Жесткое линейно-вязкая

При использовании линейной вязко-пластической модели (пренебрегающей упругими деформациями) скорости и напряжения в области, где возникают пластические деформации, должны подчиняться уравнению теплопроводности. Ряд известных решений теории теплопроводности непосредственно переносится на задачи о распространении возмущений в вязкопластических телах. Например, задача об ударе с постоянной скоростью по полубесконечному вязко-пластическому стержню эквивалентна задаче о внезапном нагреве полубесконечного стержня, температура конца которого внезапно повышается и остается постоянной (В. В. Соколовский, 1949). В случае вязко-пластического тела, обладающего жесткой разгрузкой, аналогичная задача сводится к задаче Стефана теории теплопроводности (Г. С. Шапиро, 1966). [c.313]

Для теории разрушения в переходной области, когда размер пластической зоны сравним с характерным линейным размером тела, представляют интерес решения задач для идеально упруго-пластических тел с разрезами нулевой толщины. Дополненные каким-либо условием локального разрушения в конце трещины, эти решения позволяют определить зависимость прочности от формы и конфигурации тела и, в частности, вычислить масштабный эффект в переходной области. Существенно подчеркнуть что при этом жестко-пластическое (вязкое) и хрупкое разрушения описываются всегда как некоторые предельные случаи. [c.398]

Уравнения при сложном напряженном состоянии можно получить, складывая напряжения, отвечающие жестко-пластической среде Мизеса, с напряжениями, соответствующими течению линейно вязкой жидкости [c.144]

Теория, основанная на уравнении (12), называется теорией Навье — Стокса-, при различных предположениях уравнение (12) или основные его частные случаи были выведены Навье, Коши, Сен-Венаном и Стоксом. Коэффициенты Я, и р, называются вязкостями жидкости. При жестком движении жидкости теория Навье—-Стокса сводится к гидродинамике Эйлера, так что для определяемой этой.теорией жидкости имеет место явление течения в указанном выше смысле а именно, в состоянии покоя такая жидкость способна выдерживать только гидростатические напряжения. При Я, = ц = О линейно-вязкая жидкость превращается в упругую, и по этой причине упругие жидкости иногда называют невязкими или совершенными . [c.160]

Считая колебательную систему одномерной линейной, допустим, что амортизируемый объект, имеющий массу М, является абсолютно жестким, а его амортизирующее крепление, опирающееся на абсолютно жесткий фундамент, безынерционно и обладает жесткостью С и коэффициентом вязкого трения R. [c.268]

Из формул (15.9)—(15.11) хорошо понятен физический смысл всех величин, входящих в уравнение (15.24). Именно, у>0 - параметр, характеризующий вязкое трение при у=0 имеем консервативную систему Х>0 -параметр, характеризующий амплитуду внешней силы Х=0 означает отсутствие внешнего воздействия. Параметр Р характеризует нелинейность восстанавливающей силы пружины. При Р = 0 рассматриваемая систем будет обычным линейным осциллятором. Параметр Р Положителен дл жесткой пружины (Л >0) и отрицателен для мягкой пружины (Л <0). Наконец, параметр который обычно называют относительной расстройкой, характеризует частоту О внешней силы. [c.270]

Обычно в теории обработки давлением металл рассматривается как жестко-пластическая среда. А. А. Поздеевым и В. И. Тарнов-ским показано [85], что применительно к расчету напряженно-деформированного состояния решение достигается проще для линейно-вязкой среды, которую можно рассматривать как первое приближение метода гидродинамических аналогий [86]. [c.129]

Упрочнение, обусловленное наличием дисперсных частиц второй фазы (Тд.ч), может быть прямым и косвенным. Прямое упрочнение обусловлено непосредственным взаимодействием дислокаций с дисперсными частицами, которые являются барьерами для скользящих в процессе пластической деформации дислокаций. Косвенное взаимодействие связано с возможностью повышения стабильности неравновесного структурного состояния и повышения температуры рекристаллизации при наличии дисперсных частиц второй фазы. Здесь рассматривается прямое взаимодействие. В модели Орована движение дислокаций рассматривается в мягкой и вязкой матрице, содержащей жесткие равноосные частицы упрочняющей матрицы. По Оровану, напряжение определяется необходимостью выгнуть дислокацию между соседними частицами в полуокружность диаметром Л (Л — расстояние между частицами). Поэтому х .ч = 2Р/Ы., где F= = Gft /2 — линейное натяжение. Тогда Тд.ч=ОЬА. [c.221]

Рассматриваются задачи о продольных нестационарных колебаниях вязкоупругого стержня конечной длины, удар вязко-упругого стержня о жесткую преграду и распространение волн напряжений в полубесконечном вязкоупругом стержне. В качестве модели, описывающей вязкоупругие свойства материала стержня, используется обобщенная модель стандартного линейного тела, содержащая дробные производные различных порядков. Задачи решаются методом преобразования Лапласа, при этом в отличие от традиционных численных подходов характеристическое уравнение не рационализируется, а решается непосредственно с дробными степенями. Проведено численное исследование указанных задач. Временные зависимости напряжения и контактного напряжения в стержне, соответствующие первой и второй задачам, проанализированы для различных значений реологических параметров порядков дробных производных и времени релаксации. Исследования показали, что стержень не прилипает к стенке ни при каких значениях реологических параметров. В задаче о распространении волн напряжений получены асимптотические решения вблизи волнового фронта и при малых значениях времени. Показано, что данная модель может описывать как диффузионные, так и волновые явления, протекающие в вязкоупругих материалах. Все зависит от соотношения порядков производных, стоящих слева и справа в реологическом уравнении. [c.281]

Задачи о взаимодействии жесткого цилиндра с упругим, упруго-вязким и релаксационным основанием рассматривались А. Ю. Ишлинским 142, 43]. Задача о взаимодействйи жесткого цилиндра с упругим основанием при наличии одного участка скольжения и одного участка сцепления решается при следующих предположениях. Основание (упругая полуплоскость) заменяется моделью, состоящей из стержней, которые укорачиваются пропорционально усилиям, действующим на стержень по касательной и по нормали к его торцу. При этих предположениях показано, что участок сцепления расположен на стороне набегания диска. Для решения задачи с различными участками на линии контакта используется теория линейных дифференциальных уравнений в комплексной области. [c.320]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...