Волна давление на глубокой воде

В случае волн на глубокой воде, образовавшихся вследствие концентрированного давления, полная величина которого равна Р, мы полагаем для согласования с формулой (28) 239 [c.517]

Давление, обусловленное волной на глубокой воде. Если р — давление на частицу, среднее положение которой соответствует точке г, то уравнение давления имеет вид [c.375]

Второе приближение для величины скорости волны. Рассмотрим для простоты случай глубокой воды в этом случае комплексный потенциал и профиль поверхности задаются формулами (3) и (4) п. 14.40. Замечаем, что формула (4) получается из равенства (3), если в нем положить = О, но при этом не предполагается, что формула (4) обязательно соответствует поверхности постоянного давления. Для квадрата модуля скорости имеем формулу [c.382]

Максимальное избыточное давление на фронте ударной волны при взрыве глубоко погруженного ядерного заряда можно определить также по графику рис. 84 определяемое давление соответствует взрыву заряда с тротиловым эквивалентом 1 кг на расстоянии о. Такое же давление будет развиваться на расстоянии = при взрыве заряда с эквивалентом Q кг. Если центр взрыва заряда находится вблизи поверхности воды, то величина избыточного давления на тех же расстояниях значительно снижается, з [c.294]

ВОЛНЫ ИОНИЗАЦИИ — см. Ионизационные еолны. ВОЛНЫ НА ПОВЕРХНОСТИ ЖИДКОСТИ — волновые движения жидкости, существование к-рых связано с изменением формы её границы. Наиб, важный пример — волны на свободной поверхности водоёма (океана, моря, озера и др.), формирующиеся благодаря действию сил тяжести и поверхностного натяжения. Если к.-л. внеш. воздействие (брошенный камень, движение судна, порыв ветра и т. п.) нарушает равновесие жидкости, то указанные силы, стремясь восстановить равновесие, создают движения, передаваемые от одних частиц жидкости к другим, порождая волны. При этом волновые движения охватывают, строго говоря, всю толщу воды, но если глубина водоёма велика по сравнению с длиной волны, то эти движения сосредоточены гл. обр. в приповерхностном слое, практически не достигая дна (короткие волны, или волны на глубокой воде). Простейший вид таких волн — плоская синусоидальная волна, в к-рой поверхность жидкости синусоидально гофрирована в одном направлении, а все возмущения физ. величин, напр, вертик. смещения частиц (z, X, t), имеют вид 1=А z) os (i>t—kz), где х — горизонтальная, Z — вертикальная координаты, ы — угл. частота, к — волновое число, Л — амплитуда колебаний частиц, зависящая от глубины г. Решение ур-ний гидродинамики несжимаемой жидкости вместе с граничными условиями (ноет, давление на поверхности и [c.332]

Построение профиля волн и определение величин сит. Схема решения Герстнера. Существует много различных попыток решить вопрос о построении профиля волн для различных условий их образования и развития. Ограничимся здесь кратким пояснением так называемой теории трохои-дальных волн, предложенной еще в 1802 г. Герстнером. Исходя из предварительно найденных величин hg и X (см. п. 1°), данная теория позволяет (для случая глубокой воды, когда h > X/l) построить профиль волны, а также определить величины сити приближенно установить распределение гидромеханического давления р по вертикали (по глубине водоема). [c.617]

Трохоидальная волна Герстнера. В 1802 г. Герстнер, профессор математики в Праге, показал, что при специально выбранном трохоидальном профиле давление будет постоянно вдоль свободной поверхности глубокой. воды. Это единственное известное точное решение задачи о волновом движении. Однако это движение не является безвих-ревым ). [c.399]

Другим видом групп волн являются волны, возникающие на поверхности воды при движении корабля. Картину волн, очень похожую на корабельные волны, легко получить, если на поверхности покоящейся глубокой воды заставить двигаться с постоянной скоростью точечный очаг возмущения давления. Возникающее при этом движение может быть исследовано математически. Согласно вычислениям В. Томсона (lord Kelvin), Экмана (Ekman) и других, получается система волн, изображенная на рис. 83, на котором наклонными линиями обозначены гребни волн. Эта система волн перемещается вместе с очагом возмущения. Длина поперечных волн на основании формулы (62) равна [c.133]

Таким образом, в случае, когда, например, = к, в (5.44) и (5.45) l = 1/ / , С2 = 1. Из формул (5.42)-(5.44) при = к = к следует, что при кН О (мелкая жидкость) фазовая скорость стремится к постоянному пределу y/gH — дисперсия слабая. На глубокой воде дисперсия всегда есть ш л/f ) она связана с нелокальной зависимостью между давлением и глубиной жидкости. Гравитационные волны обладают отрицательной дисперсией, поскольку = [(g-/f ) th(f ii)] /2 уменьшается с ростом частоты. Групповая скорость v p = d o/dk тоже уменьшается с ростом частоты, поэтому, скажем, в море или океане к берегу из области возникновения приходят сначала длинные волны, а уже потом короткие. Этот факт можно использовать для определения расстояния до шторма (читателю, по-видимому, доставит удовольствие придумать способ обнаружения штормов и оценить максимальную дальность обнаружения см. гл. 4). [c.101]

На значительном расстоянии от источника в грунте распространяются волны, шещие характер сферических, со скоростью распространения, присущей 1шжней среде. Верхний край зтой глубокой донной волны захватывает водешй слой и может наблкщаться в нем в ввде боковой волны". Ее горизонтальная фазовая скорость в толще воды совпадает со скоростью в нижней среде. Давление в этой волне в пределах водного слоя очень быстро убывает в горизонтальном направлении ( Кроме того, высокие частоты ( > 100 Гц) из-за сильного затухания в грунте в виде донной волны далеко распространяться не могут. [c.76]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...