Столкновений число (допущение

Следует заметить, что предположение о том, что число столкновений пропорционально произведению // или /основано на допущении об отсутствии корреляций между скоростями молекул и фактически не вполне верно. В более строгой теории произведение // или // должно заменяться так называемой парной (двухчастичной) функцией распределения (см. следующий параграф). [c.469]

Еще один способ учета взаимодействий между далекими молекулами состоит в допущении а->оо в столкновительном операторе Больцмана, что приводит к распространению анализа парных столкновений на расстояния, где он, строго говоря, не применим. На первый взгляд это кажется очень странным, потому что а, как определено выше, является величиной порядка 10 см и при выводе уравнения Больцмана использовался предельный переход а->0. Однако можно оправдать и предположение а= оо дело в том, что о входит в (4.16) только через 6(0, V) и увеличение а означает, что учитываются более скользящие столкновения. Эти добавляемые столкновения настолько скользящие, что они едва отклоняют молекулы от их первоначальных путей молекула, претерпевающая такое скользящее столкновение в определенном состоянии движения, выходит из него практически в том же самом состоянии, и, следовательно, вклад от таких столкновений в интеграл в (4.16) практически равен нулю ([7 IIJ Иначе говоря, если согласиться с этим рассуждением, то нужно сказать, что при произвольном увеличении о, и в частности при а->оо, мы ничего не изменяем, поскольку просто добавляем одно и то же большое число к каждому из двух членов разности [c.107]

Формула (17,3) является основой для определения энергии по угловому распределению. Обычно ее применяют к частицам, образовавшим ливни с малым (< 3.4) числом медленных частиц (так называемые струи). Хотя есть некоторые основания сомневаться в том. что эти ливни образуются в результате столкновений нуклонов с нуклонами, однако, обычно масса Отп принимается равной массе нуклона, т. е. nti = тц—т. Мы примем пока это допущение ), а в дальнейшем оценим возможную погрешность, связанную с ним. Таким образом, остается определить угол При столкновении двух частиц естественно предположить, что имеет место аксиальная сим- [c.104]

Однако понятия средней длины пути и числа столкновений плохо применимы в теории отталкивания, обратно пропорционального пятой степени расстояния. Для того чтобы суметь их определить, следовало бы сделать новое произвольное допущение. Например, можно было бы принять, что встреча двух молекул считается столкновением в том случае, когда относительная скорость поворачивается на угол, больший чем 1°, в противном же случае столкновение не учитывается. [c.248]

Если скорость ударной волны I] достаточно велика, т. е. если число Маха скачка больше приблизительно 10, температура Т будет настолько высокой, что начнется термическая ионизация (ионизация столкновением). Сделаем далее несколько допущений [5, 61, справедливость некоторых из которых очевидна, а справедливость других будет обоснована позднее [c.475]

Допущение молекулярного хаоса означает, что при рассмотрении временных интервалов А<, удовлетворяющих условию (6.2), частота столкновений может быть вычислена с помощью выражения (6.4). Такое допущение позволяет вывести уравнение Больцмана (см. 3). Другими словами, динамические связи между последующими столкновениями быстро теряются из-за большого числа и случайного распределения центров рассеяния. [c.388]

В резонансной области энергий первое основное допущение кварк-партонной модели не выполнено. Поэтому все три этапа столкновения сливаются в один. Это означает, что партонная структура при этих энергиях еще не проявляется, так что за основные частицы приходится принимать сами барионы и мезоны. В таком подходе приходится проводить сложные и громоздкие количественные расчеты, базирующиеся на технике диаграмм Фейнмана, Главная трудность состоит в том, что константы связи адронных узлов велики по сравнению с единицей. Это означает, что в этих взаимодействиях нельзя выделить какой-то основной элементарный процесс, подобный виртуальному рождению фотона (см. рис. 7.9) в квантовой электродинамике. Поэтому в изучаемый процесс заметный вклад вносит большое число различных диаграмм. В электромагнитных взаимодействиях, как и во всех взаимодействиях с малой константой связи, соблюдается простое правило чем больше узлов имеет диаграмма, тем меньше вероятность описываемого этой диаграммой механизма. В сильных взаимодействиях вероятность того или иного механизма практически не зависит от числа узлов в соответствующей диаграмме. Определяющим фактором здесь становится степень виртуальности промежуточных частиц. [c.384]

Указанное допущение наверняка справедливо при малых числах Кнудсена. До каких именно значений чисел Кнудсена при решении задач теплообмена эти уравнения справедливы с достаточной точностью, неизвестно. Единственным критерием здесь является эксперимент. Некоторой опорной точкой служит предельный случай больших чисел Кнудсена. В этом случае член, учитывающий столкновения молекул в уравнении Больцмана, отбрасывается и решение этого уравнения дается распределением Максвелла, с помощью которого при известных предположениях о характере взаимодействия молекул с поверхностью могут быть найдены тепловые потоки. Мы в дальнейшем ограничимся рассмотрением некоторых задач конвективного теплообмена при наличии термодинамического равновесия. [c.36]

Л. И. Шмидтом предложено уравнение для определения эффекта осветления воды флотацией. При выводе уравнения им были сделаны допущения закрепление пузырьков воздуха происходит только в результате столкновения с частицамй примесей, пузырьки образуются в объеме жидкости за очень короткий промежуток времени с постоянной по всему объему плотностью, во время подъема пузырьков частицы не перемешива-ваются. Число частиц в элементарном слое жидкости толщиной dh, находящихся на расстоянии ho от дна камеры, в момент времени Г, равно A-ki(T ho)dh, где Л — площадь камеры ki T] /lo) — количество незакрепившихся на пузырьке частиц в 1 см . Уменьшение частиц за время Т [c.222]

Допущение, что каждое столкновение соответствующих молекул ведет к реакции, требует, чтобы последняя протекала сочень большой скоростью. Это оправдывается для ионных реакций. В больптинстве случаев однако лишь незначительная часть столкновений эффективна. Исследование влияния Г на скорость реакций подтверждает указанную точку зрения. Небольшое повышение 1°, примерно па 10°, влечет за собой увеличение константы скорости в 2—3 раза, тогда как число столкновений п )и этом растет весьма незначительно (пропорционально УТ). Теория приводит к следую- [c.86]

Допущение, используемое при вычислении числа столкновений 81о85гаМапза1 . Для вычисления числа столкновений в единицу времени обычно вводится следующее допущение. Рассмотрим центр рассеяния (партнер по столкновению). Для того чтобы некая частица в интервале времени А рассеялась некоторым определенным образом на данном центре, необходимо, чтобы она находилась в определенной области в непосредственной близости [c.387]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...