Линия равной вертикальной амплитуд

Для определения дефектов изготовления и монтажа кинематической пары целесообразно применять динамический способ контроля, основанный на изменении крутящих моментов на ходовом винте. Запись осциллограмм крутяш,его момента осуш,ествляется с помош ью съемного преобразователя крутящего момента, устанавливаемого на шейке ходового винта в непосредственной близости от привода каретки продольной подачи. Оценка качества кинематической пары производится путем сравнения полученной осциллограммы с эталонной, а тин дефекта и способ его устранения определяются по динамограммам дефектов и дефектным картам. На рис. 3 приведены осциллограммы крутящих моментов на ходовом винте, записанные у станков с различными дефектами кинематической нары. На рис. 3, а изображена осциллограмма крутящего момента, записанная при радиальном зазоре в кинематической паре, равном 1,5 мм. (Соосность опор ходового винта и гайки находилась в пределах технических условий). Пики А обусловлены радиальным биением ходового винта, которое составляло 0,7 мм, а пики В — В , симметричные относительно нулевой линии,— прогибом ходового винта под действием собственного веса. На рис. 3, б приведена осциллограмма крутящего момента в случае несоосности опор ходового винта (правая опора смещена на 6 мм вниз в вертикальной плоскости). Радиальный зазор между ходовым винтом и гайкой составляет, как и в первом случае, 1,5 мм. Здесь пик А обусловлен радиальным биением ходового винта. Амплитуда крутящего момента увеличивается вследствие искривления оси ходового винта, которое вызвано смещением правой опоры, при этом сама кривая смещается вниз от нулевой линии. На рис. 3, в приведена осциллограмма крутящего момента, записанная при соосных опорах ходового винта при этом ось гайки смещена относительно ходового винта, а ра- [c.75]

В точке 3 сопла выключатся, и изображающая точка будет приближаться к вертикальной линии переключения. Так как Alz O, то при сделанном допущении об отсутствии запаздывания сопел это движение изображающая точка будет совершать по периодическому закону с бесконечной малой амплитудой и бесконечно большой частотой. С учетом запаздывания такое движение на фазовой плоскости можно было бы изобразить пилообразным отрезком, равным по длине отрезку 3—4. [c.123]

Задача о движении Луны. В 1780 г. Лагранж [45] установил условия устойчивых колебаний твердого тела при вертикальной ориентации его продольной оси. Лагранжа интересовала только теория движения Луны. Поскольку условия устойчивости были найдены, природа собственного движения Луны была установлена на строго научной основе. Имеющиеся к настоящему времени наблюдения за движением Луны слишком неточны, чтобы обнаружить какие-либо естественные колебания, так как даже вынужденное движение едва различимо [60, 681. Это связано с трудностями чисто геометрического характера из-за эллиптичности орбиты Луны линия визирования совершает колебания с амплитудой около 5°. Поэтому нелегко отличить собственное движение от вынужденного, величина которого равна примерно нескольким угловым минутам. [c.188]

Во избежание перекосов фундамента его форма и размеры должны удовлетворять основному условию, чтобы вертикаль, проходящая через центр тяжести всех постоянных масс (машина + фундамент), проходила через центр жесткости основания (подошвы фундамента или системы точечных упругих опор). Далее следует стремиться к тому, чтобы в результате правильного расположения масс фундамента и придания соответствующей формы его основанию возмущающие силы вызывали возможно меньшие горизонтально-вращательные колебания с приблизительно равными амплитудами на обеих сторонах фундаментов (при внецентренных вертикальных возмущающих силах, например, это может быть достигнуто путем приближения проходящей через центр тяжести вертикали к линии действия возмущающей силы). [c.199]

Рис.17. Поверхность жидкости и линии тока на глубине 0.25, 0.5, 0.75 для волн, длина которых равна двум, одной и половине глубины бассейна. Отношение амплитуды волны на поверхности к длине во всех случаях одинаково. Основное отличие от предыдущей задачи состоит в том, что траектория частицы на поверхности из окружности превращается в эллипс. Не представляет особых затруднений, записав необходимые формулы с экспонентами для амплитуд а и e на некоторой глубине у, получить уравнение для линии тока на этой глубине. Чтобы не перегружать изложение избыточными деталями, не станем приводить эти несколько громоздкие формулы, а просто изобразим результаты расчетов на графиках на рис.17. При углублении в жидкость вертикальные перемещения частиц для длинной волны затухают значительно быстрее, чем горизонтальные, и на дне перемещения по вертикали вообще обращаются в нуль. Короткие волны, длина которых меньше глубины бассейна, быстро затухают на глубине порядка длины волны и разница между перемещениями по горизонтали и вертикали для них исчезает.

На рис. 10.2 представлено поперечное сечение туннеля вертикальной плоскостью, проходящей через ось шахты № 1, и графики изменения амплитуд горизонтальных колебаний упругой среды, вычисленные по указанным формулам для точек, лежащих на вертикальной и горизонтальной линиях, которые проходят через центр сечения туннеля, и на вертикальной линии, удаленной от туннеля на расстоянии, равном расстоянию до оси шахты. На этом же рисунке показаны экспериментально зарегистрированные амплитуды колебаний стенок ствола шахты. Результаты аналогичных вычислений для шахты № 2 показаны на рис. 10.3. При вычислениях приняты те же значения параметров, что и для шахты № 1, за исключением Яв=1,5 мкм и Ог=1,3 мкм. Здесь же приведены экспериментальные данные. [c.140]

На фиг. 5 приведены расчетные линии тока в виде изолиний равных значений функции тока осредненного течения. Крайние положения точки присоединения отмечены / и Присоединение оторвавшегося потока в базовом расчете (фиг. 5, а) происходит на боковой стенке каверны. В процессе обтекания точка присоединения смещается - сдвигается вверх, затем - вниз. Негладкое распределение давления с взаимодействующими зонами сжатия на вертикальной поверхности и разряжения на горизонтальной ведет к установлению периодических колебаний параметров течения со значительной амплитудой. Напротив, для наклонной поверхности (фиг. 5, б) интенсивные осцилляции не возникают, поскольку распределение давления здесь более равномерное и условия обтекания при малом смещении точки присоединения меняются слабо. Заданная вогнутость поверхности также способствует стабилизации течения. [c.88]

Выключим развертку осциллографа. Тогда при присоединенном микрос юне на экране трубки будет видна вертикальная светящаяся линия, длина которой равна удвоенной амплитуде синусоиды, видимой при включенной развертке. Отключим теперь микрофон и подадим на горизонтально отклоняющие пластины осциллографа вместо развертки напряжение со звукового генератора ручкой регулировки установим получившуюся горизонтальную линию так. Чтобы ее длина была равна длине имевшейся перед этим вертикальной линии. Теперь опять присоединим к входным клеммам осциллографа микрофон. Мы увидим на экране трубки одну из фигур, близких к фигурам, фотографии которых приведены на рис. 77. Это — так называемые фигуры Лиссажу. Фигуры Лиссажу получаются при сложении двух взаимно перпендикулярных синусоидальных колебаний, частоты которых относятся между собой как целые числа 1 1 1 2 1 3 2 3 и т. д. Если оба колебания синусоидальны, имеют одинаковую частоту (отношение частот 1 1) и амплитуды их равны, как в нашем случае, то получающиеся фигуры Лиссажу будут иметь вид, представленный на рис. 77 и 78 (верхний ряд). В зависимости [c.133]

Регистрируемый суммарный вибросигнал обычно представляют в виде отдельных гармонических составляющих, амплитуда и частота каждой из которых рассчитывается методом быстрого преобразования Фурье. Каждая составляющая изображается на двумерном графике вертикальной линией, высота которой равна амплитуде составляющей, а положение на горизонтальной оси — ее частоте. Схематический пример спектрального разложения суммарного вибросигнала (автоспектра А8) приведен на рис. 2.7. Подробность разложения измелется числом линий спектра на измеряемом диапазоне частот. Мониторинг и диагностика оборудования по вибросигналу основаны на факте, что каадый дефект создает вибрацию на характерной для него частоте. [c.50]

При ЭЭО с орбитальным движением ЭИ, меняя радиус вращения, можно в плоскостях, нормальных направлению подачи ЭИ, приближать рабочие поверхности электродов друг к другу, что, несмотря на разницу в зазорах, позволяет одним ЭИ пользоваться как на черновых, так и на чистовых режимах. Размеры рабочей поверхности ЭИ устанавливают следующим образом. Для заданной конфигурации детали на расстоянии, которое равно зазору на финишных режимах (0,04...0,05 мм), строится соответствующая ей поверхность. Чтобы учесть амплитуду осциляции, вводится коррекция на величину сдвига ЭИ в горизонтальной плоскости. Для этого строят горизонтальные (или вертикальные) сечения поверхности, соответствующей конечным положениям ЭИ и от контура их в тело инструмента откладывают корректирующее смещение. Линии, проведенные на расстоянии, равном величине коррекции, являются искомыми контурными линиями горизонтальных сечений ЭИ. [c.113]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...