пара). [c.33]

Для определения парциального давления водяного пара ри в воздухе служат приборы. Среди н их наиболее широко используется психрометр. Он состоит из двух термометров, у одного из которых шарик с термометрическим веществом обернут легкой тканью, которая логружена в имеющуюся при психрометре чашку с водой. Этот термометр называют мокры м, в отличие от него второй термометр называют сухим. Принцип работы психрометра заключается в следующем. Вылетающие при испарении с поверхности воды и мокрой ткани молекулы воды вследствие столкновения с молекулами воздуха скапливаются в тонком слое воздуха, прилегающем к поверхности воды и мокрой ткани, и поэтому этот тонкий слой воздуха можно считать насыщенным именно его температуру и показывает мокрый термометр сухой же термометр показывает температуру ненасыщенного влажного воздуха в помещении, в котором находится психрометр. В паспорте психрометра имеется так называемая психрометрическая таблица, пользуясь которой по показаниям мокрого и сухого термометра находят относительную влажность и затем по формуле (1-102) определяют ри, определив по табл. I водяного пара / п.н=Рн для температуры воздуха в помещениях. [c.43]

Р а с чет X. б. основан на свойствах влажного воздуха. Назвав уц вес пара, заключенного в 1 воздуха при данном барометрич. давлении р и темп-ре и у уд. в. сухого насыщенного пара при той же темп-ре и давлении р, (находимом по темп-ре из таблиц для водяного пара), получим выражение для относительной влажности [c.292]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...