Защита рассеянного у-излучения

После определения толщины защиты верхнего перекрытия следует обязательно выполнить проверочный расчет по определению уровня нейтронного и у-излучений в местах, находящихся за пределами здания ускорителя. Дело в том, что в указанных местах допустимые уровни излучения могут быть на порядок или два меньше уровней, принятых для. лиц, работающих с ионизирующими излучениями. Если в результате расчета окажется, что от рассеяния в воздухе уровень излучения выше допустимого, необходима дополнительная защита. [c.239]

Ионизирующее излучение, пройдя материал контролируемого изделия, взаимодействует с объектами, расположенными за ним. Возникающее при этом рассеянное излучение может воздействовать на детектор и окружающий персонал. В частности, эти явления проявляются наиболее интенсивно, если контролируемые сварные соединения расположены у бетонных или алюминиевых стен, оснований и т. п. В этом случае должны приниматься дополнительные меры для защиты от обратного рассеянного излучения, например, устанавливаться дополнительные свинцовые экраны. [c.98]

Рассеянное у-излучение. Энергия рассеянного излучения 0,15...0,2 МэВ. При расчете защиты принимают излучение, рассеянное под углом 90° с интенсивностью на расстоянии 1 м от рассеивающей поверхности, равной 0,1 % прямого излучения. Толыщна экрана из свинца, железа, бетона при десяти1фатном ослаблении составляет соответственно 0,2 1,5 8 см. [c.431]

В томе I, изданном Атомиздатом в 1969 г., приведены общие сведения по физике защиты, безотносительно к определенным источникам. В их числе единицы радиоактивности, предельно допустимые уровни ионизирующих излучений, взаимодействие излучений с веществом, численные, аналитические и полуэмпи-рические методы расчета прохождения излучения в радиационной защите, характеристики поля первичного и многократно рассеянного у- и нейтронного излучений в источнике и в защитных средах, инженерно-физические методы расчета защиты. [c.5]

К источникам вторичных у-кваитов в материалах активной зоны и защиты относятся 1) захватное у-излучение, образующееся в результате реакции (п, у) 2) у-излучение, возникающее при неупругом рассеянии быстрых нейтронов 3) у-излучение, сопровождающее нейтронные реакции с образованием заряженных частиц 4) активационное у-излучение 5) тормозное у-из-лучение 6) у-кванты, возникающие при аннигиляции позитронов. [c.27]

Распространение у Лучей в веществе с учетом многократного рассеяния. На законах П. г.-л. ч. в. основана физика защиты от ионизируюгцих излучений. В практич. случаях редко выполняются те жесткие требования к геометрии источника, поглотителя и детектора, указанные выше, к-рые необходимы для применения ф-лы (1). Если размеры поглотителя сравнимы с расстоянием от пего до источника и детектора, то ф-ла (1) не применима. Задача о распространении Y-лучей в веществе с учетом многократного рассеяния сводится к решению кинетич. ур-пия для ф-ции распределения У Квантов (ур-пия переноса). Аналитич. решение интегро-дифферепциального уравнения переноса возможно лишь при упрощающих предположениях. [c.232]

Гамма-излучение продуктов ядерных реакций. При поглощении нейтрона ядрами некоторых легких элементов возможно испускание не только у ванта (захватное у злучение) или нейтрона (неупругое рассеяние), но и заряженных частиц [реакции (п, р) и п, а)]. Обычо сечения этих реакций малы, и для защиты практически важны лишь реакции В ( , а) ГГ и Ы (п, а)№.. Для тепловых нейтронов в 94% случаев первая реакция идет С образованием возбужденного состояния Ы с энергией 0,478 Мэе. Это возбуждение снимается высвечиванием укванта такой же энергии. [c.32]

Факторы накопления ограниченных сред используются для учета рассеянного в заполнителе неоднородности излучения. Для расчета нерассеянной составляющей компоненты Фзап для заполненных каналов может быть предложен метод лучевого анализа. Под ограниченными средами понимают защиты, у которых хотя бы один из поперечных размеров не может быть принят за бесконечный. [c.142]

Для допустимой моицюсти дозы 0,7 мр ч из формулы (1.19) находим /тд=455 Мэе/ см сек). Сравнивая зту величину с результатом, представленным в табл. 1.13, получаем =2,5-10 . Учитывая геометрический фактор ослабления кг = 49, находим кратность ослабления излучения собственно защитой. Она равна 5,1-10 и эквивалентна 17,7 длин пробега у-квантов. Все это рассчитано без учета вклада в мощность дозы накапливаемого рассеянного излучения. Оценим его роль, ориентируясь на энергию ведущей группы у-квантов 6 Мзв. [c.310]

Из активной зоны реактора выходит мощный поток нейтронов, примерно в 10 раз превышающий излучение, предельно допустимое санитарными нормами. Кроме того, в результате р-распада образуется поток Y-излучения примерно такой же мощности. Защита должна в достаточной степени ослаблять оба потока. Как мы знаем из гл. VIII, 4, наилучшей защитой от уизлучения являются материалы с большим атомным номером Z. Для защиты от нейтронов наряду с хорошими поглотителями необходимы материалы, эффективно замедляющие нейтроны, потому что проникающая способность особенно велика у быстрых нейтронов. В качестве замедлителей в защите используются легкие элементы и элементы, на которых идет интенсивное неупругое рассеяние нейтронов (железо, свинец и др.). [c.581]

Решение уравнения переноса излучения в защитах реакторов с помощью AWLM— № 1.0-схемы (263). Применение метода Монте-Карло для расчетов токов вкладов в защите реакторов (268). Весовые функции усреднения групповых констант (272). Учет воздушных полостей в защите реакторов в рамках метода выведения — диффузии (278). Особенности формирования поля быстрых нейтронов, рассеянных от стенок прямого канала (282). Потребности в ядерных данных в задачах расчета биологической защиты (286). Аналитическое описание замедления резонансных нейтронов (292). Поля замедлившихся нейтронов и вторичного v-излучения в прямом бетонном канале с источником быстрых нейтронов на входе (296). Функции влияния поглощающего цилиндрического источника (299). Расчет источников захватного Т Излучения в однородной среде и у границы раздела двух сред комбинированным методом (307). Квазиальбедо нейтрон — V-квант (309). Ковариационные матрицы погрешностей для элементов конструкционных и защитных материалов ядерно-технических установок (311). Скайшайн нейтронов н фотонов. Обзор литературы (320). [c.336]

Рис. 3. Схемы расположения узлов основных типов рентгеновских камер для исследовании поликристаллов а — дебаевская камера 6.—фокусирующая камера с изогнутым кристаллом-монохроматором для исследования образцов на просвет (область передних углов дифракции) в — фокусирующая камера для обратной съёмки (большие углы дифракции) на плоскую кассету. Стрелкам показаны направления прямого и дифрагирог ванного пучков. Механизмы движения образца, установки камеры у рентгеновской трубки и защита от рассеянного излучения на схеме не приведены. О — образец Г — фбкус рентгеновской трубки М — кристалл-монохроматор К — кассета с фо-, топлёнкой Ф Я — ловушка, перехватывающая первичный пучок ФО — окружность фокусировки дифракционных максимумов КЛ — коллиматор МЦ — механизм центрировки образца.

Вопросы, связанные с проблемой защиты, важны не только при конструировании ядерных реакторов, но также и при экспериментировании на котле и вообще при работе с радиоактивными веществами. Общая проблема защиты может быть условно разделена на три отдельные проблемы 1) проницаемость самого защитного слоя, 2) проникновение излучений по путям, огибающим защиту благодаря рассеянию, и через отверстия в защитном слое и 3) возникновение искусственной активности в материалах окружающих предметов, установок и т. д. Мы будем, в основном, интересоваться первыми двумя проблемами, и в особенности действием у-лучей, 3-лучей п нейтронов с энергиями ниже 3—4 MeV. Биологическое воздействие 3-лучей связано с ионизацией, производимой нопосродственно самими 3-ча-стицами в тканях, в то время как эффект от у-лучей в основном обусловлен ионизирующим действием вторичных компто-новских электронов. В случае нейтронов биологические эффекты возникают в результате ионизации протонами отдачи или из-за реакций типа [п, частица) в легких элементах, особенно а также благодаря ионизации у-лучами с энергией 2,17 MeV, возникающими при захвате нейтронов протонами. [c.210]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...