Истечение Сопла расширяющиеся

Для обеспечения расширения за пределы критического режима необходимо дополнить суживающееся сопло расширяющейся частью, в соответствии с уменьшением массовой скорости истечения в области закритического режима истечения (и < Рр, [c.78]

Истечение из расширяющегося сопла [c.153]

Истечение через расширяющееся сопло. Из уравнения (10-18) следует, что в расширяющемся [c.206]

Возможные схемы течения в соплах и на начальном участке камеры смешения для случая, когда скорость истечения из расширяющегося сопла сверхзвуковая (Л — р), приведены на рис. 6. [c.193]

Рис. 6. Схемы течения в соплах и на начальном участке камеры смешения при работе эжектора на допредельных режимах в случае сверхзвукового истечения из расширяющегося сопла (Я,2 =Хр )

Истечение через расширяющиеся сопла [c.92]

Скорости истечения через расширяющиеся сопла вычисляются по формулам (1.183) и (1.179), в которых р —давление в выходном сечении сопел, равное давлению среды р, а I l — энтальпия при параметрах в выходном сечении. [c.93]

Рис. 1.47. К определению скорости истечения из расширяющегося сопла

Истечение через расширяющееся сопло [c.207]

Истечение из расширяющегося сопла Лаваля [c.108]

Скорость истечения через расширяющееся сопло будет больше критической и может быть найдена по формуле [c.64]

Рис. 6-9. Процесс истечения через расширяющееся сопло в г - -днаграмме.

Во втором случае истечения применяются расширяющиеся сопла (фиг. 9,6). [c.20]

Отношение давлений Ра/рх = 1/12 = 0,0834, т. е. оно меньше критического отношения давлений для перегретого пара, составляющего 0,546. Следовательно, если истечение происходит не через расширяющееся сопло, то скорость истечения будет равна критической скорости. Для перегретого пара эта скорость по уравнению (222) [c.221]

При дозвуковом истечении эжектирующей струи наибольшее разрежение и максимальные скорости потоков достигались во входном сечении камеры. В данном случае минимальное значение статического давления и максимальная скорость эжектируемого потока достигаются в сечении 1, находящемся на некотором расстоянии от сопла, там, где площадь расширяющейся сверхзвуковой струи становится наибольшей. Это сечение принято называть сечением запирания. [c.498]

Сопло Лаваля. Как было показано выще, заставив газ протекать под действием достаточно большого перепада давлений сначала через суживающееся, а затем через расширяющееся сопло, можно осуществить течение с непрерывно возрастающей скоростью и достигнуть на выходе из сопла скорости истечения, большей скорости звука. Сопло, состоящее из комбинации суживающихся и расширяющихся насадок, называют по имени его изобретателя соплом Лаваля. [c.314]

Сделаем несколько замечаний, относящихся к истечению насыщенных водяных паров через сопла. Как показывает опыт, пар, находящийся перед соплом в насыщенном состоянии, конденсируется при течении с некоторым запозданием, т. е. переходит сначала в пересыщенное состояние. Конденсация водяного пара, в результате которой степень сухости достигает равновесного при данных условиях значения, происходит обычно (при не очень больших начальных давлениях) за минимальным сечением сопла, т. е. после того, как достигнута критическая скорость, и притом очень быстро, с образованием конденсационного скачка уплотнения. Поэтому при расчетах сопел Лаваля для водяного пара необходимо принимать во внимание, что пар в суживающейся части и в- начале расширяющейся части сопла является пересыщенным (переохлажденным). [c.320]

Для того чтобы в выходном сечении канала устанавливалось давление окружающей среды, меньшее критического, канал должен постепенно расширяться. Скорость истечения газа в окружающую среду будет больше звуковой, так как давление, устанавливающееся в выходном сечении канала Рг, меньше критического. Для получения скорости истечения газа, большей скорости звука, необходимо сначала в сужающемся канале снизить давление до критического, а затем в расширяющемся канале дополнительно снизить давление от критического до давления окружающей среды. Подобный канал, называющийся соплом Лаваля, показан на рис. 2.30. [c.119]

Водяной нар с параметрами 1,5 МПа, 350 °С истекает в среду с разрежением 80 %. Определить скорость истечения без трения через суживающееся сопло и сопло Лаваля, через длинную трубу при значении ф = 0,85 и через сопло Лаваля с трением лишь в расширяющейся части, для которой ф = 0,85. [c.100]

Как было показано выше, заставив газ протекать под действием достаточно большого перепада давлений сначала через суживающееся, а затем через расширяющееся сопло, можно осуществить течение с непрерывно возрастающей скоростью и достичь на выходе из сопла скорости истечения, большей скорости звука. Сопло, состоящее из комбинации суживающихся и расширяющихся насадок, называют по имени его изобретателя соплом Лаваля. Сопла Лаваля находят широкое применение для получения сверхзвуковых потоков газов и паров в паровых и газовых турбинах, в реактивных двигателях и т. п. [c.344]

НОМ сечении сопла будем иметь критические параметры с р, Укр, Ркр и Tip. Из уравнения (1.171) следует, что при всех скоростях истечения выше скорости звука (с > а) профиль сопла должен быть расширяющимся, так как в этом случае d///> 0. Впервые профиль такого сопла был предложен шведским инженером Лавалем. Очевидно, сопло Лаваля позволяет получить скорость потока рабочего тела, выходящего из насадки, выше скорости звука в данной среде. На рис. 1.29 приведен профиль сопла Лаваля и характер изменения в нем рис при течении в нем рабочего тела. [c.49]

На рис. 62. а изображена схема одноступенчатой активной турбины Лаваля и показано изменение давления и скорости пара в ее проточной части. Пар начального давления ро адиабатно расширяется в сопловом аппарате 2 до pi, при этом скорость возрастает от q до i-На рабочих лопатках 3 происходит преобразование кинетической энергии пара в. механическую работу на валу турбины 5, вследствие чего скорость пара падает от с у до с2, а давление остается постоянным. Далее отработанный пар поступает в конденсатор. В этих турбинах применялись расширяющиеся сопла, в которых достигалась сверхзвуковая скорость истечения, что было связано с большими конструктивными и эксплуатационными трудностями, в частности с большой частотой вращения вала турбины (30000 об/мин). Чтобы снизить частоту [c.301]

Истечение через расширяющиеся сопла. Из уравнения (9.45) следует, что в расширяющемся сопле (когда д 0/с(х > 0) при ни, < 1 ы)1(1х т. е. течение газа является замедленным. Следоват(щьно, в отличие от течения газа в суживающемся сопле, где при происходит расширение [c.312]

Если отношение давлений pJPi < Р р. то истечение в расширяющейся части сопла будет сверхзвуковым, т. е. скорость перемещения частиц газа будет больше скорости распространения звука. В расширяющейся части сопла скорость истечения газа увеличится, но расход газа не изменится. [c.73]

Для обеспечения расширения за пределы критического режима необходимо дополнить суживающееся сопло расширяющейся частью, в соответствии с уменьшением весовой скорости в области закритического режима (и< кр рРо>Р2 Рцар) состояния, достижимые лишь в расширяющейся части сопел, на диаграмме истечения (рис. 27) изображены пунктиром. Если начальная линейная скорость ниже критической (с1<скр), а конечная больше критической (с2>скр), то сопло должно быть сначала суживающимся, а затем — расширяющимся (сопло Лаваля). [c.92]

Для обеспечения расширения за пределы критического режима необходимо дополнить суживающееся сопло расширяющейся частью в соответствии с уменьшением массовой скорости (см. область пунктирной ветви кривой истечения на рис. 9.2). Такие сопла называются соплами Лаваля (рис. 9.3) и служат они для закритического режима истечения. Этот режим характеризуется условием рнар< < Ркрр1- Сопло Лаваля обеспечивает полное расширение газа или пара в диапазоне давлений от р до рнар без потерь энергии на выходе сопла. [c.112]

Оптимальным давлением перед расширяющимся соплом является такое, при котором давление в струе, выходящей из сопла, равно давлению окружающей среды, а скорость истечения сверхзвуковая. Это давление зависит от отношения площади сечення на выходе сопла к площади сечения горловины сопла (наименьшее сечение). Чем больше это соотношение, тем больше должно быть давление перед соплом. Для кислородной резки рекомендуются расширяющиеся сопла с соотношением площадей от 1,1 до 1,6, при этом необходимые давления кислорода перед соплом составят от 2 до 4 ати. Давление перед соплом совершенно не зависит от толщи 1Ы разрезаемого металла, с увеличением толщины увеличивается лишь диаметр сопла. Расширяющиеся соплп со сверхзвуковым истечением струи обеспечивают увеличение скорости резки, но не позволяют резать пористый металл или пакеты хотя бы с незначительными зазорами. [c.180]

ТО скорость в самом узком сечении сопла не достигает звуковой величины Х4<С1 Если снабдить сопло расширяющимся участком, то в нем будет происходить не увеличение, а уменьшение скорости и реакция отходящих газов будет убывать. Доз вуковые сопла не нуждаются в расширяющемся участке (см. фиг. 76,6). При докритическом истечении давление на выходном срезе сопла равно давлению окружающей среды рА=рн- [c.135]

При истечении [ аза из такого сопла в среду с давлением меньше критического в самом узком сечении сопла устанавливаются критические давление и скорость. В расширяющейся насадке происходит дальнейшее увеличение скорости и соответственно падение давления истекающего газа до давления внешней peAbj [c.49]

Пусть движение газа осуществляется через суживающееся сопло ф<0. Из уравнения (13-24) следует, что знак величины df в этом случае противоположен знаку (а" — w ). Если (а — ш )>0 и w a, тогда d/<0 по направлению движения газа сечение сопла должно уменьшаться и скорость газа будет меньше местной скорости звука. Если (а — и )< 0 и ш>а, то по направлению движения газа сечение сопла должно увеличиваться и скорость газа будет больше местной скорости 13рука. В самом узком сечении сопла скорость движения газа будет равна скорости звука, что и является предельным значением скорости газа при его адиабатном истечении из суживающегося сопла. Для получения сверхзвуковых скоростей газа Б соплах необходимо, чтобы они имели сначала суживающуюся часть, а затем расширяющуюся. [c.209]

Для получения скоростей истечения выше критических (сверхзвуковые скорости) применяется расширяющееся сопло, или сопло Лаваля (рис. 77). В минимальном сечении сопла Лаваля скорость движеш1Я газа равна к )нти- [c.211]

Расширяющаяся часть сопла Лаваля создает условия для лолу-чения сверхзвукового потока, которые не могут быть созданы только понижением давления в среде, куда происходит истечение. Расчет комбинированного сопла сводится к определению прохсдных сечений сопла и при заданном расходе G и угле уширения сопла а, который обеспечит безотрывное течение газа (рис. 10.6). [c.137]

Так как хю изменяется непрерывно, то если в горловине сопла ш -<с, скорость ш вблизи горловины (справа от нее) в начале расширяющейся части будет также меньше с. Поэтому и производная dwldx справа от горловины сопла (учитывая, что там dQldx ]> 0) будет иметь отрицательный знак, т. е. течение газа в расширяющейся части сопла в отличие от течения в суживающейся части является замедленным и, следовательно, в любом сечении сопла w С с. Этот случай реализуется при сравнительно малых значениях перепада давлений р —р, при котором происходит истечение газа через сопло. [c.313]

Пусть в сопло указанной конфигурации (рис. 206, а) поступает дозвуковой поток газа. Согласно уравнению Гюгонио в сужающейся (конфузорной) части скорость газа будет возрастать, а давление и плотность падать. Если в минимальном сечении (горле) скорость не достигнет критической, то в расширяющейся (диффузорной) части дозвуковой поток газа будет тормозиться, давление и плотность — возрастать и на выходе установится значение М < 1. Такой режим течения установится, если давление на выходе из сопла (противодавление) больше, чем некоторое граничное Рхгр, при котором в горле сопла устанавливаются критические параметры течения. Если теперь противодавление будет уменьшаться, то так как весь поток дозвуковой, возмущения в виде малых понижений давления будут распространяться вверх по течению, скорость потока во всех сечениях будет возрастать и при значении противодавления в горле будет достигнута звуковая (критическая) скорость и соответствующие ей значения р,,, Т . При этом режиме в диффузорной части происходит торможение потока от значения М = 1 в горле до некоторого Мх <1 — на срезе сопла. Если же противодавление далее уменьшится до значения р < р гр. то уменьшится давление и во всей диффузорной части. Но в горле давление не может сделаться меньшим, чем р, по причинам, которые мы выяснили, изучая истечение через сужающееся сопло. Поэтому на некотором участке диффузорной части, начиная от горла, поток получит возможность расширения и там установится сверхзвуковое течение. Однако, если давление Р1 на срезе недостаточно мало, то вблизи выхода поток будет все еще дозвуковым. Сопряжение сверхзвукового потока за горлом с дозвуковым вблизи выхода происходит в виде скачка уплотнения, который мы будем приближенно считать прямым. При дальнейшем понижении противодавления скачок уплотнения будет перемещаться внутри сопла к его выходному сечению и при некотором расчетном давлении Рхра ч расположится за срезом сопла. При этом значении противодавления на срезе устанавливается скорость, соответствующая расчетному значению числа Мхрасч > 1. При дальнейшем понижении противодавления поток будет на некотором участке вне сопла продолжать расширяться, а переход к дозвуковому режиму и полному торможению будет осуществляться через сложную систему косых скачков уплотнения. [c.453]

Реактивные двигатели (РД) — это двигатели с газообразным рабочим телом, в которых химическая энергия топлива преобразуется в кинетическую энергию продуктов сгорания, расширяющихся в соплах и создающих силу тяги при истечении в сторону, противоположную движению аппарата. Существует классификация РД, в которой эти двигатели подразделяются на две основные группы воздушно-реактивные двигатели (ВРД) и ракетные двигатели (РД). Воздушно-реактивные двигатели подразделяют на компрессорные, или турбореактивные, и бескомп-рессорные — прямоточные и пульсирующие. В воздушно-реактивных двигателях окислителем топлива служит атмосферный воздух. Ракетные двигатели подразделяют на жидкостные и двигатели, работающие на твердом топливе. В ракетных двигателях окислитель топлива (например, жидкий кислород) находится на борту летательного аппарата [21, 24]. [c.154]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...