Скорость весовая звука

Дайте вывод и расчетные характеристики ф, Хнр) критического режима истечения сжимаемых жидкостей приведите расчетные выражения критических скоростей — весовой и линейный, а также скорости звука. [c.107]

Рассчитайте параметры газа [к = ,,/ v = 1,2 R = 333 Дж/(кг-К)1, истекающего из резервуара (ро = 40,18- Па = 3000 К) через сверхзвуковое сопло, и постройте графики изменения давления, температуры, плотности, скорости звука, скорости течения газа и числа М по длине сопла, а также определите секундный весовой расход газа и режим работы сопла. Движение газа изэнтропическое. Давление в среде, куда происходит истечение, р = 40,18- 10 Па. Размеры сопла приведены ниже [c.79]

ТО скорость истечения будет равна скорости звука. В этом случае весовой расход не зависит от давления р и определяется по формуле (фиг. 26) [c.693]

В пределах сделанных допущений скорость звука в двухфазной среде определяется по формулам (4-59), (4-60) и (4-61) во всей области изменений весовой концентрации паровой фазы Хо, включая границы. Формулы учитывают влияние на величину скорости звука двух обменных процессов между фазами обмена энергией и количеством движения, а также возможного нарушения равно- [c.95]

Для сравнения различных формул в табл. 4-2 приведены значения относительной скорости звука Одф/Оп во влажном водяном паре при /=100° С на верхней и нижней границах дисперсии в функции весовой концентрации Хо, вычисленные по формулам (4-4), (4-12), (4-55), (4-63), (4-66) и (4-67). [c.99]

Мы уже знаем, что при достижении критического давления для суживающихся и цилиндрических сопел скорость на срезе не может превысить скорость звука, поэтому, казалось бы, совершенно безразлично, какой профиль суживающегося сопла будет использован в излучателе. Однако это не совсем так. Для получения большой мощности излучения следует увеличивать кинетическую энергию струи, т. е. увеличивать массу газа, проходящего через сопло в единицу времени. Для сопла с равномерным распределением скорости газа по сечению максимальный весовой расход воздуха может быть вычислен по формуле [c.21]

Скорость распространения ультразвуковых волн в жидкой фазе исследованных смесей уменьшается с ростом температуры вплоть до критических температур. Относительно хорошую качественную и количественную согласованность с опытом в этом случае имеет закон аддитивности для скоростей ультразвука зв = lV + 2(l—V), где V — весовая доля 1-го компонента С1 и Сг — скорости звука в первом и втором компонентах соответственно (см. табл. 1). [c.93]

Ро. 7 f 1a-, Ро/ Оо —давление, температура, весовая плотность, массовая плотность в скорость звука в покоящемся /азе (давление в котле, температура котла и пр.) [c.467]

Очевидно, что для суживающихся сопел скорость истечения пара не может превышать величины критической скорости (т. е. местной скорости звука), а максимальный секундный весовой расход определяется размером наименьшего, т. е. выходного сечения сопла. [c.125]

Наряду с тем что плотность газов изменяется в большей степени при изменении давления, чем плотность жидкостей, скорость звука в газах намного меньше, чем в жидкостях. В газах можно, например, достичь звуковой скорости потока через сопротивление, когда перепад давлений на сопротивлении составляет 50% давления на входе. Когда достигнута звуковая скорость, дальнейшее увеличение перепада давлений на дросселе за счет уменьшения выходного давления не будет оказывать влияния на весовой расход через дроссель (см. гл. И1). [c.435]

При скорости двии<ения газов, близкой к скорости звука, весовой расход [c.478]

Уравнение (518) показывает, что величина (а/к)- , обратная квадрату скорости волны, представляет собой взвешенное среднее величины [со (г)] , обратной квадрату скорости звука. Весовая функция Р (г) Е г) обычно меняется таким образом, что скорость Со (г) принимает значение, находящееся между ее значениями на уровне Земли и в стратосфере. Так, например, первое приближение (517) дает весовую функцию, пропорциональную функции (514), графически изображенной на рис. 110. Как правило, значение Со в стратосфере составляет примерно [c.514]

О —весовая концентрация раствора а — скорость звука в м/сея [c.299]

О — весовая концентрация в а — скорость звука в м/сек, р плотность в г/сжЗ [c.300]

O —весовая концентрация в о/о а — скорость звука в м/сек [c.300]

О — концентрация раствора в весовых процентах т — молярная концентрация а скорость звука в м/сек р — плотность в г/см [c.302]

Каналы (достаточно короткие), имеющие входную сужающуюся часть и выходную расширяюп уюся— диффузор, называются соплами Лаваля . Если в минимальном сечении сопла Лаваля скорость достигла скорости звука, то в расширяющейся части она может стать больше или меньше скорости звука — в зависимости от величины противодавления. Дозвуковых режимов истечения данного газа из сопла Лаваля, заданных размеров, может быть очень много, в то время как существует только один режим сверхзвукового истечения, осуществляющийся при определенном значении противодавления, равном давлению в выходном сечении сопла. При несоблюдении этого условия в расширяющейся части сопла Лаваля возможны, так называемые скачки уплотнений (когда давление в выходном сечении меньше величины противодавления), сопровождающиеся потерями энергии. Весовой расход газа при сверхзвуковом режиме не может превзойти максимального значения расхода в наименьшем сечении при достижении в этом сечении скорости звука. [c.121]

I. Скорость пара в выходном сечении сопла регулирующей ступени равна или превосходит скорость звука. Весовой расход пара при этом определяется по формуле Бендемана при расчетном режиме [c.85]

В качестве иллюстрации на рис. 4-5 приведено изменение скорости звука при изобарическом переходе от жидкого состояния вещества к газообразному. В двухфазной области скорость звука представлена в зависимости от весовой концентрации газообразной фазы Хо, в области однофазного состояния вещества — от температуры среды Т. Номера кривых на рис. 4-5 обозначают 1 — = = (ыт )манс (верхняя граница дисперсии звука) 2 — oTg = 4,0 3 — MTg=l 4 — oTg = 0 (нин няя граница дисперсии звука) 5— скорость звука в жидкой фазе 6 — скорость звука в газообразной фазе. [c.96]

В табл. 4-3 приведены результаты расчетов скорости звука по формуле (4-64) во влажном водяном паре при /=100° С в зависимости от весовой степени сухости Хо и частотно-структурного параметра oTg. Для иллюстрации влияния частотно-структурного параметра по этим данным построен рис. 4-6, из которого видно, что практическая зона дисперсии звука лежит в зоне 0,1<(ог <100. [c.99]

Газотурбинные двигатели устанавливаются как на современных сверхзвуковых истребителях и бо.адбардиров-щиках, так и на транспортных самолетах и вертолетах. Все более широкое распространение находят ГТД и в качестве вспомогательных бортовы.х и аэродромны.х источников мощности для привода генераторов, насосов, для запуска двигателей в качестве стартеров и пр. Хорошая экономичность и высокая эксплуатационная надежность обеспечили самое широкое распространение ГТД и на самолетах гражданской авиации. Уже сейчас ГТД обеспечили пилотируемым летательным аппаратам скорости полета, превышающие более чем втрое скорость звука, и высоты полета свыше 30 км. На базе газотурбинных двигателей стало возможным создание силовых установок, обеспечивающих самолету вертикальный взлет и посадку, т. е, практически безаэродромное базирование. Огромные мощности, развиваемые в одном агрегате при приемлемых весовых и габаритных данных, позволили создать самолеты-гиганты и вертолеты значительной грузоподъемности. [c.225]

Впервые вопросом о связи скорости звука в растворе со скоростью звука в растворенном веществе занялся Шаафс [1815]. Как было указано выше, скорость звука в смесях и растворах далеко не всегда линейно зависит от весовой концентрации растворенного вещества. Поэтому правила смешения здесь неприменимы и рассчитать скорость звука в растворенном веществе по скорости звука в растворе не удается. [c.268]

Рассчитайте параметры газа [k= p v=l,2 Я —333 дж (к8 град) ], истекающего из резервуара ро—А кГ1см , Го=ЗОООК) через сверхзвуковое сопло, и постройте графики изменения давления, температуры, плотности, скорости звука, скорости течения и числа Маха по длине сопла, а также определите секундный весовой расход газа и режим работы сопла. Движение газа изэнтропическое и происходит в среде с давлением /7н=4,1-10 2 кГ1см . Размеры сопла приведены Б табл.2.П1.1. [c.376]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...