Доплера эффект доплеровское уширение

В этом случае согласие между измеренным изменением реактивности с температурой и рассчитанным на основе ожидаемого эффекта Доплера превосходное. Хотя согласие не всегда получается таким впечатляющим, однако установлено, что оно обычно достаточно хорошее для сырьевых изотопов [123]. С другой стороны, для делящихся изотопов существует значительная неопределенность как в экспериментальных, так и в теоретических результатах по эффекту, доплеровского уширения. Согласие между измеренными и рассчитанными изменениями реактивности с температурой в этом случае оказывается далеко не таким хорошим [124]. Неопределенность в температурном коэффициенте реактивности учитывается при проектировании быстрых реакторов, так что они могут работать так же безопасно, как и тепловые реакторы. [c.363]

Естественная ширина спектральной линии возникает при отсутствии внешних воздействий на излучающие атомы. Столкновения излучающих атомов, а также эффект Доплера приводят к ударному и доплеровскому уширению спектральных линий. На этом явлении основан один из методов определения температуры газа. [c.248]

Критерий реализации прямого процесса ионизации на практике отличен от приведенного в гл. I. Дело в том, что в реальной экспериментальной ситуации ширина резонансов в ансамбле атомов отличается от ширины резонанса в изолированном атоме, а лазерное излучение, как правило, имеет ширину спектра A j, превышающую естественную ширину атомных уровней. Доплеровское уширение Г в зависит от вида атомной мишени — для мишени в виде газа (пара) исследуемых атомов — это линейный эффект Доплера, а для атомного пучка — это квадратичный эффект Доплера, много меньший линейного. Поэтому в реальной ситуации в правой части неравенства [c.113]

Доплеровское уширение обусловлено тем, что частота го движущегося осциллятора, составляющая скорости которого в направлении луча зрения равна и, в соответствии с принципом Доплера смещена на величину Av = vov . При максвелловском распределении молекул по скоростям контур линий, уширенный вследствие эффекта Доплера, имеет гауссов вид [c.17]

Напомним, что полученные ранее выражения для сечений относятся к случаю покоящихся в лабораторной системе координат ядер-мишеней, т. е. к случаю, когда тепловое движение ядер отсутствует. Когда ядра находятся в тепловом движении, резонансы уширяются в результате эффекта Доплера. Это тепловое движение можно учесть, развивая методы, изложенные в предыдущей главе. Установлено [14], например, что сечение, учитывающее доплеровское уширение, для реакции типа х можно записать в виде [c.318]

Следовательно, несмотря на доплеровское уширение резонанса при увеличении температуры, площадь под резонансом остается по существу неизменной. Тем не менее уширение резонанса оказывает влияние на реактивность, так как скорости реакций содержат произведения сечений на поток нейтронов. В результате того, что уменьшение потока в резонансе менее существенно в случае уширения уровней, эффект Доплера приводит к возрастанию поглощения нейтронов (см. разд. 8.3.5). [c.322]

Многогрупповые сечения можно определить с помош,ью полученных таким образом потоков, используя только численные методы. При этом сечения должны быть представлены в виде подробных функций энергии нейтронов. Во многих случаях требуемые групповые сечения можно получить на основе резонансных параметров (и температуры), используя некоторые приближения для оценки интегралов в уравнении (8.50). Эти приближенные методы, описанные ниже, почти всегда пригодны для предварительных расчетов и дают более наглядное физическое объяснение получаемых результатов. Прежде всего будет уделено внимание тем резонансам, которые не уширяются под действием эффекта Доплера и для которых можно получить простые результаты. Затем будут рассмотрены усложнения, связанные с наличием доплеровского уширения. В практических задачах резонансного поглош,ения нейтронов тяжелыми ядрами доплеровское уширение необходимо всегда принимать во внимание. [c.336]

Когда разрешенные резонансы перекрываются в результате эффекта Доплера или близости резонансов, то можно получить сечения с доплеровским уширением и определить требуемые скорости реакций, используя значения потока, рассчитанные численным решением 183] интегральных уравнений [c.348]

Экспериментальные исследования эффектов Доплера для деления и радиационного захвата в делящихся материалах не прояснили ситуацию, за исключением того, что показали малость результирующего эффекта [1111. Так, если в системе присутствует достаточное количество урана-238, например втрое больше, чем делящегося материала, то доплеровское уширение приводит к отрицательному результирующему температурному коэффициенту [c.360]

Временная и пространств, когерентность лазерного излучения, лежащая в основе методов нелинейной Л. с., позволяет изучать структуру спектр, линий, скрытую обычно доплеровским уширением, вызываемым тепловым движением ч-ц в газе (см. Доплера эффект). Благодаря высокой монохроматичности и когерентности излучение [c.341]

Остановимся теперь на неоднородном уширении, которое характеризуется тем, что можно указать, какая группа атомов (например, обладающих скоростью в пределах от и до и + Аи) ответственна за тот или иной участок уширения линии. Классическим примером неоднородного уширения является доплеровское, однозначно связанное с тепловым движением излучающих атомов. Более подробно эффект Доплера рассмотрен в гл. 7, посвященной релятивистским эффектам, а здесь мы ограничимся оцен- [c.66]

В газах типичный механизм неоднородного уширения связан с движением атомов и называется доплеровским ушире-нием. Чтобы проиллюстрировать этот тип уширения, рассмотрим молекулу, которая движется в поле электромагнитного излучения, имеющего частоту v (причем эта частота измеряется в лаб. системе координат). Обозначим через v составляющую скорости молекулы (измеряемую в той же лаб. системе координат) в направлении распространения электромагнитной волны. Тогда частота волны v, измеряемая в системе координат движущегося атома, равна v = v[l (у/с)] (эффект Доплера), причем знак минус или плюс выбирается в зависимости от того, совпадают ли направления движения молекулы и распространения электромагнитной волны, или они направлены в противоположные стороны. Действительно, хорошо известно, что, если молекула движется навстречу волне, частота v, наблюдаемая в системе координат атома, всегда больше частоты v, наблюдаемой в лаб. системе координат. Разумеется, при этом поглощение будет происходить только тогда, когда частота v электромагнитной волны в системе координат атома равна частоте атомного перехода vo, т. е. когда [c.49]

Другая причина уширения спектральных линий — эффект Доплера. Спектр излучения, испущенного движущимся атомом, в лабораторной системе отсчета сдвинут по Частоте. Излучающие атомы в источнике совершают хаотическое тепловое движение, и полный спектр излучения источника определяется наложением сдвинутых друг относительно друга одинаковых спектральных распределений отдельных атомов. В случае свечения газоразрядной плазмы низкого давления столкновения излучающих атомов происходят редко, и эти спектральные распределения обусловлены радиационным затуханием, т. е. даются сдвинутыми лоренцев-скими контурами (1.92). Наложение этих контуров дает спектральную линию излучения источника с шириной, зависящей от температуры. Эта доплеровская ширина для водорода при комнатной температуре почти в 500 раз больше естественной. [c.58]

В спектроскопии проявление эффекта Доплера состоит в том, что хаотическое тепловое движение испускающих свет атомов или ионов приводит к уширению наблюдаемых спектральных линий. В случае максвелловского распределения атомов по скоростям обусловленная эффектом Доплера форма спектральной линии описывается колоколообразной функцией Гаусса (см. 1.8). Доплеровская ширина линии зависит от температуры ( j/ ), что используется в спектроскопических методах измерения температуры светящегося газа. [c.409]

Уширение спектральной линии за счет эффекта Доплера обусловлено тем, что частота vo квантового перехода в движущейся молекуле, составляющая скорости которой в направлении луча зрения равна V, в соответствии с принципом Доплера смещена на величину Дv = vot /i . При максвелловском распределении молекул по скоростям доплеровский контур имеет вид гауссовского распределения [c.187]

Эффект Доплера существенно сказывается на структуре спектральных линий источников света. Вообще следует отметить, что во. всех газоразрядных источниках света атомы и ионы газа летят с большими скоростями во всех направлениях. В зависимости от скорости они будут давать разное доплеровское смещение частоты юлучения, в результате чего спектральные линии оказываются расщиренными. Это явление называют доплеровским уширением спектральных линий. [c.220]

Применение когерентных источников излучения позволяет наблюдать методами М. с. весьма узкие спектральные линии, т. е. достигать высокого спектрального разрешения. Типичные ширины линий, обусловленные столкновениями частиц в газе,— от 10 МГц до 1 МГц при давлениях от 1 до 10 Па. При разрежении газа ширины линий определяются Доплера эффектом при движении частиц и соударениями со стенками поглощающей ячейки, они составляют в микроволновом диапазоне от 1 МГц до 0,1 МГц. Для дальнейшего сужения линий применяют ряд способов устранения доплеровского уширения. Ширины линий в таких субдоплеровских спектрометрах определяются временем взаимодействия частиц с полем излучения (см. Неопределенностей соотношения). В молекулярных и атомных перпен- [c.133]

I режде чем исследовать форму спект- ральной линии, обусловленную эффектом Доплера, отметим принципиальное отличие между допле-ровским уширением и рассмотренными выше радиационным и столкновительным уширениями. Это различие заключается в следующем. Радиационное и столкновительное уширение обусловлены тем, что каждый атом излучает цуг волн ограниченной длительности, характеризуемый определенным спектром частот. Поэтому излучению отдельного атома соответствует весь профиль спектральной линии, так что невозможно приписать определенную частотную компоненту внутри излучаемой линии какому-либо отдельному атому источника (или группе атомов). Такой тип уширения обычно называют однородным. В случае доплеровского уширения излучению разных атомов соответствуют различные части профиля спектральной линии источника, т. е. возможна идентификация определенной группы атомов по интервалу излучаемых частот в пределах контура линии. Этот тип уширения называют неоднородным. [c.58]

Благодаря малой плотности газа ширина спектр, линии обусловлена гл. обр. доплеровским уширением (см. Доплера эффект), величина к-рого мала. Это, а также применение ряда методов, использующих св-ва допле-ровски уширенной линии, позволяет достичь высокой стабильности частоты (см. Оптические стандарты частоты, Квантовые стандарты частоты). [c.104]

СПЕКТРАЛЬНЫЕ ЛЙНИИ, линии в спектрах испускания или поглощения атома (либо др. квант, системы), отвечающие определ. излучательным квантовым переходам. С. л. характеризуются узким интервалом частот (длин волн) — шириной спектральной линии. Миним. ширина С. л. наз. естественной или р а-диационной, она отвечает переходу в изолиров. атоме (или в системе неподвижных и невзаимодействующих атомов). С. л. дополнительно уширяется вследствие хаотич. теплового движения атомов или молекул (доплеровское уширение, см. Доплера эффект), Штарка эффекта или любого другого вз-ствия квант, системы. С. л. приближённо можно считать монохроматическими с длиной волны, отвечающей максимуму интенсивности С. л. испускания (или минимуму С. л. поглощения). [c.703]

Важной чертой СОг-лазера является малая ширина линии усиления на переходе (00 1) — (10 0). Однородное уширение линии усиления вызвано эффектом Доплера и при давлении в несколько миллиметров ртутного столба и рабочей температуре ЗООК составляет 50... 60 МГц. Это обстоятельство позволяет сравнительно просто создавать одночастотные лазеры, что весьма важно для лазерной доплеровской локации. В самом деле, при длине резонатора 1 м разность частот между соседними модами ргвпа 150 МГц, т. е. одновременная генерация двух продольных мод оказывается невозможной. [c.175]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...