Параметр безразмерный несущественный

Требования, предъявляемые к параметрам лазерного излучения различными технологическими процессами, весьма разнообразны, а порой и противоречивы. Так, например, в селективной технологии наиболее важными параметрами излучения являются интенсивность и монохроматичность лазерного пучка, а в термической технологии монохроматичность практически несущественна. В связи с этим выбор единого критерия оценки качества излучения лазера практически невозможен. Тем не менее на практике существует острая необходимость в наличии показателей, позволяющих сравнивать различные лазеры между собой или характеризующих пригодность конкретного лазера для тех или иных технологических операций. Способность лазерного излучения к фокусировке удобно описывать безразмерным коэффициентом расходимости йе, равным [c.73]

Аддитивная добавка In сГо в данной задаче несущественна, так как дисперсия al может принимать любые ненулевые значения. Вследствие линейности исходных уравнений относительно переменной моментные соотношения после перехода к безразмерным величинам не содержат параметра ао. Ш " [c.151]

Рассмотрим контактную задачу для основания, изготовленного из одного материала-бетона, и исследуем влияние неоднородного старения на контактные характеристики. Будем считать, что штамп плоский (p(i ) = 0), а вдавливающая сила P t) приложена в центре штампа, т.е. M t) = О (четный вариант задачи). Поскольку изменение модуля упругомгновенной деформации бетона Е в процессе старения несущественно, будем полагать его постоянным, а значения коэффициента Пуассона брать в пределах от 0.1 до 0.3 [16, 117]. Опуская звездочку в обозначениях, запишем основные безразмерные функции и параметры в виде (см. (3.4) и далее) [c.78]

Если перекрестные эффекты — термодиффузия и диффузионная теплопроводность — несущественны, то характеристическое уравнение (32.3) упрощается, поскольку в этом случае а=0 и, следовательно, обращаются в нуль безразмерные параметры а, е й а/г. Коэффициенты уравнения теперь будут [c.228]

Выяснение параметров R, независимых систем параметров у, Ф и приведение уравнений (23.24) к виду (23.28) называют иногда ревизионным анализом задачи (К). Как видим, в математическом отношении это чисто алгебраический анализ теории размерностей, основанный на построении параметров (23.23). Он выясняет критерии подобия и приводит задачу к безразмерному виду, т. е. упрощает задачу, так как исключает несущественные параметры. При числовых расчетах и решениях задач на ЭВМ он существенно сокращает вычислительные работы. [c.287]

Гипотезы подобия позволяют естественным образом классифицировать данные о характеристиках турбулентности при разных условиях, причем наибольшую долю изменчивости этих характеристик во многих случаях удается связать с изменчивостью соответствующих характерных масштабов и лишь небольшая ее доля остается связанной с непостоянством входящих в формулы подобия безразмерных универсальных функций. Однако исходя из соображений размерности и подобия, удается установить, и то лишь иногда, только асимптотический вид некоторых из универсальных функций в случаях, когда те или иные из определяющих параметров в каком-то пределе становятся несущественными и режим турбулентности оказывается автомодельным (например, в предельных случаях нейтральной стратификации и свободной конвекции). Вообще же для определения вида универсальных функций приходится привлекать дополнительные гипотезы и развивать более детальные полуэмпирические теории турбулентности. На некоторых из таких теорий мы теперь и остановимся. [c.476]

Среди искомых безразмерных коэффициентов (параметров) выделяются так называемые несущественные коэффициенты, от выбора которых динамические свойства привода мало зависят. Эти коэффициенты выбирают по конструктивным или иным соображениям, что позволяет упростить проектный расчет. Например, в поршневых приводах к несущественным параметрам можно отнести вредный объем полости и давление питания (в обоих случаях имеются в виду безразмерные параметры, характеризующие указанные величины) если привод не является дифференциальным, то к несущественным параметрам относится и толщина его штока. По этой причине многие из приводимых ниже расчетных графиков могут использоваться при широком диапазоне изменения несущественных параметров. Для определения границ диапазона расчетные уравнения решались применительно к предельным случаям — при бесконечном возрастании проходных сечений каналов, при нулевой массе подвижных частей, при относительно большом и относительно малом вредном объеме полости и др. [c.138]

Вычисление Л/ и А запрограммировано и осуществляется на электронной машине. Расчет следует проводить, полагая значение параметра к либо равным 4,8 для плоского деформированного состояния, либо 3,6 для плоского напряженного состояния стержня. Однако такое различие коэффициентов несущественно меняет вид безразмерной характеристики. Учитывая это, безразмерные характеристики рассчитаны для значения х = 3,6. В качестве примера на рис. 10 изображены характеристики стержня малой длины л = 10 (рис. 10, а) и стержня большой [c.59]

Заменив безразмерный комплекс М физическими параметрами, мы приходим к выводу о том, что важный параметр в старой теории теплопередачи в действительности оказывается несущественным, а параметр первостепенной важности даже не присутствует в корреляционных соотношениях старой теории. На основании соотношений (6.16), [c.139]

Нетрудно видеть, что сформулированное условие несущественности малых паразитных параметров (10.19) выполняется, в частности, для рассмотренных выше ЯС- и / -контуров (рис. 502 и 503)г по отношению к паразитной индуктивности 0 (в С-контуре) и к паразитной емкости С (в Я1-кон-хуре). Рассмотрим для примера еще раз С-контур (рис. 502) с малой паразитной индуктивностью 0- После введения безразмерного времени [c.751]

Полагая, что ввиду малости угла атаки нормальные и подъемные силы будут отличаться несущественно, по (6.1.7) был найден безразмерный параметр [c.291]

Предварительный качественный анализ и выбор системы безразмерных параметров может быть успешно произведен на основе теории размерностей и механического подобия. Использование этой теории. дает возможность получить необходимый предварительший материал особенно для явлений, зависящих от большо1о числа параметров. При этом можно определить значимость каждого параметра и на этом основании исключить некоторые из них как несущественные из дальнейшего рассмотрения. Наиболее плодотворным является сочетание методов, основанных иа теории размерностей и механического подобия, с аналитическими методами. [c.373]

Методом интерференции были изучены колебания биплана и профиля в потоке с различными (жесткими и свободными) границами (Д. Н. Горелов, 1964, 1965), а также поступательные и вращательные колебания пластин в решетке — впервые в широком диапазоне изменения всех геометрических и кинематических параметров. (В последнем случае вместО решетки фактически бралась система из достаточно большого конечного числа профилей.) В связи с этим методом оказалось естественным находить коэффициенты влияния, определяющие нестационарные силы на одном профиле при малом движении (колебании) по заданному закону только одного другого тела (В. Б. Курзин, 1964 Д. Н. Горелов, 1964, 1965). В случае решетки коэффициенты влияния можно определять как коэффициенты Фурье в разложении безразмерных аэродинамических сил по углу сдвига фаз колебаний соседних профилей (В. Б. Курзин, 1964 Г. С. Самойлович и Б. Э. Капелович, 1967) и в любом случае — непосредственно по методу интерференции (Д. Н. Горелов, 1964, 1965). После того как найдены коэффициенты влияния, путем суперпозиции просто определяются нагрузки на профили, колеблющиеся с разными амплитудами и фазами но с одинаковыми частотами и формами колебаний (ограничение одинаковых форм несущественно). [c.140]

Поясним, почему солитон является устойчивым возмущением. Введем безразмерный параметр а = Д Итах/(12/3). Этот параметр характеризует отношение нелинейности к дисперсии в системе, так как чем больше амплитуда Итах тем сильнее сказывается нелинейность, а 3 характеризует высокочастотную дисперсию. Для солитона ст = 1, т. е. эффекты нелинейной эволюции н дисперсионного расплывания как раз уравновешивают друг друга. При ст 1 (рис. 19.8а) возмущение с резким фронтом ведет себя, как в линейной диспергирующей среде. Для него основной эффект — появление сравнительно длинноволновых осцилляций, что приводит к увеличению Д и, следовательно, ст, т. е. к установлению волны с ст = 1. При ст > 1 дисперсионные эффекты несущественны основную роль играет нелинейность, приводящая к формированию коротких импульсов, и лишь потом сказывается дисперсия, уравновешивающая процесс (рис. 19.86). Именно так начальное возмущение большей амплитуды распадается на последовательность солитонов, вершины которых лежат на одной прямой (на рис. 19.8в приведены результаты численных расчетов, взятые из работы [15]). [c.403]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...