Геликоны

Сильное магн. поле (со Тр 1) изменяет описанную картину. Т. к. носители заряда двигаются по спирали, вращаясь вокруг Н, то вдоль магн, поля при со <С0д распространяется циркулярно поляризов. поперечная эл.-магн. волна (вектор Е вращается в направлении вращения электронов), паз. геликоном, [c.603]

Геликоны в металлах с неравными числами [c.145]

Гауссовская кривизна 114 Геликоны 145 [c.518]

Распространение геликонов в металлах существенно зависит от топологии поверхности Ферми. Наиболее просто можно выяснить особенности их распространения в простых металлах со сферической поверхностью Ферми. Представителями таких металлов и являются щелочные металлы Ка, К, РЬ. [c.186]

Фазовая скорость геликона [c.188]

Поле геликонов в основном магнитное, так как [c.188]

Геликоны могут распространяться в металлах и легированных полупроводниках либо вдоль, либо под малым углом к направлению постоянного магнитного поля. [c.188]

Частота геликонов может приближаться со стороны низких частот к циклотронной частоте. Выше рассматривались геликоны [c.188]

В металлах с равными концентрациями электронов и дырок (вольфрам, висмут, сурьма) вклады в первое слагаемое (31.15) от носителей разного знака компенсируются, поэтому геликоны не возбуждаются. В кристалле распространяются низкочастотные волны другого типа с волновым вектором, определяемым равенством [c.190]

В большинстве случаев связь звуковых и электромагнитных волн малосущественна, так как их скорости значительно отличаются. Только в том случае, когда скорости обоих волн совпадают, их взаимодействие становится очень большим и принимает резонансный характер. Такой случай наблюдается в случае гели-конных волн. В самом деле, фазовая скорость геликонов значительно меньше скорости электронов на поверхности Ферми. Она зависит от частоты и величины напряженности магнитного поля [c.218]

Частотный спектр геликонов а (/г) квадратичный, а для звуковых волн линейный. Поэтому при отсутствии взаимодействия между геликонами и звуком их дисперсионные кривые пересекаются. Для поперечного звука, распространяющегося со скоростью ВДОЛЬ магнитного ПОЛЯ, такое пересечение происходит при значениях со и В, для которых выполняется равенство [c.218]

Взаимодействие между геликонам и и звуком наиболее велико, когда выполняются условия резонанса Ул = 8/, если одновременно выполняется неравенство характеризующее магнитные [c.220]

Характер связи геликонов со звуковой волной характеризуется относительной величиной параметров и Г . При малых временах релаксации выполняется неравенство [c.220]

В этом случае связь геликонов со звуком слабая и выражение (33.70) принимает значения [c.221]

В случае больших времен релаксации осуществляется случай сильной связи геликонов со звуком [c.221]

М, А. Миллер, Г. В. Пермитин. ВОЛНОВОЙ КОЛЛАПС — явление самопроизвольной концентрации (обычно с последующей диссипацией) волновой энергии в малой области пространства. Может иметь место при распространении разл. типов волн в средах с достаточно высоким уровнем нелинейности. Часто происходит взрывным образом (за конечное время). Примером В. к. является образование в результате эффекта самофокусировки- света точечных фокусов, сопровождающих распространение интенсивных лазерных импульсов в прозрачном диэлектрике, открытое в 1965, В 1972 теоретически предсказан коллапс ленг-мюровских волн в плазме, обнаруженный затем экспериментально. Впоследствии были теоретически изучены коллапсы волн разл. типов в плазме (эл.-магн.,, - геликонных), а также коллапс звуковых волн и др. [c.313]

В области больших частот, где ионы можно считать неподвижными, она определяется инерцией электронов и имеет специфич. винтовую поляризацию. Поэтому её называют геликонной ветвью колебаний или ветвью ви-стлеров (свистов), поскольку в магнитосферной П, она проявляется в виде характерных свистов при радиосвязи (см. Атмосферик). Кроме того, в П. может распространяться медленная магнитозвуковая волна, к-рая представляет собой обычную звуковую волну с характеристиками, несколько изменёнными магн. полем. Её скорость равна [c.598]

Ленгмюровская Т, п, представляет собой один из простейших примеров сугубо плазменной турбулентности. Для её развития существенно движение как электронов, так и ионов. При на.пичии магн. поля может развиваться чисто электронная ветвь колебаний при неподвижных ионах — т. н. геликоны (или свисты), генерируемые в магнитосфере Земли в результате развития циклотронной неустойчивости или под действием электрич. атм. разрядов. Геликоны наблюдаются и в полупроводниковой плазме. Др. случай движения электронов при неподвижных ионах, важный для физики плазменных диодов и размыкателей, а также для микро- и Z-пинчей, связан с нелинейной динамикой тока в плазме под действием внепшего и собственного, порождённого током, магн. поля. Вся эта группа эффектов, в т. ч. и турбулентность соответствующего типа, рассматриваег-ся в рамках т. н. электронной магнитной гидродин/игг/-ки (ЭМ Г). [c.184]

Важнейшие месторождения расположены в области скалистого карстового ландшафта, которая простирается от Коринфского залива через Гиону к Парнасу и Геликону. [c.77]

Мы видим, что со пропорционально Н и к-. Волна может распространяться под любым углом к Я, кроме 0 = л/2. Волны такога типа называются геликонами. [c.147]

В 1960 г. Константинов и Перель [87] показали, что в чистых щелочных металлах, помещенных в сильное магнитное поле, перпендикулярное их поверхности, при гелиевой температуре могут распространяться электромагнитные волны с круговой поляризацией, и волны получили название геликонов. В 1961 г. Бауэрс, Ледженди и Роуз [88] экспериментально обнаружили геликоны в натрии. [c.186]

Согласно (31.6) в длинноволновом приближении и при условии u)< u) диэлектрическая проницаемость е+(со, к) не зависит от и уравнение (31.8) определяет единственное значение комплексного волнового вектора возбуждаемой в кристалле циркулярной ъолпи — геликона [c.188]

При распространении электрона под углом к магнитному полю возникает качественно новый эффект —так называемое магнитное затухание Ландау, обусловленное электронами, движущимися в фазе с волной, т. е. при условии .у . = со. В общем случае произвольного угла между к п В затухание геликонов рассматривалось Канером и Скобовым [90], которые при условиях получили значение [c.189]

Условия возбуждения альвеновских волн сот 1 значительно более жесткие, чем условия возбуждения геликонов со< Т 1, так как С0< С0(.. Альвеновские волны наблюдались Вильямсом [91] в чистых образцах висмута. [c.190]

В 1965 г. Уолш и Платцман [92] открыли в калии новый тип волн, распространяющихся поперек постоянного магнитного поля. Частоты этих волн близки значениям со = псОс (п=, 2,. ..), поэтому их пашвают циклотронными волнами ). Циклотронные волны распространяются со скоростями, значительно превышающими скорость звука, и сравнимы со скоростями частиц. Поэтому, в отличие от геликонов, они слабо взаимодействуют с фононами. [c.190]

В металлах второй группы (кадмий и др.) с гексагональной решеткой и равными концентрациями электронов и дырок геликоны не образуются. Однако в них возможно распространение вдоль постоянного магнитного поля, направленного вдоль гексагональной оси кристалла, особого типа циркулярно поляризованных низкочастотных электромагнитных волн, получивших название доплеронов. [c.190]

Резонансное взаимодействие звука с геликонами. В предыдущих разделах этого параграфа рассматривалось взаимодействие звуковых волн с электронами проводимости и не учитывались электромагнитные поля, которые сопровождают в металле звуковую волну. Рассмотрим теперь взаимодействие звуковых колебаний со слабозатухающей геликонной волной. Такое взаимодействие обусловлено электронами проводимости металла. [c.218]

В результате взаимодействия акустических и геликонных волн возникают новые волны, представляющие линейную их суперпозицию. Смешивание особенно велико в области резонанса. Теория этого явления развивалась в работе Канера и Скобова [89]. [c.218]

Правая часть уравнения (33.67) обусловлена индукционным взаимодействием между геликонами и звуком. В пределе бесконечной плотности кристалла (р- -оо) это взаимодействие исчезает и дисперсионное уравнение (33.67) распадается на два независимых уравнения, определяющих дисперсии невзаимодействующих звуковых и геликонных волн. [c.220]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...