Ширина слабого разрыва

Наличие вязкости и теплопроводности приводит к возникновению ширины у слабого разрыва, так что слабые разрывы, как и сильные, представляют собой в действительности некоторые переходные слои. Однако в отличие от ударных волн, ширина которых зависит только от их интенсивности и постоянна во времени, ширина слабого разрыва растет со временем, начиная с момента образования разрыва. Закон, по которому происходит это возрастание, легко найти (качественно) исходя из аналогии между перемещением слабого разрыва и распространением малых звуковых возмущений. При наличии вязкости и теплопроводности возмущение, сконцентрированное первоначально [c.501]

Шероховатые поверхности 248, 251 Ширина слабого разрыва 502, 517 [c.733]

Наличие вязкости и теплопроводности приводит к возникновению ширины у слабого разрыва, так что слабые разрывы, как и сильные, представляют собой в действительности некоторые переходные слои. Однако в отличие от ударных волн, ширина которых зависит только от их интенсивности и постоянна во времени, ширина слабого разрыва растёт со временем, начиная с момента образования разрыва. Легко определить закон, по которому происходит это возрастание. Для этого снова воспользуемся сделанным в начале этого параграфа замечанием о том, что движение каждого участка поверхности слабого разрыва происходит по тем же уравнениям, как и распространение любого слабого возмущения в газе. При наличии вязкости и теплопроводности возмущение, сконцентрированное первоначально в малом элементе объёма ( волновой пакет ), по мере своего перемещения с течением времени расширяется закон этого расширения был определён в 77. Поэтому мы можем сразу заключить, что ширина 8 слабого разрыва — порядка величины [c.425]

Ширина фронта минимальна в области образования разрыва (а 1) и увеличивается по мере распространения разрыва пропорционально щх. К аналогичному результату для б приводит рассмотрение диссипативных процессов на фронте слабого разрыва (см. [10]). [c.109]

Вариацию толщины поверхностного слоя меди убедительно иллюстрирует рис. 60. После испытания латуни Л90 в течение 45 мин толщина медной пленки не превышает 0,1 мкм, после 5 ч—0,3 мкм. Исследование пары трения, например, после 13 ч работы показало, что на основном образце пленка очень тонкая и слабо фиксируется рентгенографически. При увеличении времени испытания до 17 ч толщина пленки возросла до 0,5 мкм, а после 28 ч зафиксирована максимальная толщина медной пленки около 2,5 мкм. После 40 ч толщина пленки вновь уменьшилась примерно до 0,6 мкм. Изменение толщины пленки согласуется с наблюдениями в процессе трения за состоянием контртела (сталь 45), на котором появляется характерный медный налет, связанный с переносом меди на сталь. Оценка величины параметра кристаллической решетки и плотности дислокаций по физической ширине рентгеновских линий меди на поверхности контртела дает соответственно а = 0,355 нм и р л 10 м . Этот результат указывает, что формирующаяся в процессе трения пленка представляет собой чистую медь и при раскрытии пары подвергается разрыву по когезионным связям. Закономерности структурных изменений, установленные для пленки на основном образце (медном сплаве), свойственны и пленке, перенесенной на контртело. [c.155]

В работе [45] рассматривалась структура фронта слабой ударной волны в плазме с учетом только диффузии электронов, сдерживаемой электрическими силами, но без учета вязкости и теплопроводности, подобно тому как это делал Каулинг [22] для смеси электрически нейтральных газов (см. 5) ). Как и там, диффузия обеспечивает размазывание ударного разрыва не слишком большой интенсивности. Благодаря сдерживающей роли электрического поля ширина переходного слоя получается меньшей, чем в смеси нейтральных газов. [c.406]

Фазовая скорость генерируемых нелинейностью гармоник даже при слабой дисперсии несколько отличается от скорости основной волны. Для достаточно высокого номера гармоники это различие оказывается столь сильным, что она уже не будет в резонансе с собственной волной среды и ее амплитуда остается малой (пропорциональной нелинейности). Участие такой волны в процессе пренебрежимо мало, и спектр нелинейной волны в результате оказывается ограниченным. На пространственно-временном языке это означает то, что ширина области быстрого изменения поля будет конечной. Таким образом, дисперсия также ограничивает ширину разрыва. [c.391]

Заметим, что при выводе ударной адиабаты Рэнкина — Гюгонио на основе законов сохранения массы, импульса и энергии ширина разрыва ударной волны б считается равной нулю. В действительности в сильных ударных волнах, когда скачок скорости движения газа по обе стороны фронта —1 2== Лу становится сравнимым со скоростью звука с, величина б имеет порядок длины свободного пробега молекул газа, и для рассмотрения вопроса о величине б необходимо привлечение методов кинетической теории газов. Для слабых ударных волн (например, периодических ударных волн, с которыми приходится встречаться в нелинейной акустике) при рассмотрении вопроса о ширине фронта следует учесть в законах сохранения импульса и энергии процессы диссипации за счет вязкости и теплопроводности. [c.13]

Полезно убедиться в том, что скорость движения фронта слабой ударной волны (2) не зависит от его ширины и совпадает со скоростью (см. (2.16.2)) движения разрыва. [c.151]

КОСТИ, и волна затухает раньше, чем нелинейные эффекты успевают развиться. При больших значениях Р. ч. основную роль играет нелинейность, нриводяп ая к искажению формы волны но мере её распространения и к образованию слабых разрывов. Ширина 6 фронта разрывов также оиределяется Р. ч. согласно формуле 6/Х = [c.304]

Как было показано в предыдущих разделах, при для плоской волны в среде на расстоянии о1 образуются слабые периодические разрывы. Искажение формы волны продолжается и за расстоянием образования разрыва, вплоть до образования на расстояниях порядка а > я/2 стабильной формы волны. Такой стабильной, т. е. мало меняющей форму в некоторой области, волной является пилообразная волна. Этот термин несколько условен. Под пилообразной волной в дальнейшем понимается волна, ширина фронта которой много меньше длины волны. Все дальнейшие соотношения этого параграфа, приведенные для формы профиля волны, апроксимирую-щего реальную волну, следует рассматривать как приближенные. [c.110]

Параметры склеенных бесконечных лент регламентированы но ГОСТ 12439—79 (СТ СЭВ 1164—78). Ленты шириной 300 мм и более применяют при широколенточном шлифовании, которое обладает рядом специфических особенностей. Слабым местом в склеенных бесконечных лентах является шов. Хотя по требованию ГОСТа сопротивление разрыву в месте склейки должно быть не меньше сопротивления разрыву шлифовальной шкурки, практически анализ табл. 1.2 (данные авторов) показывает, что в процессе изготовления бесконечных лент околошовная зона снижает прочность шлифовальной шкурки от 5 до 25%. [c.9]

Как показывают вычисления (см. [34 93]), ширина ударной волны в газе 8 имеет порядок длины свободного пробега молекул, так что, поскольку она значительно меньше диаметра макродифференциала, допустимо математически интерпретировать ее как поверхность (линию) разрыва основных параметров. Однако физически область ударной волны — это область очень больших градиентов давления, плотности, скорости, энергии. Например, изменение давления от Р до Рг Р внутри ударной волны слабой интенсивности может быть представлено функцией [34] [c.430]

Из сказанного следует, что, напрнмер, ширина ударных воли большой интенсивности с точки зрения макроскопической гидрогазодинамики должна считаться равной нулю. Таким образом, чисто гидрогазодинамические методы некорректны для исследования структуры фронта ударной волны онн справедливы лншь для слабых ударных волн, либо сред с большой вязкостью или теплопроводностью. В таких средах эффекты нелинейности, с одной стороны, постепенно увеличивают крутизну фронта волны с течением времени. Это могло бы привести к разрывам гидродинамических характеристик, свойственным для ударных волн. Однако возрастание градиентов гидродинамических величин усиливает диссипативные эффекты, пропорциональные этим градиентам. Диссипативные эффекты, напротив, уменьшают крутизну профиля фронта волны. Конкуренция этих эффектов приводит в результате к малой илн большой ширине зоны, где происходит разрыв, что и отражается соответственно в несправедливости или справедливости гидродинамического подхода. [c.216]

Исследование структуры ударных волн в магнитной гидродинамике нроведено в настоящее время только для перпендикулярной ударной волны. В работе получено выражение для ширины перпендикулярной ударной волны слабой интенсивности, которое показывает, что в магнитном поле ширина разрыва уже не обязательно имеет порядок средней длины свободного пробега при малой проводимости она может значительно превышать последнюю. [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...