Заряженные токи

Характерные параметры кривой анодного заряжения следующие Т1 - время наступления пробоя с начала заряжения Фп,ах( ) " нимально достижимый потенциал при заряжении током определенной плотности I - плотность тока заряжения г - параметр пассивности - отношение суммарного времени нахождения образца в пассивном состоянии к длительности периода времени, в течение которого производилось заряжение [c.186]

И. к. используются при исследовании слабых взаимодействий. При взаимодействии нейтрино v i e, ft) с ядрами происходят реакции с заряженными тока.ии [c.191]

Взаимодействие мюонов е заряженными токами, р-р а с п а д. Распад М. происходит благодаря слабому взаимодействию токов (vj p) и (Vge) [c.231]

Слабое взаимодействие, вызываемое заряженным током, либо изменяет на единицу странность, очарование и прелесть А8 = 1, АС = 1, АЪ = 1 квантовых 40/ [c.487]

Для Vg —v -системы в обычной среде различие и Л(, Возникает из-за рассеяния Vg на электронах за счёт заряженных токов [c.311]

Однако здесь d s и 6 являются линейными комбинациями операторов d, s, Ь, так что Кварковый Заряженный ток состоит яз девяти слагаемых. Каждый из токов (eVe, p.v , TV,, ad, s и ib ) является суммой векторного и аксиального токов с Коэффициентами, равными единице. [c.554]

Лагранжиан С. в. заряженных токов имеет вид [c.554]

Для возврата реле в состояние О необходимо повторить замыкание нижних контактов D . В результате этого конденсатор С] вновь начнет разряжаться. Так как он был заряжен током противоположного направления и ток разряда проходит через обмотку реле [c.203]

Все слабые процессы, известные ко времени создания теории электрослабых взаимодействий, можно было представить происходящими за счет обмена заряженными бозонами и W . Такие процессы называют взаимодействиями заряженных слабых токов. Однако теория электрослабых взаимодействий требовала обязательного существования наряду с заряженными токами и в сравнимой с ними доле также нейтральных слабых токов, в которых происходит обмен нейтральными Z -бозонами [c.174]

В которых взаимодействуют заряженные токи (см. рис. 10.7). [c.175]

Электромагнитное взаимодействие осуществляется путем обмена фотонами, сильное — в результате обмена глюонами, слабое — за счет обмена (нейтральные токи) и (заряженные токи, т. е. слабые взаимодействия, сопровождаемые изменением электрического заряда участвующих фермионов). [c.194]

Законы сохранения 116 Заряженные токи 175-177 [c.270]

В первоначальном варианте универсальной теории кроме токов вида ev и пр были добавлены еще два заряженных тока и Хр. Любой из [c.371]

Из универсальной теории (на стадии ее перерастания в единую теорию электрослабых взаимодействий) следует, что наряду со слабыми заряженными токами должны существовать и слабые нейтральные (т. е. не изменяющие электрического заряда) токи. Некоторые нейтральные токи были действительно обнаружены, а относительно некоторых других было доказано, что они не встречаются в природе. Это обстоятельство потребовало нового усовершенствования теории, которая была симметризована по числу лептонов и кварков (за счет введения в нее четвертого с-кварка). [c.371]

ЗАРЯЖЕННЫЙ ТОК (заряженный слабый ток) — один из фундаментальных операторов теории слабого взаимодействия, обусловливающий переходы, при к-рых элсктрич. заряд конечных и нач. частиц (леитопов, адронов) меняется на единицу (в едпии- р- [c.54]

Поскольку спин мюонного нейтрино vn, возникающего вместе с р+, ориентирован против направления импульса V i, а спин мюонного антинейтрино Тц, возникающего вместе с р , — в направлении импульса тц, М., образующиеся от двухчастичных распадов я —> pv, К —> pv, имеют вынужденное направление спина, определяемое законами сохранения импульса и угл. момента спин р" от распада покоящйхся пионов и као-вов по каналу л+ -> p+Vn, К+—> p Vp, Направлен против импульса р" , а спин р" — в наиравлейии его импульса. Этот факт проверен прямыми экспериментами. В др. реакциях (напр., К" —> n p+Vp, K я p Vp) ориентация спина М. противоположна вынужденной в соответствии с тем, что в слабом взаимодействии с заряженными токами р" входит С отрицательной, а р" с положительной спиральностями. [c.231]

ПРОМЕЖУТОЧНЫЕ ВЕКТОРНЫЕ БОЗОНЫ — векторные частицы, за счёт обмена к-рыми осуществляется слабое взаимодействие. Они наз. промежуточными по историч. причинам, поскольку их существование было предсказано теоретически задолго до их прямого обнаружения как реальных частиц (1983), а именно, локальное четырёхфермнонное взаимодействие между заряженными токами и нейтральными токами представлялось как результат промежуточного обмена виртуальными частицами и 2 [на рис. в качестве примера пока.зано, как указанный обмен осуществляется в рассеянии нейтрино (V) на электроне [c.144]

Существ, отличием слабых токов рн и ev от электромагнитного является то, что слабый ток меняет заряд частиц, в то время как эл.-магн. ток не меняет слабый ток превращает нейтрон в протон, электрон в нейтрино, а электромагнитный оставляет протон протоном, а электрон электроном. Поэтому слабые токи рп и ev наз. заряженными токами. Согласно термин логпи, [c.553]

Очень важный свойством нейтральных токов является то, что Они дцагональны, т. е, переводят лептоны (и кварки) самих в себя, а не в др. лептоны (кварки), как в случае заряженных токов. Каждый из 12 кварковых и лептонных нейтральных токов представляет собой лвнейвую комбинацию аксиального тока с коэф. /3 и векторного тока с коэф. /, — 2 з1п ви, гд Ь — третья проекция т. н. слабого изотопического спина, Q — заряд частицы, а 9 - — Вайнберга угол. [c.555]

СТРАННОСТЬ ( ) — аддитивное квантовое число, являющееся наряду с очарованием (С) красотой (Ь) специфич. характеристикой адронов. Все адроны обладают определёнными целочисленными (нулевыми, положительными или отрицательными) значениями 9, причём ( 9 3. А muчaemuIfы имеют С. противоположного знака по сравнению со С. частиц. Адроны с 3 О (но с С — О н Ъ — 0) называются странными частицами. (Частицам, не участвующим в сильном взаимодействии,— фотону, лептонам приписывается значение 1 = 0.) В процессах, обусловленных сильным и ал.-магн. взаимодействиями, С. сохраняется, т. е. суммарная С. исходных и конечных частиц одинакова. В процессах слабого взаимодействия (протекающих за счёт заряженных токов) С. может нарушаться, при этом различие в суммарной С. начальных и конечных частнц А,9 = 1. По совр. представлениям, вали-чве у нек-рых адронов 3 0 свяэаво с тем, что в их состав входит, один или иеск. странных кварков, для каждого из к-рых 5 = —1. [c.698]

ТОК В квантовой теории поля — матем. выражение, описывающее превращение одной частицы в другую или рождение пары частица—античастица. Представляет собой оператор (оператор плотности 4-мерного тока), преобразующийся как 4-мерный вектор при Лоренца преобразованиях. Различают 1) векторный ток и аксиально-вектор-ный, или аксиальный ток, отвечающие превращения.м (переходам) соответственно с изменением и без изменения внутренней чётности и зарядовой чётности 2) электромагнитный ток и слабый Т., описывающие переходы за счёт эл.-магн. и слабого взаимодействия 3) адронный и лептонный Т., описывающие переходы адронов и лсп-тонов 4) заряженный ток и нейтральный ток, описывающие переходы соответственно с изменением электрич. заряда (или рождение заряженной пары) и без изменения заряда (или рождение пары с нулевым суммарным зарядом) 5) странный и нестранный Т., описывающие переходы с изменением и без изменения странности. Так, в процессе бета-распада нейтрона п->р-Ье -I-переход п->р и рождение пары е и описываются слабыми заряженными нестранными векторным и аксиальным соответственно адронным и лептонным Т. А. В. Ефремов. ток ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ — см. Электрический ток. [c.119]

Л = ёуЛ 1 + Ys) V. + Py,(I + 7j) v,+ + где Li , — лагранжиан взаимодействия у,—слабый ток Уа—Дирака матрицы, е, ц, v—операторы соответствующих полей, черта означает дираковское сопряжение Gf = (1,16639 + 0,00002) 10 ГэВ —константа взаимодействия Ферми имеющая в системе единиц й=1, с — размерность обратной массы в квадрате Л." — соответственно векторный и аксиальный заряженные адронные токи (см. Аксиальный ток. Векторный ток. Заряженный ток). Данные по распадам, напр, ц -ье -I-v +v , и по нейтринным реакциям, напр. -f адроны, вполне описываются взаимодействием (I). Однако с точки зрения квантовой теории поля это взаимодействие принадлежит к классу перенормируемых (см. Перенормируемость), что приводит к возникновению неустранимых расходимостей в процессе вычисления высших поправок по возмущений теории. Неренормируемость теории проявляется также в росте сечений сг слабых процессов при высоких энергиях в низшем порядке теории возмущений где s— квадрат энергии в системе центра инерции. Введение заряж. векторного промежуточного массивного бозона IV с взаимодействием [c.591]

Т. о., внимательный анализ эл.-слабого взаимодействия лептонов и кварков позволяет выявить у них наличие симметрии (заметно, впрочем, нарушенной), отвечающей фуппе 5 7сл(2)0 7сл(1)- Если отвлечься от нарушения этой симметрии и воспользоваться строгим условием локальной калибровочной инвариантности, то возникнет теория эл.ч лабого взаимодействия кварков и лептонов, в к-рой фигурируют четыре безмассовых бозона (два заряженных и два нейтральных) и две константы взаимодействия, соответствующие группам SU 2) и f7 (l)- В этой теории члены лагранжиана, отвечающие взаимодействию с заряж. бозонами, правильно воспроизводят известную структуру заряженных токов, но не обеспечивают наблюдаемое в слабых процессах короткодействие, что и неудивительно, т. к. кулевая масса промежуточных бозонов ведёт к дальнодействию. Отсюда следует лишь то, что в ре-алистич. теории слабого взаимодействия массы промежуточных бозонов должны быть конечными. Это находится в соответствии и с фактом нарушенности симметрии [c.606]

Нейтральные токи не только не вписывались в фермиевую теорию слабых взаимодействий и никогда не наблюдались — были даже экснеримен-тально установлены верхние границы их возможной доли по сравнению с заряженными токами. Эти границы находились на уровне N / 10 . [c.174]

Величина 6>w может быть определена из отпошепия нейтральных и заряженных токов в глубоконеунругом рассеянии нейтрино. Для этого [c.178]

В случае слабого взаимодействия, осуществляемого заряженным током, происходит обмен -бозоном в случае же слабого взаимодействия, обусловленного нейтральным током, происходит обмен 2-бозоном. Эти бозоны имеют спин, равный единице, отрицательную четность и массы, близкие к 90 ГэВ/с . Формула (2.9) дает очень малый радиус взаимодействия, порядка 10 фм. Долгое время проводились безуспешные поиски этих бозонов, поскольку не знали величин их масс. После 1970 г. теоретики вычислили эти массы, и в конце 1982 г. они были экспериментально обнаружены в ЦЕРНе, когда стало возможным получить энергию в системе ЦМ, превышающую их массу покоя. [c.60]

Если взаимодействие осуществляется посредством заряженного тока, то квантом является й -бозон, а если посредством нейтрального тока, то квантом является Z -бoзoн с другим значением массы покоя тг- В самом деле, в теории показывается, что отношение интенсивностей взаимодействия нейтральных и заряженных токов равно [c.70]

В дальнейшем в связи с аналогией между электромагнитным и слабым взаимодействиями было введено представление о кванте слабого взаимодействия, роль которого выполняет гипотетическая частица — заряженный IV-бозон (рис. 382). Ж-бозон должен обладать следующими свойствами Z= l, 8=1, Схема с И -бозоном пригодна для рассмотрения слабого взаимодействия, обусловленного слабыми заряженными токами (в то время слабые нейтральные токи еще не были обнаружены). Позднее была построена перенормируемая теория электро-слабых взаимодействий, которая описывает Рис. 382 электромагнитные и слабые взаимодейст- [c.148]

Итак, в природе работает комбинация токов пр и кр вида ( os6 +Xsin0 )/J. Заметим, что вообще все возможные варианты слабых заряженных токов (т. е. слабых токов, изменяющих электрический заряд) можно получить, рассматривая вертикальные столбцы приведенной ниже схемы [c.357]

Отсутствие мюонов в событиях второго и четвертого типов (см., например, рис. 488) убеди-тельно доказывает, что они обусловлены нейтральными токами вида (УцУц)(ми или аналогичными (v vj,)(i/i/), (v v )(.m). Сечения событии, вызванных нейтральными и заряженными токами, сравнимы между собой [c.359]

Как известно, гипотеза о существовании четвертого кварка (с) блестяще подтвердилась в конце 1974 г., когда были открыты У/ /-частицы, а позднее и частицы с явным очарованием — очарованные мезоны и барионы (см. 125). Установлено, что очарованные частицы распадаются по слабому взаимодействию с изменением очарования (1Ас = 1), подобно тому как странные частицы распадаются с изменением странности А5 = 1). При этом согласно схеме (129.9) с-кварк преобразуется в 5-кварк или iZ-кварк, т. е. в теории Лоявляются два новых слабых заряженных тока S и d. Времена жизни очарованных частиц соответствуют предсказаниям универсальной (V—А)-теории. [c.359]

В ЭТИ же годы был открыт третий заряженный лептон (х, см. 107), который, как выяснилось из изучения его схем распада, также участвует в универсальном слабом (У-А)-вза-имодействии. т-Лептон характеризует- ся своим т-лептонным заря вом и должен иметь свое т-нейтрино (у . Соответственно в теории появляется еще один слабый заряженный ток ту,.. Таким образом, схема слабого взаимодействия с заряженными - токами должна изображаться не четырехлучевой (см. рис. 485), а семилучевой звездой с Ж -бозоном в центре (рис. 489). Все эти семь токов были обнаружены экспериментально. [c.360]

Кварк имеет заряд Г(,= —1/3, а -кварк должен иметь заряд 2,= +2/3. Таким образом, с учетом этих кварков в теории должны появиться еще пять слабых заряженных токов Ьи, Ьс, (11, 51 и Ь1 и семилучевая звезда превратится в 12-лучевую (рис. 490). [c.360]

Схема слабого взаимодействия, изображенная на рис. 490, В принципе допускает 12x12=144 заряженных ток-токовых взаимодействий, из которых обнаружено 21. [c.361]

Симметрия законов сильного и эл.-магн. вз-ствий относительно замены ч-ц на античастицы приводит к тому, что для истинно нейтральных частиц (илл систем) сохраняется особая величина — зарядовая чётность. В слабом взаимодействии, обусловливающем, в частности, большинство распадов ч-ц, отсутствует симметрия относительно 3. с. Поэтому, напр., геом. хар-ки распада ч-ц отличны от хар-к распада соответствующих античастиц если продукты распада ч-цы вылетают преим. в одну сторону, то продукты распада античастицы — в противоположную сторону. В процессах слабоге вз-ствия отсутствует также зеркальная симметрия — симметрия между правым и левым направлениями в пр-ве (см. Пространственная инверсия). См. также Комбинированная инверсия. с. с. Герштейн. ЗАРЯЖЕННЫЙ ТОК, ток в квант, теории поля, изменяющий на единицу электрич. заряды ч-ц (в отличие от нейтрального тока, не меняющего заряды). [c.196]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...