Джонстон

Выполнение измерений для множества частиц связано с такими же трудностями, как и при определении коэффициента сопротивления. Такие данные были получены Джонстоном и др. [396, 901]. Даже для псевдоожиженных слоев результаты незначительно отличаются от полученных для случая переноса в одном направлении. Степени турбулентности не регистрировались. [c.38]

Соударение частиц внутри заряженного множества — Кремер и Джонстон (1955) [434]. [c.498]

Четыре кривые соответствуют четырем температурам предварительного охлаждения Т2 (чо данным Джонстона и др. [89]). [c.59]

Джонстон [И] показал, что изменение Лп с температурой достаточно хорошо выражается уравнением [c.47]

Значительно большим является расхождение в значениях констант скоростей k-2, рассчитанных по (1.35) и определенных другими авторами. Так, по данным Джонстона [58], при температуре Г = 300°К й-з> 10 ° л [c.27]

Примеси замещения, введенные в металлы и сплавы Fe— Сг — Ni в количестве до 5 ат. %, также могут оказать значительное влияние на сопротивляемость сплава радиационному распуханию. В работах Джонстона и др. [187, 203] приведены результаты исследования радиационного распухания сплава Fe — 15 Сг — 20 Ni, легированного молибденом, алюминием, титаном, цирконием, кремнием, после облучения ионами Ni" с энергией 5 МэВ и в реакторе. Некоторые из них графически представлены на рис. 104. Видно, что введение титана, ниобия, кремния и циркония приводит к уменьшению распухания, причем цирконий подавляет распухание наиболее эффективно. Данные о влиянии молибдена неоднозначны легирование сплава молибденом приводит к увеличению распухания в условиях ионного облучения и к уменьшению при облучении в реакторе. Совместное легирование сплава кремнием и титаном подавляет распухание более эффективно, чем легирование каждым элементом в отдельности. [c.176]

Зависимость между электропроводностью и вязкостью выражается формулой Джонстон<а [c.379]

Форсунка Джонстон с двойным регулированием подачи воздуха [c.155]

Жатвенные машины для механизации уборки зерновых культур хотя и появились в начале XIX в. (машины Генри, Белла и др.), однако длительное время распространения не получили из-за своего технического несовершенства. В дальнейшем разрабатываются конструкции вполне работоспособных жатвенных машин с усовершенствованным режущим аппаратом принцип действия таких машин весьма близок к современным жаткам они получают широкое распространение в сельском хозяйстве Европы и Америки. При этом в США использовались главным образом жнейки-самосброски, а в других странах — жнейки с ручным сбрасыванием снопов вилами или граблями (так называемые лобогрейки их название прямо связано с трудоемкостью выполняемых операций). Дальнейшее усовершенствование машин для уборки зерна выразилось в присоединении к ним аппарата, связывающего снопы. В 1873 г. была выпущена сноповязалка В. Вуда, вяжущая снопы проволокой, в 1878 г.— сноповязалка Джонстона, вяжущая бечевкой. Сноповязалки позволяли [c.36]

Для внесения ясности в вопрос о температуре точки росы, определяемой по электропроводности, рассмотрим существо этого метода. Согласно постулату Джонстона при охлаждении внесенной в поток газов поверхности до термодинамической температуры точки росы на ней образуется пленка, которая может быть обнаружена по скачкообразному уменьшению электрического 15—2002 225 [c.225]

Таким образом, уточненная трактовка не умаляет практической ценности метода Джонстона. Вместе с тем для достижения сопоставимости результатов должны быть стандартизованы условия массообмена (материал и размеры колпачка, скорость и направление потока, его температура и скорость охлаждения) и электрические параметры (со- [c.233]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ ТОЧКИ РОСЫ ПО МЕТОДУ ДЖОНСТОНА [c.348]

В основу метода Джонстона положено одновременное определение температуры стенки и электропроводности поверхности или покрывающей ее пленки конденсата. За искомую величину принимают температуру, отвечаюш ую достижению определенного, заранее установленного электрического сопротивления или иных электрических свойств поверхности. [c.348]

Джонстон, Филд и Тасслер получили плотный туман, образованный каплями жидкости, в распылителе типа трубки Вентури. Образование частиц) путем конденсации в пересыщенном гиперзвуковом потоке воздуха рассмотрено Дурбином [178]. [c.149]

Были проведены многочисленные исследования с помощью электростатического фильтра Котрелла и смоло-шерстяных электростатических фильтров. Используя основные принципы электростатики, Кремер и Джонстон [434] предложили модель осаждения заряженных аэрозолей на собирающих поверхностях (коллекторах). Пренебрегая силой инерции, уравнение движения, приведенное в разд. 5.2, можно преобразовать к виду [c.470]

Кремер и Джонстон [434] выполнили детальные расчеты для ряда комбинаций чисел Ev и эксперименты с диоктилфталатовым аэрозолем. Их результаты приведены на фиг. 10.13 в виде зависимости эффективности сбора частиц, или доли частиц, сталкивающихся с мишенью, как определено в разд. 5.2, от чисел электровязкости. На фиг. 10.13 число Evq относится к случаю электризованного аэрозоля и заземленного коллектора Ev — Ev представляет случай электризованного аэрозоля, когда коллектор имеет постоянный заряд или потенциал, а Ev/ — Ev — случай, когда только коллектор заряжен или имеет постоянный потенциал. [c.474]

Этот вывод, впервые сделанный Мейснером [96], можно сформулировать иначе, а именно, что максимум коэффициента ожижения достигается, когда Рз и соответствуют точке, лежащей па кривой инверсии. Для воздуха это означает, что при 293° К максимум коэффициента ожижения оказывается при давлении jDj = 440 атм. Практически применяются давления, примерно вдвое меньшие. Для водорода, по данным Вуллея и др. [99], при 7 2 = 80°К максимум г получается при р = Ы атм. Для гелия, используя данные Зельманова [87] и принимая = 15° К, получаем максимум г при Р2 = 31 атм. В действительности не требуется точного выбора рабочего давления, так как кривая г = г (pj) имеет широкую область максимума. Для иллюстрации на фиг. 46, по данным измерений Джонстона и др. [89], приведены кривые зависимости коэффициента ожижения [c.59]

На фиг. 46 уже были представлены кривые, показывающие зависимость коэффициента ожижения з для водорода от давления сжатия при различных температурах предварительного охлаждения. Значения вычислены по данным измерений эффекта Джоуля — Томсона, произведенных Джонстоном и др. [89]. Эти кривые для температур Т , равных 64, 69, 75 и 80° К, ясно указывают на заметное увеличение выхода жидкости при понижении температуры предварительного ох гаждения. [c.62]

На фпг. 15 показан разрез ожижителя Доупта и Джонстона [12] из университета штата Огайо. Ожижитель помещен в металлическом кожухе диаметром 200 мм и высотой 1800 мм. Сжатый гелий при 23 атм входит в теплообменнпк В. Тенлооб- [c.142]

Для простоты мы в этом историческом обзоре опустили описание работ над разбавленными растворами Не в Не , которые проводились еще за год до первого ожижения чистого Не . Первый подобный эксперимент выполнили Доунт, Пробст и Джонстон [67], показавшие, что Не не увлекается сверхтекучим течением. Оказалось, что, если Не II переносится по пленке на твердой поверхности или перетекает через узкую щель, примеси Не не участвуют в этом движенпи и поэтому отфильтровываются. Вскоре было обнаружено, что это же имеет место и и макроскопических объемах жидкости в двухжидкостной модели Не переносится, таким образом, только нормальной компонентой. Если, в частности, к жидкости подводится тепло. Не будет двигаться вместе с тепловым потоком и его распределение но объему жидкости станет неравномерным. Это явление приводило к значительным ошибкам в первоначальных измерениях парциальных давлений над растворами различных концентраций. Оно послужило также основой для одного из методов разделения изотопов гелия [68]. [c.817]

В настоящее время вопрос о справедливости одной из этих двух теорий не стоит, даже можно считать, что обе теории взаимосвязаны [57], но тем не менее для каждого материала и конкретных условий испытания вопрос их взаимоотношений должен решаться отдельно. Рассмотрим более подробно динамическую теорию предела текучести, развитую впервые в работах Гилмана и Джонстона [58—60]. [c.37]

Травитель 3 [25 мл HNO3 100 мл Н2О]. Реактив служит для выявления общей макроструктуры. Продолжительность травления составляет 10 мин. Д Анс и Лаке [4] рекомендуют для травления чистого свинца переменное погружение в концентрированную азотную кислоту и в проточную воду, введенное Джонстоном [c.236]

О некоторых новых возможностях металлографического травления ниобия сообщают Еари и Джонстон [31 ], а об анодном окислении сплавов ниобия с оловом — Гофман и Майер [32] [c.293]

О пузыри в основном разбивались многочисленные теории, выдвигаемые для описания структуры кипящего слоя. Наиболее прочной среди них следует, вероятно, признать предложенную в 1952 г. Р. Тумеем и Г. Джонстоном так называемую двухфазную теорию . Согласно простейшей ее модели, весь газ (сверх необходимого для минимального псевдоожил<ения) прорывается в виде пузырей, а остальная часть слоя, называемая непрерывной или плотной, эмульсионной фазой , находится в состоянии минимального псевдоожижения. [c.127]

Для константы скорости ki Джонстон и Кросби [187] предложили зависимость [c.79]

Температурная зависимость константы скорости реакции (2.5), по данным Джонстона и Джоста [186], определяется формулой [c.79]

Баттен и Джонстон [219] установили, что N0 и N2O имеют практически одинаковую эффективность в реакциях (2.12), (2.13). [c.81]

Аналогичные результаты получены в ряде работ Джонстона и др. [185, 100, 101, 1871, в которых исследовано распухание промышленных и лабораторных сплавов Fe — Сг — Ni после облучения ионами Ni " с энергией 5 МэВ при температурах 625 и 675°С дозой 140 с/а. Перед облучением в образцы введен гелий в количестве 15 аррт. Результаты исследования графически представлены на рис. 100, 101. На рис. 100, а [c.171]

Измерения показали, что характер кривых lg/ = /(J) остался таким же, как при сжигании мазута (рис. 8-18 и рис. 8-12,а). Как видно из графика, с увеличением парциального давления H2SO4 кривые сдвигаются вправо и становятся более пологими. Наиболее важным обстоятельством следует считать то, что на стенде и котле при температуре колпачка, отвечающей термодинамической температуре точки росы газовой смеси, электрическая проводимость не претерпевает качественного изменения и в зависимости от принятого для отсчета значения R могут быть получены значения температуры точки росы от 80 до 200° С. Из этого же графика видно, что прирост фиксируемой по методу Джонстона температуры точки росы, наблюдаемый при переходе от одного парциального давления H2SO4 к другому, зависит от заданного для отсчета электрического сопротивления и увеличивается вместе с ним. [c.232]

Из сказанного очевидно, что метод Джонстона в его первоначальном виде не может рассматриваться как средство измерения термодинамической температуры точки росы. Определяемые по этому методу температуры по существу есть температуры эквивалентных по условиям электропроводности отложений кислоты. Последняя оговорка весьма существенна, так как проводимость раствора серной кислоты заметно меняется в зависимости от температуры (до 1 %1град) и концентрации. Иными словами, метод Джонстона фиксирует процессы массонередачи в пересчете на электрические эквиваленты по сопротивлению. Так, например, утверждение, что температура точки росы снизилась со 160 до 80° С, следует в первом приближении понимать так, что в новых условиях при 80° С отлагается столько же кислоты, сколько раньше отлагалось при 160° С. [c.233]

Как показано в гл. 8, определяемые по методу Джонстона значения не соответствуют термодинамическому понятию температуры точки росы. Однако независимо от физического трактования этот метод вследствие ряда объективных достоинств широко применяется на практике, и поэтому здесь по нему приводятся лишь краткие практические сведения. [c.348]

До сих пор е сложилось, однако, ясного представления о механизме стремления псевдоожиженных слоев к неоднородному, двухфазному псевдоожижению и образованию плотной фазы с порозностью, близкой к пороз-ности слоя при минимальном псевдоожижении. Некоторые ученые, исследовавшие неоднородное псевдоожижение, как, например, Тумей и Джонстон Л. 567], не пытаются объяснить даже такие основные опытные факты, как наличие двухфазного псевдоожижения для слоев, псевдоожиженных газами, и практически однофазное псевдоожижение того же материала капельными жидкостями. Иной характер носит работа Морзе [Л. 459] — одно из ранних, но обстоятельных исследований неоднородности псевдоожижения. Он анализирует различие между псевдоожижением капельной жидкостью и газом и приходит к правильному выводу, что тенденция к неоднородному псевдоожижению увеличивается с ростом (рм—P )/l- гдерм —плотность материала Рс и — плотность и динамический коэффициент вязкости среды. К сожалению, Морзе не дает сколько-нибудь убедительного физического объяснения того, почему должна наблюдаться подобная зависимость, выводя ее из довольно -формального применения уравнения Кармана — Козени (фильтрации сквозь плотный слой) к определению скорости отделения жидкости от частиц , остающейся неясным понятием. [c.83]

Изменения знака вертикальной составляющей движения частиц около стенки в псевдоожиженном слое не было обнаружено в исследовании Тумэя и Джонстона [Л. 568], выполненном тем же методом высокоскоростной киносъемки. Диаметр слоя был равен 120 мм, а начальная высота составляла около 0,61 м. Псевдоожижались воздухом стеклянные шарики диаметром 376 мк и измерялась скорость частиц на высоте 0,38 м от газораспределительного устройства — пористой плитки. Типичные данные Тумэя и Джонстона о скорости движения частиц в псевдоожиженном слое показаны на рис. 5-3. Лева [Л. 988] упоминает о следующих результатах этих опытов [c.185]

Рис. 5-3. Изменение (во времени) скоростей частиц в слоях стеклянных шариков (rf=376 мк) при высоте слоя 584- 610 мм по данным Тумея и Джонстона [Л. 568]. Скорости определялись на расстоянии 381 мм от основания слоя.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...