Обращение скорости невозмущенного

Область влияния 74, 75, 356—359 Обмен энергией между фурье-компо-нентами 125 Обозначения для конечно-разностных аналогов производных 40, 41 Обратные методы 336—337 Обращение скорости невозмущенного потока 104, 169, 361, 469 Общая процедура решения полной задачи гидродинамики 36—38 Обыкновенные дифференциальные уравнения 169, 237, 240—242, 465, [c.606]

Заметим также, что коэффициенты схемной вязкости зависят от составляющих скорости и и V, которые рассматриваются относительно неподвижной эйлеровой системы координат. Это приводит к нарушению принципа инвариантности Галилея, т. е, преобразование, связанное с обращением скорости невозмущенного потока и допустимое для дифференциальных уравнений, неприменимо к этим конечно-разностным уравнениям, за исключением случая, когда АхО, Ау0. [c.104]

Ошибки, связанные с различными свойствами схемы, включают в себя ошибки, обусловленные нарушением консервативности, ошибки, обусловленные нарушением свойства транспортивности, ошибки, связанные с численным затуханием и схемной вязкостью, ошибки, обусловленные нарушением принципа инвариантности Галилея (т. е. преобразования, связанного с обращением скорости невозмущенного потока), ошибки, связанные с ограниченностью рещения (или появлением осцилляций, обусловленных чрезмерно большим шагом по времени), фазовые ошибки и ошибки, обусловленные неразличимостью. Все эти ошибки являются ошибками аппроксимации в том смысле, что они стремятся к нулю при Ах->0, А/->0, но в действительности это лишь грубое определение. Например, ошибки, обусловленные нарушением консервативности, можно устранить независимо от ошибок аппроксимации (хотя при этом сохранится некоторый вклад от ошибок округления). Аналогично некоторые методы обладают свойством транспортивности, другие [c.169]

Т. о. если мы сможем найти разность Ъ мешду полным и статич. давлением в потоке, то скорость Ра невозмущенного потока м. б. определена из ф-лы (4). Трубка Пито, различные типы к-рой представлены на фиг. 133—136, позволяет как-раз определить эту разность к переднее ее отверстие, обращенное против направления потока, испытываед со стороны последнего полное давление, а отверстия в боковых ее стенках находятся под воздействием статич. давления, т. к. скорость здесь направлена вдоль стенок и по величине весьма близка к скорости невозмущенного потока. Соединив эти отверстия при помощи [c.588]

Среди различных методов измерения поверхностного трения в пограничном слое на гладкой поверхности трубка Стантона (поверхностная полутрубка Пито) вследствие своей простоты привлекает к себе наибольшее внимание. Она по существу представляет собой препятствие с отверстием для отбора давления, обращенным в сторону потока, причем высота препятствия мала по сравнению с толщиной пограничного слоя (рис. 1). Тогда разность между давлением у отверстия трубки и местным невозмущенным статическим давлением является функцией поля скоростей вблизи стенки и свойств жидкости. Одновременно существует соотношение подобия между безразмерными параметрами потока, включающими в себя поверхностное трение, и измеренной разностью давлений. [c.173]

Помимо вопросов, связанных с анализами вязкости разбавленных суспензий типа эйнштейновского, возникает также вопрос о справедливости представления о невозмущенном исходном поле течения в случае, когда отношение суммарной поверхности частиц к площади стенки достаточно велико, т. е. когда (a/Z) (J o/a) 1. В предельном случае, когда стенки нет, может оказаться применимым анализ, в основе которого лежит ячеечная модель. Ячеечная модель, использующая граничное условие (9.2.3), т. е. обращение в нуль компонент скорости при = оо, была разработана Симхой [48] в связи с изучением концентрированных суспензий. В случае разбавленных систем анализ Симхи до некоторой степени сходен с анализом Бреннера, за исключением того, что диссипация энергии в выбранной бесконечной области вычисляется путем интегрирования по поверхности внешней, а не внутренней сферы. Результат получается тот же, а именно формула (9.2.15). Хаппель [16] в своем исследовании, очень тесно примыкающем к работе [c.511]

В этой задаче имеется малый параметр — отношение масс Юпитера и Солнца. Нулевому значению параметра отвечает невозмущенное кеплерово движение астероида, изображающееся в нашем четырехмерном фазовом пространстве условно-периодическим движением по двумерному тору (так как система координат вращается). Одна из частот этого условно-периодического движения одинакова при всех начальных условиях это угловая скорость вращения системы координат, т. е. частота обращения Юпитера вокруг Солнца. Вторая же частота зависит от начальных условий (это частота обращения астероида вокруг Солнца) и меняется на фиксированном трехмерном многообразии уровня функции Гамильтона. [c.383]

В соответствии с принципом обращенного движения эффект силового воздействия будет таким же, если грассмотреть движение, при котором тело неподвижно, а на него набегает равномерный поток со скоростью на бесконечном удалении от тела, равной скорости его движения. Эту скорость будем называть в дальнейшем скоростью на бесконечности или скоростью набегающего (невозмущенного) потока и обозначать в отличие от V (вектор скорости полета тела) вектором—К . Очевидно, что Г=—Г .. [c.17]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...