Зависимость дальности видимости

Зависимость дальности видимости от нанравления луча зрения [c.455]

Зависимость дальности видимости назем- q th, в другом случае - по- [c.458]

Последняя цифра третьего столбца вычислена по формуле (57). Графическое представление зависимости дальности видимости от направления луча зрения дано на рис. 11. [c.459]

Графическая зависимость дальности видимости черных объектов от прозрачности х представлена на рис. 542. Порог контрастной чувствительности глаза е принят равным 0,02. По оси абсцисс отложено значение т на 1 км, но оси ординат —дальность видимости в километрах. [c.732]

Рис. 542. Зависимость дальности видимости черных объектов от коэффициента прозрачности атмосферы.

На рис. 6.2 приведены характерные зависимости параметра нелинейности естественной атмосферы на длине волны воздействую-ш,его излучения Х=10,6 мкм в диапазоне 1—9 мкс с начала лазерного воздействия. Усредненные кривые 1—3 получены для различных углов рассеяния при начальной метеорологической дальности видимости 5м = 3- 5 км. Группа измерений, соответствующая кривой 4, получена для условий снегопада с 5мл 0,5 км. Видно, что в последнем случае канал излучения заметно просветлен (t)jv 0,5). в условиях воздействия излучения на фоновый аэрозоль (кривые 1—3) параметр нелинейности возрастает со [c.192]

Зависимость между баллом видимости, дальностью видимости и коэффициентом прозрачности [c.226]

Таким образом, реальную атмосферу следует рассматривать как аэрозоль весьма сложного н переменчивого состава. Ослабление света в основном происходит па посторонних частицах, находящихся в воздухе во взвешенном состоянии. Прозрачность и дальность видимости находятся в сложной аналитической зависимости от числа и размеров этих посторонних частиц. [c.727]

Необходимо добавить, что дальность видимости различных объектов не будет одинакова и сильно зависит как от их фотометрических свойств, так и от условий освещения. Для примера можно упомянуть о белой стене, которая будет сливаться с фоном на разных расстояниях в зависимости от того, падают на нее лучи солнца или нет. Абсолютно черное тело, видимое на фоне неба у горизонта, является исключением из общего правила, и его дальность видимости имеет совершенно определенную величину для данного состояния атмосферы и не зависит от условий его освещения. [c.114]

НИИ цветов спектра, их контрастных отношений, дальности видимости, зависимости от основных свойств и качеств цвета — от длины волны, насыщенности и яркости, — возникает возможность создания оптимальной цветовой среды на производстве и в быту. [c.67]

Ниже приводится вывод формул для видения оптического горизонта, наблюдаемого с земной поверхности, и вывод основного соотношения для зависимости метеорологической дальности видимости от коэффициента аэрозольного ослабления, широко используемой в атмосферной оптике. В обоих случаях речь идет о видении вдоль горизонтальной трассы и предполагается, что атмосфера и подстилающая поверхность вдоль всей трассы однородны. При этом предположение об однородности горизонтальных трасс является обычным при решении подобных задач и оправдано для длин трасс, значительно превышающих размеры локальных неоднородностей, с ошибкой не более дисперсии неоднородностей. Типичной для реальных условий является и вертикальная однородность атмосферы в пределах нескольких десятков метров, где обычно проходит линия визирования при наблюдениях по горизонтальным приземным или приводным трассам. [c.154]

Высокую дальнобойность тяжелой артиллерии, вскоре начавшей действовать уже на большие расстояния, чем угрожающие кораблям торпеды, можно было использовать лишь при одновременном улучшении возможностей наблюдения. Как известно, радиус видимости находится в простой геометрической зависимости от высоты места, с которого ведется наблюдение, Для визирной трубы, корректирующей стрельбу артиллерии и находящейся на высоте не более 10 м над поверхностью воды, корабль на расстоянии 13,5 м скрывается за горизонтом. С капитанского мостика видимость практически такая же. Если же наблюдатель находится на высоте 27 м, то радиус видимости на море возрастает в 1,7 раза, а дальность наблюдения составляет 23 км . [c.104]

Работа посвящена определению дальности видимости черных и нечерных объектов в том случае, когда наблюдатель и наблюдаемый объект находятся в различных горизонтальных плоскостях. Решение задачи учитывает асимметричность индикатрисы рассеяния, альбедо земной поверхности и, наряду с рассеянием, поглощение света. В первую очередь решается чисто теоретическая задача определение яркости света в любой точке атмосферы для любого направления луча в частности решается вопрос об определении яркости неба. В основу решения положено уравнение переноса лучистой энергии, из которого затем, принимая во внимание краевые условия, выводится система двух интегральных уравнений для двух неизвестных функций г) и [т г являющихся ключом к решению всей задачи. Решение этой системы интегральных уравнений осуществляется методом последовательных приближений. Вычисление дальности видимости дано для двух вариантов задачи, в зависимости от расположения наблюдателя по отношению к наблюдаемому объекту (выше или ниже) и основано, с одной стороны, на понятие контраста яркостей, введенного Кошмидером, [c.347]

Для каждого из этих четырех вариантов задачи приводится распределение яркости неба и, кроме того, для сферического рассеяния дано численное решение следуюш их задач (1) сравнение решения точного интегрального уравнения с приближенным решением, получаемым из приближенных дифференциальных уравнений Шварцшильда (2) решение интегрального уравнения и вычисление яркости неба при произвольном альбедо (3) установление зависимости между освеш енностью земной поверхности и альбедо последней (4) выяснение влияния рассеяния высших порядков на яркость неба (5) вычисление дальности видимости черной цели на фоне неба (6) вычисление дальности видимости черной или нечерной цели на фоне земной поверхности. [c.440]

Сопоставление данных средней объемной концентрации плазменных образований в канале пучка с результатами измерений характеристик аэрозольной компоненты атмосферных дымок позволило оценить зависимость минимального (критического) эффективного радиуса частиц дымки асг, инициируюш их оптический пробой, от плотности энергии излучения в пучке [3]. Для влажных дымок с метеорологической дальностью видимости 5м= = 12 15 м радиус изменяется в интервале 7—10 мкм. Причем для значений относительной влажности 85—95 % в условиях эксперимента преобладаюпдие твердые частицы были обводнены. Отношение внешнего радиуса к твердому ядру изменялось в преде-лах 1,2—1,4. [c.180]

Под оптич. дальностью видимости подразумевают предельное расстояние видшюсти аэромаяка, обусловливающееся характером распределения излучаемого им света, качеством глаза и степенью прозрачности воздуха (оценка дальности производится для среднего нормального глаза). Следовательно при прочих равных условиях оптич. дальность видимости будет меняться в зависимости от угла возвышения светового луча. Определение оптич. дальности аэромаяка производится при определенном коэф-те прозрачности воздуха, с учетом практич. порога раздражения глаза и исходя из максимальной силы света, излучаемой аэромаяком. Сила света I для данной оптич. дальности К при прозрачности воздуха I определяется с достаточным приближением из ф-лы [c.108]

Из рисунка видно, что во всех случаях в среднем наблюдается линейное возрастание дисперсии с увеличением интенсивности осадков. Последняя измерялась с помощью измерителя дальности видимости и приведена на рисунке в единицах оптической толщи х = кВ, где = 3,9/5м — коэффициент ослабления при осадках, 5м — метеорологическая дальность видимости. Интересным обстоятельством является то, что экстраполяция измеренной зависимости к началу координат иногда не приводит к уменьшению дисперсии до нуля, что можно объяснить наличием флуктуаций за счет рассеяния на турбулентных неоднородностях во время осадков. Если при такой экстраполяции дисперсия флуктуаций достигает нуля при остаточной оптической толще т, то это можно интерпретировать наличием сильного замутнения при осадках таким аэрозолем, рассеяние на котором не вызывает флуктуаций интенсивности лазерного пучка (например, рассеяние мелкодисперсным аэрозолем). В реальных условиях конкретного экспери- [c.235]

Зависимость поглощения в тумане от частоты в диапазоне от 3 до 100 Ггц представлена на рис. 3.40 [45а]. По оси абсцисс графика отложены частоты, а по оси ординат — коэффициент поглощения в дб1км. Туман принято характеризовать либо его водностью (см. табл. 3.3), либо дальностью видимости. Оба этих параметра указаны на трех прямых, нанесенных на рис. 3.40. При даль- [c.178]

Таким образом, в случае, когда, например, = к, в (5.44) и (5.45) l = 1/ / , С2 = 1. Из формул (5.42)-(5.44) при = к = к следует, что при кН О (мелкая жидкость) фазовая скорость стремится к постоянному пределу y/gH — дисперсия слабая. На глубокой воде дисперсия всегда есть ш л/f ) она связана с нелокальной зависимостью между давлением и глубиной жидкости. Гравитационные волны обладают отрицательной дисперсией, поскольку = [(g-/f ) th(f ii)] /2 уменьшается с ростом частоты. Групповая скорость v p = d o/dk тоже уменьшается с ростом частоты, поэтому, скажем, в море или океане к берегу из области возникновения приходят сначала длинные волны, а уже потом короткие. Этот факт можно использовать для определения расстояния до шторма (читателю, по-видимому, доставит удовольствие придумать способ обнаружения штормов и оценить максимальную дальность обнаружения см. гл. 4). [c.101]

Пример 2.16, Рассчитать и построить зависимость напряженности поля от расстояния при следующих данных . Pi = 50 вт, Di=100, /ii —60 м, Х=10 см, Лг=20 м. Волна вертикально поляризована. Влажная почва с параметрами е= = 10, а=0,01 uMjM. Распространение происходит в условиях нормальной атмосферной рефракции, что учитывается использованием эквивалентного значения радиуса Земли аэ=8,5-10 м (см. 3.4). Расчет произвести в интервале расстояний от третьего максимума (считая в направлении убывания расстояний) до расстояния 2 го, где го — дальность прямой видимости. [c.97]

Рассмотренные в параграфе 2.8 дифракционные формулы показывают, что абсолютное значение множителя ослабления резко убывает с расстоянием по мере укорочения длины волны. Поэтому дальность дифракционного распространения ультракоротких волн лишь незначительно превышает расстояние прямой видимости. Зависимость множителя ослабления от расстояния для четырех значений излучаемой частоты показана пунктирными линиями на рис. 3.11. Изхо- да кривых ясно, что радиоволна длиной в 1 см (1=30 Ггц) практически не испытывает дифракции вокруг выпуклости земного шара. [c.141]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...