Освещение когерентное полностью

Голограмма получена при пространственно-когерентном освещении — рассеиватель, освещающий предмет (рис. 44), был неподвижен. Качество изображений подтверждает, что при неподвижном рассеивателе когерентность сохраняется, в то время как при движущемся рассеивателе когерентность полностью исчезает. [c.186]

В соответствии со сказанным ранее, некогерентная часть света (1 — 7) создает равномерно освещенный фон, аналогично тому, как было в случае полностью когерентных пучков при разных их амплитудах (ср. (13.3)). Видимость интерференционной картины согласно (13.5) принимает значение [c.69]

Если даже предположить, что источник S на рис. 1.1, а действительно является точечным, конечная длина когерентности означает, что для точек Р, достаточно удаленных от оси, длину I можно принять сравнимой с длиной волнового цуга. Волновые цуги, которые одновременно исходят из В и С (и своим происхождением обязаны одному волновому цугу, испущенному S), не должны тогда полностью накладываться в Р и, следовательно, видность полос должна снижаться. Еще дальше вдоль экрана полосы должны полностью исчезать, образуя непрерывный уровень освещенности, обусловленный отдельными независимыми вкладами от двух апертур. [c.15]

Таким образом, в общем случае поле освещенности от источника конечных размеров, если он даже полностью монохроматичен, вновь оказывается лишь частично когерентным, но на этот раз пространственно благодаря пространственному распределению яркости источника. Степень же когерентности между двумя точками поля физически проявляется в видности интерференционных полос, образуемых светом от этих двух точек. Фактическое соотношение между пространственной когерентностью и видностью полос рассматривается в разд. 6.4. [c.17]

В первой модели делается акцент на общий характер дифракции (рассеяние) света от объекта, когда условия по крайней мере частично когерентны, и на способ сведения света для формирования изображения. Аспекты анализа Фурье, относящиеся к первой части этого вопроса, уже знакомы нам по гл. 3 и 4. В разд. 5.3 мы рассматриваем их снова на этот раз с учетом второго этапа формирования изображения. Эта модель первоначально была сформулирована (в основном качественно) в 1873 г. Э. Аббе [1], который занимался проблемами наблюдений периодических объектов под микроскопом. Как можно сказать, пользуясь современной терминологией, он выяснил, что при способах освещения, используемых обычно в оптической микроскопии, формирование изображения вовсе не является полностью некогерентным процессом, как иногда полагают в действительности в некоторых современных системах он может быть почти когерентным. [c.85]

Однако наиболее существенное свойство сканирующего осветителя для систем с ДОЭ —его способность подавлять когерентный шум. В связи с этим при решении задач проекции изображения свет, дифрагированный в нерабочие порядки ДЛ объектива, можно рассматривать как равномерный фон, т. е. пьедестал, на который накладывается полезное изображение (см. п. 7.4). Конечно, контраст изображения при этом несколько снижается, но его искажение интерференционной картиной, возникающее при когерентном освещении, полностью исключается. [c.193]

Это можно уточнить, если использовать теорему интерполяции гл. 2, 7 полоса пространственных частот, пропущенных оптическим прибором, ограничена в результате изображение будет полностью известно, если будет известна освещенность в конечном числе точек, надлежащим образом выбранных. Предположим, например, что прибор -обладает квадратным зрачком, сторона которого видна из центра плоскости изображений под углом 2 а (фиг. 97) пропущенные пространственные частоты не будут превышать по модулю предельную величину 2 а Д, и общая ширина полосы пропускания будет равна 4 а 1%. Теорема интерполяции, распространенная на случай двух измерений, позволяет показать, что изображение будет полностью известно, если известны значения освещенности /[у, z ) в точках, расположенных в узлах (вершинах) квадратиков со стороной Я/4а (см. фиг. 97). Иначе говоря, функция 1 у, z ) зависит от конечного числа параметров. На единице поверхности в плоскости у, z достаточно знать значение освещенности в точках, число которых равно Л =16а /Я . Можно показать, что в случае когерентного [c.211]

Можно показать, что если освещение в системе, показанной на рис. 1.8, при записи голограммы сделать пространственно когерентным, то на стадии восстановления такой голограммы образуется не изображение объекта, а свертка интенсивностей изображений 1 х, у) 1(х, у), т. е. изображение будет полностью искажено. [c.24]

Теория разрешающей способности микроскопа для предельного случая полностью когерентного освещения была развита Эрнстом Аббе. Теория Аббе дает наглядное представление о ди-7 - фракционном характере формирования изобра- [c.372]

Заметим, что условие г>20 / к идентично условию дифракции дальнего поля, т. е. дифракции Фраунгофера оно должно быть наложено, если освещение отверстия приближается к полностью когерентному. [c.217]

Сначала предположим, что отверстие освещается отдельной однородной падающей по нормали плоской волной (такое освещение, конечно, является полностью когерентным). Комплексный коэффициент когерентности в этом случае равен единице при всех значениях аргументов, и выражение для интенсивности наблюдаемой дифракционной картины имеет вид [c.217]

В данном пункте мы рассмотрим свойства изображения, предсказываемые описанной теорией в предельных случаях как полностью некогерентного, так и полностью когерентного освещения объекта. Мы найдем выражения для /, в этих двух случаях, пользуясь методом, изложенным в п. Б. Кроме того, для иллюстрации мы, используя результаты, приведенные в п. В, найдем соответствующие выражения для двумерного спектра интенсивности изображения. И в заключение остановимся на физических критериях, позволяющих определить, может ли данная система рассматриваться как полностью некогерентная или полностью когерентная с практической точки зрения. [c.302]

Переходя теперь к случаю полностью когерентного освещения, представим взаимную интенсивность освещения объекта в виде [c.304]

В работе [7.17] была рассчитана зависимость этих величин от уо в случае щелевого некогерентного источника и щелевой функцин зрачка. Если 0з — угол, под которым виден источник, а 0р — угол, под которым виден зрачок системы, формирующей изображение, со стороны объекта, то Ж А (го) и Ж А (2уо) оказываются функциями отнощения 0р/0з (так же как и Уо)- Это указывает на то, что характеристики системы зависят от когерентных свойств освещения объекта. На рис. 7.13 представлены кривые кажущихся передаточных функций на частотах Уо и 2уо при разных значениях отношения 0р/0з. Заметим, что условие 0р/0з— 0 соответствует приближению к полностью некогерентному освещению, а условие 0р/0з оо — приближению к полной когерентности. [c.312]

Формулы ДЛЯ специального случая идеально монохроматического (и, следовательно, полностью когерентного) освещения можно вывести несколько проще, так как в этом случае имеем для взаимной интенсивности у Х < у = и х , Уо) и% х , у ). Величина являющаяся Фурье-об-разом J , также приобретает вид произведения двух множителей. Применяя [c.486]

Физической основой метода служит факт возникновения спекл-структуры прп освещении когерентным светом незеркальной поверхности. Спекл-структура есть результат перекрестной интерференции диффузно рассеянной предметной волны, полностью детерминированной состоянием и расположением на освещаемой поверхности рассеивающих центров. Изображение исследуемой поверхности, лромодулированное спекл-структурой, может быть зафиксировано при помощи фотокамеры (рис. 3.1). Если данную поверхность сместить на достаточно малую величину хо в собственной плоскости и ее изображение зарегистрировать на тот же самый фотоматериал, то на нем окажутся записанными две идентичные спекл-структуры, смеп1,енные относительно друг друга на расстояние Мохо, где Мо — масштаб изображения. Амплитудное пропускание такой дважды экспонированной фотопластинки может быть представлено как [8, 10] [c.55]

Точно так же на видимость интерференционной картины не повлияет изменение расстояния между щелями, хотя пространственный ее период (расстояние между интерференционными полосами) будет, конечно, изменяться обратно пропорционально расстоянию между щелями. Пусть теперь на экран со щелями 5х и 82 падает пучок не от точечного источника, а пучок, в котором колебания в разных его точках не вполне когерентны между собой. Такое частично когерентное освещение можно реализовать, например, если использовать протяженный источник света. Световые пучки, распространяющиеся через щели 5х и 82, также не будут полностью когерентными, что уменьшит видимость интерферен- [c.84]

Эти очень общие рассуждения определены, конечно, лишь с точностью до множителя порядка единицы. Чтобы получить более точные сведения об изменениях, происходящих в голограмме вследствие отклонения от абсолютной когерентности, рассмотрим простой случай освещения через физическую апертуру диаметром d и исследуем ее влияние на систему полос, созданных точечным предметом, расположенным на оси на расстоянии 2о от апертуры. Каждая точка освещающей апертуры создает систему полос, концентрических с осью, связывающей эту точку с точкой предмета. Эти системы полос взаимно некогерентны, следовательно, их интенсивности должны суммироваться. На краю голограммы угловое расстояние между двумя полосами равно V osinYm- Если две системы полос смещены друг относительно друга на половину этого расстояния, то они будут полностью дополнять друг друга и интерференционные полосы пропадут. Этот случай соответствует расстоянию между двумя точками источника Х/2 sin уш, которое как раз равно пределу Аббе с1а- [c.256]

Если ширина О щели 5, находящейся в фокальной плоскости коллиматорной линзы 1 (см. рис. 5.23), достаточно мала, то освещение обеих щелей 5 и в диафрагме полностью когерентное и полосы в фокальной плоскости объектива 2 описываются полученным в предыдущей задаче распределением интеисивности (6.29), график которого приведен на рис. 6.19. Для этого размер области когерентности (Р, — фокусное [c.296]

Л разрешения предполагалось, что две точки предмета Si и S2 представляют собой некогерентные точечные источники, и в плоскости создаваемого оптической системой изображения происходит простое наложение дифракционных картин от каждого из них. Несамосветящийся объект должен быть освещен каким-либо источником света. Если этот источник точечный, то световые колебания в точках Si и S2 освещаемого им предмета когерентны. Любой реальный источник имеет конечные размеры, поэтому в общем случае световые колебания в близких точках Si и S2 освещаемого предмета будут частично когерентны. Степень пространственной когерентности 712 световых колебаний в точках Si и S2 зависит от расстояния Z между ними и от угловых размеров источника света (см. 5.5). Когда применяется оптическая осветительная система (конденсор), отображающая светящуюся поверхность источника на плоскость объекта (рис. 7.32), роль углового размера источника играет выходная апертура 2uo осветителя в пределах центрального максимума дифракционной картины от его оправы световые колебания частично когерентны, ибо каждая точка источника отображается конденсором в виде кружка конечных размеров. Радиус этого круж-ка, т. е. размер области когерентности, порядка К/ио- Если апертура осветителя мала по сравне-нию с числовой апертурой объектива микроскопа, то расстояние Zmin между точками Si и S2, лежащими на пределе разрешения, много меньше ширины дифракционного кружка от оправы конденсора и световые колебания в Si и S2 можно считать полностью когерентными. [c.372]

I0.5.3. Получение изображения при частично когерентном квазимонохрома-тическом освещении ), а. Распространение взаимной интенсивности через оптическую систему. В 9.5 было описано несколько общих методов изучения отображения протяженных объектов. Рассматривались случаи полностью когерентного (п. 9.5.1) и полностью некогерентного (п. 9.5.2) освещения. В первом случае рассматривалось распрострапепие через систему комплексной амплитуды, во втором — интенсивности. Сейчас мы исследуем более общий с гучай частично когерентного квазимонохроматического освещения. Изучаемой величиной здесь является взаимная интенсивность. [c.484]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...