Рассеяние, амплитуда промежуточная

Существуют т. н. правила Фейнмана (ПФ, см. ниже), к-рые сопоставляют каждому элементу Ф. д. определ. матем. объекты (величины и операции), так что по Ф. д. можно однозначно построить аналитическое выражение, дающее вклад в амплитуду рассеяния квантованных полей. Вместе с тем Ф. д. позволяет такому вкладу дать наглядную классич. интерпретацию в виде ряда последовательных локальных превращений частиц. Каждому отд. превращению соответствует вершина, внутр. линиям — распространение промежуточной частицы от одного акта превращения до другого пропагатор частицы), внеш. линиям— волновые ф-ции начальных и конечных частиц, участвующих в процессе. [c.277]

Существуют промежуточные случаи, для которых выполняется фазовое соотношение для диффузного рассеяния в пределах ограниченного расстояния. Такой случай имеет место для рассеяния некоторых фононов, для которых, например, на основе нейтронографических данных предполагают, что корреляция движения атомов простирается на расстояния, превышающие примерно 10—100 А. Тогда амплитуды диффузного рассеяния должны складываться в ограниченной области. Полную интенсивность можно аппроксимировать выражением [c.277]

Мы не будем приводить вывода уравнений (54) (см. [11]) и ограничимся указанием на то, что для вывода нужно включить в систему промежуточных состояний рассматриваемое связанное состояние и учесть наличие простого полюса амплитуды рассеяния в точке Е = — Ео. Подробнее о двухчастичном рассеянии в рамках дифференциального по заряду метода см. в работах [7, 11. [c.70]

Соответствующие уравнения при наличии одного связанного состояния в двухчастичном канале были выведены в работах [1, 2]. Для вывода таких уравнений нужно включить в систему промежуточных состояний рассматриваемые связанные состояния и учесть наличие простых полюсов амплитуды рассеяния в точках связанных состояний. [c.284]

Затухание 3. в атмосфере. Вследствие внутреннего трения и теплопроводности воздуха, не учтенных ф-лами (20) и (24), уменьшение амплитуды шаровой волны будет происходить еще быстрее, однако в обычных средах (воздух, вода, твердые тела) потери на трение и теплопроводность относительно малы и в технич. расчетах часто могут не приниматься во внимание. Учет их внес бы существенные исправления в ф-лу для плоской волны, где отсутствует всякое пространственное затухание, однако плоская волна реально редко осуществима в таких масштабах, при к-рых это затухание было бы заметно. Почти во всех реальных случаях, пред-ставляющ 1Х собой случаи, промежуточные между плоской и шаровой волной, можно без большой погрешности считать, что пространственное затухание обз словлено рассеянием или растеканием волны, т. е. распределением анергии на больший фронт ее, но не потерями в среде. Исключение составляет случай очень высоких звуковых частот и ультразвуков, для к-рых легче осуществить плоскую волну затухание при этом может быть довольно велико, так как высокие частоты значительно сильнее поглощаются средой, чем низкие и средние. Учет потерь на поглощение звука средой дается следующей ф-лой [c.241]

Эта мощность оказывается пропорциональной четвертой степени волнового числа — рассеяние быстро растет с увеличением частоты зв ка. Форма и ориентировка тела относительно первичной волны оказываются, в отличие от рассеяния на большом препятствии, несущественными рассеяние определится только давлением первичной волны, объемом тела и различием в сжимаемости тела и, среды. В стоячей волне рассеяние зависит и от положения препятствия в пучности давления рассеяние максимально, в узлах отсутствует, а в промежуточных точках принимает промежуточные значения. Мощность рассеянного излучения пропорциональна квадрату амплитуды волны в данной точке. [c.355]

В другом предельном случае корреляция атомных положений не выходит за пределы расстояний, необходимых для образования заметной рассеянной амплитуды. Относительные фазы волн, рассеянных строго скоррелированными группами атомов, будут изменяться случайным образом при переходе от одной группы атомов в кристалле к другой. Тогда интенсивности многократного рассеяния складываются некогерентно. Этот случай был отнесен к многократному упругому рассеянию . Очевидно, что на практике может осуществляться некоторый промежуточный случай или комбинация промежуточных положений, так что точное описание рассеяния может оказаться очень сложным. [c.100]

В соответствнп с потенциальным характером рассеяния амплитуды (как а , так и а ) должны быть действительными и положительными. Однако ядерные резонансы могут в нек-рой мере нарушать потенциальный характер рассеяния холодных и тепловых нейтронов. С учетом возможности резонансного рассеяния нейтронов (к-рое идет через предварительный захват нейтрона ядром и образование промежуточного ядра) амплитуда рассеяния имеет вид (см. Б рейта—Вигнера формула) Г /2к [c.383]

Отношение вероятности М. ц. с участием т фотонов к вероятности М. п. с участием (т —1) фотонов Wjn- при отсутствии промежуточных резонансов по порядку величины равно EIE ) , где Е — амплитуда напряжённости электрич. поля излучения, — ср. напряжённость внутриатомного электрич. поля ( ат Ю — 10 В/см), При Е < с увеличением числа фотонов, участвующих в элементарном акте, вероятность М. п. резко снижается. Поэтому до появления лазеров кроме однофотонных наблюдались лишь двухфотонные процессы при рассеянии света рассеяние Мандельштама — Бриллюана, комбинационное рассеяние света в т. п. Высокие интенсивности излучения, получаемые с помощью лазеров, позволяют наблюдать М. п. вплоть до т I 10. [c.168]

Если плотность состояний промежуточного ядра невелика в справедлива ф-ла (1), то в случае заряж. чае тиц нерезонаисвая амплитуда/цр определяется кулововт ским рассеянием, а ширина Г гл. обр. связана с каа лом распада. При этом часто достаточно измерить завв-СЕМость сечения от энергии.под неск. углами, чтобы су дить об орбитальном моменте частицы, захваченной в [c.314]

В матричном элементе Упс1,пс1 эта особенность находится прямо из условия, что амплитуда гг б/-рассеяния имеет простой полюс при к = iX отвечающий тритопному промежуточному состоянию. С учетом (3) это дает [c.269]

В промежуточном случае, когда йдиф яй йо, пучок 0удет проходить через нелинейную среду практически без изменения поперечных размеров. Он создает для себя как бы волновод, в котором и распространяется без рассеяния в стороны. Такой режим распространения называется самоканализацией светового пучка. Таким образом, самоканализация имеет место при условии Оо д ф. Подставив сюда значения углов до и 0 д ф, а также выражение амплитуды А через мощность пучка [c.735]

Зная амплитуду функции при гО и при г-> можно определить фазу рассеяния. Илн же наоборот зная амплитуду и фазу функции вдали от атома, можно определить поведение функции в начале координат, не интересуясь поведением функции на промежуточных расстояниях. В этом факте особенно наглядно проявляется принцип, на котором, собствепно говоря, основана вся теория псевдопотенциала память о взаимодействии заключена в сдвиге фазы, который определен с точностью до пк, где п — целое число. Заметим, что для асимптотики (2.52) важна фаза с точностью до 2пп, и формула (2.64) определяет фазу именно с такой точностью. [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...