Энергия закон потери при ударе

Карданов подвес 198 Карно закон потери энергии при неупругом ударе 44, 48 Квант действия Планка 243, 312 Квантовые числа 312 Кватернионов исчисление 161 [c.364]

Так как удар происходит на очень малом отрезке времени, то по существу его можно рассматривать, как адиабатический процесс. При этом процессе не производится никакой работы поэтому исходя из первого закона термодинамики, суммарная энергия системы должна быть постоянной. В результате— увеличение энтропии с соответствующим понижением возможности использования энергии. Понижение использованной энергии, конечно, есть источник потерь. [c.26]

Для простых тел максимальные напряжения или перемещения при ударе приближенно могут быть определены с помощью использования закона сохранения энергии, в соответствии с которым внешняя работа, совершенная над телом, должна равняться потенциальной энергии деформации, накопленной телом, при условии что потерями можно пренебречь. Чтобы использовать этот метод, следует приравнять работу внешних сил накопленной энергии деформации, записать выражение энергии через напряжение или перемещение и определить это напряжение или перемещение. [c.498]

Отсюда следует, что работа, затраченная на образование отпечатка, складывается в основном из потерь кинетической энергии твердой частицы. Если учесть динамический закон Майера, связывающий силу и диаметр отпечатка при ударе частицы, можно получить выражение для работы удара. Известно, что работа удара равна потерянной кинетической энергии частицы. Имея эти данные, можно получить выражение для определения потерь массы металла [c.39]

Влияние массы стержня на напряжение при ударе. В предыдущих выводах мы пренебрегали частью энергии, затрачиваемой на то, чтобы сообщить скорость элементам ударяемого стержня. Это равносильно допущению, что в момент удара скорость ударяющего груза остается неизменной. В действительности, названная скорость изменяется до тех пор, пока груз и часть стержня, находящаяся с ним в соприкосновении, не приобретут общую скорость. В то же время вследствие происходящих деформаций, скорости частей стержня по мере удаления от места соприкосновения с ударяющим грузом изменяются, а закрепленные концы стержня имеют скорость, равную нулю. В результате закон изменения скоростей деформирующегося стержня оказывается весьма сложным и изменяющимся во времени, вплоть до того, что в некоторые моменты удара ударяющий груз и соприкасающаяся с ним часть стержня при определенных условиях получают разные скорости. В связи с этим точная оценка влияния массы ударяемого стержня на его напряженное состояние представляет значительные трудности. Однако удовлетворительную точность при определении потери энергии на сообщение скоростей элементам ударяемого стержня можно получить, заменяя стержень свободным твердым телом, кинетическая энергия которого равна кинетической энергии стержня в момент удара. При этом делается допущение, что закон распределения скоростей по длине стержня аналогичен закону изменения перемещений при статическом действии нагрузки. [c.437]

Выше была вычислена кинетическая энергия Е, развиваемая падающими частями к моменту удара. По закону сохранения энергии следует предположить, что эта энергия не теряется бесследно — она лишь преобразуется. Значительная часть ее полезно расходуется на деформацию металла и некоторая часть поглощается шаботом. Можно предположить, что после удара шабот и падающие части будут двигаться вместе с некоторой скоростью и и приобретут энергию, которая не используется полезно, а составляет потери [c.190]

Для описания таких процессов в механике рассматриваются модели, в которых на макроскопическом уровне учитывают потери механической энергии, связанные с увеличением немеханических форм энергии. При этом особенности таких неупругих взаимодействий формулируются на основе установленных из экспериментов физических законов. Одной из таких наиболее простых моделей является модель абсолютно неупругого удара. [c.158]

Тенденция к рассеиванию энергии, разумеется, не исчезла — затормозилась только возможность осуществления такого рассеяния. В таком состоянии случаются лишь мелкие, чуть заметные флуктуации энергии, запасенной в химических связях. Так что атомы действительно вмерзают в занимаемые ими положения. Но такой холодный заторможенный мир еще остается во власти обычных физических законов хотя молекулы уже не могут перестраиваться, твердые тела продолжают звучать при ударе по ним. мия полностью потеряла свою силу, однако для физики поведение кристаллической решетки в качественном отношении не отличается от такого в нашем нормальном мире — мире тепловой турбулентности . [c.94]

Наличие рассеянных (в т о р и ч н ы х) Р. л. указывает на необходимость работающим с Р. л. защищать себя от действия не только прямого пучка Р. л., но и от вторичных лучей, рассеянных предметами, на к-рые падают пе рвйчныеР.л. (напр, стены). Спектральный состав вторичных Р. л. в основе совпадает с составом первичных, отличаясь однако рядом особенностей. В спектре вторичных лучей кроме линий, имеющихся в спектре первичных, заметны линии, несколько смещенные в сторону длинных волн (эффект Ком-пт о н а), а также линии, характерные для рассеивающего вещества (радиатора). Эффект Комптона объясняется с квантовой точки зрения след, образом. Столкновение кванта с электроном рассматривается как столкновение упругих шариков. Если электрон слабо связан, то по законам упругого удара он испытает явление отдачи и вылетит за пределы атома (электроны отдачи). Отразившийся от него квант потеряет при этом часть энергии, а так как энергия кванта е связана с частотой соотношением то длина волны Л должна при этом увеличиться. Изменение АЯ (в А) связано с углом рассеяния 6 соотношением [c.309]

Изложим вкратце основные этапы вывода уравнения Больцмана, ограничиваясь простейшим случаем одноатомного газа. Предположим, что молекулы газа можно моделировать идеально гладкими и идеально упругими шариками с диаметром й. Таким образом, предполагаем, что при ударе молекул не происходит взаимного превращения внутренней энергии и энергии поступательного движения, нет потерь энергии вследствие деформации при ударе. Считаем, что возможны только бинарные столкнове ния, длина среднего пути свободного пробега достаточно велика по сравнению с диаметром молекулы, все направления движения равновероятны и удовлетворяются ньютоновские законы сохранения количества движения и энергии. [c.602]

Наконец, в четвертом случае (постоянное трение и удар по закону = сопз потери энергии есть линейная функция амплитуды, а поступающая энергия имеет постоянную величину, и снова возможна только одна стационарная амплитуда, для которой наступает баланс энергии (рис. 141), [c.213]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...