Отражение упругих волн вертикальной

Матричный пропагатор 103, 151, 153, Отражение упругих волн вертикальной 136, 160 поляризации от свободной грани-Маха число 42. 87, 271, 339, 348 цы 90 [c.411]

Рассмотрим подробнее вопрос о вычислении коэффициента отражения поляризованной волны от свободной плоскости границы упругой среды. Обозначим его Я ф. При вертикальной поляризации волны от границы раздела распространяются две волны поперечная со скоростью j и продольная со скоростью С . Коэффициенты отражения этих волн по смещениям можно найти из соотношений [c.29]

Нормальными, или волнами в пластинах, называют упругие волны, распространяющиеся в твердой пластине (слое) со свободными или слабонагруженными границами. Нормальные волны бывают двух поляризаций вертикальной и горизонтальной. Из двух типов волн наибольшее применение в практике получили волны Лэмба - нормальные волны с вертикальной поляризацией. Они возникают вследствие резонанса при взаимодействии падающей волны с многократно отраженными волнами внутри пластины. [c.284]

Остановимся подробнее на вычислении коэффициента отражения поляризованной волны от свободной плоскости границы упругой среды. Назовем его i эфф. Если волна вертикально поляризована относительно этой грани- [c.290]

Ограниченных пучков отражение 71 Однослойное покрытие 91 Оптика геометрическая 132, 134 Отражение вертикально-поляризованной упругой волны 28 [c.340]

Отражение от тонкого неоднородного слоя. Для неоднородного слоя, произведение толщины которого на вертикальную компоненту волнового вектора падающей волны мало по сравнению с единицей, коэффициент отражения можно вычислить, не делая предположений о характере стратификации упругих параметров. В работах [44, 45] для этого в случае неподвижной жидкости был предложен метод последовательных приближений. В последствии он был обобщен на случай отражения от слоя упругой среды [190]. Однако обосновать сходимость этого метода удается только для углов падения, не близких к я/2 или критическому углу полного отражения. Ниже мы изложим другой подход к расчету поля в тонком слое, пригодный при любых углах падения волны [374, 94]. [c.202]

Следует отметить, что трещинные коллектора специфически проявляются в волновом поле. Это связано-с резкой дифференциацией физико-механических свойств среды непосредственно в области трещины и ее окрестности. В процессе трещинообразования в геологической среде формируется область с аномальными свойствами прохождения и отражения упругой волны. Кроме того, при некоторой упорядоченности азимутальной и вертикальной ориентации трещин (в ограниченном объеме) возникает анизотропия упругих характеристик геосреды, что, в свою очередь, приводит к анизотропному распространению упругих волн в этой среде. [c.43]

Сейсмические волны. Упругие волны, регистрируемые сейсмографами, принадлежат к неск. типам. По характеру пути распространения волны делятся на объёмные и поверхностные. В свою очередь объёмные волны подразделяются на продольные (Р) и поперечные (5), а поверхностные — на Рэлея волны и Лява волны. Объёмные волны распространяются во всём объёме Земли, за исключением жидкого ядра, не пропускающего поперечные волны. Продольные волны связаны с изменением объёма и распространяются со скоростью У (Я- -2р.)/р, где >1, — модуль сжатия, р — модуль сдвига (см. Модули упругости), р — плотность среды. Поперечные волны не связаны с изменением объёма, их скорость равна y fi/p. Движение частиц в волне S происходит в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны. В сферически-симметричяых моделях Земли луч, вдоль к-рого распространяется волна, лежит в вертикальной плоскости. Составляющая смещения в волне S в этой плоскости обозначается SV, горизонтальная составляющая — SH. Нек-рые оболочки Земли обладают упругой анизотропией в этом случае поперечная волна расщепляется на две волны с разл. поляризациями и скоростями распространения. Параметры земных недр изменяются по вертикали и горизонтали, Поэтому в процессе распространения объёмные волны испытывают отражение, преломление, обмен (превращение Р в S и наоборот), а также дифракцию и [c.481]

Так как условием нагружения является неравенство —Д>0, то при соответствующем значении угла (6 — 0, 2я см. рис. 3, а) вектор %f в случае падающей волны типа Р будет менять знак, хотя для вектора Ks волны типа SV мы такого эффекта не обнаруживаем. Как видно из рис. 4, а и 5, а, когда угол падения превыщает значение 0г, этой смене знаков падающей и отраженной волн %f должна соответствовать такая отраженная волна типа SV, которая является волной разгрузки в случае жесткозакрепленной поверхности раздела и волной нагружения в случае свободной поверхности. Напротив, в случае падающей волны типа SV менять знак при отражении будет волна Я/, а не Xs. Из рис. 9 видно, что эта смена знака наступает при величине угла падения 0 гО,О8л . В отличие от угла смены при быстрой падающей волне в этом случае наблюдаются небольшие различия в значениях 0г, соответствующих чисто упругому материалу (Р=0) и полностью пластическому материалу (Р=1) об этом свидетельствует расщепление вертикальных прямых на рис. 4, б и 5, б. [c.181]

Анализ скоростей миграции времен перед суммированием и получение изображения. В отличие от инверсии времен пробега, скоростной анализ, основанный на миграции (MVA), базируется на прямом исследовании Р-волн и приращений годографов отраженных PS-волн в области времен или глубин перед суммированием, и использует итеративную миграцию перед суммированием для получения скоростей миграции в упругой среде. Для полного представления скоростей миграции Р-волн и PS-волн в анизотропной (VTI) среде, требуется оценка пяти эффективных (т.е. средних) параметров скорости. Три из них (Тро, Vp2, 77) могут быть определены путем анализа негиперболической скорости Р-волн с использованием информации о приращении для короткой и длинной расстановок. Тро - вертикальное время, Vp2 определяет скорость ОГТ для короткой расстановки при горизонтальной отражающей поверхности, а т обозначает эффективный параметр неэллиптичности (anellipti ity). Все эти параметры описывают поведение негиперболического приращения Р-волн в области времен перед суммированием. Два оставшиеся параметра (отношения вертикальных и кажущихся скоростей /о и ) могут быть получены путем анализа скоростей миграции на данных PS-волн при аппроксимации короткой расстановкой, или, с другой стороны, путем сопоставления суммарных разрезов РР- и PS-волн после идентификации соответствующих осей синфазности. [c.32]

Калибровка полярной анизотропии (VTI). Приведенная выше последовательность дает нам изотропную упругую модель вертикальных составляющих скорости. Здесь мы можем попытаться определить полярную анизотропию, минимизируя остаточное приращение на дальних выносах для отраженных Рр- и Ps-волн на данных ОВС, или же, как мы поступили в данном случае, использовать времена вступления прямой волны, зарегистрированные многовыносным ВСП. Калибровка выполняется путем простой инверсии времени пробега с [c.44]

В последнее время Польц произвел исследование динамических свойств грунтов с широким привлечением громоздкого математического аппарата. Хотя такие исследования и представляют интерес, они в данном виде мало пригодны для практического использования тем более, что в основу их были приняты допущения, действительность которых представляется спорной. Так, например, грунту приписывается не существующее фактически постоянство объема при упругой деформации (коэффициент Пуассона принимается равным т 2, т. е. сумма трех пространственных удлинений равна нулю как в случае идеальной, несжимаемой жидкости) при колебаниях в пределах слоя грунта ограниченной глубины предполагается вертикальное отражение радиально приходящих волн — положение, представляющее слишком далеко идущее упрощение проблемы. [c.89]

На границах сред с диссипацией, как показывает анализ формул 4, модуль коэффициента отражения V может быть больше единицы. Реальность этого явления до сих пор оспаривается некоторыми авторами, ошибочно видящими здесь противоречие с законом сохранения энергии (о дискуссии такого рода см., например, работу [287], где обоснована возможность того, что I КI > 1 для звуковой волны, падающей из поглощающей жидкости на границу идеально упругого твердого тела). В жидкости отражение звука с I КI > 1 не нарушает закон сохранения энергии благодаря неаддитивности потоков энергии в отраженной и падающей волнах. Действительно, пользуясь формулой (2.11), легко убедиться, что в звуковом поле с гармонической зависимостью ехр[/( лг - со )] от горизонтальных координат и времени при вещественных со и вертикальная компонента 2 вектора плотности потока мощности равна разности значений 4 в падающей и отраженной волнах и, следовательно, пропорциональна величине 1 - I К р только при вещественном, т.е. в непоглощающей среде. [c.146]

Кручение относительно вертикальной осн. При возбуждении поперечных волн большой интерес представляет комбинация сил, показанная на рис. 6.3,г, поскольку в этом случае отсутствует излучение одольных волн. С учетом симметрии, применение этой комбинации к поверхности упругого полупространства только удвоит величину определяемых формулой (6.10) смещений без изменения характеристики направленности. Эксперименты с таким источником проводились Пекерисом и другими [118]. В работе [103] описывается импеданс грунта для кругового диска, поворачивающегося вокруг своей оси. Апплегэйт [6] построил и продемонстрировал источник, который передавал крутильное усилие на грунт. Маховое колесо массой ИЗ кг и частотой вращения 3,6 с- развивало энергию около 2250 Дж. Приводимые в движение соленоидом металлические блоки, сцепленные с помощью штырей с маховым колесом, внезапно прекращали вращение последнего. В результате вращательный момент передавался платформе, которая прикреплялась к грунту с помощью четырех металлических штырей. При возбуждении этим источником наблюдались рефрагированные поперечные волны на расстояниях около 60 м. Несмотря на специальные меры по обеспечению симметрии источника относительно вертикальной оси, наблюдались также заметные продольные колебания. Крутильный вибрационный источник описывался также Брауном >[26]. Существенным недостатком этого типа источников с точки зрения сейсморазведки на отраженных волнах является малая интенсивность излучения в субвертикальных направлениях. [c.233]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...