Энтальпия кипящей жидкости

Энтальпия кипящей жидкости определяется по давлению или температуре и берется из таблиц насыщенного водяного пара. [c.178]

Если Рк<Ра, то адиабатный процесс заканчивается в области влажного пара. Для расчета такого процесса дополнительно находятся энтропия в точке А по (10.18) температура пара в конце процесса, равная температуре насыщения при конечном давлении Рк, изобарно-изотермический. потенциал (рг и энтальпии кипящей жидкости Л г и сухого насыщенного пара /г"г при конечном давлении. Все это позволяет определить энтальпии в конце изоэнтропного расширения Л2 и йгд (10.20), аналогичные энтальпиям / 4 и /г4А для процесса 3—4д. Энтальпия в конце действительного процесса расширения йгд при этом находится по (10.48) применительно к процессу А—2д, аналогичному процессу А—4д на рис. 10.26,е. Заканчивается этот фрагмент программы расчетом степени сухости пара за турбиной д 2д по (10.52). В результате расчета процесса 1—2д находятся энтальпии пара перед турбиной, за турбиной (для обратимого и необратимого процессов) и конечная степень сухости Х2д. После этого аналогично рассчитывается процесс 3—4д, в результате чего находятся Аз, А4, Л4Д и Хщ (рис. [c.291]

При определении коэффициента теплоотдачи от перегретого пара к стенке нужно различать два случая в зависимости от того, происходит ли конденсация пара на границе со стенкой или нет. Если температура стенки выше температуры насыщения при давлении пара, то конденсация не происходит, и теплоотдача протекает так же, как у газов коэффициент а в этом случае вычисляется по рассмотренным выше формулам для продольного или поперечного обтекания. Если же температура стенки ниже температуры насыщения и на ней образуется конденсатная пленка, то коэффициент теплоотдачи а подсчитывается по формулам для конденсации насыщенного пара, причем за температуру пара принимается его температура насыщения, а вместо г подставляется значение i — i, где i — энтальпия перегретого пара, а i — энтальпия кипящей жидкости того же давления (для не очень больших давлений). [c.245]

Так как в изобарном процессе нагрева жидкости от То до Т,, теплота жидкости q = с, ж (Т — То) = и — Uq) + р (и — t o) = и - - pv — pvo, а энтальпия кипящей жидкости h = и -Ь pv, то, очевидно, [c.34]

В табл. 6-37—6-62 приведены значения энтальпий кипящей жидкости I и энтальпий сухого пара г" ряда веществ. Естественно, что [c.237]

Для расчета энтальпии кипящей жидкости принято уравнение, согласующееся с данными ВТИ [2.5, 2.6] с погрешностью 1-2% [c.64]

Т, К — абсолютная температура Ts, К — абсолютная температура насыщения Р, бар — абсолютное давление Рв, бар — абсолютное давление насыщения V, м кг — удельный объем V, м кг — удельный объем кипящей жидкости V", м кг — удельный объем сухого насыщенного пара 2 — коэффициент сжимаемости Q, кг/м — плотность е, кг/м — плотность кипящей жидкости о", кг/м — плотность сухого насыщенного пара Я, кДж/кг — энтальпия Н, кДж/кг — энтальпия кипящей жидкости Н", кДж/кг — энтальпия сухого насыщенного пара кДж/кг — теплота парообразования [c.4]

Характер зависимости энтальпии реального газа от давления и температуры можно проследить по данным табл 2.11—2.14. На докритических изобарах энтальпия при переходе через линию насыщения меняется скачком от А (энтальпия кипящей жидкости) до /г" (энтальпия сухого насыщенного пара) [c.120]

В табл. 5-55—5-92 приведены значения энтальпий кипящей жидкости Г и энтальпий сухого пара i" ряда веществ. [c.207]

Энтальпия кипящей жидкости 1 может быть определена соответственно по уравнению [c.68]

Энтальпия кипящей жидкости в этом состоянии условно принимается равной нулю, т. е. при температуре 0° С и давлении 0,006228 кг см . При этом величина внутренней энергии кипящей жидкости будет равна [c.211]

Энтропия сухого насыщенного пара при рг = 0,004 МПа 5" = =8,473 кДж/(кг-К), а энтальпия кипящей жидкости з = =0,4225 кДж/(кг-К). [c.91]

В состоянии тройной точки энтальпия воды практически равна нулю (см. задачу 9-12), поэтому без ощутимой ошибки началом отсчета энтальпии воды и водяного пара можно, так же как и для внутренней энергии, считать состояние НгО при ртр и <тр. т. е. положить, что /о=(тр 0. При этом оказывается, что энтальпия кипящей жидкости равна [c.94]

Таким образом, энтальпия кипящей жидкости больше теплоты жидкости на величину рь . Этот вывод относится к любому состоянию воды и пара. При низких давлениях величиной рио пренебрегают и энтальпию в любом состоянии воды или пара приравнивают теплоте. [c.107]

Энтальпия кипящей жидкости [c.46]

Так как для обоих состояний, лежащих на одной изобаре, энтальпия кипящей жидкости i одинакова, то вычитая из равенства а равенство б, получим [c.50]

Рис 22 Отклонения табличных значений энтальпии кипящей жидкости и насыщенного пара от рассчитанных в настоящей работе- [c.100]

На рис. 19-4 изображен идеальный цикл Ренкина в pv-ma-грамме. Точка 4 характеризует состояние кипящей воды в котле при давлении pi. Линия 4-5 изображает процесс парообразования в котле затем пар подсушивается в перегревателе — процесс 5-6, 6-1 — процесс перегрева пара в перегревателе при давлении pi. Полученный пар по адиабате 1-2 расширяется в цилиндре парового двигателя до давления р2 в конденсаторе. В процессе 2-2 пар полностью конденсируется до состояния кипящей жидкости np>i давлении р2, отдавая теплоту парообразования охлаждающей воде. Процесс сжатия воды 2 -3 осуществляется в насосе получающееся при этом повышение температуры воды ничтожно мало, и им в исследованиях при давлениях до 30—40 бар пренебрегают. Линия 3-4 изображает изменение объема воды при нагревании от температуры в конденсаторе до температуры кипения. Работа насоса изображается заштрихованной площадью 032 7. Энтальпия пара при выходе из перегревателя в точке 1 равна h и в Ts-диаграмме (рис. 19-5) изображается пл. 92 34617109. Энтальпия пара при входе в конденсатор в точке 2 равна jg и в Ts-диаграмме изображается пл. 92 27109. Энтальпия воды при выходе из конденсатора в точке 2 [c.298]

Энтальпию и энтропию воды в точке 2 находим на линии кипящей жидкости (х = 0) [c.318]

Обратим внимание на то, что изобарный потенциал О — экстенсивная величина, поскольку таковыми являются величины Н и 5. Это значит, в частности, что так же, как имеются удельные параметры к, кДж/кг, и 5, кДж/(кг-К), существует и удельный изобарный потенциал, который называют химическим потенциалом и обозначают р, кДж/кг. В рассматриваемой двухфазной системе каждая фаза характеризуется своими удельными параметрами кипящая жидкость массой т имеет параметры к, з, р и др. сухой насыщенный пар массой т" имеет параметры к", в", р" и др. Энтропия и энтальпия системы определяются формулами [c.115]

Энтальпия воды при параметрах точки 3 измеряется площадью 0-3-8-9-0] ее следует обозначить и, так как в рассматриваемом состоянии рабочее тело представляет собой кипящую жидкость при давлении в конденсаторе, соответствующем точке 2 при этом надо иметь в виду, что повышение давления в точке 3 от давления пара в конденсаторе до того давления, которое он имеет в котле, почти не изменило его температуры, а следовательно, и энтальпии (изменением энтальпии воды в зависимости от изменения давления в установках с не очень высоким давлением пара обычно пренебрегают). [c.175]

Таким образом, процесс генерации пара вызывает интенсивный массообмен в кипящей жидкости и, дополнительную турбулизацию пристенной области. При этом устанавливается значительно более мощный по сравнению с конвективным теплообменом в однофазных средах механизм переноса. Особенность этого механизма заключается в том, что от элементов поверхности, находящихся непосредственно под паровыми пузырями, тепловой поток отводится в основном с паром паровых пузырей (в форме теплоты испарения), а также в виде избыточной энтальпии перегретой жидкости, выталкиваемой из пристенного слоя паровыми пузырями в период их роста и при отрыве от теплоотдающей поверхности. [c.162]

Термодинамические таблицы для газообразного и жидкого фреона-И рассчитаны по уравнениям, указанным в разд. 2.2, охватывают область Г=233—473 К и р = 0,01—20 МПа и включают восемь величин (табл. 20 и 21). В качестве начала отсчета калорических функций принято состояние кипящей жидкости при 273,15 К, значения энтальпии и энтропии в этой точке приняты равными 400 кДж/кг и 4 кДж/(кг-К) соответственно. [c.73]

ЭНТАЛЬПИЯ и ЭНТРОПИЯ КИПЯЩЕЙ ЖИДКОСТИ. СУХОГО и ВЛАЖНОГО ПАРА [c.207]

Энтальпия и энтропия кипящей жидкости, сухого и влажного пара [c.237]

Как графически на Г — -диаграмме можно показать удельнук энтальпию кипящей жидкости к", удельную теплоту парообразования г и удельную теплоту перегрева пара [c.72]

Постоянные в этих выражениях определены при выборе начала отсчета энтальпии и энтропии. Было принято, что энтальпия кипящей жидкости при 0° С равна 500 кдж1кг, а ее энтропия равна [c.34]

Внутренняя энергия кипящей жидкости и - определя1 тся из общей формулы для энтальпии [c.178]

В 2-8 было показано, что для любого тела [формула (2-30)] Qp = Ai, т. е. количество тепла, подведенное в процессе р = onst, численно равно разности энтальпий. Поэтому, взяв для одного и того же давления разность между энтальпиями сухого пара и кипящей жидкости, т. е. i" — i, мы получим то количество тепла, которое подведено в процессе парообразования (отрезок 2-3, рис. 3-1), г. е. количество тепла, необходимое для превращения воды, нагретой до температуры насыщения при данном давлении, в сухой насыщенный пар. Это количество тепла называется скрытой теплотой парообразования (иначе — теплотой фазового перехода) и обозначается буквой г. В табл. I и II оно приведено в вертикальных восьмых столбцах. Таким образом [c.114]

Точка 4 характеризует состояние аммиака после охладителя. Это — жидкость при температуре кипения, соответствующей конечному давлению в компрессоре. В таком состоянии кипящая жидкость подводится к редукционному клапану. Здесь происходит мятие жидкости как известно, этот необратимый процесс протекает таким образом, что энтальпия в конце процесса равна энтальпии в его начале. Если в Тй-диаграмме линия 4-5 есть линия постоянной энтальпии, то точка 5 будет характеризовать состояние рабочего тела после мягия, так как по условию линия [c.206]

На фиг. 6-13 приведена реальная i -диа-грамма водо-аммиачного раствора. Эта диаграмма построена для широкой области давлений при предположении независимости энтальпии жидкости и перегретого пара от давления. На диаграмме нанесена серия линий кипящей жидкости и сухого пара для различных давлений. Искомая изотерма влал<-ного пара при данном давлении представляет собой прямую линию, проходящую от точки, расположенной на пересечении данной изотермы жидкости с линией кипящей жидкости при данном давлении, до точки, находящейся на соответствующей линии сухого пара, определяемой специальным построением при помощи вспомогательных кривых. Как показано на фиг. 6-13, для этой цели проводят вертикаль от исходной точки на линии кипящей жидкости до вспомогательной кривой данного давления и затеМ проводят горизонталь до пересечения с линией сухого пара (данного давления). Полученная точка является искомой точкой окончания изотермы влажного пара. На фиг. 6-13 приведена также область плавления. [c.243]

Решение уравнения (6-6) для граничных условий данной задачи показывает, что при возмущениях энтальпии и расхода пароводяной смеси на входе динамические характеристики конвективного теплообменника совпадают с аналогичными зависимостями радиационного теплообменника. Это естественный результат, поскольку указанные возмущения не нарушают условий теплообмена на границе стенка — поток кипящей жидкости (в рамках допущения о пренебрежении изменением характера теплообмена при смещениях границ областей). Различия между радиационным и конвективным теплообменниками могут проявиться только при изменении температуры стенки, которое при конвективном теплопод-воде вызывается возмущениями температуры и расхода греющих газов и давления внутри трубы. Соответствующие передаточные функции имеют следующий вид. [c.243]

Термодинамические таблицы для газообразного и жидкого фреона-12 рассчитаны по уравнениям, указанным в разд. 3.2, включают по восемь величин на линиях кипения — конденсации в интервале Г = 203 — Гкр (табл. 32) и в однофазной области (газовая фаза) при Г = 203—473Кир = 0,01—14МПа (табл.33). В качестве начала отсчета калорических функций принято состояние кипящей жидкости при 273,15 К значение энтальпии и энтропии в этой точке приняты равными 400 и 4 кДж/кг соответственно. [c.119]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...