Режимы калориметрических измерений

РЕЖИМЫ КАЛОРИМЕТРИЧЕСКИХ ИЗМЕРЕНИЙ [c.39]

Рис. 5.1. Принципиальная схема, иллюстрирующая режимы калориметрических измерений

В некоторых работах [206], [105], [305] на основании теоретических подсчетов, калориметрических измерений температуры стружки предполагается, что средняя температура в зоне стружкообразования главным образом зависит от свойств материала, формы резца и меньше — от режимов резания. Для сырых сталей средней твердости эта температура колеблется в пределах 200—400°, а для закаленных сталей может достигать 500—800°. [c.152]

Тепловые режимы цилиндрических полостей исследовались применительно к гелиоустановке непосредственного слежения с зеркалом диаметром 1,5 м прожекторного класса точности. На сводном рис. 2 приведены результаты калориметрических измерений, которые объединяют опыты с применением входных водоохлаждаемых диафрагм диаметрами от 6 до 36 мм. располагаемых [c.450]

Калориметрическим методом определяется диаграммная степень влажности двухфазной среды, попавшей в тракт калориметра, которая в общем случае может отличаться от значений у в потоке. Постоянная времени калориметрических устройств достаточно велика. Она достигает 5 мин и более связана с необходимостью проведения измерений в стационарном режиме. [c.241]

Опыты по измерению теплоемкости спирта проводились по изобарам. По достижении установившегося режима опытные значения измерялись в течение 20—40 мин с интервалом 2 мин. Измене.чне температуры спирта в основном калориметре составляло 2—7 °С. а в опытах вблизи максимумов теплоемкости — 0,3—0,6 °С. Одновременно с основными опытами на всех изобарах и во всем диапазоне исследованных температур проводились опыты с выключенным калориметрическим нагревателем с целью определения суммарной поправки на [c.198]

Из изложенного выше следует, что коэффициент излучения зависит от природы, теплового состояния тела, а также от состояния его поверхности. Зависимость коэффициента излучения не только от физических свойств и температуры тела, а еще и от состояния его поверхности не позволяет отнести его к ч исто теплофизическим параметрам. Для опытного исследования коэффициента излучения пока еще не существует достаточно разработанных и установившихся экспериментальных методик. Применительно к твердым телам получили распространение следующие методы радиационный, калориметрический и метод регулярного режима. К недостаткам радиационного метода относится неизбежная неточность наводки приемника излучения и некоторое рассеивание лучистой энергии, падающей на спай дифференциальной термопары. Кроме того, форма образца, применяемая в этом случае, является преимущественно плоской. В калориметрическом методе также нельзя применять исследуемые образцы произвольной формы. Их форма должна допускать возможность закладки в них электрических нагревателей. При этом необходимо, чтобы утечки тепла, обусловленные концевыми потерями в образцах, были пренебрежимо малыми. К общим недостаткам обоих методов относится необходимость измерения лучистых тепловых потоков и температуры поверхности исследуемых тел. В методе регулярного режима отпадает необходимость в измерении как лучи стых тепловых потоков, так и температуры поверхности Опыт сводится лишь к определению темпа охлаждения Метод регулярного теплового режима применялся ав тором в относительном и абсолютном вариантах. В обо их случаях образцы исследуемого материала могут иметь произвольную геометрическую форму и малые размеры, [c.285]

Обычно в опытах измеряется относительный коэффициент излучения, так как непосредственное измерение коэффициентов поглощения связано со значительными трудностями. Для опытного исследования интегральных коэффициентов излучения применительно к твердым телам получили распространение следующие методы радиационный, калориметрический, метод регулярного режима, и метод непрерывного нагревания с постоянной скоростью [Л. 173, 189]. Во всех методах перенос тепла за счет конвекции и теплопроводности должен быть пренебрежимо мал по сравнению с излучением. [c.360]

Полный учет особенностей проведения калориметрического опыта и аппаратуры возможен для конкретных систем и методов измерений. Для многих систем и методов общим является способ проведения опыта, при котором система находится в условиях теплообмена с изотермической оболочкой. Практически и при адиабатическом режиме требуется учитывать возникающие нарушения однородности температурных полей и вызванные этим потери тепла. Температурная поправка на теплообмен вычисляется на основе теории калориметрического опыта, которая, как правило, включает предпосылки, не всегда совпадающие с реальными условиями и свойствами калориметрической системы. [c.88]

При измерениях в адиабатическом режиме теплообмен между калориметрической системой и оболочкой калориметра полностью исключен. Этого достигают следующими способами 1) реакцию с участием исследуемого образца проводят так быстро, что за период измерения теплота не успевает рассеяться 2) калориметрическую систему отделяют от оболочки бесконечно большим термосопротивлением, т.е. теплоизолируют 3) температуру оболочки в ходе измерений поддерживают равной температуре калориметрической системы, т.е. ToQ t) = изм (/). На практике обычно применяют последний способ. [c.42]

Существуют различные режимы калориметрических измерений изотерми еский, адиабатический, изопериболический, сканирующий (рис. 5.1). Для калориметров, работающих в различных режимах, термосопротивление Rj между калориметрической системой и оболочкой различно бесконечно мало в изотермическом калориметре, имеет конечное значение в изо-периболическом и бесконечно велико в адиабатическом калориметре. [c.40]

Из рис. 16 видно, что давление возрастает с ростом напряжения нелинейно. Загиб кривых может быть объяснен уменьшением константы Я, а также увеличением механических потерь. На рис. 17 можно видеть уменьшение т]э а с ростом интенсивности излучаемого звука. (Интенсивность оценивалась по величине потребляемой мощности и величине т]эа.) Снижение к.п.д. при увеличении мощности отмечает и Ван дер Бургт [22]. Обусловлено это не только уменьшением магнитострикционной константы, но и ростом механических и электрических потерь. Характерно, что и на рис. 16, и на рис. 17 линейность дольше сохраняется при величине большей Нот-. При повышенном подмагничивании нелинейные свойства ферритов проявляются слабее, о чем говорят и данные, приведенные в предыдущей главе. Поэтому при работе излучателей в режиме интенсивных колебаний рекомендуется подмагничивание, превышающее оптимальное для ферритов 21, 41, 42, М-18 и МК-20 целесообразно применять Но= 25—30 э. При наличии интенсивной кавитации метод измерения звукового давления в поле излучателя при помощи гидрофона неприменим. В этом случае наиболее точные значения т]да можно получить, измеряя акустическую мощность калориметрическим методом. Калориметрические измерения ферритовых излучателей показали, что при Н(,= 30 э и при одностороннем излучении величина их электро-акустического к.п.д.не падает ниже 60% даже в присутствии кавитации. [c.136]

Дня точных калориметрических измерений в изопериболическом режиме необходимо свести к минимуму возможные потери тепла и добиться того, чтобы они воспроизводимо зависели от разности температур изм и об- [c.42]

По результатам опыта могут быть рассчитаны три значения теплоемкости Ср перегретого водяного пара, полученные при одинаковой начальной температуре (температура пара на входе в калориметр), одинаковом повышении температуры пара при калориметрирован ии (одинаковой мощности калориметрического нагревателя), одинаковом расходе пара и одинаковой температуре оболочки калориметра. Расхождения полученных значений теплоемкости обусловливаются только некоторыми отклонениями этих величин от среднего значения во время опыта (колебаниями режима), т. е. случайными ошибками. Окончательная величина Ср должна быть взята как среднее арифметическое значение трех ее измерений. [c.235]

Олыты по измерению теплоемкости СПирта проводились по изобарам. По достижении установившегося режима опытные величины измерялись В течение 20—40 мин с интервалом в 2 мин. Изменение тем пературы спирта в основном калориметре составляло от 2 до 7° С, а в опытах вблизи максимумов теплоемкости — 0,3—0,6° С. Одновременно с основными опытами на всех изобарах и во всем диапазоне исследованных температур проводились опыты с Выключенным калориметрическим нагревателем с целью определения сум- Марной поправки на дросселирование исследуемого вещества в калориметре и э. д. с., обусловленную неоднородностью подводящих проводов термопары. [c.241]

На рис. 2 показана фотография прибора для измерений коэффициентов теплопроводности и температуропроводности теплоизоляционных и полупроводниковых материалов в интервале температур 20—400°С. Прибор имеет настольное оформление, состоит из калориметрического устройства I для измерений коэффициента теплопроводности (л-калориметра), калориметрического устройства 2 для измерений коэффициента температуропроводности (а-калориметра) и измерительного пульта 3. В приборе предусмотрены испытания при трех режимах разогрева образца с примерными скоростями 3, 6 и 9° в минуту. Испытуемые образцы выполняются в виде дисков диаметром не более 20 мм. При испытаниях на теплопроводность требуется один образец толщиной 0,5—3,0 мм, а на температуропроводность —два одинаковых образца толщиной 3— 6 мм. Прибор пригоден для исследования материалов с теплопроводностью не более 0 вт-м -град , т. е. для полупроводников, твердых теплоизоляторов, пластмасс, резины, тканевой и листовой изоляции, а также трудноиспаряемых жидкостей. Последние при этом должны заливаться в специальную кювету. [c.6]

Изменение температуры калориметрического блока в процессе смешения измеряется двумя платиновыми термометрами сопротивления. Измерения проводятся по мостовой схеме с помощью прецизионного моста МОД-54 класса точности 0,01. Напряжение сигнала, снимаемое с диагонали моста, усиливается фотоусилителем и подается на самопишущий потенциометр СКВТЕЫ. Напряжение в схеме питания фотоусилителя стабилизировано. Измерения проводятся в режиме частично уравновешенного моста. Применение этой схемы позволило получить чувствительность порядка 0,0002 град на одно деление прибора. Погрешность определения А/ по описанной схеме установлена экспериментально по образцовым сопротивлениям и по разбалансу моста. При обычной величине А/, равной 0,3—0,5 град, относительная ошибка составляет -1%. [c.72]

Интересные модели дифференциальных сканирующих микрокалориметров разработало и выпускает СКБ биологического приборостроения АН СССР (ДСМ-2, ДАСМ-Ш). Так, адиабатический микрокалориметр ДАСМ-Ш, построенный по функционально-блочному принципу, состоит из калориметрического блока с двумя реакционными ячейками блока ввода и вывода исследуемой пробы блока сканирования температуры, задающего режимы прогрева блока измерения и регистрации тепловых эффектов. Компенсация теплового разбаланса эталонной и рабочей камер осуществляется с помощью специального регулятора, прокалиброванного по мощности и позволяющего измерять тепловые эффекты. [c.289]

Двойной термостат применяется, в частности, в калориметрах, предназначенных для работы при высоких температурах. Примером является дифференциальный калориметр двойного теплового потока Хеминга и Лукаса [105]. Этот прибор имеет четыре калориметрические системы, работает в изопериболическом режиме и предназначен для определения теплоты растворения металлов в расплавленных металлах. Оптимальная рабочая температура лежит в интервале 500—900 °С. Точность измерения теплоты в диапазоне 1—2 Дж составляет 20 %. [c.135]

Прибот дек 111, выпускаемый фирмой Сетарам (Франция) — специальный вариант калориметра Кальве, работающий в сканирующем режиме интервал скорости нагревания 1-30 К/ч в интервале температур от -120 до 700 °С постоянная времени прибора равна 10 с уровень шума 30 мкВт. Прибор позволяет проводить измерения в атмосфере любого газа при давлении от О до 5 10 Па (либо до 1 10 Па при наличии специальной калориметрической ячейки). Градуировка осуществляется с помощью специальных электрических нагревательных элементов, вставляемых в измерительную ячейку. [c.137]

В другой модификации прибора (проточный калориметр) оба реагента находятся в отдельных золотых трубках при одинаковой постоянной температуре и с помощью насоса подаются в калориметрический сосуд, также изготовленный из золота. В сосуде реагенты смешиваются, взаимодействуют и прореагировавшая смесь вытекает из сосуда. Медленные реакции или реакции, протекающие в непрерывном режиме, могут начинаться и вне калориметра. В этих случаях реагирующую смесь прокачивают через прибор и в период прохождения смеси по калориметрическому сосуду измеряют тепловой эффёкт процесса. Термостат позволяет поддерживать температуру в пределах О—50°С. Чувствительность обеих модификаций калориметра соответственно равна 5 и 0,5 мкВт. Стабильность базовой линии за 12 ч составляет 5 мкВт. Градуировка осуществляется с помощью встроенных электрических нагревателей. Относительная погрешность измерений составляет от 0,1 до 1 % в зависимости от теплового эффекта. Описанный проточный калориметр широко используется для исследования процессов, протекающих с участием микроорганизмов. [c.139]

В работе [58] измерялся коэффициент усиления сферической линзы с фокусным расстоянием Р = 10,5 см. Измерения проводили калориметрическим методом в непрерывном режиме на частоте 2 Мгц, Результаты этой работы в области, где ао1пК >> О, представлены на рис. 19. Сплошная кривая построена по формулам (118) и (127). [c.40]

Прибор предназначен для калориметрических и микрокалори-метрических измерений в прямых, дифференциальных и компенсационных режимах. Отрицательная термоэлектрическая компенсация за счет эффекта Пельтье практически не предусмотрена. [c.168]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...