Газы Степень черноты

Наиболее хорошо изучен теплообмен излучением для HgO и СОг, которые содержатся в продуктах сгорания углеводородных топлив. Для смеси, содержащей эти газы, степень черноты определяется формулой [c.434]

С удалением от горелочного устройства величина Сг повышается как за счет увеличения парциальных давлений СО2 и Н2О, так и вследствие снижения температуры газов. Степень черноты сажистого излучения при этом снижается как вследствие выгорания частиц сажи, так и в результате снижения температуры пламени. [c.125]

Таким образом, в отличие от углекислого газа, степень черноты и поглощательная способность водяного пара зависят не только от произведения Ph qI, но также и от величины парциального давления q (или толщины слоя /). [c.141]

При 5 = 00 или практически при /С5>4,0 спектральная интенсивность излучения в пределах полос поглощения рассматриваемой среды достигает уровня спектральной интенсивности излучения черного тела (рис. 16-4). В этом случае мы приходим к спектру излучения селективно-черного газа, степень черноты излучения которого на основании уравнения (16-28) принимает вид [c.286]

Особо следует рассмотреть вопрос о влиянии полного давления на степень черноты углекислого газа СОд и водяного пара HjO. С увеличением давления при постоянной объемной доле излучающего газа степень черноты и поглощательная способность газа возрастают в связи с уширением спектральных полос поглощения. [c.29]

Оптическая толщина газового слоя Степень черноты газов Степень черноты пленки жидкого шлака ks а аа ks По номограмме 2 Пояснения к формуле (7-49) 0,505-0,632=0,319 0,278 0,68 Л О 1 П — в Т" П ТЯХ/ [c.143]

Коэффициент ослабления лучей сажистыми частицами Степень черноты несветящихся трехатомных газов Степень черноты светящейся факела [c.114]

Для разных газов степень черноты различна и зависит от температуры газа Гг. давления р и средней длины I луча. Зависимость между этими величинами устанавливается опытом, а для практических расчетов пользуются номограммами [7]. [c.257]

В отличие от твердых тел газы излучают и поглощают энергию не поверхностью, а всем объемом, так как молекулы газов находятся друг от друга па большом расстоянии. Излучение и поглощение газов имеет избирательный (селективный) характер, т. е. они излучают и поглощают энергию лишь в определенных интервалах длин волн. Следовательно, излучательная способность газов меньше твердых тел, определяется она светимостью газов (степенью черноты гг), прозрачные газообразные продукты горения обладают наименьшим лучеиспусканием. В практических условиях работы печей рабочее пространство их часто заполнено светящимся пламенем, светимость которого определяется, с одной стороны, уносом топливной пыли из очага горения (работа на твердом топливе), с другой — распадом углеводородов в процессе горения с образованием сажистого углерода (пламенное горение) [c.119]

Начальное давление, атм Давление в ресивере. атм Температура в момент максимального сжатия, К Логарифм излучательной способности газа Степень черноты газа [c.175]

С ростом температуры, когда максимум излучения смещается в область коротких волн, степень черноты уменьшается. Поскольку степень черноты газа Ег существенно зависит от температуры, закон четвертой степени Стефана— Больцмана строго не выполняется. Так, [c.96]

Котлы-утилизаторы. Для использования теплоты отходящих газов различных технологических установок, а том числе и печей, применяются котлы-утилизаторы, вырабатывающие, как правило, пар. При высоких температурах газов (более 900 °С) эти котлы снабжаются радиационными (экранными) поверхностями нагрева и имеют такую же компоновку, как и обычный паровой котел, только вместо топки радиационная камера, в которую снизу входят газы. Воздухоподогреватель отсутствует, если нет необходимости в горячем воздухе для нужд производства. Газы сначала охлаждаются н радиационной камере, как в топке обычного котла. Большой свободный объем этой камеры позволяет иметь повышенную толщину излучающего слоя и, как следствие, повышенную степень черноты газов. Поэтому [c.156]

Степень черноты дымовых газов при средней температуре газов ( ж1 = 677°С) находим по графикам на рис. 11-1 —11-3 [c.230]

Пример 29-5. Дымовые газы содержат 15% углекислоты и 10% водяного пара. Температура газа при входе в канал Т г = 1400°К, при выходе Т г = 1100°К, температура поверхности газохода у входа газов Т ст = 900 К, у выхода = 700°К. Степень черноты поверхности канала = 0,85. Общее давление дымовых. газов равно 1 бар. [c.482]

По найденным величинам и средней температуре газов с помощью графиков на рис. 29-7, 29-8 и 29-9 находим степень черноты СОа и НгО [c.483]

Таким же образом находим степень черноты газов при средней температуре поверхности газохода [c.483]

Степень черноты дымовых газов при средней температуре газов равна [c.483]

Из рассмотрения данных теплового баланса отражательных печей [179], полученных на Средне-Уральском медеплавильном заводе. Красноуральском медеплавильном комбинате и на других предприятиях, было установлено, что потери тепла через кладку составляют от 3,5 до 5%. Хотя величина этих потерь незначительна по сравнению с потерями, вызванными отходящими газами (около 60%), тем не менее потери тепла через кладку являются наибольшими среди остальных видов потерь. Заметим, что приведенные цифры тепловых потерь через кладку были получены при значениях степени черноты футеровки, равных 0,61—0,65 [8]. Увеличивая коэффициент е, можно повышать значение к. и. д. печи. [c.213]

Таким образом, при увеличении степени черноты поверхности футеровки на 0,25 потери с 1 поверхности кладки при температуре газов 1473°С уменьшаются на 246 Вт и, следовательно, соответственно возрастает термический к. п. д. печи. [c.215]

Газы обладают линейчатым спектром излучения и поглощения. Поглощение и излучение газов имеет объемный характер. Количество поглощаемой (а следовательно, и излучаемой) газом энергии зависит от толщины газового слоя и концентрации поглощающих (или излучающих) молекул. Концентрацию молекул удобно оценить парциальным давлением газа р. Так как толщина газового слоя и парциальное давление газа в одинаковой мере влияют на число участвующих в теплообмене молекул, то степень черноты газа и его поглощательную способность можно выбирать в зависимости от параметра р1, где I — средняя длина луча в пределах газового слоя. Величина I подсчитана для различных форм газового объема и приводится в справочниках. Например, для куба с ребром а величина I = 0,6 а. [c.434]

При t = О — 2000° С степень черноты бесконечно толстого слоя газов составляет ен,о = 0,75 — 0,4 и есо = 0,32 — 0,2. [c.435]

Поглощательную способность газа можно принять равной степени черноты газа е[ которая подсчитывается по формуле (13.20) при температуре стенки. [c.436]

Рис. 21.8. Степень черноты углекислого газа (а) и водяного

Сведения о степени черноты газов даются в виде зависимостей Ёг=/(р/, Г) (рис. 21.8). Если газовая смесь (продукты сгорания) содержит несколько излучающих газов (например, СОг и НгО), то степень черноты смеси находят суммированием степеней черноты компонентов [c.328]

Интересно отметить, что по опытным данным антрациты, бедные летучими, дают в топках с жидким шлакоудалением более черное пламя, чем газовые угли. Причиной этого является высокая температура пламени, которая способствует быстрому сгоранию газовых углей уже в самой плавильной камере. В камере охлаждения из продуктов горения излучают только трехатомные газы, степень черноты которых незначительна. Измерения показали, что при сжигании газовых углей константа излучения факела, отнесенная ко всему пространству топки, составляет только 3,2 KKaAjM ч между тем как у антрацитов константа излучения факела 4,7 ккал ч[Л. 23]. [c.77]

Формулы (1-16) и (1-17) дают математическое описание модели селективно-серого приближения , используемой в зональных методах расчета теплообмена в топочных камерах. Реальный, селективно-излучающий газ моделируется условным серым газом, степень черноты которого рассчитывается по формулам (1-16) и (1-17) и который представляет собой смесь нескольких поглощающих серых газов и одного лучепрозрачного газа. Таким образом, отпадает необходимость интегрирования по длинам волн, что существенно упрощает расчеты. Благодаря введению в модель лучепрозрачного газа селективно-серое приближение удовлетворяет условию предельного перехода для оптически толстого слоя, когда толщина слоя L -> оо. Дей- [c.37]

Выше о1мечалось, что излучение газов носит объемный характер. Способность газа излучать энергию изменяется в зависимости от плотности и толщины газового слоя. Чем выше плотность излучающего компонента газовой смеси, ои-ределяемая парциальным давлением р, и чем больше толщина слоя 1 аза /, тем больше молекул принимает участие в излучении и тем выше его излучательная способность и коэффициент погло1цения. Поэтому степень черноты газа е, обычно представляют в виде зависимости от произведения р1 ими приводят в номограммах [15]. Поскольку полосы излучения диоксида углерода и водяных паров не перекрываются, степень черноты содержащего их топочного газа в первом приближении можно считать по формуле [c.96]

Излучение чистых газов (Н2О, СО2 и др.) находится в инфракрасной части спектра. Имеющиеся в продуктах iopa-ния раскаленные твердые частицы (зола и т. п.) придают пламени видимую окраску, и его степень черноты мо.жет быть большой, достигая значений 0,6—0,7. Поэтому при факельном сжигании твердых топлив, а при выделении сажи (при сжигании с недостатком воздуха) — и жидких, и газообразных основное ко личество теплоты в топках передается излучением пламени. Излучение 1оря1де-го пламени (факела) при теплообмене в топках рассчитывается по специальным формулам [15]. [c.96]

Еще лучшими свойствами обладают вакуумно-многослойные и вакуумно-по-рошковые теплоизоляционные материалы. Перенос теплоты теплопроводностью через поры в таких теплоизоляторах уменьшается путем создания глубокого вакуума, а для уменьшения переноса теплоты излучением служит либо порошок, либо ряд слоев фольги с малой степенью черноты, выполняющих роль экранов. Вакуумно-многослойная теплоизоляция сосудов для хранения сжиженных газов имеет эффективный коэффициент теплопроводности Хэф [c.102]

Наиболее совершенной в настоящее время является фотометрическая методика, различные варианты которой описаны в [139, 151 —154]. Сущность этой методики — в кино- или фотосъемке через прозрачное окно частиц слоя одновременно с укрепленной на внешней поверхности визира и погруженной в дисперсную среду моделью абсолютно черного тела. По отношению оптических плотностей изображений слоя либо отдельных ча стиц и модели а. ч. т. можно определить при известной температуре системы степень черноты слоя и образующих его частиц (чего не допускают все другие методы). С помощью киносъемки можно измерять динамические характеристики. Например, при известных свойствах частиц определять температуру отдельных частиц и скорость их остывания [154]. Исследования, выполненные с использованием этой методики, позволили одновременно проследить изменения структуры псевдоожи-жепного слоя вблизи.поверхности и лучистого потока при поочередной смене пакетов частиц и пузырей газа [139, 152]. [c.138]

Здесь расчетная поверхность — поверхность нагрева канала Спр — приведенный коэффициент излучения Та, Тст — средние абсолютные температуры дисперсного потока и нагреваемой стенки (произвольно принято 7 п>7 ст). В нашем случае система состоит из оболочки (стенок канала, включая его торцы) и движущихся в канале дисперсных частиц и газа (в общем случае недиатермного) . Все трудности расчета по (8-23) заключаются в оценке Спр и Гп (для луче-прозрачного газа Тп=Тст). Коэффициент Спр = 0о8пр, где <Го = = 5,67 вт1м -°К — коэффициент излучения абсолютно черного тела, а 8пр — приведенная степень черноты всей системы, зависящая от [c.267]

Для оценки лучистого теплообмена с дисперсным потоком при концентрации рмин<р<0,3 до получения более точных соотношений можно предложить следуюш,ие выражения (газ лучепрозрачен или его степенью черноты можно пренебречь) [c.272]

Наиболее оперативен косвенный метод определения дымности ОГ по степени черноты фильтра. По этому методу определенный объем отработавших газов просасывается через дросселирующий элемент и фильтр поршневым насосом. Фильтр, покрытый сажей, сравнивается с тоновой шкалой или помещается в специальное устройство измерительного прибора с фотоэлементом, фиксирующим отраженный от пробного фильтра свет. Из всех дымомеров этого типа наибольшее распространение получили приборы Бош (рис. 9). [c.23]

Степень черноты СОз и ПЮ ирн температуре газов 2= 1200° С найдем по графикам imi , I 1-1 и 11-2 [29] [c.210]

Вычислить плотность теплового потока, обусловленного лучеиспусканием от дымовых газов к поверхности цилиндрическою га.юхода диаметром (/ = 500 мм. Газы содержат 10% СОг и 5% 11 0. Общее давление газов 98,1 кПа. Температура газов на входе в газоход /г1=800°С и на выходе Л 2 = 600°С средняя темиергпура но-нсрхпости газохода /с = 400° С и степень черноты иоверхиосл ёс =. 0,85. [c.215]

Таким образом, поверхностная плотность потока собственного излучения возрастает пропорционально четвертой степени абсолютной температуры тела. Закон четвертой степени подтверждается для реальных тел только приближенно.Наибольшие отклонения от этого закона наблюдаются у металлов и газов. У металлов эта степень больше, а у газов — меньше четырех. Однако для расчетной оценки потоков излучения используется закон четвертой степени, т. е. формула (1.29), а несоответствие этой формулы действительной зависимости поверхностной плотности потока собственного излучения от температуры учитывается выбором степени черноты 1ела. [c.253]

Численные значения степени черноты углекислого газа и водяного пара получены экспериментально Хоттелем и Эгбертом при давлении р — 1 бар и температуре до 2000 ° С. Здесь приводятся графики для величин степени черноты, экстраполированные в область повышенных температур, а для водяного пара — еще и в область повышенных давлений [5]. [c.434]

При входе ракетного аппарата в плотные слои атмосферы с большой скоростью воздух за ударной волной может иметь высокую температуру. В этих условиях даже при очень небольших значениях степени черноты диссоциированного н ионизированного воздуха в окрестности передней критической точки возникают значительные потоки энергии излучения от раскаленного воздуха к поверхности ракеты, возрастающие с увеличением скорости и уменьшением высоты полета. Расчеты, основанные па экспериментальных данных для отдельных газов, показывают, что при Т = = 12 000° К и нормальной плотности воздуха степень черноты газового слоя, толш,ина которого равна расстоянию от поверхности ракеты до ударной волны, составляет - 0,1. При Т = 8000° К и [c.437]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...