Энергия активации низкотемпературного

При температурах выше 300 К пластическая деформация осуществляется путем термически активируемого поперечного скольжения винтовых дислокаций вдоль плоскостей призмы и пирамиды [24]. Общая энергия активации низкотемпературного (ниже 300 К) и высокотемпературного (выше 300 К) пластического течения составляет 0,78 эВ (0,14 и 2,3 эВ (0,55 06 ) соответственно. [c.16]

Температурные границы трех областей проводимости для зависимостей, приведенных на рис. 1, составляют низкотемпературная область 300 AJ 700 К, область средних температур 700 < АГз 1300 К II высокотемпературная область 1300 А з <С <С Т,,, (Т,,., = 2323+0.6 К [12]) соответственно с величинами энергий активации 7 д 0.5, Е 2 . Ъ и 7 з 4 эВ. [c.146]

Еще одним аргументом в пользу протекания процесса низкотемпературной микропластической деформации НК являются данные по внутреннему трению [651, 652]. На температурной зависимости внутреннего трения независимо от концентрации легирующих примесей имеется пик при Г = 170 К и /= 1743 Гц. Энергия активации процесса, ответственного за его появление, определенная по частотному сдвигу, равна 0,20—0,0034 эВ, а частотный фактор Го = 5,5 10 ° с". Этот пик отсутствует на недеформированных НК и появляется только лишь после пластической деформации, причем высота его увеличивается с увеличением степени деформации. Аналогичного характера пики по внутреннему трению наблюдались также ранее в работах [586, 624], причем, поскольку они полностью исчезали после стравливания поверхностного слоя (по 0,1 мм со стороны), их наличие связывалось [586] именно с наличием преимущественной пластической деформации в поверхностном слое. [c.240]

Когда и скорость зарождения, и скорость роста зависят от температуры, скорость изотермического превращения уже не будет простой функцией температуры. Скорость зарождения быстро возрастает с увеличением движущей силы, тогда как скорость роста, лимитируемая энергией активации, которая почти не зависит от температуры, уменьшается с уменьшением температуры. Таким образом, скорость превращения низкотемпературной фазы в высокотемпературную всегда возрастает с увеличением температуры процесса, тогда как общая скорость обратного превращения с уменьшением температуры сначала возрастает, а затем падает. Это обусловливает характерную С-образную форму кривых на многих диаграммах изотермического превращения. При достаточно низких температурах скорость зарождения может быть так велика, что уже на ранних стадиях превращения происходит исчерпание мест зарождения, и общая скорость превращения лимитируется только кинетикой роста. [c.282]

Рис. 48. К определению энергии активации процесса низкотемпературной обратимости межзеренной хрупкости твердых растворов Fe — Р — С т — время, необходимое длп достижения при отжиге 150—400°С значений транскристаллитной компоненты в изломе р (J, 2 или 0,8 (5)

Первый максимум или максимум Снука, наблюдаемый некоторыми исследователями при 50 К, как полагают, связан с активизированной напряжениями диффузией водорода. Такая точка зрения подтверждается хорошим соответствием значений энергии активации и коэффициента диффузии, полученных при измерении внутреннего трения и экстраполяции результатов при высокотемпературной диффузии. Кроме того, этот низкотемпературный максимум появляется сразу же после наводороживания и уменьшается по величине с увеличением длительности вылеживания стали. Второй максимум (максимум при наклепе), наблюдаемый при более высоких температурах (100—150 К), как считают, обусловлен взаимодействием образующихся дислокаций и водорода. Этот максимум не обнаруживается на стали, только что подверженной наводорожива-нию, но обнаруживается после значительного времени вылеживания. Исследование внутреннего трения дает важную информацию о взаимодействии водород — дислокации и диффузии водорода в железе и стали. [c.268]

Используя результаты комплексных измерений плотности р, скорости распространения ультразвуковых волн с и сдвиговой вязкости т] исследуемых спиртов, считая, что в низкотемпературной области наших исследований выполняется условие а 1 (где а — относительная концентрация мономеров), мы произвели расчет энергии активации вязкости в зависимости от параметров состояния по формуле (1). [c.28]

Вследствие воздействия образовавшейся фазы на прилегающие объёмы исходной фазы барьер для перемещения межфазной границы существенно меньше, чем энергетич. барьер для однородного перехода. При небольших отклонениях от равновесия фаз барьер для межфазной границы исчезает. При этом рост мартенситной фазы лимитируется только скоростью отвода энергии или взаимодействием границы с дефектами и происходит со скоростью порядка звуковой. Т. к. без-барьерное развитие М. п. не связано с тепловой активацией, то М. п. в низкотемпературную фазу не всегда может быть заморожено быстрым охлаждением и может протекать при Г ОК. При достаточно большом отклонении от равновесия фаз возможна потеря устойчивости исходной метастабильной фазы барьер для однородного фазового перехода исчезает. Соответствующее падение сопротивления упругому искажению, переводящему кристалл в новую фазу, наблюдалось при охлаждении в нек-рых сплавах (In — TI, V3 Si). [c.49]

Основные положения теории термической обработки деформированного металла. Для снятия упрочнения и повышения пластичности металла выполняют его термическую обработку. В основу теории этого процесса положены экспериментальные данные последних 70-80 лет. Принято считать, что при нагревании деформированный металл стремится перейти в равновесное состояние, характеризуемое при определенной температуре минимумом свободной энергии. Возврат механических свойств, т. е. снижение прочностных и повышение пластических характеристик металла, начинает ощущаться по мере активации диффузионных процессов. Наиболее низкотемпературным процессом считается отдых , при котором происходят некоторое перераспределение дислокаций, уменьшение радиуса их кривизны, уменьшение плотности дислокаций одного знака. Скорость отдыха контролируется в основном диффузионным потоком вакансий и примесных атомов вдоль дислокационных трубок. [c.120]

Первые, наиболее низкотемпературные пики высвечивания в ультрафиолетовой и видимой областях спектра, судя по имеющимся данным, не совпадают. Отсюда необходимо допустить, что они обусловлены различными центрами захвата с близкими, но все же различными значениями энергии тепловой активации. [c.126]

Смену элементарного механизма, контролирующего разрушение при переходе к условиям на1ружения, запрещающим развитие пластической деформации, экспериментально показали Н.Н. Демиховская, И.Е. Куров и В.А. Степанов. В данном случае опыты проводили на алюминии высокой частоты (99,96%) при растяжении и кручении, причем образцы подвергали предварительной низкотемпературной (при глубоком охлаждении) деформации. Для сравнения испытывали также алюминий без предварительной деформации и с предварительной деформацией без глубокого охлаждения. Полученные экспериментальные данные по энергии активации Uq процесса разрушения приведены в таблице 4.1 совместно с данными по то и у. [c.266]

По мнению многих исследователей, логарифмическая зависимость хемосорбции от времени согласуется с представлениями об адсорбции как процессе, который протекает с постоянно увеличивающейся энергией активации. Щедлржено много теорий и моделей, описывающих кинетику низкотемпературного окисления металлов. В большинстве случаев трудно, а часто и невозможно проверить правильность модели и значений параметров, входящих в уравнения. Кроме того, все математические модели строятся из предположения о плоскопараллельном росте оксидных пленок, что не всегда соответствует реальной картине. [c.41]

Поведение продуктов деления в контуре АЭС можно свести к высокотемпературному (газофазному) и низкотемпературному (жидкофазному) взаимодействию и взаимодействию в зоне фазовых переходов, определяемой константой равновесия системы N2045=f 2N02. Было показано [2.23], что осколки деления Мо, Ва, Тс, Rh, Ра, Ru образуют в двуокиси урана избыточную металлическую фазу Zr, С1 и редкоземельные элементы находятся в виде твердого раствора в UO2 остальные осколки деления присутствуют в виде соответствующих окислов. Следовательно, основные процессы в газофазной области можно свести к окислению осколочных элементов конструкционных материалов двуокисью азота, протекающему по схеме Me+ N02- NO+MeO. Геометрия переходного состояния должна иметь много общего с нитритом MNO2, а факторы, влияющие на ассоциацию, должны также влиять и на диспропорционирование. Кинетический фактор таких реакций достаточно велик при небольших величинах энергии активации. [c.62]

На рис. 5 схематически показана зависимость 1п(1/и) от ЦТ в П. п ипа. Крутой участок (I) соответствует собств. П. Согласно (16), энергия активации, характеризующая угол наклона прямой в этой области, равна g 2. В области II все доноры ионизованы и н = = Nn — N-y. В самой низкотемпературной области (III) почтя все электроны находятся на примесях и энергия активация, согласно (22), равна 1 д. В слабо-компенсиров. П., где К i, между областями III я II существует область, в к-рой, согласно (20), энергия активации равна д/2. [c.40]

Согласно [263], в стали с высоким содержанием углерода (1,5—1,75% С) при низкотемпературном отпуске 60—120° С образуются последовательно два твердых раствора. Количество первого (ai) в процессе отпуска вначале увеличивается, проходит через максимум, затем уменьшается. Количество второго (аг) вначале медленно, а затем быстро возрастает. По содержанию углерода ai ближе к исходному мартенситу (- 1,2% С) аг более обеднен углеродом ( 0,35% С). Для первого превращения On x- ai энергия активации Q = 96,4 кдж1г-атом (23 ккал1г-атом) для второго ai аг) она составляет 160 кдж г-атом (38 ккал г-атом). Возникновению двух обедненных твердых растворов соответствует, по-видимому, образование двух карбидных фаз с низким и высоким содержанием углерода. Мартенсит вокруг карбидных частиц, естественно, обеднен [c.277]

Исследование кинетики анодного процесса при электролизе низкотемпературньи электролитов. Ахмедов С. Н., Бирюков Ю. В., Львовская И. Г. Борисоглебский Ю. В., Деркач А. С. — В сб. Повышение эффектив иости электролитического производства алюминия. Л. ВАМИ, 1985 с. 31—35 Исследована кинетика анодного процесса при электролизе низкотемпера турных глиноземсодержащих электролитов. Получены зависимости анодного пе ренапряжения от плотности тока, температуры на анодах из графита и стекло углерода. Определены критические плотности тока на графитовом аноде и ано де из стеклоуглерода в диапазоне температур 983—1033 К- Рассчитаны значе кия энергии активации процесса. Ил. 2. [c.124]

Золото. Меши и Кауфман показали, что в полностью упрочненном закалкой золоте высокий предел текучести сохраняется при отжиге вплоть до температуры 600° С. Предел текучести восстанавливается очень быстро при температуре выше 600° С, например при 642° С время полуотжига составляет 80 мин. Энергия активации возврата была найдена равной 4,8 эв. Это значение полностью соответствует результатам, полученным из исследований возврата удельного электросопротивления, сохраняющегося после низкотемпературного отжига [8, 25у 42] и отжига тетраэдрических дефекто1в упаковки с помощью электронного микроскопа [25, 42]. Поскольку считают, что любое нарушение дислокационной структуры, вызванное закалкой, нестабильно при температуре выше 600° С, очевидно, причиной упрочнения являются тетраэдры. [c.214]

Приведенное значение АЯу-относится к образованию вакансии на поверхностях или кристаллических дефектах для образования френкелевской пары (вакансия - междоузлие) требуется по крайней мере вдвое большая энергия, и поэтому маловероятно, что источником вакансий являются такие комплексы. Указанные значения АЯу- и АЯ дают верхнюю оценку энергии активации самодиффузии в кремнии, равную 3,9 эВ, которая при сравнении с данными табл. 1.2 оказывается на 0,7 эВ меньше, чем данные низкотемпературных измерений [ 1.4], и еще больше расходится с данными, полученными при высоких температурах [1.2, 1.3]. Как будет показано далее, ситуация несколько улучшается, если учесть заряженные состояния вакансий, но и этого оказывается недостаточно для полного согласия с экспериментом. С другой стороны, из экспериментальных значений и уравнений (1.106) и (1.6) следует, что энтропия самодиффузии в кремнии [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...