Граничные условия, непрозрачные

Граничные условия, непрозрачные границы 296, 297 [c.606]

Рассмотрим еще вопрос о постановке граничных условий в Р -приближении для некоторой границы у, которую можно считать непрозрачной, так что оказывается возможным пренебречь потоком излучения извне (п — единичный Виктор внешней нормали к области, занятой фотонным газом). Приравнивая нулю поток падающего извне излучения и пользуясь представлением (4.5.46), получим на у [c.177]

В разд. 8.6 для простоты в качестве граничных условий были использованы формальные значения функций it (О, х), > О и /7 (то, i), < О на границах т = О и т == Tq соответственно. В настоящем разделе будут приведены явные выражения для этих граничных условий в случаях прозрачных и непрозрачных граничных поверхностей, являющихся диффузными и зеркальными отражателями, [c.295]

Выражения (8.99) представляют собой граничные условия для непрозрачных, диффузно излучающих и диффузно отражающих поверхностей эти граничные условия показаны на фиг. 8.7. [c.296]

Рассмотрим плоский слой с оптической толщиной Tq, с непрозрачными диффузно излучающими и диффузно отражающими границами. Пусть Г] и Га температуры, и б2у — спектральные полусферические степени черноты, и — спектральные полусферические диффузные отражательные способности граничных поверхностей т = 0 и т = То соответственно. Граничные условия в этом случае задаются соотношениями (8.99а) и (8.996), причем в правую часть этих соотношений входят интенсивности /v (О, — ix ) и /v (то, Ц. ) соответственно. Эти функции могут быть найдены с помощью формальных решений (8.65) и (8.666) следующим образом. [c.298]

Для решения системы уравнений (9.79) нужны два граничных условия. Для иллюстрации способа получения граничных условий рассмотрим плоский слой между двумя диффузно-отра-жающими и диффузно излучающими непрозрачными границами т = 0 и т = То, поддерживаемыми при температурах Г] и Гг и имеющими степени черноты ei и ej соответственно. Граничные условия для такого случая уже были приведены выше [см. (8.99)] [c.360]

Это условие, которое легко может быть получено, если применить теорему Грина к области V для функций ы и ы, означает выделение с поверхносги тела энергии (пропорциональной квадрату поля), расходуемой на поддержание незатухающих колебаний. Граничное условие (9.6) при этом описывает некоторую непрозрачную активную пленку на поверхности тела, являющуюся источником этой энергии. [c.89]

Мы рассмотрим здесь два дополняющих друг друга варианта обобщенного метода, позволяющих строить решения задач дифракции на замкнутых и незамкнутых металлических поверхностях в 11 эти методы будут применены к задачам дифракции на диэлектрических телах. Их отличие от ау-метода состоит, в частности, в том, что во вспомогательной однородной задаче на поверхности рассматриваемого тела ставятся граничные условия, имеющие смысл условий сопряжения-, в применении к задачам о телах с замкнутыми границами это означает установление связи между внутренним и внешним объемами, а для гел с незамкнутыми границами (бесконечно тонкие экраны)—связи между полями на разных сторонах экрана. Эти условия могут трактоваться как описывающие границу тела в виде полупрозрачной пленки, в то время как применяемые в ау-методе импедансные граничные условия означают полную изоляцию (экранировку) рассматриваемой области от остального объема, т. е. описывают непрозрачную пленку, повторяющую форму тела. Таким образом, вспомогательная однородная задача р-метода ставится для всего пространства (в случае замкнутых границ одновременно для внутренней и внешней областей). Поэтому ее собственные элементы позволяют строить решения как внутренней, так и внешней задач дифракции, а собственные значения, как функции частоты, содержат информацию о резонансах обеих задач. [c.97]

Вскоре стало ясно, что понятия непрозрачности и малой толщины совместимы только в случае полностью отражающих экранов. В теории Максвелла (ср. разд. 14.1) не существует черного и тонкого экрана. Таким образом, была сформулирована задача, являющаяся частным случаем проблемы рассеяния, определенной в п. 2. Это — задача о решении уравнений Максвелла со специальными граничными условиями на поверхностях экрана. Когда эти условия были сформулированы корректно, стала разрешима задача для полос и отверстий произвольного размера. Условие полного отражения формально можно заменить заданием поверхностного импеданса. [c.39]

Многие материалы непрозрачны для инфракрасных лучей, поэтому принятое излучение будет давать информацию об условиях на их поверхности. У некоторых поверхностей точно измерить поверхностную температуру контактными методами довольно трудно. С помощью инфракрасного излучения можно проводить "более точные измерения температуры по сравнению с другими методами. Во многих случаях требуется установить распределение температуры по объему. Этого можно достигнуть, если внутри объекта излучения создать полость. Поверхностные измерения могут оказаться ценными при определении граничных условий. [c.479]

Следовательно, взаимодействие света с материалом экрана не принимается но пниманпе, т. е. роль непрозрачного экрана сводится только к тому, что он закрывает соответствующую часть поверхности а. При точном решении задачи следует учитывать граничные условия, зависящие от конкретных физических свойств вещества, из которого изготовлен экран. [c.120]

Рассмотрим плоский слой с оптической толщиной То с непрозрачными диффузно излучающими и зеркально отражающими границами. Пусть Tj и Гг температуры, 8i и вгу — спектральные полусферические степени черноты, и — спектральные зеркальные отражательные способности граничных поверхностей т = 0 и х — хо соответственно. Граничные условия для рассматриваемой задачи задаются соотношениями (8.100а) и (8.1006). Правые части этих соотношений содержат интенсивности /7(0, — (х) и /v (то, л), которые могут быть найдены с помощью формальных решений относительно интенсивностей (8.65) и (8.666) следующим образом. [c.301]

Чтобы с помощью принципа Гюйгенса — Френеля определить поле световой волны за экраном, иужно знать поле на поверхности экрана и в отверстии. Предполагается, что это поле в точках отверстия такое же, как и при свободном распространении падающей волны при отсутствии каких бы то ни было экранов, а в точках, лежащих непосредственно за непрозрачным экраном, поля нет. Это предположение позволяет решить задачу дифракции, но вместе с тем оно влечет за собой целый ряд принципиальных трудностей. Во-первых, оно математически противоречиво если вычислить по принципу Гюйгенса — Френеля напряженность поля во всем пространстве, то на вспомогательной поверхности 5 она не совпадает с исходной напряженностью поля падающей волны, а на задней стороне экрана не обратится в нуль. Во-вторых, это предположение допускает разрыв напряженности поля на краю отверстия, что противоречит граничным условиям (непрерывности тангенциальных составляющих). В-третьих, предположение приводит к [c.282]

Ниже рассматривается задача теплообмена излучением в условиях радиационного равновесия в плоском слое поглощающей, излучающей и рассеивающей среды толщиной L граничные поверхности у = О VI у = L поддерживаются при температурах Ti и Ti соответственно. Предполагается, что границы непрозрачные, являются диффузными отражателями и диффузными излучателями и имеют степени черноты ei и ег, и отражательные способности pf и р . В данной задаче требуется определить распределение температуры и плотность потока результирующего излучения в среде. Рассмотрим вначале серую среду, а затем распространим наш анализ на случай несерой среды. [c.305]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...