Унос массы и излучение

УНОС МАССЫ И ИЗЛУЧЕНИЕ В ПОГЛОЩАЮЩЕЙ, ИЗЛУЧАЮЩЕЙ И РАССЕИВАЮЩЕЙ СРЕДЕ [c.510]

ВЫСОКОГО уровня температур и ei полупрозрачности для излучения Если параметры набегающего газового потока не изменяются со временем, то образец стеклообразного материала вначале прогревается, затем начинает плавиться, испаряться и лишь по прошествии определенного периода времени х устанавливается постоянная скорость уноса массы. Сравнение расчета и эксперимента может производиться как но установившимся значениям скорости уноса массы и температуры поверхности, так и по характеру процесса установления этих параметров. [c.341]

Учет нестационарности прогрева для стеклообразных материалов имеет принципиальное значение прежде всего потому, что при равных с другими теплозащитными материалами скоростях уноса массы оплавляющиеся покрытия имеют большее время установления квазистационарного режима (из-за большего значения параметра т в расчетных формулах гл. 3). Кроме того, внутри пленки расплава и в прогретом слое у стеклопластиков возможно резкое увеличение эффективного коэффициента теплопроводности за счет переноса тепла излучением. [c.206]

Вдув и диффузия сильно поглощающих (и излучающих) молекул, атомов и ионов с разрушающейся поверхности в излучающий сжатый слой могут изменить не только величину радиационного теплового потока, падающего на эту поверхность, но и, что даже более существенно, спектр излучения. При высоких значениях скорости уноса массы продукты разрушения концентрируются в сравнительно однородном по температуре пристеночном слое, выше которого находится зона смешения, переходящая в слой газа, представленный лишь компонентами набегающего газового потока (рис. 10-8). Таким образом, наблюдаемая картина может быть интерпретирована как оттеснение пограничного слоя (в котором происходит смешение вдуваемых компонент с компонентами набегающего потока) от разрушающейся поверхности. [c.295]

В настоящем разделе рассматривается методика определения распределения температуры в полупрозрачном теле, разрушающемся под действием теплового потока, подводимого извне к граничной поверхности. Для общности предположим, что среда является излучающей, поглощающей и изотропно рассеивающей. На фиг. 12.7 представлена геометрия задачи и система координат. Рассматривается полубесконечное тело (О < д < оо), которое разрушается вследствие нагрева с поверхности раздела газ — жидкость. При стационарном процессе уноса массы температура поверхности раздела Го является максимальной и по мере удаления от поверхности раздела температура тела падает. Излучение, испускаемое внутренними слоями вещества и достигающее поверхности раздела жидкость — воздух, частично пропускается, а частично отражается ею, причем предполагается, что эта поверхность отражает идеально зеркально. Если в течение некоторого времени унос массы происходит с постоянной скоростью и неустановившаяся стадия процесса пройдена, то [c.511]

Одним из направлений исследований нетрадиционного использования энергии ядерного взрыва, которые также проводились в ядерных центрах СССР (и сейчас продолжаются в России), являлся вопрос о противодействии угрозе столкновения крупного космического тела (астероида) с Землей. Это сложная многоплановая проблема, в которой здесь мы затронем только некоторые аспекты, связанные собственно с использованием ядерных устройств. После идентификации факта угрозы проблема сводится в основном к обеспечению необходимого сдвига орбиты космического тела или его фрагментации. Рассматривались различные варианты воздействия энергии ядерного взрыва на космическое тело. Одним из механизмов воздействия предполагалось создание взрывом достаточного импульса для необходимого изменения орбиты. При этом исследовались варианты взрыва ядерного устройства на некоторой высоте над поверхностью космического тела с испарением и уносом тонкого слоя массы, формирующего импульс на значительных расстояниях от взрыва. В этом случае прогрев уносимой массы определяется фотопоглощением энергии излучения ядерного взрыва в холодном материале ( холодный режим ). В других случаях подрыв ядерного устройства рассматривался на поверхности космического тела, когда испарение и унос материала реализуются в условиях процесса лучистой теплопроводности ( горячий режим ). [c.280]

Угол падения 65 преломления 65 Уда11ная полуширина линии 108 Унос массы и излучение 510 Уравнение движения в случае свободной конвекции 563 [c.611]

Очевидно, что в режиме оттеснения безразмерные скорости разрушения Gw=Gwl(aj p)o столь высоки, что можно полностью пренебречь величиной конвективного теплового потока. При малых скоростях уноса массы вдув может, наоборот, привести к увеличению конвективного теплового потока, что связано с поглощением энергии излучения продуктами разрушения и увеличением температуры во внешней части пограничного слоя. Необходимо считаться также с тем обстоятельством, что компоненты с высокими коэффициентами поглощения, нагреваясь, сами могут начать испускать излучение. За счет смещения спектрального распределения коэффициентов поглощения при повышении температуры 295 [c.295]

Влияние на унос массы радиационног.о излучения и поглощения рассматривалось В. Я. Нейландом (1961, 1962) и А. Н. Румынским (1962). Однако дда решения этого вопроса в окончательном виде не хватает количественных данных по излучательным свойствам многих газообразных продуктов разложения пластиков. [c.558]

Пластические массы стали находить применение в качестве теплозащитных материалов в самое последнее время. Особое значение они приобрели после того, как найден был эффективный способ защиты конструкции носовых частей баллистических ракет дальнего действия и космических кораблей с помощью аблирующих материалов. Было установлено, что пластмассы имеют высокие значения эффективной энтальпии и коэффициента излучения и поэтому могут хорошо сопротивляться высоким тепловым потокам, обеспечивая теплостойкость до определенных температур, а затем, постепенно разрушаясь и поглощая тепло, защищать основной металл. Метод защиты с использованием уноса массы вещества стал едва ли основным для сохранения летательных аппаратов, возвращающихся в плотные слои атмосферы со сверхзвуковыми скоростями. [c.193]

Унос массы диэлектрика определяется удельной теплотой абляции т.е. энергией разрьша химических связей. При одинаковых теплофизических характеристиках увеличение средней атомной массы ведет к возрастанию удельного выхода м сы до 1,4-10-" г/Дж для смеси йодистого аммония с йодной ртутью А = 16). Энергия, затрачиваемая на разрьш химических связей, приблизительно совпадает с энергией излучения газоразрядной плазмы (порядка 1 Дж/см ). Отсюда следует, что осноВ ной механизм абляции диэлектрика связан с поглощением излучения в его поверхностном слое, деструкцией сложных молекул и испарением массы. [c.156]

Одной из важных характеристик аблирующего покрытия является теплота абляции г , которая представляет собой теплоту, поглощенную единицей массы унесенного вещества. Если за единицу времени к единице поверхности, находящейся при температуре абляции, от горячего газа подводится теплота q, а отводится излучением <7 зл и теплопроводностью внутрь покрытия при этом с поверхности уносится g кг1 см сек) теплозащитного вещества, то формула для имеет вид [c.470]

Заметим, что Дорофеев и Ларичев [8] столкнулись с аналогичным эффектом при рассмотрении отражения линейных волн Россби от меридиональной границы в модели ВМВ на бета-плоскости. Они обнаружили, что полная масса волн Россби не сохраняется, и избыток или недостаток массы уносится быстрыми волнами Кельвина. Кроме того, в работе [12] по квазигеострофическим движениям в периодическом и неограниченном каналах указано, что в случае локализованного вихря несохранение медленной циркуляции приводит к излучению волн Кельвина, распространяющихся от локализованной области медленного движения. [c.544]

Таким образом, для характеристики материала необходимо знать значения его эффективной энтальпии (/дф), коэффициента температуропроводности (а), плотности (р) и температуры поверхности (Гц,), при которой происходит разрушение и унос материала. Большие значения температуры поверхности (Та,) теплозащитных покрытий имеют преимущества в том, что с ее увеличением растет тепловой поток ( г), излучаемый поверхностью. Поверхность охлаждается излучением- что ведет в соответствии с уравнениями (18.66) и (18.73) к увеличению эффективной энтальпии материала (/ ф). Однако одновре 1енно может увеличиться толщина покрытия (Л) и обп1,ая масса теплозащиты может оказаться большой. [c.470]

Здесь т — безразмерное время У = — ulr — безразмерная координата (ось у направлена в сторону, противоположную паправлепию скорости потока газа) 0 — безразмерная температура fw — безразмерная функция W — безразмерная скорость гомогенной химической реакции (рг ) — безразмерная скорость массового уноса вещества твердого тела Рг, Dam — критерии Прандтля и Дамкеллера L и Ма — эффективные числа Льюиса и молекулярные массы компонентов — характерные температура, размер п время Ке — безразмерный коэффициент тепловой активности твердого тела тСо — безразмерный параметр, характеризующий плотность потока излучения Лх, Л, 7, р, а, 6, 61 — без- [c.236]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...