Релея частное

Распределение Релея (рис. 38) является частным случаем распределения Вейбулла при 7 = 0 /3 = 2 а = 2а [c.114]

Вебер [Л. 3-2 ] на основе теории малых колебаний аналитически определил условия распада и длину сплошной части струи вязкой жидкости, вытекающей в среду невязкого газа. Определение произведено при двух формах возмущающего движения симметричных и волнообразных колебаниях жидкости в струе. В частном случае Вебер получил решение Релея для невязкой жидкости. [c.29]

Частные случаи рассмотренной задачи были исследованы Гамелем (о = со) и Прандтлем (о = 0), а затем Релеем и Беккером ( = -т, и = 0, коэффи- [c.515]

Плоская задача глиссирования была рассмотрена еще Релеем и Ламбом . Однако принципиальное разъяснение явления глиссирования было дано впервые Г.Вагнером им же были решены многие частные задачи . [c.426]

Этот вариант в частном случае разделяющихся переменных дает ряды, тождественные рядам Релея, и может поэтому рассматриваться как обобщение метода Релея для задач, в которых переменные не разделяются. [c.101]

Коэффициент вариации изучаемого показателя, изменяющийся в пределах от О до 0,33, имеет место при нормальном законе распределения, При распределении случайной величины по закону Вейбулла коэффициент вариации превышает 0,33. При распределении Релея, являющимся частным случаем закона распределения Вейбулла, коэффициент вариации равен 0,52, при экспоненциальном распределении коэффициент вариации равен [c.237]

Теорема взаимности перемещений была впервые сформулирована Дж. Максвеллом в 1864 г. на примере статически нагруженной плоской статически неопределимой фермы для случая двух сил (см. его статью, цитированную в п. 3.3). Обобщение этой теоремы на случай произвольного числа сил различного типа и на случай гармонических колебаний было дано Релеем (см. сноску 5). Теорема взаимности перемещений представляет собой частный случай теоремы взаимности работ. [c.466]

Па основной кривой намагничивания выделяют три характерных участка. Область слабых полей (область Релея), в пределах которой магнитная проницаемость постоянна (до на рис. 6.12) и называется начальной магнитной проницаемостью //, (частный случай абсолютной проницаемости //J [c.95]

Собственные частоты как экстремальные значения частного Релея [c.262]

Это известное частное Релея можно использовать для определения частоты связанных колебаний двояким образом. Прежде всего видно, что са полностью определена, если кроме параметров колебательной системы известно отношение амплитуд х, найденное, например, экспериментально. Но и без этих сведений из частного [c.263]

Рис. 186. Частное Релея / как функция отношения амплитуд -и.

Следует, конечно, заметить, что на практике расчет собственных частот как экстремальных значений частного Релея требует примерно столько же времени, как и непосредственное решение характеристического уравнения. Однако преимущество метода Релея состоит в том, что в окрестности собственной частоты величина Я почти не меняется при изменении х. Поэтому если непосредственно подставить в выражение (6.23) грубо приближенные значения х, то для собственных частот обычно получаются удивительно хорошие приближения. Дальнейшие итерации позволяют еще улучшить эти значения. Ценность данного способа оценки собственных частот становится еще более очевидной для систем высокого порядка, когда характеристическое уравнение нельзя решить в явном виде. [c.263]

Впрочем, выражения для энергии, относящиеся к одной из гармоник колебаний, можно использовать (как это было показано выше для случая двух степеней свободы) для того, чтобы составить частное Релея, позволяющее определить собственные частоты. При этом следует использовать тот факт, что из-за отсутствия сил демпфирования максимальные значения кинетической и потенциальной энергии должны быть равны. Для максимальной кинетической энергии из формулы (6.66) получаем [c.277]

Приравняв эти выражения, получим частное Релея [c.277]

Более того, если мы введем частное Релея [c.280]

Формула (13) совпадает с формулой Релея (6) только в частном случае идеального газа, для которого статистический расчет дает [8, 16] [c.24]

Приведенный алгоритм основан на методе Релея-Ритца. Его иде заключается в том, что бесконечномерная задача заменяется п-мерной, то есть введением п пробных функций v= V ,v= V ,..., о = V. В классе всевозможных линейных комбинаций +. .. + вычисляется такая частная комбинация w = u V +. .. + + uV, которая минимизирует П(У). [c.22]

Часто используемый критерий разрешения Релея является частным случаем рассмотренного нами более общего критерия, п он применим лишь к дифракционным аппаратньш функциям. Согласно этому критерию две монохроматические лпшш с длинами волн [c.48]

Л,-где ось 2 направлена в глубину среды. Подстановка этих выражений в уравнения дви ке-ния и требования нетривиальности решения (т. е. коэффициенты А[, 5,- не равны тождественно нулю) позволяют выразить коэффициенты затухания по глубине в, г через волновое число и параметры среды. Дальнейшая подстановка решения в граничные условия (отсутствие возмущений напряжений в скелете среды и давленпя в жидкости) приводит к искомому дисперсионному уравнению. Это уравнение весьма сложно, поэтому Джонс ограничивается следующим замечанием исследуемое движение будет поверхностной волной, если коэффициенты г, 5 — действительные, положительные числа. Это возможно при нулевом коэффициенте вязкости, т. е. при ТО) 0. В связи со сложностью общего дисперсионного уравнения Джонс ограничивается далее рассмотрением этого случая, когда дисперсионное уравнение сводится к алгебраическому уравнению шестого порядка и показывает наличие по крайней мере одного корня, соответствующего двум возможным поверхностным волнам Релея. В сплошной однофазной упругой среде, как известно, такая поверхностная волна одна — наличие двух волн связано с существованием деформации двух типов, переупаковки и изменения плотности фаз. Частный случай волны Релея в отсутствии эффекта сжимаемости фаз рассматривался Э. А. Бондаревым [26]. [c.140]

Этот способ использован Релеем ) при приближенном определении самой низкой частоты поперечных колебаний стержня. Он исходил при этом из общей теоремы о том, 410 частота колебания динамической системы при смещениях частного вида пе может быть меньше, чем наиболее низкая частота нормальных колебаний системы. Он показал, что для стержня, закрепленного на одном конце и свободного на другом, пол/чается хорошее приближенное значение частоты прн следующем допущении при колебании смещение стержня будет таким же, как при статическом прогибе под действием поперечной силы, приложенной со стороны свободного конца на расстоянии, равном 1/4 длины стержня. Этот метод недавно был предметом некоторой дискуссии ). Была показана его применимость к определению низшей частоты поперечных колебаний стержня неодинакового сечения ). Далее, было показано, что при применении метода последовательных приближений для определения собственных функций и соответствующих частот в задачах о стержнях переменного сечения можно пользоваться решением Релея, как первым приближением ). [c.461]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...