Спектр иттрия

Лазеры с преобразованием частоты. Обеспечивая высокие уровни мощности, лазеры на стекле и иттрий-алюминиевом гранате с неодимом позволяют достаточно эффективно преобразовывать излучение в видимую область спектра (А,=0,53 мкм). Такое преобразование основано на нелинейном взаимодействии излучения с кристаллами [18], в результате которого на выходе кристалла появляется излучение второй гармоники, причем коэффициент преобразования во вторую гармонику обычно оказывается тем выше, чем выше уровень мощности и чем меньше угловая расходимость излучения основной гармоники [18]. [c.170]

Таким уникальным сочетанием выходных параметров, как у ЛПМ, сегодня не обладает ни один из известных коммерческих лазеров [8-10, 37]. КПД промышленных ЛПМ обычно составляет 0,5-1%, что на порядок больше, чем КПД непрерывного аргонового лазера (Аг+) с близкой по уровню мощностью. Однако ЛПМ в той же мере (на порядок) уступает по КПД мощным инфракрасным СОг-лазерам (Л = 10600 нм), но из-за более коротковолнового излучения его энергия может быть сфокусирована в области, имеющей на два порядка меньшую площадь [38]. Поэтому для ряда применений, например для прецизионной обработки материалов, высокие плотности мощности излучения с использованием ЛПМ достигаются при относительно небольших средних мощностях. Такие теплопроводные металлы, как Си, А1, Аи, Ag, обрабатывать излучением СО2- и других ИК-лазеров практически невозможно (коэффициент отражения превышает 95%). Близкий по спектру, мощности и КПД распространенный твердотельный лазер на основе иттрий-алюминиевого граната с неодимом (YAG Nd) (Л = 1064 нм) и с удвоением частоты (Л = 532 нм) из-за тепловых искажений имеет относительно большие расходимости. [c.6]

Большей частью ограничиваются грубым разделением на группу церия и иттрия (включая подгруппу тербия). Осаждение ведут на холоду из сернокислых или азотнокислых растворов, в которые добавляют твердый сульфат натрия или его насыщенный раствор до тех пор, пока в спектре поглощения пробы раствора не исчезнут линии неодима. [c.347]

Металлографическим, рентгеновским и масс-спектро-метрическим методами было показано, что при комнатной температуре растворимость иттрия в У , Мо, Та,ЫЬ и Сг не превышает ЫО- вес.% [16]. Эти результаты отличаются от данных Е. М. Савицкого с сотр. [156], которые нащли, что при комнатной температуре в молибдене растворяется 0,06 вес.%) V. Цирконий, титан и гафний имеют несколько большую взаимную растворимость с иттрием (до 2—4 вес.% при эвтектической температуре). [c.111]

Новый тип композиционного материала — керамика из компонентов окиси тория и окиси иттрия запатентован в США под названием иттрийлокс . Он обладает высокой жаростойкостью и прозрачностью в ультрафиолетовой и инфракрасной области спектра. Его широко применяют в смотровых окнах высокотемпературных печей. По сравнению с оптическими силикатными стеклами у Него низкий показатель преломления, исключающий оптическое рассеяние. [c.61]

Для накачки красителей в импульсном режиме применяют лазеры аа Nj, иттрий-алюминиевом гранате с примесью Nd, парах Си, на рубине, эксимерные лазеры. При накачке азотными лазерами генерируются импульсы длительностью 1 —10 нс, с пиковой мощностью порядка единиц или десятков кВт, при частоте повторения 100 ими./с. Перестройка спектра при смене красителей может осуществляться по всему видимому диапазону. При использовании лазера на иттрий-алюминиевом гранате (2-я и 3-я гармоники) выходная мощность может достигать сотен кВт при длительности импульса 30 НС и частоте повторения неск. десятков имп./с. Более высокую частоту повторения импульсов (неск. десятков кГц) обеспечивает лазер на парах Си. В этом случае ср. мощность излучения 1 Вт, длительность импульса 5—10 не, диапазон перестройки ограничен жёлто-красной областью спектра. Рубиновый лазер позволяет при использовании основной частоты и второй гармоники получить перестройку спектра в максимально широком диапазоне — от 360 до 1000 нм. Экси-мерныв лазеры обеспечивают высокие мощности излучения в синей и УФ-областях спектра (1—2 МВт). [c.564]

Структура электронных спектров кристаллов при обычных условиях сильно размыта под действием тепловых колебаний атомов кристаллич. структуры, и в большинстве случаев наблюдаются широкие размытые спектральные полосы. При гелиевой темп-ре. можно наблюдать дискретные спектральные линии, к-рые возникают при прямых переходах между экситонными зонами, при переходах между дискретными уровнями электронов и дырок, локализованных на дефектах решётки, либо на акцепторных или донорных примесях в гомеополярных полупроводниках (см. Спектроскопия кристаллов). Помимо колебаний атомов на форму и ширину экситонных линий влияют тип связи в кристалле, его зонная структура и микроструктура экситонного возбуждения. В сильнолегир. полупроводниках ширина линии может зависеть от степени легирования. Дискретные линии наблюдаются и при комнатной темп-ре в поглощении и люминесценции кристаллов, содержащих ионы переходных металлов (хром, железо, палладий, платина и др.), лантанидов и трансурановых элементов, имеющих незаполненные d- и /-оболочки. В кристаллах высокого качества линии таких примесных ионов, напр, линия иона в рубине и линия в иттрий-алюминиевом [c.263]

Ортованадат иттрия (YVO4. Ей) возбуждается ультрафиолетовой областью спектра ртутного разряда (при комнатной температуре) примерно до 350 нм, пр ц нагреве до 250 °С спектр возбуждения лю минофора смещ.ается в длинноволновую сторону (увеличивается эффективность использоваиия линии 365 нм . [c.128]

К причинам уширения линии ФМР (как и в описанных ЯМР и ЭПР) относят спин-спино-вый и спин-решеточный механизмы релаксации. Наиболее узкая линия ФМР в совершенных монокристаллах (А// = 42,2 А/м) зарегистрирована в соединении УзРе50[2 (иттрие-вый феррит со структурой граната). Кроме влияния дефектов, в этом кристалле ширина линии ФМР определяется дипольным (магнитостатическим) взаимодействием и магнито-стрикцией. При введении редкоземельных примесей наблюдается максимум на кривой температурной зависимости ширины линии и анизотропия спектра ФМР изменение ширины линии в зависимости от ориентации оси легкого намагничивания кристалла. [c.182]

Исследования показали, что оптимальной концентрацией ионов неодима с точки зрения всего комплекса требований, включая и генерационные, является примерно 1 ат %, чему соответствует объемная концентрация ионов 5 10 см . Поскольку объемная концентрация ионов иттрия остается несравнимо большей (около 1,5-1022 см ), то основные свойства кристалла с неодимом оказываются весьма близкими к свойствам чистого кристалла, за исключением спектральных свойств, где вклад ионов неодима существенен из-за сильного отличия спектров поглощения и люминесценции ионов неодима от таковых для остальных ионов кристалл ла. Основные физико-химические и механические свойства кристалла алюмоиттриевого граната с неодимом приведены в табл. 1.1. [c.11]

В качестве источника инфракрасной радиации можно в простейшем случае взять глобар (81С). По данным А. Е. Станевнча и Н. Г. Ярославского окислы редкоземельных металлов в области спектра 20—110 д, обладают большей величиной излучения, чем селитовый стержень 81С, в 1,2—2,1 раза. Наибольшей излучательной способностью обладает окись иттрия. [c.668]

Обычно в качестве излучения накачки используют вторую гармонику неодимового лазера на иттрий-алюминиевом гранате (YAG Nd). Созданные на основе высококачественных нелинейных кристаллов ниобата лития LiNbOs, ниобата бария-натрия Ba2NaNb50i5, дигидрофосфата калия KDP и аммония ADP параметрические генераторы света позволяют получать когерентное излучение с плавной пepetтpoйкoй частоты во всем видимом и инфракрасном диапазоне спектра. [c.497]

На рис. 5.6 приведены расчетные зависимости длительности флуктуаций интенсивности гауссовой формы в конце линейного этапа развития генерации от начальной ширины спектра для дисперсии показателя преломления, характерной для неодимового стекла гл/ й) 8 101 (кривая I), и для случая отсутствия дисперсии (кривая 2) [26] при длине активной среды 10 см. На этом же ри-< унке отмечены участки, характерные для кристаллов иттрий-алю-миниевого граната (г), фосфатного (ф) и силикатного (с) неодимового [c.207]

Рис. 5.6. Длительность флуктуации интенсинности в конце линейною этапа развития генерации в зависимости от начальной ширины спектра с учетом дисперсии показателя преломления иттрий-алюминиевого граната (с-) и неодимовиш стекла на, фосфатной ф) и силикатной с) основах длиной 10 см / — йп/й(И -8 10 с. 2 — ёп/и(а -0. Штриховая линия — число проходон спета по резонатору на линейном этапе генерации

Для видимой и ИК-областей спектра призмы изготовляют из ортованата иттрия. Он обладает большим двулучепреломле-нием и прозрачен в диапазоне 0,3—5 мкм. Этот материал в 3,5 раза тверже кальцита, поэтому призмы хорошо соединяются оптическим контактом. [c.262]

В инфракрасной области спектра используются главным образом штифт Нернста и силитовый стержень — глобар. Штифт Нернста представляет собой прессованный стерженек из тонко размельченных окислов тория, циркония, иттрия и др. Он имеет большой отрицательный температурный коэффициент электрического сопротивления и поэтому требует предварительного подогрева. Штифт обладает высокой излучательной способностью и при температуре около 1500° С спектральное распределение его энергии почти совпадает с распределением энергии абсолютно черного тела при той же температуре. [c.391]

Левеком [17]. экспериментально исследовалось излучение торможения от стронция-90 с активностью 18,4 0,4% мккюри источник представлял собой диск диаметром 8 мм с толщиной слоя 34 мг см . Излучение торможения получалось путем введения между источником и детектором мишеней со слоем в 1 г1см , что приблизительно соответствовало пробегу бета-лучей иттрия-90, энергия которых 2,18 Мэв. В процессе этой же работы изучались следующие факторы 1) вид спектра излучения торможения 2) выход рентгеновских лучей относительно падающих бета-лучей 3) определение общих коэффициентов поглощения рентгеновских лучей для железа и алюминия. Источник был положен непосредственно на мишень. В качестве, детектора брался кристалл Ыа размером 38,1 X 25,4 мм, алюминиевая оболочка которого имела толщину 172 мг см -. [c.26]

Люминофоры с присадками европия имеют сильную зависимость яркости люминесценции от температуры. Эти датчики дают возможность измерять температуру до 320 С (линии спектра - зеленые и красные). Люми-нофорный датчик на основе эрбия, иттрия имеет диапазон измерений 9 - 250 С. В качестве источника излучения может быть использована вольфрамогалогенная лампа, а для пе- [c.89]

Для 0(пределения иттрия менее 0,1% прим вняли отдельную съемку и другие условия работы. В качестве источника возбуждения использовали дугу переменного тока цри силе така 10— и а. Спектры фотографировали на нварцевом опактрографе средней дисперсии (ИСП 22 или ИСП-28) с трехлинзовой оове-тительной системой. [c.195]

При определении малых количеств иттрия (0,il—0,01%) применяли спектрограф большой дисперсии (ДФС-8). Съемку спектр,ов производили во втором порядке. Ширина щели апектро,графа была 0,015 мм. Экспозиция равняла сь 2,5 мин. Остальные условия были такие же, как при одновременном определении ниобия, циркония и иттрия. В качестве аналитической лары линий выбрали пару [c.196]

Большинство лидарных измерений, основанных на комбинационном рассеянии, производятся только в ночное время из-за сильной засветки в дневное время. Одним из путей, помогающих избежать помехи этого рода, является работа в интервале длин волн между 230 и 300 нм. Стратосферный озон поглощает приходящее солнечное излучение в этом спектральном интервале и, следовательно, определяет область спектра, нечувствительную к солнечной засветке. К сожалению, работа в этом спектральном интервале не всегда оправданна, так как поглощение излучения озоном, обусловливающее нечувствительность к солнечной засветке, вызывает также ослабление выходного лазерного импульса и комбинационного рассеяния в обратном направлении. Указанная проблема еще больше усугубляется сильной зависимостью поглощения молекулами озона от длины волны (полосы Хартли). В работах [328, 329] сделана попытка использовать для дистанционного определения содержания водяного пара в атмосфере и температуры атмосферы многочастотные лидарные измерения по спектру комбинационного рассеяния в интервале длин волн, нечувствительном к солнечной засветке. Автор работы [328] применил четырехчастотный неодимовый лазер на иттрий-алюминиевом гранате, а в работе [329] дано сравнение результатов, полученных с помощью четырехчастотного ИАГ-неодимового лазера, двухчастотного лазера на красителях и двух эксимерных лазеров. Сделан вывод, что удобные перестраиваемые лазеры на красителях позволяют оптимизировать отношение сигнал/шум. К сожалению, нечувствительный к солнечной засветке спектральный интервал является самым опасным для зрения (см. разд. 5.9), и это, возможно, ограничит его использование при дистанционном лазерном зондировании. [c.367]

I. Твердые растворы диоксидов циркония и га еия с оксидами иттрия, скандия, диспрозия и другими РЗЭ используются для изготовления многослойных диэлектрических зеркал, защйтнагх и друшх покрытий. Эти покрытия имеют в два-три раза большую энергетическую прочность, большой даапазон оптической прозрачности в УФ, щдамой и средней ИК-области спектра, низкие показатели поглощения и рас- сеяния света. [c.204]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...