Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Бравэ первая зона Бриллюэна

Хотя термины ячейка Вигнера — Зейтца и первая вона Бриллюэна относятся к идентичным геометрическим построениям, тем не менее последний из них фактически используется лишь для обозначения ячейки в Лг-пространст-ве. В частности, когда говорят о первой зоне Бриллюэна некоторой решетки Бравэ в г-пространстве (связанной с какой-то кристаллической. структурой).  [c.99]

Фиг. 12.3. Двумерный пример, поясняющий, почему двухвалентное твердое тело может быть проводником. Соответствующая свободным электронам окружность, площадь которой равна площади первой зоны Бриллюэна (I) квадратной решетки Бравэ, простирается также и во вторую зону (II), в результате чего возникают две частично заполненные зоны. Под действием достаточно сильного периодического потенциала дырочные карманы в первой зоне и электронные карманы во второй зоне могут стянуться в нуль. В общем случае, однако, слабый периодический потенциал всегда создает перекрытие (одномерный случай составляет исключение). Фиг. 12.3. Двумерный пример, поясняющий, почему двухвалентное <a href="/info/8211">твердое тело</a> может быть проводником. Соответствующая <a href="/info/188635">свободным электронам</a> окружность, площадь которой равна площади <a href="/info/715705">первой зоны Бриллюэна</a> (I) <a href="/info/373019">квадратной решетки</a> Бравэ, простирается также и во вторую зону (II), в результате чего возникают две частично заполненные зоны. Под действием достаточно сильного <a href="/info/16516">периодического потенциала</a> дырочные карманы в первой зоне и электронные карманы во второй зоне могут стянуться в нуль. В общем случае, однако, слабый <a href="/info/16516">периодический потенциал</a> всегда создает перекрытие (<a href="/info/720338">одномерный случай</a> составляет исключение).

Поверхность Ферми для единственной наполовину заполненной зоны свободных электронов в г. ц. к. решетке Бравэ представляет собой сферу, которая целиком расположена внутри первой зоны Бриллюэна и ближе всего подходит к поверхности зоны в направлении (111). В этих направлениях ее расстояние от центра зоны составляет 0,903 расстояния от центра зоны до центра шестиугольной грани. Измерения эффекта де Гааза — ван Альфена показывают, что во всех трех благородных металлах поверхности Ферми в целом очень похожи на сферу свободных электронов, но в направлениях (111) в действительности они касаются граней зоны Бриллюэна, поэтому наблюдаемые поверхности Ферми имеют форму, показанную на фиг. 15.5. Восемь шеек вытягиваются и касаются восьми шестиугольных граней зоны, но в остальном поверхность мало искажена по сравнению со сферической. Суш ествование шеек наиболее отчетливо проявляется в осцилляциях де Гааза — ван Альфена в магнитных полях, параллельных направлениям (111). Эти осцилляции содержат два периода они определяются экстремальными орбитами на пузе (максимум) и шейке (минимум) (фиг. 15.6). Отношение этих двух периодов непосредственно дает отношение максимального и минимального поперечных сечений в направлениях (111)1)  [c.291]

Следовательно, сумма должна быть равна нулю, если только экспонента не равна единице для всех Ко вида (Е.2), т. е. для всех векторов Ко решетки Бравэ. Это возможно лишь в том случае, когда к — вектор обратной решетки. Но единственный вектор обратной решетки в первой зоне Бриллюэна есть к =3 О ). Поэтому левая сторона равенства (Е.1) действительно обращается в нуль при к О и тривиально равна ТУ при к = 0.  [c.381]

Фиг. 15.14. Первая (а), вторая (б) зоны Бриллюэна для г. ц. к. кристалла и сфера свободных электронов для моноатомной г. ц. к. решетки Бравэ трехвалентного металла (в). (Из Фиг. 15.14. Первая (а), вторая (б) <a href="/info/16407">зоны Бриллюэна</a> для г. ц. к. кристалла и сфера <a href="/info/188635">свободных электронов</a> для моноатомной г. ц. к. <a href="/info/16548">решетки Бравэ</a> трехвалентного металла (в). (Из
См. также Атомные плоскости Зоны Бриллюэна Решетки Бравэ Объемноцентрированная кубическая решетка Бравэ 179—81 зоны Бриллюэна выше первой 1169, 170  [c.424]


Гранецентрированная кубическая решетка Бравэ I 81, 82 зоны Бриллюэна выше первой I 169 р-зоны в методе сильной связи I 193 s-зоны в методе сильной связи I 186—188 и гексагональная плотноупакованная структура I 90, 91 и плотная упаковка сфер I 91 координационное число I 83 основные векторы I 81 основные векторы обратной решетки I 97, 98  [c.394]

Сплавы удобно разделить на два широких класса упорядоченные и неупорядоченные. Упорядоченные сплавы, иногда называемые также стехиометри-ческими, имеют трансляционную симметрию решетки Бравэ. Их структуру можно задать, размещая многоатомный базис в каждом из узлов решетки Бравэ. Например, сплав, называемый -латунью, обладает упорядоченной фазой ), в которой оба компонента (медь и цинк) содержатся в равных пропорциях и образуют структуру типа хлорида цезия (фиг. 4.25). Ее можно рассматривать как простую кубическую решетку Бравэ с двухточечным базисом Си в точке (ООО) и Zn в точке (а/2) (111). Первая зона Бриллюэна простой кубической решетки представляет собой куб, поверхность которого пересекается сферой свободных электронов, содержащей по три электрона на условную ячейку (номинальная валентность меди равна единице, а цинка — двум) ).  [c.310]

Поверхность первой зоны Бриллюэна для кристалла с г.ц.к. решеткой Бравэ удалена более всего от центра (Г) в точке W, где сходятся квадратная и две шестиугольные грани (фиг. 15.4). Покажите, что сфера Ферми свободных электронов для валентности 3 проходит выше этой точки (конкретно, kp/FW — (1296/125я ) = 1,008), поэтому первая зона Бриллюэна полностью заполнена.  [c.311]

Глубина проникновения П 353. См. также Сверхпроводимость Уравнение Лондонов Голые ионы II142 Гранецентрированная кубическая решетка Бравэ I 81, 82 зоны Бриллюэна выше первой 1169 р-зоны в методе сильной связи 1193 s-зоны в методе сильной связи 1186—188 и гексагональная плотноупакованная структура 190, 91 и плотная упаковка сфер 191 координационное число I 83 основные векторы 181  [c.405]

Эффекты Джозефсона II 3(15—367 Эффекты пространственного заряда в термоэлектронной эмиссии I 363, 364 Ядерный магнитный резонанс II 281, 282 и антиферромагнетизм II 313, 314 и парамагнетизм Паули II 281, 282 Ячеичная волновая функция, сравнение о атомной I 200, 201 Ячейка см. Условная элементарная ячейка Примитивная ячейка Ячейка Вигнера — Зейтца 1 85, 86 алгоритм построения I 86 в обратном пространстве см. Зона Бриллюэна первая для г. ц. к, и о. ц. к. решеток Бравэ I 86, 94  [c.417]


Смотреть страницы где упоминается термин Бравэ первая зона Бриллюэна : [c.17]    [c.424]    [c.402]    [c.457]   
Физика твердого тела Т.2 (0) -- [ c.99 ]

Физика твердого тела Т.1 (0) -- [ c.99 ]



ПОИСК



Бравэ

Бравэ зоны Бриллюэна выше первой

Бриллюэна

Бриллюэна зоны



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте