Вайнштейн

Пер. о чешек. Вайнштейна С.И. -М. Химия, -248 с. [c.78]

Случай лучистой передачи тепла в дисперсной смеси, когда д2 =0, рассмотрен П. Б. Вайнштейном (см. ссылку, [5] в гл. 4). [c.34]

Удобные для практического использования аппроксимации результатов расчетов в борновском приближении сечений и скоростей ионизации ряда атомов и атомарных ионов приведены в монографиях Л. А. Вайнштейна и др. [29, 30]. [c.424]

Решение этой сингулярно возмущенной начальной задачи (И. Б. Вайнштейн, 1980) методом составных разложений показывает, что после быстрого изменения (чем меньше ео, тем быстрее) в пограничном слое по Н зависимость Vyj Xw) выходит на решение вырожденной задачи (ео = 0), которое совпадает с (5.2.15) для V = 1. [c.425]

Ахатов И. Ш., Вайнштейн П. Б. (1981). К теории стационарного горения сферической частицы унитарного топлива Ц Вестник МГУ. Математика, механика.-1981.— 1. [c.445]

Согласно опытам Вайнштейна, Остерле и Форсталя, а также Фертыана профили безразмерных избыточных скоростей в плоских спутных и затопленных струях описываются той же универсальной зависимостью, что и в осесимметричных струях. [c.364]

В связи с этими обстоятельствами изложение даже ключевых вопросов физики твердого тела вряд ли возможно в рамках одной книги, одного лекционного курса стандартного объема, и совсем не случайным оказалось появление прекрасного четырехтомного издания Современная кристаллография , созданного коллективом почти из двадцати авторов под редакцией академика Б. К. Вайнштейна. [c.5]

Уравнения гидромеханики дисперсной смеси с горючими частицами. Рассмотрим дисперсную среду, в которой несущая газовая фаза состоит из двух комионент (например, окислителя, который будет называться первой компонентой, и продуктов горения, которые будут называться третьей компонентой), а частицы (вторая фаза и вторая компонента) являются топливом, при горении которого часть энергии из-за высоких температур может переходить в излучение. Уравнения неразрывности компонент, сохранения числа частиц, уравнения импульсов и притоков тепла фаз для такой двухфазной трехкомпонентной среды (газовзвеси). если учесть аналогичные уравнения 4 гл. 1, имеют следующий вид (П. Б. Вайнштейн, Р. И. Нигматулин, 1971) [c.403]

Численные расчеты различных структур детонацпонных волн в аэровзвесях унитарного топлива с анализом влияния кинетикп горения частиц и закона трения имеются в статье Р. И. Нигма-тулина, П. Б. Вайнштейна, И. Ш. Ахатова (1980). [c.430]

Вайнштейн Э. Е., Рентгеновы спектры атомов в молекулах химических соединений и в сплавах. Изд. Ан СССР, 1950. [c.330]

Рассмотрим теперь дальнейшее развитие ударной теории, учитывающее нестационарность процессов столкновений. Как уже отмечалось. и в статистической теории, и в изложенных вариантах ударной теории процесс столкновения рассматривался квазистационарно. Однако, очевидно, при близких столкновениях это условие не будет выполняться. Кроме того, на коротких расстояниях между сталкивающимися атомами поле, создаваемое одним из атомов в месте, где находится второй атом, не может считаться однородным. Оба эти обстоятельства при строгом теоретическом рассмотрении должны учитываться. Попытка такого учета неоднородности поля сделана В. С. Милиянчуком [ 2]. Нестационарность процесса столкновения рассмотрена в работах Л. А. Вайнштейна и И. И. Собельмана [ ], которые решают уравнение Шредингера во втором приближении нестационарной теории возмущения. Воздействие возмущающих частиц на рассматриваемый атом описывается зависящим от времени потенциалом V t). Как и в теории Линдхольма, сдвиг и ширина линии выражаются через два эффективных [c.503]

Расчет эффективных сечений, определяющих ширину и сдвиг линий, проведен Л. А. Вайнштейном и И. И. Собельманом для случая квадратичного эффекта Штарка. При этом для каждого данного энергетического уровня атома надо учитывать его взаимодействие с другими уровнями. С целью 5 прощения расчет сделан при условии, что основной вклад в сдвиг фазы у] дает только один из двух уровней атома, при переходе между которыми излучается спектральная линия. Кроме того, предполагается, что можно ограничиться возмущением рассматриваемого уровня только со стороны одного ближайшего уровня, у которого матричный элемент дипольного момента, соответствующего переходу между возмущаемым и возмущающим уровнями, отличен от нуля. Тогда значения oj и о, выражаются через их значения [c.504]

Результаты измерений сравнены с нестационарной теорией Л. А. Вайнштейна и И. И, Собельмана ( 87). [c.513]

Принимая во внимание, что при выводе формул нестационарной теории был сделан ряд упрощающих предположений ( 87), следует считать общее совпадение теоретических выводов с экспериментальными данными вполне удовлетворительным. Опыты не подтверждают вытекавшее из теории Линд-хСГльма постоянство отношения Av4/8v4= 1,16 и обнаруживают общий характер зависимости этого отношения от параметра р, соответствующий теории Л. А. Вайнштейна и И. И. Собельмана. [c.513]

Динамика многофазных сред. Ч.1 (1987) -- [ c.417 , c.422 , c.425 , c.430 ]

Машиностроение Автоматическое управление машинами и системами машин Радиотехника, электроника и электросвязь (1970) -- [ c.381 , c.388 ]

Механика в ссср за 50 лет Том3 Механика деформируемого твердого тела (1972) -- [ c.20 , c.38 ]

Трение и износ (1962) -- [ c.32 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...