В Возврат тепла

В выражении (18.1) не учтена теплота, вносимая в топку горячим воздухом. Дело в том, что это же количество теплоты отдается продуктами сгорания воздуху в воздухоподогревателе в пределах котельного агрегата, т. е. осуществляется своего рода рециркуляция (возврат) тепла. [c.166]

Развитие возможностей подвода тепла за цикл не только извне, но и за счет отнятия его от рабочего тела в другой части цикла с тем, чтобы уменьшить необратимые потери тепла. Такой способ возврата тепла внутри цикла называют регенерацией, а сам цикл — регенеративным. В ПТУ регенерация тепла производится в течение процесса расширения, а в ГТУ — после расширения. Если бы удалось полностью уничтожить необратимый подвод тепла в таком цикле, то этот термодинамический цикл по величине своего к. п. д. был бы эквивалентен идеальному циклу Карно. [c.15]

В настоящее время, когда для теории турбин особенно важно уточнение тепловых расчетов, нельзя производить такие расчеты, не умея найти значения коэффициента возврата тепла. Это можно сделать по формуле (116) или графически, если процесс нанесен на диаграмму Т—s. Но далеко не всегда расчетчик пользуется диаграммой Т—s. В таких случаях надо уметь найти величину /с путем аналитических расчетов. Покажем, как это можно сделать. [c.67]

Теперь можно ясно представить соотношения, связанные с возвратом тепла. В соответствии с уравнением (129) величина (1 + /) является зависимостью между изоэнтропным к. п. д. отдельной стадии процесса расширения и таким же к. п. д. всего многостадийного процесса. Увеличивая число стадий до бесконечности (разделяя весь процесс на бесконечно малые процессы), можно сделать изоэнтропный к. п. д. отдельной стадии равным политропному (среднему) к. п. д. т) всего процесса и уравнение (129) перейдет в форму (117). При наличии в процессе расширения 2 стадий, можно, зная /со, получить коэффициент / по формуле (127). Эта формула выведена на основании упрощенных геометрических предположений и будет лишь приближенной, но разница между (1 -f /) и (1 + / ) всегда получается столь малой, что допущенное приближение можно считать вполне удовлетворительным. [c.70]

Не следует удивляться, что величина х существенно отличается от единицы, в то время как коэффициент возврата тепла / всегда остается очень небольшим в результате 1 + / мало отличается от единицы. Происходит это потому, что величина х зависит от отношения температур и на входе в турбину имеет наименьшее значение, а на выходе из нее достигает единицы. В середине процесс расширения близок к половине разницы своих крайних значений. Кроме того, величины х выступают как множители у потерь, т. е. у сравнительно небольшой величины (1 — т)), в то время как 1 + является множителем у к. п. д. т), т. е. у величины, приближающейся по своему значению к единице. [c.87]

В некоторых случаях на выходе из горелки устанавливают керамический тоннель (например, в беспламенных горелках), сечение которого должно обеспечить поступление раскаленных продуктов полного горения в корень факела. Во избежание попадания в возврат холодных или несгоревших газов, размеры тоннеля должны быть правильно выбраны. Раскаленные под действием возврата стенки керамического тоннеля, излучая тепло на свежие порции горючей смеси, подогревают ее и, вследствие этого, в свою очередь несколько ускоряют воспламенение. [c.163]

Величина теплопадения до вторичного перегрева одинакова в процессах с вторичным перегревом и без него. После вторичного перегрева теплопадение больше, чем в исходном процессе без вторичного перегрева в том же интервале давлений от = р до р ввиду повышения работоспособности пара после перегрева (расхождение изобар в is-диаграмме, фиг. 706). Отношение соответствующих теплопадений в идеальном процессе равно коэффициенту возврата тепла [c.92]

Обычно при проектировании турбины с помощью коэффициента возврата тепла подсчитывают примерный расход пара. Прежде всего подставляют в выражение (11-23) принятую среднюю величину т] для ступеней турбины вместе с выбранной величиной коэффициента возврата тепла R. Полученная величина к. п. д. турбины в сочетании с потребной мощностью, начальным состоянием и конечным давлением позволяет определить расход пара. С помощью уравнения (11-20) получаем [c.90]

В многоступенчатых паровых турбинах имеет место возврат тепла, заключающийся в частичном использовании тепловых потерь предыдущих ступеней в последующих ступенях. [c.226]

При качественном регулировании наблюдается отклонение начальной точки процесса вправо на/—S-диаграмме в тем большей степени, чем меньше расход пара в зависимости от этого возрастает коэффициент возврата тепла к. Величина коэффициента возврата тепла для расчетного режима к = 299,73 286,5 = 1,0462. [c.180]

Определение потерь в тепловых единицах при переменных режимах в зависимости от процесса дросселирования с учетом ко фициента возврата тепла [c.181]

Разница коэффициентов возврата тепла в % при данном и расчетном режимах [c.181]

При этом следует уточнить значение коэффициента возврата тепла а и проверить, что 1Ло= Я(, (1а). Затем по предварительно намеченной линии процесса в (s-диаграмме (фиг. 14-3) следует установить распределение давлений по ступеням турбины. [c.597]

Пренебрежение возвратом тепла в ступени соответствует условию см. рис. 5.5) [c.209]

Таким образом, вследствие наличия возврата тепла КПД многоступенчатой турбины оказывается в 1-fa раз выше, чем среднее значение КПД ее ступеней. [c.217]

Коэффициент а зависит от степени понижения давления газа в турбине и т1о, а также от числа ступеней в турбине. Чем больше степень понижения давления, тем в большей мере используется в последующих ступенях тепло трения, выделившееся в первых ступенях турбины. Чем ниже tjo, тем больше тепло трения, т. е. тем заметнее сам возврат тепла. В среднем а=0,01. .. 0,02, т. е. КПД турбины превышает КПД ее ступеней на 1—2%. [c.218]

В современных конденсационных турбинах коэффициент возврата тепла составляет приблизительно 0,04—0,06, т.е. внутренний относительный КПД многоступенчатой турбины на 4—6% выше среднего внутреннего относительного КПД ступеней. [c.202]

Рабочее тело Б получает от тела А количество тепла В ходе совершения цикла рабочее тело Б отдает телу В количество тепла Вследствие возврата рабочего тела в начальное состояние изменение внутренней энергии рабочего тела за цикл равно нулю (АЫ( =0) и поэтому тепло, превращенное в полезную работу за цикл, равно разности д —<72 в ккал кг). [c.62]

Рис. 1-8. Возврат тепла в ступенях —/г о>Лц.

Значения коэффициента возврата тепла турбины в зависимости от числа ступеней находятся в пределам 0,04- 0,06. [c.134]

Коэфициент возврата тепла. В многоступенчатых турбинах часть кинетической энергии, теряемой в ступени вследствие трения, завихрений и других причин, используется в некоторой мере в следующих ступенях. Происходит это оттого, что вследствие указанных потерь повышается температура пара и происходит увеличение располагаемого те-плопадения для последующих ступеней. На последующих ступенях, однако, используется лишь незначительная часть потерянной кинетической энергии. [c.141]

Здесь г]ст и даны в долях единицы. Для блочных установок с Т1ст = 0,4 возврат тепла достигает 0,1. Абсолютный возврат энергии особенно существен на парогенераторах с наддувом. Очевидно, что при расчете к. п. д. нетто в потерю на дутье надо включать не всю энергик> вентиляторов, а ее часть, равную 1—-ф. Для вентиляторов мельничных систем, первичного воздуха и газовой рециркуляции, подающих воздух (газы) прямо в топочную камеру, -ф=1 и ф= 0,3- 0,4, т. е, возврат тепла еще больше. [c.261]

Первый член в правой части последнего уравнения — мощность сил внутреннего трения в потоке. Она диссипируется как в несжимаемой, так и в сжимаемой ньютоновской жидкости. Последний член этого уравнения в случае пренебрежения сжимаемостью обращается в нуль, так как div с" = О при = onst. В паровых турбинах он имеет существенное значение. Его смысл — использование части работы сил внутреннего трения в процессе расширения. Это явление в теории паровых турбин учитывается коэффициентом возврата тепла. [c.60]

Сущность возврата тепла проще всего уяснить путем ра1Ссмотрения процесса одноступенчатой турбины в -диаграмме с учетом всех потерь. [c.226]

Потер я в ступени газовой турбины ГТД складываются главным образом из потерь в лопаточных венцах соплового аппарата и рэбогего колеса и потерь с выходной скоростью. Потери в оешетках л паточных венцов при равномерном потоке газа на входе были подробно рассмотрены в подразд. 5.5 и 5.6. В действительности noTOh Hi входе в венец может быть неравномерным (например, при наличии перед турбиной трубчато-кольцевой камеры сгорания), но влияние этой неравномерности на КПД ступени невелико. Дополнительные потери, связанные с наличием вязкостного трения диска и верхнего бандажа (если он установлен), с утечками (перетеканиями) в лабиринтах и т. д., в авиационных турбинах обычно также невелики. Если пренебречь этими дополнительными потерями, то гидравлические и волновые потери в ступени можно принять равными сумме потерь в сопловом аппарате AL и потерь в лопатках рабочего колеса (с учетом влияния радиального зазора) А1л- При этом условии, пренебрегая также влиянием теплообмена и возвратом тепла в ступени, уравнение Бернулли для ступени (5.11) можно записать в виде [c.209]

Использование тепла производственного конденсата дает экономию топлива на ТЭЦ. Однако значительные потери пара и конденсата у потребителей обусловливают не только потери содержащегося в них тепла, но и необходимость возмещения их добавочной питательной водой, что сопряжено с большими капитальными затратами на сооружение водоподготовительной установки, завышенными расходами на ее эксплуатацию и усложнением организации рационального водного режима промышленной ТЭЦ. Поэтому при ироектировании промышленной ТЭЦ должно быть уделено серьезное внимание вопросам сбора и возврата производственных конденсатов. [c.15]

Рассмотрим такой термодинамический процесс, в результате которого тело, проходя через различные состояния, снова возвращается в первоначальное. Такие процессы называют круговыми процессами или циклами. Поскольку тело возвратилось в первоначальное состояние, внутренняя энергия его, являющаяся, как уже было сказано, функцией состояния тела, при этом не изменится. Однако телом в процессе была создана или получена энергия в форме теила и работы. Для того чтобы внутренняя энергия не измени.тась, необходимо, чтобы энергия в процессе, полученная или отданная телом в форме тепла, была равна по количеству энергии, полученной или отданной в форме работы. Поскольку тенло измеряется в килокалориях, а работа — в килограммометрах, в данном случае эти количества энергии должны быть не равны, а эквивалентны друг другу. [c.58]

Теплопйдёйия ко для каждого потока пара не учитывают возврата тепла в ступенях, который больше зависит от качества проточной части — ее к. п. д. и числа ступеней, чем от параметров теплового процесса кроме того, учесть его в полной мере невозможно, так как измерения параметров пара обычно производятся не во всех ступенях, а между группами ступеней, в камерах отборов. [c.240]

Задача 3.53. Конденсационная турбина работает с ачальными параметрами пара ро = 9 МПа, /о=500°С и авлением пара в конденсаторе рк=4-10з Па. Опреде-ить характеристический коэффициент турбины, если оэффициент возврата тепла а=0,05 и средняя окружая скорость на середине лопатки Нср=220 м/с. Турбина меет десять ступеней. [c.137]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...