Металлы Теплоемкости средние

Полезное тепло всегда можно подсчитать, если известны вес металла, его средняя теплоемкость и температура, до которой металл нагревается. [c.151]

Температура сверхпроводящего перехода определяется как средняя точка перехода, которая, по-видимому, не зависит от метода наблюдения по взаимоиндукции, сопротивлению или теплоемкости [72] (рис. 4.22). Общепринятым при воспроизведении температуры перехода является метод взаимоиндукции на переменном токе. В сверхпроводниках первого рода ниже температуры перехода весь магнитный поток выталкивается из металла. Это явление называется эффектом Мейсснера. Выталкивание потока можно наблюдать при использовании моста взаимоиндукции. Для компенсации внешних магнитных полей применяются дополнительные катушки Гельмгольца. Ток в катушках Гельмгольца может устанавливаться по максимальному значению Гс, соответствующему нулевому магнитному полю в сверхпроводнике. [c.167]

Учет вклада свободных электронов в теплоемкость металлов. По современным представлениям металл рассматривается как совокупность системы положительно заряженных ионов, колеблющихся около их средних положений равновесия в кристаллической решетке, и системы относительно свободных коллективизированных валентных электронов, образующих в металле своеобразный газ. [c.176]

Средняя теплоемкость металлов при различных температурах, ккал/кг град [c.382]

Си—теплоемкость металла трубы при средней температуре, кдж]кг.град (ккал/кг-град) [c.191]

При решении уравнения теплового баланса (4-10) для определения переменной во времени температуры металла был принят средний коэффициент теплоотдачи ао. Этот коэффициент можно оставить на длине трубы /н, где теплоемкость нагреваемой среды меняется мало. [c.164]

Под воздействием нагревателя осуществляется плавный, монотонный рост температуры всех деталей калориметра (рис. 4-14). При этом ядро разогревается только теплом, которое поступает к нему через замкнутый слой исследуемого вещества. Следовательно, о величине проникающего через испытуемый слой теплового потока удается судить по измеряемой в опыте скорости роста средней объемной температуры ядра. Для этого достаточно, чтобы ядро было изготовлено из металла с хорошо изученной удельной теплоемкостью (t). [c.120]

См — средняя теплоемкость металла [c.176]

Изображенный на, рис. 4, в калориметр служит для измерения истинной теплоемкости металлов. Его схема и режим работы заметно отличаются от рассмотренных выше. В зависимости от ассортимента материала испытуемый образец в таком с-калориметре может изготавливаться в виде стержня с продольной канавкой (для термопары), трубки постоянного сечения, согнутой в трубку ленты или же в виде показанной на рис. 4,6 проволочной спирали 1. К средней зоне образца привариваются или чеканятся два потенциальных провода 2, а к центральному участку -- термопара 3. Диаметры электродов термопары и потенциальных проводов выбираются такими, чтобы их теплоемкость оказалась пренебрежимо малой по сравнению с теплоемкостью образца. Электроды термопары для снижения погрешности ее показаний пропускаются внутри спирали (трубки, стержня). Во избежание провисания спираль навешивается на тонкую керамическую трубку. После монтажа термопары и потенциальных проводов образец помещается в вакуумную камеру, из которой предварительно удаляется печь, и своими концами подключается к ее токоподводящим шинам. Концы термопары подключаются к гнездам находящегося в установке (см. рис. 3) электронного потенциометра ЭПП-09, а потенциальные провода — к вольтметру или же соответствующим гнездам ваттметра. В цепь питания образца соответственно включается амперметр или ваттметр. [c.8]

Метод используется для определения средней теплоемкости жидкостей (а также расплавов твердых материалов, включая жидкие металлы, при температурах до 3500° С). [c.298]

Определение средней теплоемкости и энтальпии металлов осуществляется методом смешения [33, 36, 88, 114], который реализован в разнообразных экспериментальных установках в широком диапазоне температур. Некоторые сведения о методе изложены выше (п. 5-2-2 и 5-3-3). [c.319]

Простейший тип поведения теплопроводности имеет место у чистых сверхпроводников I рода, у которых фононная теплопроводность может быть пренебрежимо мала до температур значительно ниже температуры перехода Тс. Если температура перехода Тс меньше температуры, при которой теплопроводность имеет максимум, то металл становится сверхпроводящим при такой температуре, когда средняя длина свободного пробега электронов в нормальном состоянии почти полностью ограничивается рассеянием на дефектах и, таким образом, не зависит от температуры. Если предположить, что в сверхпроводящем состоянии средняя длина свободного пробега эффективных электронов остается такой же, как в нормальном состоянии ), и что скорость этих электронов не меняется, то отношение теплопроводностей сверхпроводящего и нормального состояний должно быть равно отношению соответствующих теплоемкостей. Выражение для электронной теплоемкости сверхпроводника, даваемое в теории Бардина—Купера— Шриффера (БКШ) [14], является довольно сложным, однако при Т < 0,47 с оно приводит к экспоненциальной температурной зависимости тепло- [c.246]

НОМ, сравнительно чистом состоянии. Вертгейм показал, что коэффициенты упругости уменьшаются с ростом температуры от —15 до 200°С для всех металлов, за исключением железа и стали. Для железа при изменении температуры от —15 до 200°С модуль упругости возрастает, достигая максимального значения в промежутке между 100 и 200°С при этом его значение при 200°С становится меньше, чем при 100°С. Далее он обнаружил, что модули, найденные в динамических экспериментах, систематически оказываются больше, чем средние их значения, полученные в квазистатических опытах на растяжение. Вертгейм отнес это расхождение на счет различия между тем, что сегодня носит название изотермической и адиабатической ситуаций. Стремясь вычислить отношение удельных теплоемкостей из этих данных, он использовал зависимость, предложенную Дюамелем, [c.302]

Средняя теплоемкость металлов в ккал/кГ град в интервале температур от О до С [c.77]

В этом калориметре средняя теплоемкость многих металлов была опреде лена с высокой точностью (до 0,01%) в интервале от О до 1600° С. [c.344]

Электронная теплоемкость металлов переходных групп и пх сплавов. При анализе данных по электронной теплоемкости металлов, приведенных в табл. 1, сразу бросается в глаза разница в величинах у металлов основных и переходных групп. Среднее значение у для 15 металлов переходных групп равно 5,8 мджоуль/молъ-град , тогда как среднее для 14 металлов основных групп составляет всего лишь 1,2. Если же удвоить значения у для трех ферромагнитных веществ железа, кобальта и никеля (причины, по которым это целесообразно сделать, будут рассмотрены ниже),—то среднее значение у для переходных металлов возрастет до 7,2. [c.358]

Существенное отличне газа валентных электронов металла от обычного идеального газа состоит в том, что при Т > О в теплово1М движении участвуют не все электроны, а только небольшая их доля. Это очевидно из полученного выражения для v,,. Если в тепловом движении участвовали бы все электроны, то теплоемкость Су, учитывая влияние средней энергии теплового движения, равной 3l2kT, составила бы 3/2/г. На самом деле, с ,, = = л кТ/2Еф. Следовательно, в тепловом движении уча- [c.456]

Для определения истинной теплоемкости металлов в области низких и средних температур применяется метод непосредственного нагрева, а в области высоких температур (до ЗЗООХ) — импульсно-стационарный метод, методы монотонного режима, температурных волн и др, [33. 80. 109]. [c.319]

Измерения вязкости, плотности, поверхностного натяжения и других неэлектронных параметров прямо не указывают на структуру, хотя в принципе можно определить прочность межатомной связи из этих данных с помощью одной из теорий жидкости, основанной на функции радиального распределения. Термодинамические и физические измерения высокочистых материалов могут дать информацию о явлениях пред- и послеплавления. Необходимо измерить удельную теплоемкость многих жидких металлов, особенно в широких температурных интервалах, чтобы исследовать истинную температурную зависимость спектра колебаний в этих материалах и его изменение после плавления. Нужны прямые электронные измерения, в частности эффекта Холла, термо-э.д. с. и магнитных свойств, чтобы точно установить степень, до которой можно применять модель свободных электронов к жидким металлам. Представляется широкое поле деятельности для работы над металлами с высокой точкой плавления, хотя здесь, конечно, имеются серьезные экспериментальные проблемы кажется, можно получить много прямых доказательств из некоторых необычных измерений — например, изучение аннигиляции позитронов и, следовательно, средней длины свободного пробега электронов или изучения мягкого рентгеновского спектра. Измерения ядерного магнитного резонанса и электронного спина также могут дать полезные результаты. Ясно, что требуется оче нь много экспериментальной информации, чтобы окончательно установить структуру жидких металлов и серьезно проверить с помощью эксперимента любую теоретическую обработку. [c.168]

Впервые массивный калориметр был предложен Нернстом [31] для определения средней теплоемкости металлов от низкой температуры до комнатной. Затем подобный калориметр был сконструирован и тщательно изучен Нарбутом [32]. В дальнейшем массивный калориметр был с успехо.у использован рядом авторов также для определения средней теплоемкости металлов (от высокой температуры до комнатной). В последнее время массивные калориметры все более широко вводятся в калориметрическую практику. Помимо средних теплоемкостей в них определяются и теплоты горения, теплоты адсорбции, теплоты разложения, теплоты испарения и т. д. [29, 33, 34, 35]. [c.200]

Средняя теплоемкость металла (табл. 26) в пределах температур О—600° С 0429ф0 =0,136 ккал/кГ °С. [c.167]

См я См — средние теплоемкости металла в ккал1кг °С, соответ-ствуюш,ие Im и Im (табл. 26). [c.235]

Продолжительность нагрева. Для определения продолжительности нагрева необходимо знать температуру печи начальную и конечную температуру нагреваемого металла tм и tм, среднюю теплоемкость металла с , его плотность д и выбрать, расположение заготовок на поду печи. В рассматриваемом случае Ьп = 1400° С, = 0° С = 1300° С заготовки укладываются на поду печи с расстоянием друг от друга, равным толщине й заготовки, что соответствует двухстороннему нагреву заготовки. Методика и расчеты продолжительности нагрева данной заготовки толщиной й = 80 мм приведены в гл. V, где продолжительность нагрева [c.245]

Калориметр Нернста, Корефа и Линдемана для своего времени был довольно точным прибором и при его помощи Кореф [57] провел ряд ценных измерений. Осуществленная в этом приборе идея использования металла, имеющего хорощую температуропроводность, вместо калориметрической жидкости, оказалась очень плодотворной, особенно для измерений средней теплоемкости при высоких температурах. Видоизменения, введенные в конструкцию прибора при его приспособлении для высоких температур, сделанные при этом усовершенствования и современные конструкции массивных калориметров описаны в 3 настоящей главы. [c.296]

Удельный вес нпкеля составляет 8,7—8,84 г/с.и температур. плавления 1452—1455° С, а температура кипения прп атмосферном давлении по ра.зличным данным 2730 — 3080° С средняя удельная теплоемкость никеля в нптвервале температур 20—1630° С несколько меньше, чем у железа, теплопроводность при ком-иатиой температуре равна 0,1428 кал см-сек-град, с повышением температуры до 360° С (точки Кюри) она понижается, а при дальнейшем повышении температуры возрастает. Коэффициент линейного расшпреппя тем больше, чем выше чистота металла п для металла чистотой 99,1% при комнатной температуре равен 13,3-10-6° с-1, [c.177]

Смотреть страницы где упоминается термин Металлы Теплоемкости средние : [c.86] [c.23] [c.652] [c.215] [c.681] [c.85] [c.53] [c.189] [c.866] [c.301] [c.122] [c.84] [c.131] [c.49] [c.249] [c.160] [c.620] [c.154] [c.241] [c.281] [c.232]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...