Обтекание безотрывное, со срывом потока

Ниже рассматриваются названные режимы обтекания и соответствующие им распределения давления применительно к крылу, являющемуся важнейшей частью самолета. При этом имеется в виду безотрывное обтекание (случаи срыва потока будут разобраны особо). [c.41]

Необходимо принимать меры по удержанию пограничного слоя вдоль большей части контура кузова. Плавное изменение кривизны может обеспечить безотрывное обтекание вплоть до задней части автомобиля. Важно помнить, что автомобиль имеет пространственную форму, поэтому кузов обтекается как по бокам, так и сверху. Придание боковым окнам седана подходящего наклона внутрь не только будет способствовать смешиванию потоков воздуха в окрестности ветрового стекла, но и позволит воздушному потоку, омы-ваюш,ему боковые стороны кузова, снести ближе к задней части автомобиля точку срыва потока. [c.40]

На современных самолетах для увеличения несущих свойств широко используется идея полезного отрыва потока. При увеличении угла атаки, начиная с некоторого его значения, характер зависимостей аэродинамических коэффициентов от угла атаки изменяется вследствие срыва потока, при этом в большинстве случаев уменьшаются подъемная сила и аэродинамическое качество, возрастает сопротивление, могут существенно изменяться моментные характеристики по сравнению со случаем безотрывного обтекания. Причиной отрыва потока с крыла является взаимодействие положительного градиента давления по хорде с пограничным слоем. Характер этого взаимодействия определяется геометрической формой крыла (формой профиля и формой крыла в плане), углом атаки, состоянием пограничного слоя, числом М и другими факторами. При этом отрыв потока может происходить как с поверхности крыла, так и с его кромок. При отрыве потока с верхней поверхности крыла на ней существенно уменьшается разрежение, а следовательно, и коэффициент подъемной силы крыла. Отрыву потока с поверхности крыла способствует образование местных скачков, которые вызывают волновой срыв. [c.171]

Оборудование технологическое 444 Обтекание безотрывное, со срывом потока 260 [c.490]

Итак, расхождение между теорией и экспериментом, о котором сообщалось в работе [3.5], объясняется сильными срывами потока с профиля решетки, рассчитанной на оптимальные характеристики при одном конкретном угле атаки. В случае обычных лопаток, работающих при безотрывном обтекании, вполне возможно получить хорошее согласие теории с экспериментом. Это получается всегда, если принять соответствующие меры по уточнению условий обтекания выходной кромки, о которых сказано в гл. 7 и в работе [10.6]. [c.298]

Заметим, что, как уже указывалось (гл. II), вследствие нереальности такого давления безотрывное обтекание становится невозможным, и с передней острой кромки пластины происходит срыв струй. Поэтому применение описанных выше математических методов для определения обтекания невязким потоком пластины или других профилей с острыми передней и задней кромками, строго говоря, носит несколько условный характер. Исключение составляет только случай обтекания профиля под таким углом атаки, при котором точка разветвления струй совпадает с острой передней кромкой ). В этом случае обе острые кромки, передняя и задняя, лежат на линии раздела потоков, обтекающих верхнюю и нижнюю стороны профиля, и струи жидкости плавно входят и сходят с него. [c.27]

Для того чтобы подъемная сила была большой, а сопротивление — малым, обтекание лопасти должно быть безотрывным, т. е. поток должен примыкать к ее поверхности. В потоке, обтекающем поверхность лопасти, от носка до точки наибольшего разрежения имеют место большие ускорения частиц воздуха. На остальной части верхней поверхности лопасти, вплоть до задней кромки, течение замедляется. Чтобы течение не отрывалось от поверхности, замедление в нем должно быть небольшим. Срыв при больших углах атаки возникает тогда, когда [c.793]

В пограничном слое движение жидкости является сильно завихренным. При плавном очертании контура обтекаемого тела срыва вихрей ие происходит, и они не попадают во внешний поток с частицами, побывавшими у стенок тела. В этом случае имеет место безотрывное обтекание тела. При определенных условиях обтекания (например, при обтекании тел потоком жидкости с большими положительными градиентами давления) может происходить срыв вихрей с поверхности тела и распро- [c.37]

ИЗ нее видно, что распределение давления относительно экваториальной ПЛОСКОСТИ 9 = тс/2, перпендикулярной к направлению потока на бесконечности, симметрично. А тогда ясно, что давления, приложенные к поверхности шара, взаимно уравновешиваются. Таким образом шар при равномерном поступательном движении не испытывает никакого сопротивления со стороны жидкости. Этот результат, резко противоречащий данным опыта, носит название парадокса Эйлера — Даламбера. Он объясняется тем, что в действительности безотрывное безвихревое обтекание шара не имеет места, с поверхности шара срываются вихри, которые видоизменяют как картину течения, так и распределение давления по поверхности шара. [c.362]

При увеличении угла атаки а>0 передняя критическая точка/С перемещается вниз по профилю к точке Б, а точка схода струй В — вверх по профилю к точке А (рис. 18.2, б). Если было бы возможно плавное обтекание жидкостью задней острой кромки, то установилось бы новое бесциркуляционное обтекание профиля — Г=0, Яу = . Однако, при радиусе закругления острой кромки г->-0, скорость безотрывно обтекающей жидкости должна беспредельно возрастать (см. п. 3.8), так что давление, вычисленное по уравнению Бернулли, должно было бы неограниченно уменьшаться р- -(—оо), что невозможно. В действительности на верхней поверхности профиля самопроизвольно возникает течение жидкости к задней критической точке, где давление понижено. Это течение возвращает точку схода струй в заднюю острую кромку профиля. При этом поток жидкости срывается с острой кромки в виде начального или разгонного вихря, вращающегося против часовой стрелки с циркуляцией (—Г) и сносится потоком (рис. 18.3). [c.344]

При весьма малых числах Рейнольдса (например, ULh х, 0,3, где L — размер пластины поперек потока) поток огибает острые углы и безотрывно следует вдоль как передней, так и тыльной стороны контура пластины (см. рис. 4.7, а). При небольшом увеличении числа Рейнольдса (Re Ai 10), достигнутом только путем увеличения скорости течения при обтекании той же самой пластины, происходит срыв струй потока по ее углам, а позади пластины образуются два крупных симметричных вихря, которые остаются присоединенными к ее тыльной стороне (см. рис. 4.7, б). [c.104]

Рис. 6.18. Возникновение сопротивления давления при дозвуковом поперечном обтекании цилиндра а) идеальное безотрывное обтекание, б) реальное обтеканне со срывом потока.

Благодаря влиянию вихрей скорость частиц в этой зоне будет больше, чем при безотрывном обтекании, а давление меньше (рис. 1.11.3). Поэтому появляется дополнительное сопротивление от перераспределения давления, называемое сопротивлением подсасывания (или вихревым сопротивлением). Увеличение сопротивления можно объяснить тем, что на образование вихрей и отрыв потока затрачивается дополнительная часть кинетической энегии потока, обтекающего тело. Такой вид отрыва на несущей поверхности (крыло, оперение), нежелательный с аэродинамической точки зрения, обычно называют срывом потока. [c.99]

Из последней формулы имеем, что давление будет одинаково в точках шара, расположенного симметрично относительно плоскости 9=я/2. Отсюда следует, что суммарное давление, оказываемое жидкостью на шар, равно нулю, т. е. шар, обтекаемый жидкостью, не испытывает сопротивления. Этот результат при больших скоростях набегающего потока, противоречащий опыту, называется, по аналогии с соответствующим плоским случаем, парадоксом Даламбера. Он указывает на то, что схема безотрывного обтекания сферы поступательным потоком, скорость которого не слишком мала, не имеет места. В посдеднем случае с поверхности шара срывается поток, который образует за шаром вихри, существенно изменяющие всю картину обтекания шара и распределения давления на нем. [c.184]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...