Работа гидродинамических сил действующих на упругих

Задачи об ударе и погружении упругих оболочек вращения в воду исследовались в [4, 22, 23, 25, 30, 31, 66, 181, 201, 224, 257]. В работах [201, 224] рассмотрена начальная стадия процесса деформации цилиндрической и сферической оболочек при вертикальном ударе о поверхность идеальной сжимаемой жидкости. Образующая цилиндрической оболочки параллельна поверхности жидкости. Гидродинамическое давление, действующее на оболочку, определялось по гипотезе плоского излучения (отражения) [29] (рис. 63) [c.151]

Пластинка, толщина которой б мала по сравнению с остальными размерами, подвергается действию приложенных по контуру сил, лежащих в срединной плоскости пластинки. Положим, что нам известен закон распределения напряжений. Задача заключается в том, чтобы найти, как изменятся напряжения, если в какой-либо точке пластинки, удаленной от контура, сделать круглое отверстие малого диаметра. Частный случай поставленной задачи решен Г. Киршем ), им разобран случай растяжения пластинки. Свое решение Г. Кирш получил путем подбора. Процесса этого подбора решения он не приводит, а дает окончательные значения перемещений и деформаций и показывает, что они удовлетворяют основным уравнениям теории упругости. Недавно вышла по этому же вопросу новая работа П. А. Велихова ). Хотя автор в начале своей работы и указывает, что ему при отыскании решения много помогла гидродинамическая аналогия, но в действительности опять все сведено к постепенному подбору решения. В заключение этой работы автор приходит к результатам Г. Кирша. Ниже мы подробно остановимся на работе П. А. Велихова, здесь же предлагаем решение задачи прямым путем, а не путем подбора. Такое решение вполне возможно, если рассматривать задачу как плоскую и воспользоваться общим решением ее в случае кругового кольца ). [c.106]

Химические пленки, возникающие на площадках трения, в той или иной мере экранируют трущиеся поверхности и оказывают антифрикционное действие, поскольку обладают относительно низкими сопротивлением сдвигу и температурой плавления. Но тем не менее при осуществлении операций обработки резанием схватывание и перенос металла этим полностью не предотвращаются, и значительная дискретность контакта сохраняется. Соприкосновение трущихся поверхностей фактически осуществляется по незначительному числу участков истинного контакта, соответствующему образовавшимся налипаем. Такое положение наиболее характерно при работе HH TpyjMeHTOM из быстрорежущих сталей. Трение при этом сопроволсдается объемным пластическим деформированием прикон-тактных слоев стружки, возникающим при нарушении фрикционных связей, и пластическим обтеканием контактирующих металлов. В этом смысле оно имеет много общего с физически сухим трением и является адгезионно-деформационным (молекулярно-механическим). Ему присущи все виды фрикционного взаимодействия, которым характеризуется этот режим и в значительной мере режим тяжелого граничного трения. В этих условиях СОЖ должны обладать контактно-гидродинамическим смазочным действием [2, сб. 1, с. 196—204]. Последнее характеризуется тем, что образующиеся на площадках трения замкнутые полости заполняются объемами внещней среды, поставляемой извне. При этом среда, образуя достаточно толстые прослойки, обладает высокой упругостью формы и способна воспринять высокие контактные нагрузки. [c.42]

В работах А. Г. Горшкова и М. И. Мартиросова [29], М. И. Мартиросова [51-53] проведен численный анализ динамического поведения упругих сферических оболочек, связанных с твердым телом, при несимметричном входе в полупространство, занятое идеальной несжимаемой жидкостью. Гидродинамические нагрузки, действующие на оболочку со стороны жидкости, определяются как суперпозиция нагрузок от вертикального проникания оболочки и горизонтального движения изменяющейся во времени ее погруженной части. Для исследования напряженно-деформированного состояния тонкой упругой оболочки используется один из вариантов геометрически нелинейных уравнений движения, учитывающих инерцию вращения и деформацию поперечного сдвига. К ним добавляются уравнения движения всей конструкции как твердого тела. Задача решается методом конечных разностей с применением явной схемы типа крест . Анализируется влияние на динамическое поведение конструкции начальной скорости и угла входа, начальной угловой скорости вращения, сжимаемости жидкости, подъема ее свободной поверхности (эффект Г. Вагнера), толщины оболочки, массы твердого тела и ряда других факторов. Исследуется также влияние гидроупругого взаимодействия между оболочкой и жидкостью на динамику входа. Показано, что при углах тангажа ч ) 60° задачу о наклонном входе конструкции в жидкость можно заменить задачей о вертикальном входе с начальной скоростью, равной вертикальной составляющей при несимметричном погружении. Кроме того, установлено, что до скоростей Уо 100 м/с сжимаемость жидкости (воды) практически не влияет на напряженно-деформированное состояние сферической оболочки. [c.402]

Относительно более просто моделировать потоки, подвижность границ которых связана с их упругостью. Правила гидравлического моделирований с учетом упругости, инерционности и демпфирующих свойств границ рассмотрены, например, в работах В. М. Лятхера (1963), Л. В. Мош-кова и П. Е. Лысенко (1963). Осуществление этих правил и внедрение методов экспериментальной оценки динамических деформаций упругих границ под действием гидродинамической нагрузки стали возможными после создания серии искусственных материалов с нужными свойствами (В. М. Лятхер, 1965 Н. А. Шашкина и др., 1966). [c.789]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...