Фактор фактор Ланде

Движение магнитного момента частицы в магнитном поле. Энергия взаимодействия частицы с магнитным полем /( , х) = — В( , х), где (Л = g в — среднее значение оператора магнитного момента, 8 — эффективный средний спин, g — фактор Ланде, 1в — е/г/2ше, (лв — 5,787 10 эВ/Тл — магнетон Бора. [c.375]

Коэффициент g, фигурирующий в приведенной выше формуле, называют фактором Ланде, определяемым по 166 [c.166]

Если учитывать только магнитный момент, обусловленный спином, то фактор Ланде принимается равным двум ( =2). При учете только магнитного момента, вызванного орбитальным движением электронов, ё =1. Если учитывать оба магнитных момента, то g представляет собой дробное число, находящееся в диапазоне 1< <2. [c.167]

Задача 3-10. Выведите формулу (3-2-17), определяющую фактор Ланде. [c.167]

Отсюда находим искомое выражение для фактора Ланде [c.168]

Здесь Шо и go — масса и фактор Ланде свободного электрона (go 2) [c.24]

Значение коэффициента д 7Ь8) (называемого -фактором Ланде) легко вычисляется (см. приложение Р) [c.270]

В табл. 31.3 значение р, найденное по коэффициенту при i/T ъ измеренной восприимчивости, сравнивается со значением, вычисленным по формуле (31.50) с учетом выражения (31.38) для g-фактора Ланде. [c.272]

ВЫЧИСЛЕНИЕ. д-ФАКТОРА ЛАНДЕ [c.388]

Здесь gt и gs — факторы Ланде частицы. [c.116]

Здесь — полный фактор Ланде, связанный с квантовым числом /. В соответствии с рис. 4.6 можно написать [c.117]

Где 1Ыо — магнетон Бора, д — фактор Ланде. [c.66]

ЛАНДЁ МНОЖИТЕЛЬ (g - фактор, фактор магнитного расщепления) — множитель в ф-ле для расщепления уровнен энергии атома в магн. поле, определяющий масштаб расщепления о единицах (ХцЯ (jAg — магнетон Бора, Н — напряжсЕность магн. ноля, см. Зеемана аффект). Введён А. Ланде (А. Laiide) в 1921. [c.575]

Вследствие квантования механических моментов Ps и Рь квантованными оказываются и магнитные моменты. Квант магнитного момента равен магнетону Бора-, лв = ей/(2т)=9,27-10 А-м . Полному механическому моменту атома, определяемому как векторная сумма Pj=Pi,4-Ps, соответствует полный магнитный момент атома Mj, проекции которого на направление поля Н определяются выражением MjH = —wijg UB. Здесь т,- — магнитное квантовое число g — фактор расщепления Ланде, называемый также g-фактором. Для чисто спинового магнетизма g = 2, для чисто орбитального =1- У всех атомов и ионов, имеющих полностью заполненные электронные оболочки, результирующие спиновые и орбитальные магнитные моменты равны нулю. Вследствие этого равен нулю и полный магнитный момент. Атомы или ионы, обладающие недостроенньгаи внутренними оболочками (переходные и редкоземельные элементы), а также содержащие нечетное число электронов в валентной оболочке, имеют отличный от нуля резуль-21—221 321 [c.321]

Здесь g — фактор Ланде В простейщем случае, когда [c.351]

Краткий обзор теории Ван-Флека [6, 7]. Низший энергетический уровень свободного иона, характеризующийся полным угловым моментом /, величина которого может быть вычислена по правилу Хунда при анализе спектров, является (2/+ 1)-кратно вырожденным. Магнитное поле снимает это вырождение, образуя группу (2/-t l) эквидистантных уровней, отстоящих друг от друга на расстояние, где i = е/2тс) (/г/2-п )—магнетон Бора, g —фактор расщепления Ланде. При g=2 и Н — 0ООО эрстед это расстояние равно - 0,9 Упомянутые уровни характеризуются величиной nij, которая принимает значения /,/ — 1,. .., —соответствующие значениям Wygp-B компонент [1я магнитного момента в направлении Н. Полная намагниченность грамм-моля будет в. чтом случае равна [c.384]

МАГНИТОМЕХАНЙЧЕСКОЕ ОТНОШЕНИЕ Ггиро-магнитное отношение) — отношение магн. момента частицы (электрона, протона, атома, атомного ядра и т. д.) к её механич. моменту К. Для атомов где g — Ланде множитель фактор Ланде, или g -фактор), k ehl2m — магнетон Бора е, — заряд и масса электрона). В зависимости от моментов (орбитального i, спинового iS) различают орбитальный gj и спиновый gg факторы Ланде. [c.701]

При малых полях и (или) высоких температурах, т. е. когда gIpв<.kT, в квантовой и классической механике получаем / = ng ЪкТ, где п — число атомов на единицу объема g — фактор Ланде (характеризует отношение магнитного момента к механическому) I—квантовое число атома к — константа Больцмана ця — магнетон Бора (единица атомных магнитных моментов) рд = = 1Хо(е/1/4ппг), где цо — магнитная постоянная /г — постоянная Планка е и т — заряд и масса электрона. [c.306]

ЭПР основан на резонансном поглощении радиочастотного поля веществом, содерлсащим парамагнитные частицы (молекулы, атомы, ионы, слабо связанные с атомом электроны, обладающие постоянным магнитным моментом), при наложении статического поля Н . Квантовое, число спина электронов принимает значения т — 1/2. Переходы между этими уровнями возбуждаются переменным полем с частотой v согласно резонансному условию hv — ХвЯ , где g определяет вклады орбитального момента и спина Б магнитный момент. Для свободного электрона, не имеющего орбитального момента, g = 2,002322, а для свободного парамагнитного атома его величина определяется фактором Ланде. В общем случае g зависит от ориентации иона (или молекулы), содержащего неспаренный электрон, относительно Яц. Однако в случае идеал >ной кубической структуры (например, о. ц. к.) g не зависит от ориентации кристалла. [c.187]

Спин S связан с молекулярным магнитным моментом jui посредством соотношения f = (iS = bS, где g — фактор Ланде и (i в = = еЫ2пгс — магнетон Бора. Из квантовой механики известно, что произведение Sj- может принимать лишь следующие значения [c.327]

Мо = Nngi QS, где N — число Авогадро п — число магнитных ионов в молекуле g — фактор Ланде — магнетон Бора s — [c.621]

Другая важная характеристика ядра — магнитный момент р Л//2Л/дС, 1гзмеряемый в ядерпых M.aiaie-тонах, где е — заряд электрона, /I — постоянная Плаика, деленная па 2я, М — масса ядра, g — ядер-пое гиромагиитпое отношение (или фактор Ланде). Магн. динольные моменты имеются только у ядер с J Х Vi- [c.571]

Фазовое пространство I 225 Фазовый сдвиг I 154 Фактор Дебая — Валлера II 114, 384 -фактор Ланде II 270, 388 [c.413]

Замечание 1. Величина Лд = е%12тс называется магнетоном Бора, а величина д — фактором Ланде. Для свободного электрона ж 2 и / = 1/2. В общем случае магнитные моменты [c.168]

Смотреть страницы где упоминается термин Фактор фактор Ланде : [c.124] [c.406] [c.684] [c.635] [c.637] [c.638] [c.179] [c.94] [c.33] [c.103] [c.301] [c.132] [c.40] [c.167] [c.167] [c.167] [c.167] [c.125] [c.759] [c.841] [c.347] [c.370] [c.448] [c.10] [c.168]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...