Фокусное расстояние заднее переднее

Величины /х и 2 суть постоянные длины, характеризующие преломляющую поверхность. Они называются ее фокусными расстояниями-, /х — переднее фокусное расстояние (точка — передний фокус) — заднее фокусное расстояние (точка — задний фокус) (рис. 12.11). [c.282]

При рассмотрении приведенных систем в обратном ходе лучей задние фокусные расстояния становятся передними и наоборот. Поэтому в формуле (1.25) можно заменить задние главные фокусные расстояния на передние [c.12]

Расстояние между главными плоскостями может иметь любой знак. Они перекрещены, только если г/фокусные расстояния (см. рнс. 51,6). Если расстояние между линзами с1 больше суммы двух фокусных расстояний, то у результирующей линзы — отрицательные фокусные расстояния, и передняя главная плоскость расположена спереди от задней (см. рис. 51, а). Если г/=Г + /", то главные плоскости отстоят бес- [c.229]

Удаление передней главной точки Удаление задней главной точки Удаление переднего фокуса Удаление заднего фокуса Переднее фокусное расстояние Заднее фокусное расстояние Удаление входного зрачка [c.303]

Фокусное расстояние. Различают переднее и заднее фокусные расстояния, которые равны между собой. Величина фокусного рас- [c.26]

Фокусное расстояние заднее 28 -- переднее 28 [c.446]

Размеры длину волны А,, фокусное расстояние I, передний и задний фокальные отрезки 5/ и Зр- помещают на поле схемы в таблице. Размеры граф не устанавливаются (см. рис. 12.1, 12.2). [c.385]

Величины / U f называют передним и задним фокусными расстояниями. Как видно, они полностью определяются значениями показателей преломления п и п и кривизной поверхности, на которой происходит преломление световых лучей. Соответствующие точки F к будут передним и задним фокусами этой по верхности. Очевидно, что / // = —п/п. [c.279]

В системе из двух компонентов, имеющих фокусные расстояния f ч fy и /2 и расстояние между задним фокусом первого компонента и передним фокусом заднего компонента, эквивалентные фокусные расстояния равны [c.232]

Расстояние от точки Н до точки F паз. передним фокусным расстоянием (отри цат ел г. мым па рис.), а расстояние от точки Я до точки F — задним фокусны.м расстоянием (положительным на рис.), [c.242]

Роб-Гок. причём Роб = А// об. Гок = 250// ок. где А — расстояние от заднего фокуса объектива до переднего фокуса окуляра (т. н. оптич. длина тубуса), и / о — фокусные расстояния объектива и окуляра. Обычно объективы М. имеют увеличения от 6,3 до 100, а окуляры от 7 до 15 поэтому общее увеличение М. лежит в пределах от 44 до 1500, [c.142]

Так как окуляры работают в воздушной среде, то все передние и задние фокусные расстояния всегда будут попарно равны друг другу по абсолютной величине и обратны по знаку поэтому ( юр-мулы (1.85) и (1.86) могут быть переписаны [c.24]

Умножая переднее фокусное расстояние на /г и заднее на п, приходим к равенству [c.30]

Увеличивая отрезок Ь от передней главной плоскости до предметной точки А, будем уменьшать отрезок Ь от задней главной точки до изображения—точки А в пределе, когда точка А уйдет в бесконечность, точка А совпадет с точкой заднего фокуса Fo и отрезок Ь станет равным фокусному расстоянию при этом входной апертурный угол а станет равным нулю. [c.42]

Переднее и заднее фокусные расстояния связаны формулой [c.186]

На любом луче из пучка наклонных лучей мы всегда сможем отыскать фокальные и узловые точки. Учитывая, что передние и задние узловые фокусные расстояния у систем, расположенных в одной и той же среде, должны быть равны друг другу по величине и отличаться только знаком, придем к заключению, что 10 м. м. Русинов 289 [c.289]

Следовательно, заднее фокусное расстояние концентрической линзы становится равным предметному отрезку с обратным знаком, в силу чего произойдет совмещение переднего фокуса линзы с предметной точкой и перенос изображения после концентрической линзы в бесконечность. [c.364]

Равенство же отношения показателей преломления минус единице обусловливает собой равенство передних и задних фокусных расстояний. Благодаря этому при прохождении главного луча через геометрические фокусы кривой второго порядка имеет место равенство сагиттальных и меридиональных фокусных расстояний вдоль главного луча и, как следствие, отсутствие астигматизма при произвольном положении предметной точки на главном луче. Вместе с тем геометрические фокусы отражательных поверхностей второго порядка являются сопряженными точками, изображаемыми друг другом без возникновения сферической аберрации. [c.444]

Согласно рис. 4 величина переднего и заднего фокусного расстояния вычисляется по формулам [c.100]

Узловыми точками называются такие точки, в которых угловое увеличение Wp = 1. Из формулы (7) следует при Wp= I д = / и х — f, т. е. передняя узловая точка находится от переднего фокуса на расстоянии, равном заднему фокусному расстоянию, а задняя узловая точка от заднего фокуса — на расстоянии, равном переднему фокусному расстоянию. [c.104]

Непараллельность лучей, исходящих из конденсора, вызывает потерю четкости проектируемого контура. При данном фокусном расстоянии и протяженности источника света 55] потеря четкости будет тем большей, чем больше толщина проектируемой детали. Действительно, лучи касаются заднего и переднего краев проектируемой пластины фиг. 153) расходящимися линиями, направленными под углом 2(р, причем [c.128]

Расстояния / между передней главной точкой и передним фокусом Р и задней главной точкой и задним фокусом Р — /1 называются соответственно передним и задним фокусными расстояниями. [c.10]

Чтобы найти положение передней фокальной точки Р, рассмотрим луч, идущий через нее под некоторым углом аГ На выходе из системы он должен быть параллелен оптической оси, т. е. для него 1 2 = 0. Поэтому У 2 = Су - -0 / =0. Подставив сюда / = Пха, найдем у =—Оп а /С. Из рис. 7.10 видно, что 1 = —у /а = = п 0/С. Мы получили, что расстояние не зависит от а1, т. е. все лучи из р1 после прохождения через систему будут параллельны оптической оси. Рассматривая продолжения падающего и выходящего лучей, определяем положение передней главной плоскости Н и переднее фокусное расстояние, отсчитываемое от Я до = = п /С (при этом учтено, что для матрицы Ji, образованной произведением любого числа матриц. Я и йе М=АО—ВС—1). Когда показатели преломления сред по обе стороны от системы одинаковы (П = П2), ее переднее и заднее фокусные расстояния равны по модулю, но противоположны по знаку /2=— [c.341]

В телескопической системе Кеплера объектив и окуляр—положительные, в системе Галилея — окуляр отрицательный. Система Галилея дает прямое мнимое изображение, система Кеплера — перевернутое действительное, и для получения в ней прямого изображения необходимо добавлять оборачивающую систгму. Система Кеплера может применяться в измерительных приборах. В этом случае измерительные шкалы или отсчетные индексы ставятся в задней фокальной плоскости объектива или в передней фокальной плоскости окуляра (при отсутствии линзовой оборачивающей системы эти плоскости со-впадз1чТ . Увеличение телескопической системы равно отношению фокусных расстояний объектива и окуляра, взятому с обратным знаком. [c.240]

В системе из двух колшонентов, имеющих фокусные расстояния /, и f[, f, и /п и расстояние Д между задним фокусом первого компонента и передним фокусом второго компонента, эквивалентные фокусные расстояния равны [c.321]

Ф = п Ц = n/f f ж f — заднее и переднее фокусные расстояния системы (см. Кардинальные точки оптической системы). Для системы, находящейся в воздухе (п = п = 1), ф = ijf. О, с. измеряется в диоптриях (м" ), она положительна для собираю1цих систем и отрицательна для рассеивающих. [c.442]

УВЕЛИЧ НИЕ оптическое —отношение линейных или угл. размеров изображения предмета, получаемого с помощью оптич. системы, к соответствующим размерам самого предмета. Характеризуя наиболее употребит, осесимметричные системы, различают линейное, угл. и продольное У. о. Линейное (поперечное) увеличение р — отношение длины / изображения отрезка, перпендикулярного оптич. оси системы, к длине этого отрезка / = 1/1. При р>0 (направления I к 1 совпадают) изображение наз. прямым, при р<0 (/ и / антипараллельны)—обратным или перевёрнутым, при —уменьшенным, при 1Р1> 1—увеличенным. Величину р оптич. системы можно вычислить, используя выражение fjx= —x /f, где /н/ — переднее и заднее фокусные расстояния, ахи х — расстояния от переднего фокуса до предмета и от заднего фокуса до изображения соответственно. В реальных оптич. системах линейное У. о. для сопряжённых плоскостей не остаётся постоянным по всему полю зрения. Это приводит к нарушению геом. подобия между предметом и его изображением, наз. дисторсией (см. Аберрации оптических систем). [c.200]

Интересно отметить, чго в случае, когда сфокусированная голограмма регистрируется без диффузного рассеяния объектного пучка, наблюдение восстановленного изображения при освещении такой голограммы излучением лазера существенно затруднено вследствие точечных размеров источника. Наблюдение всего изображения в этом случае можно обеспечить путем проекции его на зкран, для чего изображение должно быть действительным. Соответствующие условия бьши созданы путем проведения двух последовательных фурье-преобразований светового поля, возникающего в плоскости голограммы, с последующей фильтрацией одного из пучков первого порядка дифракции в фурье-плоскости. При помещении сфокусированной голограммы в переднюю фокальную плоскость линзы с фокусным расстоянием f распределение амплитуд в ее задней фокальной плоскости, как известно (см., например, [92]), описывается выражением [c.25]

Для получения корреляции опорный пучок перекрывается, в плоскости Р2 помещается согласованный фильтр t x2, у2), а во входной плоскости Pi устанавливается транспарант с амплитудным пропусканием g xu уд- При этом распределение комплексных амплитуд света, падающего на плоскость Рз, описывается функцией G( , и), и после прохождения этого распределения через согласованный фильтр мы имеем G u,v) t x2, У2). Поскольку плоскость Рз совмещена с передней фокальной плоскостью второй фурье-преобразующей линзы L3 с фокусным расстоянием /3, распределение комплексных амплитуд в задней фокальной плоскости этой линзы представляет собой фурье-образ произведения G-t] таким образом, [c.555]

Таким образом, одновременное устранение хроматизма положения и хроматизма увеличения будет получаться при ахромати-зации положения переднего и заднего фокусов системы и величин самих фокусных расстояний. [c.187]

Кювета для комбинационного рассеяния света 3 имеет с одной стороны плоское окно, а с другой — зачерненный рог (рог Вуда), который поглощает излучение возбуждающей линии ртути, отраженное от внутренних стенок и окон кюветы. Этот свет сильно мешает наблюдению слабого КР-спектра, Чтобы излучение от источника возбуждения не мешало наблюдению. малоинтенсивного КР-спектра, рассеянный свет фотографируется под углом 90°. Рассеянный свет от кюветы собирается и направляется на щель спектрографа 6 линзой-конденсором 7. Конденсор, как и осветитель, укрепляется на рельсе спектрографа на строго определенном расстоянии от щели. Обычно передняя часть кюветы (дно) проецируется на объектив коллиматора, а задняя (начало рога Вуда) — на щель спектрографа. Для стандартных кювет длиной около 10 см и при фокусном расстоянии конденсора /=9,5 см это.му требованию удовлетворяет расстояние от щели до задней части кюветы— примерно 33 с.м. В связи с тем что линии КР-спектра очень слабы и времена экспозиции при фотографировании достигают нескольких часов, необходимо устранить все посторонние источники света. Для этого на конденсор надеты выдвижные светозащитные кожу.хи, а кассетную часть рекомендуется прикрывать черной материей. Кроме того, необходимо устанавливать более широкие входные щели (порядка 50 мкм), чем в случае полосатых спектров испускания двухатомных молекул. В спектре ртутной лампы наряду с возбуждающей линий А=435,8 нм содержатся еще ряд более слабых линий, и в КР-спектре они могут проявляться как линии релеевского рассеяния. Для того чтобы эти линии идентифицировать на фотопластинке рядом с КР-спектром снимают также и спектр ртутной лампы. [c.145]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...