Частные случаи приведения системы сил

Частные случаи приведения системы сил к силе и паре рассмотрены в [c.37]

Частные случаи приведения системы сил [c.157]

Частные случаи приведения системы сил. Пусть /2 = О, а Ii ф 0. Это возможно, либо когда Мо = О, либо когда Мо и R ортогональны. Из критерия эквивалентности системы сил, приложенных к [c.137]

В таблице представлены все возможные частные случаи приведения системы сил, приложенных к твердому телу. В последнем столбце таблицы для сравнения указаны соответствующие им аналоги в кинематике твердого тела. [c.138]

ЧАСТНЫЕ СЛУЧАИ ПРИВЕДЕНИЯ СИСТЕМЫ СИЛ 113 [c.113]

Из рассмотрения частных случаев приведения систем сил следует что при приведении системы сил к равнодействующе силе R эта сила равна и параллельна главному вектору R. Но линия действия равнодействующей может не проходить через центр приведения, в котором приложен главный вектор. Если главный вектор не равен нулю, то равнодействующей может и не быть, если система приводится к динаме. [c.83]

I. ЧАСТНЫЕ СЛУЧАИ ПРИВЕДЕНИЯ ПЛОСКОЙ СИСТЕМЫ СИЛ [c.48]

Для системы параллельных сил возможны следующие частные случаи приведения [c.87]

Частные случаи приведения сил, произвольно расположенных на плоскости, а) Главный вектор равен нулю, но главный момент не равен нулю, т. е. У= О, mQ 0. Система сил приводится к паре сил, момент которой равен главному моменту т-о (в этом случае главный момент системы сил не зависит от выбора центра приведения). [c.43]

Все возможные частные случаи приведения плоской системы сил к данной точке представлены в следующей таблице [c.79]

ЧАСТНЫЕ СЛУЧАИ ПРИВЕДЕНИЯ ПРОСТРАНСТВЕННЫХ СИСТЕМ СИЛ К ПРОСТЕЙШИМ СИСТЕМАМ [c.75]

Рассмотрим пример на приведение системы сил к каноническому виду. По ребрам куба длиной а действуют двенадцать равных по модулю сил I I = Я, как указано на рис. 81. Приведем эту систему сил к каноническому виду (т. е. к динаме или к ее частным случаям). За первый центр приведения берем вершину куба О. [c.78]

ЧАСТНЫЕ СЛУЧАИ ПРИВЕДЕНИЯ ПРОСТРАНСТВЕННОЙ СИСТЕМЫ ПАРАЛЛЕЛЬНЫХ СИЛ [c.83]

Рассмотрим частные случаи приведения плоской системы сил. [c.60]

Остановимся на частных случаях приведения произвольной плоской системы сил. [c.53]

Теорема Пуансо. В предыдущих пунктах были рассмотрены задачи о приведении системы сил, приложенных к твердому телу, в частных случаях системы сходящихся сил, параллельных сил и пар. Теперь рассмотрим задачу о приведении сил в самом общем случае. [c.135]

Остановимся подробнее на частном случае воздействия центробежных сил и стационарного температурного поля для тела вращения осевой симметрии. Покажем, что в цилиндрической системе координат центробежные силы представляют собой вариант массовых сил, к которым применима приведенная выше процедура понижения порядка интегрирования. [c.65]

Частные случаи приведения пространственной системы сил [c.113]

Если же в результате приведения произвольной плоской системы сил окажется, что а Мо =0, то в этом частном случае эта систе- [c.84]

Случай приведения системы сил к одной паре. В п. 2.1 было показано, что система снл, как угодно расположенных it пространстве, в общем случае "приводится к одной результирующей силе, геометрпчески равной главному вектору R, и одной результирующей паре с вектором-моментом, равным главному моменту Мо этой системы относительно центра приведения. Рассмотрим частные случаи приведения произвольной системы снл. Пусть сначала главный вектор равен нулю, т, е. силовой [c.107]

Частные случаи приведения плоской системы сил. Теорема Вариньояа [c.53]

Система сил, произвольно расположенных иа плоскости (плоская система сил). Алгебраическая величина момента силы. Вычисление главного вектора и главного момента плоской системы сил. Частные случаи приведения п.чоской системы сил приведение к па- [c.5]

Система сил, произвольно расположенных в пространстве (пространственная система сил). Момент силы относительно оси и его вычисление. Зависимость между моментами силы относительно центра и относительно оси, проходящей через этот центр. Аналитические формулы для вычисления моментов силы относительно трех координатных осей. Вычисление главного вектора и главного момента пространственной системы снл. Частные случаи приведения пространственной системы сил приведение к паре сил, к равнодействующей, к динамическому винту п случай равновесия. Аналитические условия равновесия произвольной просгранствекной системы сил. Условия равновесия пространственной системы параллельных сил. Теорема Вариньона о моменте равнодействующей относительно оси. [c.6]

В том последнем частном случае И1)пведенпя, когда главный иек-тор Н и главный момент Мо равны нулю, система сил находится в равновесии. Действительно, равенство нулю главного вектора означает, что уравновешиваются все силы, приложенные в це11тре приведения, а равенство пулю главного. момента — что уравновешиваются все присоединенные пары. Если же главный вектор и главный момент не обращаются одновременно в пуль, то система сил эквивалентна либо равнодействующей, лпСо паре сил, либо совокупности результирующей силы и результирующей пары, т. е. не уравновешивается. [c.115]

Но этого еще недостаточно для того, чтобы привести доступные нам эксперименты к той схематической простоте, которая позволила бы выяснить характеристические свойства, присущие понятию о силе. Все тела обладают известным протяжением) мы видели при изучении кинематики, что даже в частном случае движения твердой системы кинематические элементы (скорости, ускорения, траектории) отдельных точек, вообще говоря, отличаются друг от друга. Поскольку мы здесь предполагаем сделать общие индуктивные выводы о характере. сил путем анализа их динамического эффекта, совершенно ясно, что указанное многообразие одновременных кинематических особенностей неизбежно должно маскировать явления и даже отвлекать наше внимание от возможного схематического изображения всего процесса в целом. Чтобы элиминировать. это многообразие усложняющих обстоятельств, целесообразно ограничиться сначала телами настолько малыми (по сравнению с размерами области, в которой происходит движение), чтобы положение тела можно было определить без значительной погрешности геометрической точкой. 13сякое тело, рассматриваемое о этой точки зрения, принято называть материальной точкой. Это название не только не противоречит нашим наглядным представлепяям о конкретных явлениях, но, как было уже указано в кинематике (II, рубр. 1), соответствует уже установившимся взглядам так, например, положение судна на море обыкновенно определяют долготой и широтой места но в действительности эти координаты определяют только одну геометрическую точку на земной поверхности, которую мы отолсествляем с нашим судном в силу его незначительных размеров по сравнению с размерами земли точно так же, чтобы привести пример, еще лучше соответствующий приведенному выше определению, мы изображаем все звезды точками на небесной сфере, хорошо зная, как велики их размеры по сравнению с телами на земле. [c.300]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...