Катионная зона

В любом атоме существует ряд энергетических уровней. Нижние из них заполнены электронами, более высокие не заполнены, но могут принимать электроны с нижних уровней при возбуждении атома. Каждому из уровней электронов в решетке кристалла соответствует энергетическая зона. Одни зоны кристалла образуются путем уширения уровней катионов, другие — уровней анионов. При этом каждая из образующихся зон служит обобществленным уровнем всех катионов или всех анионов кристалла. Наиболее важной парой зон, определяющей основные электрические и оптические свойства кристалла, является самая высокая из заполненных зон, обычно образованная уровнями аниона основного вещества валентная зона), и самая низкая из незаполненных зон, состоящая из уровней его катиона зона проводимости). Зазор между этими зонами соответствует тем значениям энергии, которые электрон не может получить в решетке кристалла. Поэтому расстояние между валентной зоной и зоной проводимости называется запрещенной зоной (рис. 70). [c.183]

Приведенный экспериментальный материал указывает на безусловное разделение в слое поглотителя разноименных катионов в соответствии с величиной их подвижности при катионировании растворов. Для данной пары ионов (барий — аммоний) барий, обладающий значительно большей подвижностью, чем аммоний, располагается в верхней части фильтрующего слоя, а аммоний— в нижней. При этом четко разделяются зоны поглощения катионов. Лишь на относительно коротком участке слоя наблюдается зона поглощения обоих катионов (зона смешанного поглощения). [c.501]

Параболическая зависимость окисления наблюдается, когда на металле образуется сплошная пленка, плотно прилегающая к его поверхности. Скорость процесса определяется диффузией катионов, анионов, электронов независимо от места расположения зоны роста пленки (на границах металл—пленка, пленка—газовая фаза или внутри пленки) (рис. 2, б) [c.22]

Высота рабочего слоя смолы, в котором происходит умягчение воды, может быть разной и зависит от многих факторов. По мере работы фильтра верхние слои смолы истощаются, теряют способность обменивать катионы и ионный обмен начинает происходить в более низких слоях смолы. Таким образом, в любом фильтре через некоторое время образуются три зоны работающего (в-г-е-д), истощенного (а-б-г-в) и свежего (д-е-з-ж) катионита (рис. 7.1) [131. [c.131]

Катионы, поглощаемые катионитом в процессе Н-катио-нирования, обладают различным сродством к иониту. Вследствие этого по мере истощения Н-катионита в нем образуются зоны, показанные на рис. 5.7 Перед началом работы, только что отрегенерированный кислотой катионит [c.94]

Оценим дрейф ионов основных накипеобразователей (Са + и СОз ) относительно водного потока в активной зоне магнитного аппарата. Подвижность катиона Са + [c.68]

Вследствие селективности удержания ионов катионитом весь слой условно можно разбить на зоны по поглощаемым катионам. Ближе к нижней границе слоя располагается зона поглощения ионов Na , над ней - смешанная зона поглощения Mg и Na , а еще выше - зона поглощения Са и Mg . Суммарная высота этих зон определяет рабочую зону катионита. Над ней располагается слой истощенного катионита, а под ней - свежего. [c.16]

При работе Н-катионитного фильтра наблюдаются два периода. В первом происходит полное поглощение всех катионов до момента достижения зоной поглощения ионов Na нижней границы слоя катионита (работа до проскока Na ). В этот период кислотность фильтрата остается [c.16]

Мембраны для ОЭД — однородные усиленные полимерные пластины толщиной 0,5 мм с фиксированными зонами переноса анионов и катионов должны обладать постоянством химических и температурных параметров. Они рассчитываются на непрерывное пребывание в среде с рН==1. .. 10 с концентрацией свободного хлора до 0,3 мг/л. При более неблагоприятных условиях мембраны требуют периодической очистки. Мембраны должны работать при температуре до 55 °С. [c.568]

Сульфат-ионы 504 в поверхностных водах, не загрязненных органическими веществами, достаточно устойчивы они образуют относительно малорастворимую соль только с катионами Са +. При высоких концентрациях органических примесей в связи с затрудненностью транспортировки кислорода в зону реакции сульфат-ионы восстанавливаются до элементной серы или сероводорода, такая вода непригодна для бытового или технологического использования. [c.39]

Механизм проводимости закиси меди является результатом общего дефицита электронов, имеет полупроводниковую природу (электрическая проводимость возрастает с ростом температуры> и относится к р-типу, т. е. зависит от положительных Последние не следует смешивать с незанятыми катионными вакансиями, которые являются дырами в смысле вакансий в решетке, тогда как положительные дыры относятся к незаполненным зонам проводимости в самой наружной зоне Бриллюэна окисла. Схематическое расположение ионов в структуре закиси меди представлено на фиг. 9. [c.31]

Катионная зона 78 Катион-радикалы 181,214 Каскадные процессы при захвате носителей 90 Кармана-Борна критерий 40 Квазиуровии Ферми 28-31, 34, 94, 99, 103 [c.281]

Необходимо отметить, что при переходе в более высоколежащую зону переходного слоя - в область нестехиометрии - взаимодействие дефектов кристаллической решетки со структурой составляющего данную решетку набора частиц играет роль предвестника новой фазы. Например, в решетке РеО избыточные вакансии в катионной подрешетке образуют ассоциаты дефектов - кластеры из двух вакансий в подрешетке Ре и межузельного атома Ре Когда таких кластеров становится много, то они распределяются упорядоченно [75] - в этом пределе кластеры становятся структурными элементами решетки другого соединения - Рез04, Именно в этой части дефекты решетки следует называть не вакансиями, а дефектами решетки вычитания на базе кристаллической решетки объемной фазы, либо на базе кристаллической решетки стехиометрического соединения частиц обеих граничащих фаз - в зависимости от химических свойств объемных фаз и внешних условий (температуры., давления и др.). [c.122]

Рост оксидных пленок с электронной проводимостью вещества вследствие диффузии катионов (при одновременном и одинаково направленном движении электронов) по междоузлиям в кристаллической решетке в направлении к границе оксид— газ. Зона роста располагается на этой границе. Такой способ роста характерен для пленок оксидов ВеО, ZnO, AI2O3. [c.20]

Такой механизм растрескивания может быть отнесен и к повреждениям оболочек твэлов из нержавеющей стали (отожженной или холоднообработанной) и инколоя-800, наблюдавшимся в зонах реакторов BWR с высоким тепловым потоком [47, 48]. Трещины являются межкристаллитными и характерны для не-сенсибилизированных материалов. Так как теплоноситель содержит кйслород (и водород) и имеется кипение на поверхностях, то возможно и концентрирование хлоридов. Подобные повреждения были получены и при внереакторных испытаниях при 344° С в водной среде BWR, содержащей катионы-окислители [49], такие, как Сг +, Fe + и u2+. Присутствие этих катионов в BWR вполне вероятно. [c.255]

Появление все возрастающего проскока Na+ вследствие достижения зоной поглощения натрия нижней границы слоя Н-катионита. В течение этого периода концентрация натрия в фильтрате постепенно возрастает, пока не достигнет начального содержания этого иона в исходной воде. К этому моменту Нжатионит прекращает поглощать ионы На+ипроисходит только умягчение воды (поглощение Са + и Mg2+). Затем содержание Na+ в фильтрате становится больще концентрации его в исходной воде, вследствие того что Са + и Mg2+наряду с вытеснением Н+-ИОНОВ начинают вытеснять и ионы натрия, т. е. происходят одновременно процессы Н-катионирования и Na-катиони-рования воды. Когда содержание Na+ в фильтрате, уменьщаясь, вновь достигнет исходной величины, появится проскок жесткости. [c.219]

Отсюда, прямые корреляции между параметрами химической связи (например величинами q) и макроскопическими характеристиками кристалла (температурами плавления, микротвердостью, упругими свойствами и т. д.), зачастую привлекаемыми для описания прочности химической связи , оказываются затруднены. Гораздо более адэкватной характеристикой в этом отношении становится энергия когезии (сцепления) = кр - где и — полные энергии кристалла и составляющих его атомов в свободном состоянии, соответственно. Соответствующие результаты (неэмпирические расчеты зонным методом Хартри—Фока [86]) приводятся в табл. 1.3. Видно, что с ростом атомного номера катиона (по группе) когезионные свойства соответствующего нитрида заметно падают, что хорошо согласуется с экспериментальными оценками, см. [86]. [c.15]

Рис. 2.12. Энергии примесных уровней антисайта Nqj для его положений в решетке нитрида галлия и заряда 1,2 — нейтральное 3—5 — зарядовые состояния -1, -2 и -Зс, соответственно. Позиии Nq, 1 — в узле катионной решетки 2—4 — в реконструированном состоянии сдвиг вдоль [111] с достижением минимума энергии системы, см. рис. 2.11. ВЗ, ЗП — границы зон валентной и проводимости

Таким образом, растворение в A1N кислорода сопровождается кластеризацией примесных атомов (более подробно о состояниях единичных примесей в A1N см. гл. 2). Вместе с тем, замещение О N при сохранении комплектности металлической подрешетки приводит [38] к дестабилизации системы (относительно исходного нитрида), и для сохранения ее химической устойчивости требуется наличие катионных вакансий в соотношении ЪО У/ . Для определения роли Уд1 в эффектах кластеризации примесей проведены (с использованием сверхячейки А1,5 д,М]зОз) расчеты структур (1— 3) для различных конфигураций примесь— вакансия. Среди возможных выбраны 1 — все дефекты максимально удалены друг от друга, 2 — вакансия удалена от кластера 30), 3 — все дефекты образуют ассоциат (30 + VJ- Сравнение величин зонных энергий соответствующих структур непосредственно указывает на предпочтительность возникновения Уд, вблизи кластера (ЗО), т. е. образования ассоциатов Уд, + 30). Качественно данный эффект можно трактовать как стремление системы к формированию в объеме AIN злектронейтральных комплексов У д, + 30 ) , в пределах которых избыточная электронная плотность ионов кислорода компенсируется за счет катионной вакансии. [c.111]

Они считают, что при трении в коррозионно-активных средах в Зоне контакта всегда создается трибоэлектрнческое поле, а если трение происходит в среде электролита, то под действием триботермо-ЭДС (ТЭДС) заряженные частицы (ионы) приобретают направленное движение в зону фрикционного контакта. Положительно заряженные ионы (катионы) движутся к катодным участкам поверхности [c.306]

Рассмотрение этих вопросов представляет интерес с двух точек зрения с точки зрения повышения стойкости кристаллов к лазерному излучению, а также, наоборот, увеличения чувствительности для использования этз1х кристаллов в качестве среды для голографической записи информации. Предложено несколько физических моделей механизма взаимодействия лазерного излучения с сегнетоэлектрическими кристаллами. Проявление того или иного механизма обусловлено структурой энергетических уровней в запрещенной зоне кристалла, а также видом воздействия (пятно или голографическая решетка). На структуру энергетических зон кристалла можно воздействовать путем введения примесей, восстановления катионов, диффузией ионов в кристалическую решетку. Таким образом, можно управлять чзпвствительностью кристаллов к лазерному излучению. [c.291]

Из динамики кристаллической решетки известно, что статическое диэлектрическое поведение этих материалов определяется главным образом ВОе-октаэдрами. В случае оптических свойств они определяют нижнюю границу зоны проводимости и верхнюю границу валентной зоны. Эти зоны подобны для всех кислородно-октаэдрических сегнетоэлектриков, потому что d-орбитали В-катионов и 2 -орбитали 0-апионов, объединенные в каждом октаэдре, дают большой вклад в энергетические зоны. Другие ионы дают вклад в более высоко лежащие зоны проводимости. Однако их вклад незначителен при условии, что электронная поляризуемость ионов мала. Поэтому модель Ди Доменико и Уэмпла неприменима к сегпетоэлектри-кам, содержащим ионы РЬ или Bi. [c.292]

Связь между параметрами Зельмейера и структурой зон. Электронные уровни кислорода 0(2/>) образуют заполненную валентную зону и самые нижние незаполненные уровни зоны проводимости. Остальная часть зоны проводимости образована d-орбиталями переходных металлов. Кан и Лайендекер 13] рассчитали структуру энергетической зоны SrTiOj и получили картину, схематически показанную на рис. 8.5. Из этого рисунка видно, что d-зона расщепляется на субзоны йъ и d . Порядок следования субзон может быть установлен путем рассмотрения электростатической энергии катиона, локализованного в центре регулярных октаэдров из анионов. В этой конфигурации d-орбитали направлены между анионами и перекрываются с / -орбиталями кислорода главным образом путем /jdjt-взаимодействия. Как результат этого [c.342]

При заполнении междоузлий в ОЦК металлах атом примеси внедрения в тетрапоре также окружен почти свободными s-электронами проводимости. Когда же такой атом занимает октаэдрическую позицию, он попадает в зону перекрытия / -орбиталей, образующих в направлении вдоль <100> ст-связи (см. рис. 5). В области перекрытия катионы сильно взаимодейству- [c.140]

Если катионы данного вида в связи с относительно медленным iix поступлением в зону реакции (к электроду) не обеспечь -вают поддержания заданной плотности тока, его потенциал начинает смещаться в отрицательную сторону до потенциала другой реакции. Скачкообразное смещение потенциала говорит о бесконечно большом сопротивлении протеканию данной реакции (см. рис. 1-7,а). Последующее увеличение плотности катодного тока обусловлено одновременным протеканием другой реакции. Расс.мотренное явление называется концентрационной и о л я р и 3 а ц и е й. [c.22]

Когда катионы данного вида по причине относительно медленного поступления в зону реакции не обеспечивают дальнейшего повышения плотности тока, потенциал скачкообразно смещается в отрицательную сторону до потенциала другого процесса. Скач- [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...