Электропроводность удельная в магнитном поле

Выражения (58.3) и (58.4) содержат 14 коэффициентов. В первых уравнениях обеих систем для компоненты х электрического поля мы определяем множители при и дТ дх как обратную удельную электропроводность в магнитном поле и градиент потенциала Томсона в магнитном поле. Последний, с точностью до -части, исчезающей в однородном магнитном поле, есть термо-э. д. с. в магнитном поле. Аналогично, в выражениях для соответствующие коэффициенты представляют собой коэффициент Пельтье в магнитном поле и отрицательный коэффициент теплопроводности в магнитном поле. [c.228]

В 60 будет рассмотрена удельная электропроводность металлов. Мы вычислим этот кинетический коэффициент в различных приближениях и результаты сравним с экспериментом. Мы покажем, что при определенных предпосылках можно использовать приближение времени релаксации. Дальнейшие кинетические явления мы рассмотрим в 61. При этом мы ограничимся рассмотрением закона Видемана —Франца и изменением сопротивления в магнитном поле. Наконец, в 62 мы дадим обобщающий обзор возможностей дальнейшего развития использованных здесь приближений. [c.230]

Принцип действия линейных насосов следующий. Трехфазная обмотка, размещенная в пазах магнитопровода, создает бегущее магнитное поле со средней индукцией Вт в зазоре. Поле движется вдоль оси канала со скоростью Ус = 2т/, где т — полюсное деление / — частота тока. При движении поля относительно жидкости в последней индуцируется ток, значение которого пропорционально удельной электропроводности жидкого металла а и разности скоростей движения поля V и движения жидкости V. Последняя характеризуется скольжением s= v — [c.68]

К главным электрофизическим параметрам полупроводниковых материалов относятся следующие ширина запрещенной зоны подвижность ц и эффективная масса носителей заряда ти диэлектрическая проницаемость е коэффициент теплопроводности X плотность коэффициент линейного расширения а температура плавления Гпл температура Дебая 0. Удельная электропроводность полупроводникового материала заданных химического состава и структуры не относится к основным характеристикам, так как определяется, в частности, концентрацией носителей заряда (3.4), которая зависит от множества внешних воздействий температуры, давления, света, электрического и магнитного полей, ионизирующего излучения и т.д. [c.648]

Для расчетов нагревательных устройств нужны будут количественные связи между физическими величинами. Установим эти связи. Начнем с наиболее простого случая. Рассмотрим электромагнитное поле в полубесконечной среде с постоянной магнитной проницаемостью и постоянной же удельной электропроводностью V-Среда с одной стороны ограничена плоской поверхностью, через которую в нее проникает электромагнитное поле. Векторы напряженности электрического и магнитного полей перпендикулярны друг другу и лежат в плоскостях, параллельных поверхности среды. Электромагнитное поле распространяется в направлении г, перпендикулярном поверхности среды. При постоянстве характеристик среды ( 1 и у) амплитуда напряженности электрического поля (а значит, и плотности тока) убывает по мере проникновения в среду по закону экспоненты. [c.21]

Так как даже в самых сильных магнитных полях для стали относительная магнитная проницаемость имеет значение 10—20 единиц, а при более слабых полях может составлять сотни единиц, то нагрев ферромагнитного металла до температур выше точки Кюри (0° С) приводит к резкому изменению электромагнитного поля в ферромагнитной среде. Удельная электропроводность у ферромагнитных веществ, в частности сталей, с ростом температуры уменьшается. На фиг. 20 дана типичная зависимость удельного электрического 28 [c.28]

В процессе сварки происходит непрерывное изменение свойств металла. Вследствие зависимости удельной электропроводности металлов от температуры режим сварки будет непрерывно изменяться. Удельная электропроводность оказывается функцией координат вследствие неодинаковых температур в разных точках труб. Для ферромагнитных труб задача еще более осложняется вследствие зависимости магнитной проницаемости стали от напряженности магнитного поля и температуры и, следовательно, от координат. [c.43]

Как видно, с вихревыми сопротивлениями надо считаться при импульсных режимах, даже имея дело с металлами высокой электропроводности. Этот пример снова показывает обязательную необходимость при всех расчетах и режимах сварки, а также параметрах оборудования не пренебрегать бездоказательно никакими электромагнитными эффектами, когда дело идет об импульсах тока большой величины, действующих в металле. Выше неоднократно обращалось внимание на принцип всеобщей связи явлений. Обращалось внимание (с учетом этого принципа) на необходимость подвергать сомнениям целый ряд электрических и физических констант, которые добывались когда-то посредством печных экспериментов и посредством измерений при малых силах тока. К сожалению, систематизированных измерений, например, удельных сопротивлений металла под действием большой силы магнитных полей в литературных источниках нет. [c.224]

Электропроводность зависит как от концентрации, так и от подвижности носителей. Для металлов на основе простых представлений о валентности нетрудно определить концентрацию носителей, а следовательно, и определить их подвижность. Установить концентрацию носителей в полупроводниках несколько труднее. Можно провести полный химический анализ и определить концентрацию донорных и акцепторных примесей. Однако проще и удобнее ее находить из измерений эффекта Холла. Если приложить магнитное поле в направлении, перпендикулярном направлению тока в полупроводниках, то в третьем направлении, перпендикулярном двум первым, возникает электродвижущая сила, пропорциональная силе тока и напряженности магнитного поля. Константа пропорциональности, как нетрудно показать (см. задачу 4.3), прямо определяет концентрацию носителей и их знак. Зная величину удельной электропроводности, легко вычислить подвижность носителей. [c.75]

ЗАКОН Ома [для замкнутой цепи <магнитной магнитный поток, постоянный вдоль каждого участка цепи, прямо пропорционален магнитодвижущей силе и обратно пропорционален полному магнитному сопротивлению цепи электрической произведение силы тока в неразветвленной цепи на общее сопротивление всей цепи равна алгебраической сумме всей ЭДС, приложенных в цепи ) для плотности тока плотность тока в проводнике равна произведению удельной электропроводности металла на напряженность электрического поля для тока в электролитах плотность тока в жидкостях равна сумме плотностей токов положительных и отрицательных ионов обобщенный для произвольного участка цепи произведение силы тока на сопротивление участка цепи равно сумме разности потенциалов на этом участке и ЭДС для всех источников электрической энергии, включенных на данном участке цепи ] основной динамики [c.234]

Следовательно, удельная внутренняя энергия и энтальпия плазмы с бесконечной электропроводностью при наличии магнитного поля зависят от плотности плазмы. Эта зависимость отсутствует в идеальных газах и в идеальной незамагниченной плазме. [c.406]

Более удобным средством регулирования расхода являются МГД-дроссели. При движении проводящей среды в трубе, помещенной в магнитное поле, в жидкости индуцируется электрический ток. Взаимодействие тока с магнитным полем приводит к появлению электромагнитной силы, тормозящей движение потока. В работе [8] показано, что перепад давления АР (н1м ) на участке трубы длиною I (м), находящейся в магнитном поле с индукцией В (т.л), при движении среды со скоростью V (м1сек), и удельной электропроводностью о (ом-м) составит [c.75]

На электропроводный газ, движущийся в поперечном магнитном поле, действует сила, которая тормозит поток. Удельное значение силы на единицу o6beuaF = JyB = аиВ (1 -s). [c.525]

Известно, что в результате образования центров кристаллизации и выделения твердой фазы удельная электропроводность растворов уменьшается. Поэтому, если предположить возможность образования ионных ассоциатов под влиянием магнитного поля из непересыгцен-ных растворов, то электропроводность их должна уменьшаться. Для проверки этого положения были поставлены соответствующие опыты. Исследовались раствор бикарбоната кальция, москворецкая вода и дистиллят. Выбор таких растворов определяется возможностью получения пересыщенных растворов при малой концентрации. Растворы бикарбоната кальция получали пропусканием углекислого газа через суспензию окиси СаО [c.27]

Современная теория вихретокового накладного датчика (преобразователя) построена в предположении постоянства магнитной проницаемости контролируемого ферромагнитного материала ( .i= onst). Линейные расчеты дают зависимость выходной э. д. с. датчика от удельной электропроводности и магнитной проницаемости вещества испытуемого объекта, геометрических размеров катушек датчика, а также от способа и характера воздействия первичного поля возбуждения. [c.5]

Тепловые процессы при индукционном нагреве. Интенсивность индукционного нагрева зависит не только от электрических данных (частоты тока, напряженности поля, эффекта близости и др.), но и от физико-химических свойств материалов. Скорость нагрева немагнитных материалов в значительной мере определяется их удельной электропроводностью о. При нагреве ферромагнитных материалов значительную роль играет их магнитная проницаемость [х. Если процесс нагрева носит особый характер и трансформация электрической энергии в тепловую происходит внутри самого изделия, то глубинный прогрев токами высокой частоты подчиняется обычным законам теплонроводности. Удельная электропроводность материала связана [c.158]

Здесь г х,у,г) — диэлектрическая проницаемость, а х, у, г) —магнитная проницае.чость среды (для вакуума в системе СГС е= а=1), величина а х, у, г) наз. удельной электропроводностью, схр — плотность т. н. сторонних токов, т. е. токов, поддерживаемых любыми силами, кроме сил электрич. поля (напр., магн. полем, диффузией). В феноменологич. теории Максвелла макроскопич. характеристики эл.-магн. св-в среды , и и а должны быть найдены экспериментально. В. микроскопич. теории Лоренца — ] 4аксвелла они могут быть рассчитаны. [c.390]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...