Движения в присутствии сил трения

ДВИЖЕНИЯ В ПРИСУТСТВИИ сил ТРЕНИЯ [c.192]

ДВИЖЕНИЯ в ПРИСУТСТВИИ сил трения [ГЛ vir [c.194]

ДВИЖЕНИЯ в ПРИСУТСТВИИ сил ТРЕНИЯ 1гл. VII [c.196]

ДВИЖЕНИЯ в ПРИСУТСТВИИ сил ТРЕНИЯ Ггл vn [c.202]

В этой главе мы будем рассматривать движения в присутствии как собственно силы трения, так и сопротивления среды. [c.194]

В заключение рассмотрим вопрос о влиянии сил трения на устойчивость состояний равновесия. Прежде всего, силы жидкого трения, направленные навстречу скорости тела, всегда препятствуют удалению тела от положения равновесия однако, поскольку эти силы стремятся к нулю вместе со скоростью, они не могут изменить направления движения тела, смещенного из положения равновесия. Поэтому в присутствии сил жидкого трения устойчивость состояния равновесия по-прежнему определяется условием, что потенциальная энергия должна иметь минимум. [c.204]

Таким образом, формальный анализ при F = 0 дает возможность для сколь угодно большой величины зазора отыскать соответствующий периодический режим. В действительности, по мере увеличения зазора все большее влияние на движение системы оказывают силы трения, присутствующие в любой реальной системе. Наличие этих сил приводит к нарушению периодических режимов. Об этом наглядно свидетельствует неравенство (8.9), позволяющее найти соотношения, связывающие величины пир. [c.265]

Отмеченное сейчас двоякого рода расхождение между теорией и наблюдением указывает на то, что в изложенной теории нами не был принят во внимание какой-то фактор, влиянию которого и следует приписать замеченные отклонения данных наблюдения от результатов теории. Этим фактором является сопротивление движению, т. е. сила, направленная в сторону, противоположную движению. В той обстановке, в которой приходится наблюдать колебательное движение, присутствие такого сопротивления неизбежно оно появляется в виде силы трения, сопротивления воздуха и т. д. Дополним изложенную выше теорию колебательного движения рассмотрением влияния -д- [c.95]

Величина же полного перепада давления обычно [1,2] определяется как простая алгебраическая сумма указанных составляющих потерь напора в канале. В этом случае неявно предполагается независимость различных механизмов, вызывающих отдельные виды потерь напора, при суммарном их воздействии на движение среды в канале. В действительности может иметь место взаимное влияние этих механизмов друг на друга. При этом потери напора, вызванные каким-либо одним механизмом в чистом виде (например, потери давления на трение при стационарном стабилизированном движении среды в канале постоянного сечения при отсутствии сил тяжести), могут оказаться отличными от потерь давления в канале вследствие того же механизма в присутствии иных механизмов, вызывающих дополнительные потери напора (потери давления в вертикальном канале при наличии сил тяжести, том же расходе среды и прочих условиях, которые имели место в приве- [c.163]

Смазка не оказывает заметного влияния на характер движения трущихся тел при малых скоростях их относительного перемещения, так как на контактирующих участках масляная и окисная пленки разрушаются и на них поверхности приходят в непосредственный контакт. На площадках контакта давление по величине неодинаково, масляная пленка не на всех площадках контакта полностью выдавливается и в итоге уменьшается суммарная площадь фактического контакта. С другой стороны, деформирование металла в присутствии смазки приводит к большему измельчению структуры и упрочнению его на контактирующих участках, что также приводит к уменьшению фактической площади контакта, а следовательно, к уменьшению силы трения. [c.21]

В рассмотренных примерах мы идеализировали колебательные системы, пренебрегая силами трения. В реальных системах, однако, всегда присутствуют те или иные силы трения или сопротивления (диссипативные силы, приводящие к переходу части механической энергии системы в тепловую), которые обуславливают постепенное затухание колебаний и могут даже изменить характер движения, сделав его существенно апериодическим. Наиболее просто при теоретическом рассмотрении колебаний учесть силу жидкого трения, которая действует на тело, движущееся в жидкой или газообразной среде. Как отмечалось, при выполнении некоторых условий, в частности -при сравнительно медленных движениях, эта сила направлена против скорости v тела и пропорциональна ей (см. с. 37 и формулу (10.14)). В проекции на ось Ох. вдоль которой происходит движение, формула (10.14) с учетом (2.4) запишется в виде [c.122]

В механике таким необратимым процессом является трение. Если в предыдущих примерах движение поршня сопровождается трением, то добавочный груз должен быть конечным, во всяком случае не меньшим, чем сила трения. Так как во всех механических явлениях трение присутствует, они, строго говоря, не являются полностью обратимыми. [c.62]

Во вращающихся валах, как и в иных колебательных системах, всегда присутствует трение, оказывающее сопротивление движению. Это сопротивление, обычно оказывающее демпфирующее влияние на колебания, во вращающихся валах имеет свои особенности, вследствие которых силы сопротивления могут в одних случаях способствовать уменьшению амплитуд, а в других, наоборот, способствовать появлению неустойчивости и неограниченному увеличению амплитуд. [c.121]

На рис. 3.1, а показаны две массы т- и т , соединенные со стенкой и друг с другом пружинами, имеющими коэффициенты жесткости соответственно и /га- Предполагается, что массы могут двигаться только в направлении оси х и что в системе отсутствует как трение, как и другие виды сопротивления. В качестве координат, определяющих движение системы, возьмем перемещения % и х . масс от их положений статического равновесия, при которых отсутствуют деформации в пружинах. На рис. 3.1, а присутствуют также и возмущающие силы, описываемые функциями 1) и Q2 = [c.192]

В этой главе мы рассмотрим некоторые приближенные решения урав- нений Навье — Стокса для предельного случая, в котором силы трения значительно больше, чем силы инерции. Так как силы инерции пропорциональны квадрату скорости, силы же трения пропорциональны первой степени скорости, то очевидно, что движения с преобладающей ролью сил трения возникают при очень малых скоростях или, в более общем случае, при очень малых числах Рейнольдса. Решения уравнений Навье — Стокса, получаемые путем отбрасывания в последних инерционных членов, пригодны для Re< l т. е. для чисел Рейнольдса, меньших единицы. В этом можно сразу убедиться из безразмерной записи (4.2) уравнений Навье — Стокса. В самом деле, инерционные члены отличаются от членов, зависящих от вязкости, присутствием множителя Re = pVll i. Правда, в каждом отдельном случае следует тщательно выяснить, из каких величин должно быть составлено это число Рейнольдса. Такого рода течения, для которых число Рейнольдса весьма мало, называются ползущими движениями. Необходимо отметить, что в практических приложениях ползущие движения встречаются, если не считать некоторых особых случаев, довольно редко ). [c.111]

Пылевидный материал можно разделить на два характерных класса дым (d = 0,001- 0,000001 мм) и пыль (d ч- 0,1 =н0,01 мм). Первый представляет собой взвешенный слой, содержащий практически неоседающие частицы. Оседанию препятствуют силы трения, возникающие между частицами и газом при их относительном движении. Частицы, находящиеся в дыме, столь малы по размерам, что они участвуют в молекулярном (броуновском) движении, соударяясь с молекулами и их группами. Присутствие таких частиц крайне нежелательно, если они сохраняются во взвешенном слое до конца реакционного пространства, так как целиком уносятся отходящими газами и являются потерями процесса. В некоторых случаях указанные мельчайшие частицы активно участвуют в технологическом процессе (например, процесс ошлакования) и поэтому не достигают конца реакционного пространства. [c.379]

Технологические жидкости являются однофазными или смесью, состоящей из двух, реже из трех фаз. Во всех случаях сплошной средой является жидкость, а дисперсной фазой — твердые частицы, несмешиваемая жидкость или газовые пузырьки. Любая комбинация дисперсных фаз внесет свои особенности в определение величин сопротивления перемещаемым в них деталям. Присутствие посторонних включений в сплошной среде исказит картину распределения скоростей в слоях, которая бывает в однофазной жидкости, так как взвешенные частицы искривляют пути движения отдельных частиц жидкости и вызывают некоторое перемешивание слоев. При этом происходит более быстрый переход ламинарного движения к турбулентному. Однако и до перехода к турбулентному режиму присутствие взвешенных частиц влияет на сопротивление течению лодкости. Твердые частицы сужают пространство, занятое струями жидкости, и увеличивают средний градиент скорости в поперечном сечении потока, а вместе с этим и градиентные силы трения. Но общая закономерность течения тех нологической жидкости не изменится. Поэтому все технологиче ские жидкости будем рассматривать как вязкие несжимаемые и при решении задач использовать метод, применяемый в механике однофазных жидкостей. Все особенности характеристик технологических жидкостей, существенно влияющие на механику движения [121 деталей, следует учитывать эквивалентными коэффициентами приведения (рис. 188). [c.206]

Таким образом, присутствие приливного твердого трения по-ролсдает три эффекта I) оно тормозит движение как земного ядра, так и внешней оболочки пород 2) оно вызывает медленное движение оболочки относительно ядра на запад 3) оно увеличивает расстояние 0 = СеСт от Земли до Луны, заставляя ее, в согласии с теорией Дарвина приливного жидкого трения, несколько отодвигаться от Земли. Думается, что этот третий эффект имеет особое значение, если учесть, что интенсивность порождающих приливы объемных сил уо. создаваемых действием Луны на Землю, изменяется обратно пропорционально третьей степени расстояния О. Поэтому в ранние геологические эпохи, когда это расстояние составляло одну вторую, одну треть и т. д. его нынешней величины, притяжение, которое испытывала твердая оболочка Земли, и возникавшие при этом [c.844]

Первый и четвертый члены левой части этого уравнения характеризуют переход энергии осредненного движения взвесенесущего потока в пульсационную вследствие пульсаций в вертикальной составляющей скорости, гидравлической крупности частиц и концентрации. Второй член левой части представляет собой величину турбулентного трения жидкой компоненты взвесенесущего потока. Третий характеризует изменение сил инерции потока за счет присутствия в нем твердых частиц и изменения их гидравлической крупности по вертикали. Пятый определяет величину турбулентного трения взвесенесущего потока вследствие пульсаций гидравлической крупности. Шестой и десятый члены уравнения характеризуют инерционное влияние твердой компоненты на турбулентные харак- [c.155]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...