Фокус краевой

Приводя здесь без доказательства ьти краткие сведения о связи между особенностями возникающей стационарной точки с особенностями краевой задачи, определяющей прямой путь, приведем лишь два примера, разъясняющих, каким образом в задачах механики появляются кинетические фокусы. [c.283]

При достаточном удалении точки A от точки Aq может оказаться, что краевая задача имеет решения, соответствующие бесконечно близким прямым путям, проходимым механической системой за одно и то же время — to. В этом случае точки Aq и Ai расширенного координатного пространства называют сопряженными кинетическими фокусами. [c.469]

Помимо аберраций, возникающих из-за кольцевой формы зеркал (названных Вольтером аберрациями краевой зон ы), при конечной длине первого и второго зеркал в общем случае проявляются и другие аберрации, прежде всего — сферическая аберрация и меридиональная кома. Вольтер показал, что эти аберрации можно исключить, если зеркала имеют форму поверхностей второго порядка, а источник и его промежуточное и действительное изображения находятся в сопряженных фокусах. Для источников, находящихся на бесконечности (случай телескопа или микроскопа с большим увеличением), он предложил три типа таких систем параболоид—гиперболоид первого и второго рода (первый род — отражение внутреннее от обоих зеркал, второй — отражение внутреннее для параболоида и внешнее для гиперболоида) и параболоид—эллипсоид . Вместе с аналогичными системами, предназначенными для получения изображений источников на конечном расстоянии ( гиперболоид—эллипсоид , параболоид—параболоид ), они образуют класс осесимметричных изображающих систем скользящего падения, называемых системами Вольтера (рис. 5.7). [c.166]

Принципиальное значение имеет знак перед последним слагаемым в (3.62), Автокаталитический режим размножения подвижных дислокаций и вакансий требует, чтобы перекрестные слагаемые Срп, Три имели положительные знаки, означающие положительную обратную связь между дефектами. При различных знаках перекрестных членов режим автокаталитического роста сменяется выходом на насыщение, и решения уравнений (3.61), (3.62) представляются фокусом в фазовой плоскости р—п (см. 3). Знак слагаемого Трп в (3.62) определяется конкуренцией поглощения вакансий краевыми дислокациями, с одной стороны, и генерации вакансий, обусловленной взаимодействием дефектов, — с другой. Экспериментальные условия образования полос локализованной деформации [220-222] таковы, что преобладает второй механизм и обратная связь является положительной. [c.244]

Если в промежутке времени t, определитель (20) не обращается в нуль (т. е. истинный путь не проходит через кинетический фокус), то действие по Гамильтону имеет минимум и существует единственное решение краевой задачи. [c.660]

Если А( 1, = 0, то положения и А,, проходимые в моменты tQ и являются кинетическими фокусами и существуют другие бесконечно близкие пути, реализующие условие стационарности действия краевая задача имеет бесчисленное множество решений. [c.660]

Длн краевого луча (Y = а) это дает (Д2) , 4 (R/ayA , . Тогда из (11) следует, что ) дифракционный фокус при наличии малой первичной сферической аберрации расположен посередине между параксиальным и краевым фокусами. [c.431]

Для нелинейных уравнений Лагранжа нет прямой связи между фокусами по определению 23.1 и единственностью решения краевой задачи (см. пример 23.2), но, как указывалось в начале параграфа, и в линейном и в нелинейном случаях наличие или отсутствие фокусов определяет тип стационарной точки действия по Гамильтону. Приведем без доказательств две теоремы , утверждения которых будут проиллюстрированы (с элементами доказательств в общем случае) на двух примерах. [c.104]

Следовательно, хотя эти факторы не сказываются в первом приближении вдали от переходных зон —границ свет — тень, они значимы в этих зонах, определяя структуру поля и границы переходных зон. В самом деле, эти границы — линии постоянной разности эйконалов — соответственно первичной и краевой или отраженной и краевой волн. Например, при плоской задаче дифракции поля от источника, расположенного в фокусе параболической антенны на крае этой антенны, первичная волна — цилиндрическая, а отраженная — плоская. Поэтому граница зоны свет —тень для первичной волпы — гипербола, а для отраженной — парабола. Когда геометрооптическая волна имеет каустику, границы переходной области несимметричны относительно границы свет — тень [69], [c.110]

Сферическая аберрация. Если через простую линзу проходит монохроматический пучок, испущенный источником, который не находится в главном фокусе линзы, то на оптической оси образуется ряд изображений источника. Это происходит потому, что краевые лучи преломляются более резко, чем центральные. Величина сферической аберрации зависит от способа изготовления линз. [c.10]

На рисунках для наглядности пучки показаны. утрированно широкими, когда краевые лучи фактически уже ие пересекаются в фокусе. , [c.71]

С длиной волны. Вогнутое зеркало лучше выполнять массивным, например из стали или свинца, с потерями 10—25%. Поглощающий материал типа свинца благоприятен тем, что он не допускает возвращения прошедших волн, отраженных от других границ. Параболические зеркала выгоднее сферических, так как у них даже и краевые лучи попадают в фокус. Линзы без аберрации должны иметь форму эллипсоида. [c.71]

Если точка В достаточно близка к точке А, то эта краевая задача всегда имеет лишь когечное число решений ). При удалении точки В от точки А может, однако, оказаться, что существуют такие точки, что, выбрав их в качестве точки В, мы получим краевую задачу с бесконечным числом решений. Такого рода точки расширенного координатного пространства называются кинетическими фокусами, сопряженными с точкой А. [c.283]

Экспериментальные данные. Анализ экспериментальных результатов по теплопроводности зернистых материалов в зависимости от влагосодержания при комнатных температурах показьшает, что данные опытов различных исследователей могут отличаться в несколько раз даже для одних и тех же материалов [12, 21, 39, 45,59]. Это не может быть объяснено несовершенством методик. измерений, отличием минералогического состава песков, с которыми проводили опыгы, степенью окатанности зерен и т. д. Такие расхождения обусловлены характером распределения влаги в порах зернистой системы, что было установлено экспериментально для четырех значений краевого угла смачивания, образованного на границе трех сред твердого тела, жидкости и газа. Краевой угол измерялся на установке, состоящей из увеличивающей оптической системы, в фокус которой помещалась капля жидкости. Капля находилась на подложке из того же материала, что и частицы зернистой системы (кварцевые стекла). Для обезжиренной подложки краевой угол смачивания был меньше 3° угол измеряли на экране установки, где изображение капли получали при 10-кратном увеличении. [c.140]

Фокусированное излучение можно получить, применяя специальным образом вырезанные пластинки кварца. В одной из первых работ [19] был применен кварцевый излучатель в виде сферически изогнутой пластинки (кон-кавный излучатель), вырезанной так, что в центре излучателя был Х-срез край пластинки, таким образом, отличался от Х-среза. Это обстоятельство неблагоприятно сказывалось на работе такого источника звука не только потому, что края излучателя имели другую пьезоэлектрическую постоянную, но и потому, что к краям менялся упругий модуль. При постоянной толщине такого излучателя краевые участки работали не на резонансной частоте. С помонц>ю этого излучателя удалось получить интенсивность в фокусе до 3,4 квт1см . [c.362]

Принято говорить о так называемой самофокусировке пучка. Если позади фокуса линзы световой пучок снова расходится, то в случае самофокусировки расходимость не возникает и световой пучок захватывается в канал. Это может происходить при определенных условиях, и явление принято называть самозах-ватом света (фиг. 28). Оценим теперь по порядку величины длину, па которой пучок зашнуровывается заметным образом. Это расстояние 1р называется фокусирующей длиной. Допустим, что краевые лучи на всем пути распространяются в областях с показателем преломления Осевой луч встречает при 2 = 0 показатель преломления д(Л) 1 (2) ( О, О, 0) 2. Для оценки будем считать, что на всем пути от 2 = О до г = показатель преломления остается равным этой величине, тогда как в действительности он возрастает с увеличением 2. В этом случае можно ожидать, что истинная фокусирующая длина будет короче рассчитанной. Заметная самофокусировка пучка произойдет, если краевые лучи пройдут геометри- [c.196]

Кроме М. с однородным м 1гнитным полем, осуществлен М. с неоднородным по азимуту магнитным полем, в к-ром вертикальная фокуси])Овка происходит за счет краевого поля рассеяния секторных магнитов [1]. Наибольшая энергия = 29 Мэе при О = 1 получена на двухметровом 1 1. (Лондон) с торопда.ль-ным резонатором при токе 0,05 ма (в импульсе). [c.244]

Значение Л=0 соответствует параксиальной фокальной плоскости, В= —2 плоскости изображенн проходящей через краевой фокус. [c.448]

Знак плюс берется для краевого условия Неймана, знак минус — для краевого условия Дирихле. Первые два слагаемых удовлетворяют краевому условию, но не удовлетворяют уравнению Гельмгольца, третий член компенсирует получающуюся невязку. Уравнения границ переходных зон г+Гв—p= onst и +/ о—р = onst здесь являются не параболами, как было в случае дифракции плоской волны, а гиперболами, один фокус которых— вершина полуплоскости, а другой — центр соответственно первичной или отраженной волны. [c.96]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...