Расходимость поля лучей

Величина / играет важную роль в дальнейшем. Чем больше /, тем больше расходятся лучи. Величину / называют поэтому расходимостью поля лучей или просто расходимостью. [c.27]

Дадим доказательство этих утверждений. Для геометрической расходимости / поля лучей в главе 1 была получена формула / — [Гф Гр] . Поскольку вектор [Га, и единичный вектор коллинеарны, эта формула может быть записана в виде [c.60]

Обозначим г = /. Так же, как и в главе 1, величина / имеет смысл расходимости поля лучей (см. 3 гл. 1). Далее, воспользовавшись формулой (6.3) и очевидным равенством 1г = с, уравнение (6.5) можно переписать в виде [c.153]

В работах [225 (I и И)] также выполнены модельные расчеты, связанные с возможностью контролировать содержание атомов натрия и калия в верхних слоях атмосферы (80— 110 км) и ионов магния (Mg+) в ионосфере (80—500 км) с помощью лидара, расположенного на борту космического корабля используется метод резонансной флюоресценции. В работе [225(1)] показано, что при ночных измерениях концентрации атомов натрия и калия можно пренебречь эффектами насыщения, так как угол расходимости лазерного луча может быть большим. Однако при работе в дневных условиях это утверждение не является справедливым, так как оптимальный угол расходимости луча определяется уменьшением обратного сигнала (в связи с насыщением) и уменьшением фоновой засветки (благодаря сужению поля зрения оптической приемной системы лидара). Как показывают расчеты, для обеспечения минимальной ошибки сигнала требуется установление углов расходимости луча 0,18 и 0,108 мрад при измерении концентрации атомов натрия и калия соответственно. Согласно уравнению (4.55), это приводит к поправочным коэффициентам, учитывающим явление насыщения, равным 0,65 и 0,57 для атомов натрия и калия соответственно. [c.435]

Предположение о том, что взаимодействие между лучевыми трубками пренебрежимо мало, может оказаться грубо неверным при продвижении вдоль трубки. Действительно, уже для первого коэффициента лучевого разложения А (21.20) кроме слагаемого, учитывающего геометрическую расходимость лучей, есть еще интегральное слагаемое, которое содержит производные амплитуды предыдущего приближения Ло, Если бы А и Ло были величинами одного порядка, то влияние А на суммарное поле, как это следует из лучевого разложения (21.5), было бы в к раз меньше, чем влияние Ло. Но эффект взаимодействия между лучевыми трубками из-за интегрального, накапливающегося характера Л1 на достаточно длинном пути может существенно превзойти изменение Ло, связанное с изменением сечения [c.224]

Вблизи каустики и на каустике поле не может быть описано с помощью геометрооптических лучей. На каустике — потому, что сечение лучевой трубки обращается в нуль, коэффициент расходимости (21.22) равен нулю, и все амплитудные коэффициенты в лучевом разложении неограниченно растут. В окрестности каустики лучевое разложение неприменимо" потому, что лучи становятся неразличимыми, так как разность эйконалов двух пересекающихся лучей, один из которых коснулся каустики, а другой еще нет, меньше Х/2. [c.234]

Формула (4.3) показывает, в частности, как расходимость лучей, т. е. величина /, влияет на интенсивность волнового поля. [c.30]

Рассмотрим первую, геометрическую, часть решения для задачи о переходе волновод—рупор. Поскольку в этой задаче стенки выпуклы, т, е. у">0, то при каждом отражении расходимость лучей увеличивается и поля представляют собой расходящиеся волны с мнимыми каустиками, т. е. наклон (x) луча, выходящего из точки X, —f(x), монотонно убывает с ростом х. А так как иа- [c.52]

Если принять, что наклонные лучи возникают в результате дифракции на диафрагме диаметром /, ю угод дифракций по порядку равен где — длина волны в вакууме. Подставив это значение в качестве в формулу (18.18), получим, что компенсация дифракционной расходимости произойдет ири напряженности поля в пучке не менее [c.289]

Угол расходимости луча по нулевым значениям поля [c.34]

О зависимости чувствительности коэффициента перекрытия 1(2) от изменения угла поля зрения телескопа ф (которую можно считать зависимостью чувствительности 5(2) от радиуса детектора) дает представление семейство кривых на рис. 7.11, где величина ф изменяется от до 10 При этом предполагалось, что величина половины угла расходимости луча лазера равна 10" , А равно 20 или 5, а ) равно 1,25. [c.298]

Специфика изменения свойств по глубине поверхностных слоев, связанная с градиентами температур и давлений, нестационарностью тепловых и силовых полей, высокими скоро-стями нагрева и охлаждения, а также повышенная физическая и химическая активность поверхности требуют нестандартных методов исследования. Для реализации рентгенографического метода была создана специальная камера с коллимационным устройством, которое обеспечивало формирование узкого (10-15 мкм), практически параллельного (с углом расходимости порядка 2-3 ) пучка рентгеновских лучей [1]. [c.42]

Величина J играет важную роль в дальнейшем. Чем больше J, тем больше расходятся лучи поэтому J называют расходи- мостью поля лучей или просто расходимостью. [c.12]

Здесь мы ввели центральное поле лучей с центром в точке С причем лучи характеризун)тся углом сХц (в радианах), который они ооотавляют о лучом, отделяющим область света от зоны тени. Б освещенной области ац,>-О, (.т) - геометрическая расходимость, соответствующая центральному полю лучей, функция /=(Н) введена В.А.Фоком и легко выражается через интегралы Френеля С (в) и 5(5) [c.102]

Геометрический форм-фактор для коаксиального лидара, не имеющего апертурных диафрагм (кроме объектива или зеркала телескопа) или тел, затеняющих поле зрения, равен единице при условии, что угол расходимости лазерного луча меньще угла поля зрения телескопа. Фактически в больщинстве лидарных систем используются отражающие телескопы (телескопы Ньютона или Кассегрена). В них обязательно присутствует держатель зеркала, который является препятствием на пути принимаемого отраженного излучения. Кроме того, в коаксиальных лидарных системах зеркало также должно объединять оси телескопа и лазера. На рис. 7.7 представлены два возможных варианта такого расположения. [c.294]

Очевидно, что коэффициент перекрытия (г) будет зависеть от нормированной длины г и от величины угловых параметров в, и б и масштабных параметров А и О. Вначале рассмотрим случай биаксиальной лидарной системы, в которой оси лазера и телескопа параллельны (т. е. 6 = 0), а углы поля зрения телескопа и расходимости лазерного луча одинаковы и равны 2 мрад д — ф== ). Зависимость (г) для трех значений [c.297]

В этих экспериментах применяли импульсы излучения длительностью 100 НС на переходах Р(14) и Р 16) ТЕА-лазера на СО2 с выходной энергией 1 Дж Угол расходимости лазерного луча равен 1,8 мрад Приемная оптическая сисгема включала телескоп с диаметром зеркала 31,75 см и глом поля зрения 3,3 мрад, а также полупроводниковый детектор на основе Hg dTe с удельной обнаружительной способностью О 1,Ы0 ° Гц /2-Вт- На рис. 9 48 представлены два примера крайних по величине результатов измерения концентрации этилена из работы [189]. Регистрируемый сигнал был скорректи- [c.444]

Упражнение 2. Наблюдение структуры мод и измерение их угловой расходимости. Диаметр диафрагмы 9 уменьшите так, чтобы осуществить выделение одной основной моды. С помощью линейки на экране 8 измерьте размер пятна и определите угловую расходимость излучения. Далее при широко раскрытой диафрагме произведите измерение угловой расходимости в режиме генерации многих поперечных мод. Затем выделите отдельные высшие поперечные моды. Этого можно достичь путем небольшой разъю-стировки зеркал резонатора, поскольку чувствительность разных поперечных мод к разъюстировке зеркал различна. Другой способ заключается в использовании тонких металлических проволочек, которые вносятся в луч лазера внутри резонатора. Зарисуйте структуру поля и измерьте угловую расходимость наблюдающихся поперечных мод высших порядков. [c.307]

Поскольку выходная энергия лазерного передатчика была настолько велика, что могла повредить органы зрения обслуживающего персонала, осуществлялись специальные меры безопасности. Прежде всего, выходное излучение было достаточно коллимированным— угол расходимости не превышал 1° — и его энергия постоянно контролировалась. Кроме того, специальная отметка в поле зрения телевизира указывала направление луча передатчика, так что оператор всегда имел информацию о том, куда направлено излучение. Каждое из трех положений аттенюатора 5 соответствовало безопасной дальности в 600, 60 или 6 м. [c.196]

Лазерные дальномеры на рубине и неодимовом стекле обеспечивают измерение расстояния до неподвижных или медленно перемещающихся объектов, поскольку частота следования импульсов небольшая. Не более одного герца. Если же нужно измерять небольшие расстояния, но с большой частотой циклов измерений, то используют фазовые дальномеры с излучателями на полупроводниковых лазерах. В них в качестве источника применяется, как правило, арсенид галлия. Вот характеристики одного из дальномеров, выпускаемых в США [9] выходная мощность 6,5 Вт в импульсе, длительность которого равна 0,2 мкс, а частота следования импульсов 20 кГц. Расходимость луча лазера составляет 350X160 мрад, т. е. напоминает лепесток. При необходимости угловая расходимость луча может быть уменьшена до 2 мрад. Приемное устройство состоит из оптической системы, в фокальной плоскости которой расположена диафрагма, ограничивающая поле зрения приемника в нужном размере. Коллимация выполняется короткофокусной линзой, расположенной за диафрагмой. Рабочая длина волны составляет 0,902 мкм, а дальность действия от О до 400 м. В печати сообщается, что эти характеристики значительно улучшены в более поздних разработках. Так, например, английская фирма Бритиш Эйркрафт разработала лазерный дальномер с дальностью действия 1500 м и точностью измерения расстояния +30 м. Этот дальномер имеет частоту следования 12,5 кГц при длительности импульса 1 МКС. Другой дальномер, разработанный в США, имеет диапазон измерения дальности от 30 до 6400 м. Мощность в импульсе 100 Вт, а частота следования импульсов составляет 1000 Гц [9]. [c.138]

Постулируется, что дифракционные лучи порождаются не всеми лучами падающего поля, а только некоторыми во-пер-вых, лучами, которые попали на неоднородности тела вершины, линии разрыва кривизны поверхности, ребра, а во-вторых, лучами, которые касаются тела. Другими словами, дифракционные лучи как бы возникают из падающих на тело крайних лучей геометрической аптики — разграничивающих свет и тень, участки пространства, в которых лучевое поле имеет разную расходимость, и т. д. [c.245]

Неравномерность распределения поля в фокусе связана с неоднородностью и расходимостью несфокусированного лазерного луча, а также является результатом аберрации линзы. Последний эффект детально исследован в работе Б. Я. Зельдовича и Н. Ф. Пилипецкого [83].) [c.291]

ВИЙ работы отдельных частей перископа, аберрации на оси доходят до 10—12 для лучей О и до 15—20 для лучей С н вторичный спектр на оси достигает величины нескольких диоптрий. Качество изображения На оси плохое, заметна сильная окраска, резкость заметно понижена. Для средних частей поля зрения, т. е. одинаково далеких от центра и от края, аберрации заметно больше, чем в центре. В меридиональном сечении лучн одного и того же пучка, выходящего через выходной зрачок призменного бинокля, обычно отклоняются от параллельности в пределах 5—10, причем кома не превышает 2—3 остальная часть общей аберрации в угловой мере зависит от астигматизма пучка и кривизны поверхности изображения. Вместо угловой меры аберраций лучей одного и того же пучка, выходящих из телескопической системы, иногда определяют расходимость лучей в диоптриях. Так, например, определив положение обоих фокусов астигматического пучка расстояниями нх от плоскости выходного зрачка, вычисляют обратные величины этнх расстояний и умножают найденные значения на 1000, если расстояние определено в миллиметрах полученные таким образом числа характеризуют расходимость пучка. Разность диоптрийной меры расходимостей меридионального и сагиттального пучков дает меру астигматизма пучка. [c.373]

На рис. 6 представлено теоретическое распределение интенсивности излучения от круглой площадки. Основная часть энергии излучения сосредоточена в главном (основном) лепестке диаграммы направленности. Максимальная интенсивность поля в боковых лепестках составляет около 2% от /о. Расходимость луча по уровню половиипой мощности [c.33]

По>0. Поскольку фазовая скорость света 1 =с/м=с/(по+П2 ), а поле Е на оси больше, чем на периферии, то фазовые фронты изгибаются и лучи отклоняются к оси пучка. Такая нелинейная рефракция может быть столь существенной (её величина нарастает вместе с концентрацией поля), что практически полностью подавляет ди- фракц. расходимость (см. рис. 3 на вклейке к стр. 528). [c.461]

Смотреть страницы где упоминается термин Расходимость поля лучей : [c.33] [c.46] [c.59] [c.455] [c.76] [c.304] [c.304] [c.207] [c.83] [c.225] [c.590] [c.41] [c.255] [c.15] [c.287] [c.129] [c.70] [c.77] [c.429] [c.653] [c.816]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...