Модуль касательный

Модуль касательного ускорения точки можно также определить по формуле [c.176]

Если модуль касательного ускорения постоя- 235 [c.179]

Тогда модули касательной и нормальной сил инерции, называемых в этом случае враш,ательной и центробежной силами инерции, определяются но формулам [c.12]

Модуль касательного ускорения точки [c.61]

Так как модуль вектора Ах равен А]Ц=их—у — изменению модулей скорости за время А/, то модуль касательного ускорения [c.89]

Можно определить модули касательного и нормального ускорении, направления которых известны а =0,62 м/с , а =22,5 ы с , (Правильность этих результатов проверьте самостоятельно.) [c.107]

Разделив проекции на модуль касательного ускорения, найдем направляющие косинусы касательного ускорения [c.176]

Шар массой т = 0,2 кг падает на неподвижную плоскую преграду без вращения со скоростью Vq = 2 м/с под углом а = 45° и отскакивает со скоростью и = 1,5 м/с под углом 0 = 60°. Определить модуль касательного импульса 5 г. (2,30 10 ) [c.357]

Проекции вектора а на касательную Мх и нормаль Мп численно равны соответственно модулям касательного и нормального а ускорений. [c.98]

Итак, определив модуль касательного ускорения [c.99]

Определяя ускорение а, необходимо обратить внимание на следующее. Из формулы (1.65) видно, что нормальное ускорение — величина существенно положительная. Модуль касательного ускорения может быть положительным или отрицательным. [c.99]

По формуле (1.64) определим модуль касательного ускорения в любой момент времени [c.100]

В момент fi=4 сек модуль касательного ускорения [c.100]

Равнопеременное движение. Движение точки с постоянным по модулю касательным ускорением называется равнопеременным. [c.102]

Отсюда получаем следующие выражения для модулей касательной и нормальной (или центробежной) сил инерции [c.494]

Выведенная формула дает значение касательных напряжений в продольных сечениях, но по закону парности в точках поперечного сечения, лежащих на линии пересечения продольной и поперечной плоскостей, будут действовать одинаковые по модулю касательные напряжения. [c.254]

Модуль касательного ускорения [c.81]

Так как в данном примере для модуля скорости точки получено простое выражение, то модуль касательного ускорения находим не по формуле [c.87]

О — модуль сдвига (модуль касательной упруго- [c.46]

Модуль касательного турбулентного напряжения теперь выразится в виде [c.102]

Частным случаем плоского напряженного состояния является чистый сдвиг. При чистом сдвиге в окрестности точки можно выделить элемент таким образом, чтобы по четырем его граням действовали только равные по модулю касательные напряжения, а две грани были от напряжений свободны (рис. 3-7). При чистом сдвиге не равные нулю главные напряжения связаны с исходными касательными напряжениями зависимостью [c.43]

Найдем модуль касательного ускорения точки [c.28]

В равенствах (5.61) —(5.63) приняты следующие обозначения 5 — площадь поперечного сечения стержня I — осевой момент инерции поперечного сечения стержня /р — полярный момент инерции поперечного сечения стержня М — момент сил кручения стержня Р — сила растяжения сжатия и изгиба Е — модуль нормальной упругости материала деформируемых стержней С — модуль касательной упругости материала деформируемых элементов Дф — угол закручивания звена / — прогиб конца балки X и I — длина стержней при отсутствии деформации. [c.101]

Для точного определения модуля нормальной упругости необходимо знать модуль касательной упругости G, который определяют по частоте свободных колебаний образца в виде стержня с одинаковыми массами на концах. При одинаковых массах узел колебаний находится посредине стержня. Модуль касательной упругости можно вычислить, пользуясь формулой [c.136]

Микроскопия тепловая 491 — Параметры установок для высокотемпературных исследований 492 — Схема установки типа ИМАШ-20-75 Ала-Тоо 491 Миллиамперметры 465 Милливольтметры 465 Модуль касательной упругости — Определение 139—141 [c.555]

В основу разработанного метода положена зависимость резонансной частоты поперечных колебаний от модуля нормальной упругости и от модуля касательной упругости G. [c.449]

Чтобы увеличить влияние модуля касательной упругости на резонансную частоту, т. е. увеличить точность определения G, следует, как известно, увеличивать отношение высоты поперечного сечения к длине волны поперечных колебаний. [c.450]

Влияние модуля касательной упругости G на собственную частоту колебаний образца сравнительно невелико. Для точного определения G необходимо измерять частоты колебаний образца с очень высокой точностью (порядка 0,005%). Выпускаемые промышленностью частотомеры обладают точностью порядка нескольких процентов и для данной установки не подходят. [c.451]

Зная модуль полного ускорения точки М в начале участка Wq, определяем модуль касательного ускорения точки Wx, которое при равнопсременпом движении постоянно [c.181]

При равпозамедленном движении точки по окружности модуль касательного ускорения не нзменпстсп, а модуль полного ускорения убывает за счет уменьшения модуля нормального ускорения (см. рис. 239). [c.181]

Разложив силу F на составляющие Fn и Ft (рис. 1.160, б), направленные соответственно по нормали и касательной, увидим, что в формуле (1.169) произведение F os а выражает модуль касательной составляющей силы F, т. е. fi=f osa, и формуле (1.169) можем придать вид [c.132]

Таким образом, мы нашли, что проекция ускорения пючки на касательную (модуль касательного ускорения) равна первой производной от скорости по времени или второй производной от расстояния по врежни, а проекция ускорения точки на нормаль (модуль нормального ускорения) равна квадрату скорости, деленному на радиус кривизны траектории в данной ее точке. [c.99]

Модуль касательной упругости макфиала по формуле (57) получает величину [c.59]

Пример 3. Двпжопио точки задано ураппепиями х = = 3 sin яг, / = 2соз2лг (ж и у — в сантиметрах, t — в секундах). Пайти траекторию, скорость и ускорение точки, построить на плоскости координат ху траекторию точки и изобразить векторы скорости и ускорения при t = О, определить модуль касательного ускорения, нормальное ускорение точки и радиус кривизны ее траектории и подсчитать эти величины при t = 0. [c.27]

В случае замкнутого контура, имеющего непрерывную касательную, интенсивность вихревого слоя в каждой точке контура равна модулю касательной скорости течения в этой точке, что дает возможность получить интегральное уравнение Фред-гольма 2-го рода [c.68]

Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 1 (1975) -- [ c.131 ]

Основы теории пластичности (1956) -- [ c.271 ]

Расчет машиностроительных конструкций методом конечных элементов (1989) -- [ c.19 ]

Композиционные материалы (1990) -- [ c.152 ]

Нелинейная теория упругости (1980) -- [ c.120 ]

Термопрочность деталей машин (1975) -- [ c.145 , c.151 , c.156 , c.163 , c.203 ]

Основы теории пластичности Издание 2 (1968) -- [ c.352 ]

Сопротивление материалов (1962) -- [ c.129 , c.311 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...