Акустическое отношение удельное

Акустическое сопротивление. Разность давлений является причиной движения частиц среды, а разность потенциалов — причиной движения электрических зарядов. Скорость колебаний частиц среды аналогична скорости движения зарядов — силе тока. Аналогично электрическому сопротивлению введено понятие волнового акустического сопротивления. Удельным волновым акустическим сопротивлением называют отношение звукового давления к скорости колебаний. Удельным оно называется потому, что представляет собой сопротивление для единицы площади фронта волны. Для краткости его часто называют акустическим сопротивлением [c.10]

Пути прохождения звука через ограждающие конструкции следующие через сквозные поры, щели и т. п. (воздушный перенос), через материал перегородки в виде продольных колебаний его частиц (материальный перенос) и через поперечные колебания перегородок, похожих на колебания мембран (мембранный перенос), которые часто можно приближенно рассматривать как колебания всей перегородки в целом. Резонансная частота такой колебательной системы очень низкая, по этому в звуковом диапазоне частот перегородку можно рассматривать как инерционное сопротивление, определяемое всей ее массой. Коэффициент звукопроводности обратно пропорционален этой массе. Таким образом, при мембранном переносе хорошо проходят через перегородку звуковые колебания низких частот. С увеличением частоты проводимость перегородки уменьшается пропорционально частоте. При материальном переносе проводимость перегородки определяется отношением удельных акустических сопротивлений воздуха и материала перегородки, которые почти не зависят от частоты, поэтому и проводимость практически не будет [c.190]

Таким образом, добротность нагруженной акустической системы определяется просто отношением удельных волновых сопротивле- [c.190]

Здесь к - отношение удельных теплоемкостей газа, П1 - проекция нормали к фронту акустической волны на направление средней скорости потока. В общем случае П1 может лежать в диапазоне —1 < П1 < 1, однако имеются данные [12], показывающие, что в сверхзвуковом потоке фронты звуковых волн практически совпадают с линиями Маха. Кроме того, датчик термоанемометра, как это отмечается в [2], имеет максимальную чувствительность к акустическим волнам, совпадающим с линиями Маха. Следовательно, можно считать, что П1 —1/М. [c.423]

Кроме того, 3. п. должно удовлетворять граничным условиям, т. е. требованиям, к-рые налагают на величины, характеризующие 3. п., физич. свойства границ — поверхностей, ограничивающих среду, поверхностей, ограничивающих помещённые в среду препятствия, и поверхностей раздела различных сред. Напр., на абсолютно жёсткой границе нормальная компонента колебательной скорости Vn должна обращаться в нуль на свободной поверхности должно обращаться в нуль звуковое давление на границе, характеризующейся импедансом акустическим, отношение Р/ п должно равняться удельному акустич. импедансу границы на поверхности раздела двух сред величины р и по обе стороны от поверхности должны быть попарно равны. В реальных жидкостях и газах имеется дополнительное граничное условие обращение в нуль касательной компоненты колебательной скорости на [c.138]

Вещество Плотность р Коэффициент объемной уп ругости при постоянной те МП ера г. д Отношение удельных теплот Скорость звука Удельное акустическое сопротивление Л1 [c.487]

Удельное акустическое сопротивление есть отношение амплитуды звукового давления к колебательной скорости в данной точке, в среднем равное произведению акустического сопротивления звукового какала на площадь его поперечного сечения [c.48]

Рис. 1.7, Зависимость удельного акустического сопротивления для сферической волны от отношения удвоенного расстояния до центра источника звука к длине волны (а а—активная составляющая <7а — реактивная составляющая)

Прежде всего замечаем, что удельный акустический импеданс среды при наличии отраженной волны наряду с падающей прямой волной становится комплексным. Действительно, поделив выражение (VII. 17) на (VII. 18), получим отношение давления к скорости [c.147]

Рис. 1.7. Зависимость удельного акустического сопротивления для сферической волны от отношения удвоенного расстояния до центра источника звука к длине волны — ак-

Звуковая волна, падая на поверхность раздела двух сред, как и световая волна, частично проходит в другую среду. При этом происходит преломление волны, т. е. если волна падает на поверхность раздела под углом фь то в следующей среде направление движения волны (звукового луча) будет под другим углом ( фг). Отношение угла падения к углу преломления (рис. 1.11) определяется отношением скоростей распространения звуковых колебаний в этих средах з п 1131/8111 г з2=с1/с2, где С1 и Сг — скорости звука в обеих средах. Если удельные акустические сопротивления обеих сред близки друг к другу, то почти вся энергия перейдет из одной среды в другую, а если при этом среды (или материалы из них) будут иметь разные скорости звука, то можно сделать акустические линзы из таких материалов (см. разд, 6), [c.18]

Важной энергетической характеристикой акустооптического взаимодействия в волноводных структурах является удельная мощность, представляющая собой отношение величин акустической мощности Ра к ширине полосы частот преобразователя ДД При взаимодействии ПАВ с волноводной модой в режиме дифракции Брэгга данную величину можно представить в виде следующего эмпирического соотношения [7], мВт/МГц [c.150]

ПРОВОДИМОСТЬ акустическая — величина, обратная импедансу акустическому удельная П. к.-л. поверхности — отношение колебательной скорости частиц на этой поверхности к звуковому давлению. Так, удельная П. сосредоточенной массовой нагрузки равна / ow, где т — поверхностная плотность нагрузки, со — [c.272]

Удельным акустическим сопротивлением (импедансом) называют отношение звукового давления р к скорости колебаний и [c.36]

Это отношение, представляющее так называемое удельное акустическое сопротивление, не зависит от угловой координаты [c.337]

Так как ультразвуковая энергия распространяется с помощью механических колебаний и, следовательно, ее взаимодействие с материалами принципиально отличается от взаимодействия с материалами ионизирующего излучения, использование ее в неразрушающем контроле материалов представляет особый интерес. Основными параметрами, определяющими распространение ультразвуковой энергии, являются акустический импеданс, скорость звука и коэффициент поглощения среды. Отношение акустического давления к скорости частиц называется удельным акустическим импедансом. Акустический импеданс, умноженный на скорость звука в среде, называется характеристическим импедансом. Этот параметр сильно влияет на отражение и распространение звуковых волн. [c.102]

Таким образом, амплитуду колебаний пластинки, излучающей ультразвук в резонансных условиях, можно легко рассчитать, ная ее добротность и статическую деформацию, например вследствие обратного пьезоэлектрического эффекта Акустическая же добротность излучающей пластинки определяется просто отношением удельных волновых сопрогивле-ний ее материала и внешней среды. Общий вид частотных зависимостей величин и Л приведен на рис. 58 для разных добротностей (при малых добротностях максимум Хтак смещается несколько влево от резонансной частоты Oq). [c.194]

Получилось простое соотношение, показываюш,ее, что добротность в отсутствие внутренних потерь) пропорциональна отношению удельных акустических сопротивлений пластинки и среды. [c.208]

Рис. 207. Зависимость кооффициента отражения и коэффициента проникновения от отношения удельных акустических сопротивлений соприкасающихся сред. По оси абсцисс отложены значения 7 от О до 1, затем значения 1/у от 1 доО. Такой двойной масштаб позволяет изобразить на конечном отрезке все значения f в интервале от О до оо и подчеркивает, что

Отношение акустического давления к колебательной скорости в упругой волне называется акустическим импедансом. В обш,ем случае это параметр комплесный. Для безграничной среды, потери ультразвуковой энергии в которой пренебрежимо малы, удельный механический импеданс является действительной величиной, равной характеристическому импедансу материала Z [c.192]

ДаЕО (фиг. IX.101) f —частота преобразователя Sas — ялощадь преобразователя — удельная акустическая мощность преобразователя. Требуется определить отношение витков анодной связи к виткам полной катушки анодного контура р, т. е. определить место подключения анода лампы к катушке индуктивности анодного контура генератора [c.412]

Удельным акустическим сопротивлением называют отношение звукового давления р к скорости колебаний v — piv. Это справедливо для линейных условий, в частности когда звуковое давление значительно меньше статического. Удельное акустическое сопротивление определяется свойствами среды цли материала и условиями распространения волн (см. 1.5 — 1.7). В табл. 1.1 и 1.2 приведены значения удельного сопротивления для ряда сред и условий, а на рис. 1.1 дана зависимость удельного сопротивления от высоты над уровнем моря. В общем случае удельное Акустическое сопротивление — комплексная величина Ja = а + а W п — активная и реактивнай составляющие удельного йкустического сопротивления. (Прилагательное удельное часто для краткости опускают.) Размерность удельного акустического сопротивления в системе СИ — Па-с/м (кг/(м -с)), а в абсолютной системе GS — дин-с/см (г/(см -с)). Если известно удельное сопротивление j г/(см с), то пользуются собтношением 1 г/(см с) — = 10 кг/(м2.с). [c.8]

Волновым сопротивлением называют отношение звукового давления р к объемной скорости Q в данном сечении трубы — == p/Q. Оно связано с удельным акустическим сопротивлением соотношением 2в = = Полное сопротивленке — РЬ [c.17]

Итак, давление и колебательная скорость в прямой плоской волне совпадают по фазе, и их отношение характеризуется вещественной величиной — удельным волновым сопротивлением В общем случае давление и скорость могут отличаться по фазе как это имеет место, например, в обратной плоской волне. Поэтому в общем случае отнои1ение давления к колебательной скорости характеризуют комплексным числом, называемым удельным акустическим импедансом- р/и =-- г z , 4- 1у, мнимая часть которого определяет величину фазового сдвига между р и и. Умножение удельного импеданса на площадь 5, на которой действует давление р, соответственно дает величину полного илтеданса 2 — гЗ. [c.47]

С электроакустическими аналогиями мы уже встречались в гл. П1 при интерпретации понятия волнового сопротивления среды. Термин .сопротивление в самом общем физическом смысле означает отношение причины некоторого явления к следствию. В электродинамике причиной движения зарядов по проводнику является разность потенциалов (напряжение), следствием — ток. Огношение напряжения U к силе тока I есть сопротивление соответствующего участка цепи = U/I. В акустике причиной колебательного движения частиц среды является переменное давление р, следствием — колебательная скорость и. Отношение между ними в плоской волне называется удельным волновым сопротивлением среды г = рс, а полное волновое сопротивление есть Z = рс5 -= F v, где Fp — сила давления, действующего на площади S. Таким образом, аналогом электрического напряжения в акустике является сила давления, а аналогом тока — колебательная скорость. Такое же отношение в механике в виде отношения силы трения к скорости движения тела в вязкой среде определяет коэ4 ициент трения, или сопротивление движению г = F p/ v. Заметим, что как элекгри-ческое сопротивление, так и волновое акустическое сопротивление в общем случае могут быть комплексными. При этом в любом случае [c.183]

Удельным акустическим сопротивлением называют отношение звукового давления р к скорости колебаний V. А = р1и. Это справедливо для линейных условий, в частности, когда величины звукового давления значительно меньше статического давления. Удельное акустическое сопротивление определяется свойствами среды или материала и условиями распространения волн (см. 1.5—1.7). В общем случае удельное акустическое сопротивление является комплексной величиной За=и а-Ь1< а, где Шл и дл — активная и реактивная составляющие удельного акустического сопротивления. (Прилагательное удельное часто для краткости опускают.) Размерность удельного акустического сопротивления Б системе СИ — Па-с/.м или кг/м-с, а в абсолютной системе С05 — дин-с/гм или г/ом с. Если известно удельное сопротивление 3, г/см с, то пользуются соотнощением 1 г/см2с=10 кг/м с. Сдвиг фаз г]5 между звуковым давлением и скоростью колебаний может быть определен из формулы tg = Ч а/ша. [c.9]

Волновым сопротивлением называют отношение звукового давления р к объемной скорости О в данном сечении трубы Zs = plQ Оно связано с удельным акустическим сопротивлением 5а соотношением 2в= л/5. Полное сопротивление определяется отношением 2м = /с = 5д5=2в52, где о — скорость колебаний. [c.22]

От ее значения зависит количество энергии, отраженной от поверхности, разделяющей две среды, или отношение количества энергии, переходящей из одной среды в другую, к количеству энергии, падающей на поверхность, разделяющую среды. Значение удельного акустического сопротивления материала имеет большое значение при решении задач звукоизоляции. В табл. 1-2 приведены удельные сопротивления различных сред и видно, что чем больше 1с, тем лучши.ми условиями обладает среда для распространения звука [Л. 1]. [c.15]

Характеристикой интенсивности эрозии служили объем эрозии, определяемый, как отношение потерь веса образца в миллиграммах к произведению времени испытания образца в часах на удельный вес свинца, и скорость эрозии (отношение объема эрозии к площади эрозии на образце). Кроме того, интепсивность эрозии качественно характеризовалась видами участков эрозии, их формой, размерами в плане и глубиной изъязвлений, а также акустическими измерениями шумовых эффектов, сопутствующих эрозии. [c.112]

Удельный акустичесЕПЁ импеданс. — Величина z x) в формуле (23.8), выражаюш,ая отношение давления к скорости частицы, называется удельным акустическим импедансом в точке х для частоты V. Это — чрезвычайно полезная величина, ибо если ора известна, то может быть определена реакция колебаний воздуха на колеблющуюся систему. [c.266]

Отражение плоской волны от поглощающей степы, —Мы должны теперь детальнее исследовать поведение звуковь волн,, падающих на поглощающие поверхности. Мы видели из предыдущих рассуждений, что во многих случаях поверхности реагируют локально, и поэтому их импеданс практически независим от угла падения. Мы выполним расчёты для этого случая, потому что результаты будут справедливы для многих типов звукопоглощающих материалов, а также ввиду того, что расчёты здесь проще, чем в других случаях. Поэтому в конце настоящей главы, а также в следующей главе, мы предположим, что акустические свойства поверхности описываются ее удельным акустическим импедансом, т. е. отношением давления в некоторой точке поверхности к нормальной скорости частиц воздуха на [c.398]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...