Объем тела давления

Силу Р можно также найти, вычисляя вес тела давления, построенного вдоль оси вращения между смоченной поверхностью крышки сосуда и пьезометрической поверхностью (объем тела давления заштрихован иа [c.85]

Сила давления жидкости на закраину вычисляется по формуле (IV—19), в которой объем тела давления [c.87]

Из выражения (2.10) следует, что вертикальная составляющая силы гидростатического давления определяется весом объема жидкости, расположенной над криволинейной поверхностью. Этот объем называется объемом тела давления. Объем тела давления может быть действительным (рис. 2.11,а) [c.18]

Состояние любого вещества принято характеризовать величинами, которые в термодинамике называются параметрами состояния. Наиболее распространенные параметры состояния — плотность или удельный объем тела, давление, температура. Кроме этого, в термодинамике широко пользуются такими понятиями, как работа, теплота, масса, сила и т. д. [c.6]

Треугольник aed — прямоугольный, так как ребро ed перпендикулярно к плоскости стенки. Поэтому объем тела давления, равный полному давлению Р на стенку, имеет выражение [c.42]

Vs — объем тела давления, построенного параллельно направлению s между поверхностью стенки и пьезометрической плоскостью. [c.78]

Силу P можно также найти, вычисляя вес тела давления, построенного вдоль оси вращения между смоченной поверхностью крышки сосуда и пьезометрической поверхностью (объем тела давления заштрихован на рис. IV-11,6) используя формулу (IV-17), получим [c.87]

Вертикальная составляющая силы давления жидкости на тело будет Р = Р г — Рг — 9ё где V — объем тела давления, равный [c.36]

Отметим, что такой же результат был бы получен, если бы на свободной поверхности жидкости давление не равнялось атмосферному. В этом случае обе силы / в г и изменились бы на одну и ту же величину (так как на одну и ту же величину изменились бы для них объем тела, давление), а их разность осталась бы прежней. [c.45]

Индекс X у частной производной дд/д( указывает, что изменение температуры происходит при постоянном значении некоторого параметра X, которым может быть объем тела v, давление р и др. Общее 2<оличество теплоты, полученное в данном процессе, определяется выражением ...................... [c.69]

Чтобы не вносить излишних усложнений, предположим теперь, что при изменении объема нашей системы внутреннее состояние тех тел, которые создают на нее давление, не меняется. Сила Риа. рис.4.2 может, например, создаваться грузом, лежащим на поршне. При изменении объема сосуда груз будет просто перемещаться как целое, и его энтропия не будет меняться. Поэтому все изменение энтропии составной системы тело + груз будет определяться формулой (4.14). Из нее видно, что при к, Р объем тела в среднем должен слегка [c.82]

Если же увеличивать внешнее давление, одновременно повышая температуру, объем тела может и возрасти. [c.85]

В гл.4 мы отмечали, что твердое тело, в принципе, может иметь определенный объем и в отсутствии внешнего давления Р . Однако, строго говоря, при любой конечной температуре состояние тела при = О не будет равновесным, потому что частицы, совершая тепловое движение, могут случайно отрываться от поверхности тела, и если их постоянно откачивать, чтобы поддерживать = О, объем тела будет уменьшаться до тех пор, пока все оно не испарится. Правда, это может происходить очень медленно. [c.120]

На тело (рис. 2.15, а), погруженное в жидкость, действуют сила тяжести (С = рт т) и вертикальная составляющая силы гидростатического давления (Р = ржс1 т), определяемая как вес вытесненного объема жидкости (закон Архимеда). Vi — суммарный объем тела давления, равный разности объемов тел давления на поверхность А2Б и А1Б. Поскольку объем тела давления на нижнюю поверхность больше, то разность положительна, и сила Р всегда направлена вверх. Силы бокового давления взаимно уравновешиваются. [c.21]

Вертикальное давление не криволинейную поверхность Р= V-[, где V — объем тела давления eE AlDKke [c.162]

Силу Р можно найти и геомегрическим способом, вычисляя вес тела давления V , построенного вдоль оси вращения между смоченной поверхностью крышки сосуда и пьзометрической поверхностью (объем тела давления заштрихован на рис. 4-116) используя формулу (4-17), получим [c.89]

Для нижней половины крьшки вертикальная составляющая силы давления направлена вниз. Объем тела давления для этого случая равен сумме объемов полуцилиндра и четверти шара (на рис. 1.26 заштриховано слева вниз ). [c.36]

Тело давления ограничено криволинейной поверхностью, пьезометрической плоскостью и вертикальной проецирующей поверхностью, построенной на контуре стенки. Объем тела давления находят геометр11чески. При необходимости сложное тело давления можно разбить на элементарные и просуммировать их объемы. Объемы тел приведены в прил. 4, [c.66]

Ш — объем тела давления, заключенного между нижней четвертью цилиндрической поверхности, ее проекцией на свободную поверхность и вертикальными проектирующими (П лоакостями (следы этих плоскостей представлены на чертеже линиями и ЕМ)-, [c.58]

Объем тела давления в данном случае равен объему тела с сечением АВОЕР-. [c.59]

Смотреть страницы где упоминается термин Объем тела давления : [c.77] [c.80] [c.33] [c.22] [c.160] [c.56] [c.80] [c.84] [c.82] [c.52] [c.54] [c.16] [c.33] [c.42] [c.616] [c.618] [c.104] [c.37] [c.37] [c.48] [c.44] [c.55] [c.55] [c.28] [c.85] [c.22] [c.50] [c.57] [c.80]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...