Радон

Как известно, — материнский элемент большой цепочки радиоактивных изотопов, в которую входит и На зв (,1 ниже рис. 14.2). Таким образом, отходы обогатительных заводов (шламы) являются исходным сырьем для производства радия. Вывод радия со шламами, т. е. разрыв радиоактивной цепочки семейства урана, имеет принципиально важное значение в проблеме защиты указанных производств. Вместе с радием из дальнейшего процесса обработки урана уходят и радиационно опасные продукты его распада—инертный радиоактивный газ радон и его дочерние продукты, среди них КаВ и КаС являются интенсивными у-излучателями. [c.203]

Радиационная обстановка в урановых шахтах определяется в основном продуктами распада радона. [c.207]

В последующие годы [9] стало ясно, что основная радиологическая опасность определяется не столько радоном, сколько короткоживущими дочерними продуктами радона (ДПР) РаА, РаВ и РаС. Так, при равновесном состоянии ДПР создают в верхних дыхательных путях дозу, почти на два порядка большую, чем собственно доза от радона. Поэтому нормирование (а также контроль) стали производить по содержанию в рудничном воздухе ДПР. Особенностью этого нормирования является то, что концентрацию ДПР выражают не в общепринятой системе единиц кюри/л), а в терминах скрытой энергии а-ча-стиц Q [Мэе/л), которую определяют по формуле [c.207]

Здесь Сг — СДК дочерних продуктов радона, торона и актинона, кюри/л или Мэе/л. [c.208]

Создание нормальной обстановки на урановых рудниках определяется прежде всего правильной системой вентиляции, обеспечивающей необходимое проветривание рудничной атмосферы. Главным в этом случае является определение дебита радона проветриваемых объемов и на этой основе — кратности воздухообмена, или количества воздуха, проходящего по выработке и необходимого для поддержания регламентированной концентрации. В расчетах предполагается, что из породы эма-нирует только радон, а ДПР образуются в результате радиоактивных превращений уже в рудничной атмосфере. [c.208]

Определение дебита радона [c.208]

Вероятный дебит радона из шахтных вод Оа рассчитывается по формуле [11] [c.210]

Если бы нормирование радиоактивных примесей в шахтном воздухе велось только по радону, то необходимое количество подаваемого воздуха при длительно работающей вентиляции I [м /сек можно было бы определить из соотношения [13] [c.210]

Здесь Снп — концентрация радона, кюри/м V — объем выработки, м Явп—постоянная распада радона, сек- -. [c.210]

Представление / в аналитическом виде из формулы (14.22) довольно громоздко. На практике удобно пользоваться графическим методом. В этом случае по оси абсцисс откладывается величина дебита радона О [кюри/сек], а по оси ординат — величина искомого дебита воздуха / [м /сек]. Семейство кривых соответствует различным значениям начальной концентрации ДПР Qo, поступающих в выработку извне. Подобные графики строят для различных параметров V и к. [c.215]

Как уже отмечалось, гамма-постоянная радия в равновесии с короткоживущими продукта.ми распада радона и без начальной фильтрации равна 9,36 р см 1 ч мкюри). [c.218]

Накопление у-эквивалента радия определяется постоянной распада радона и происходит по закону [c.218]

Необходимо отметить, что весь процесс выделения радия является открытым он сопровождается непрерывным выделением радона, который с помощью вентиляционных систем выбрасывается в атмосферу. Вместе с радоном из процесса удаляются и у-активные продукты его распада РаВ и РаС. Вследствие этого происходит сдвиг равновесия у-активных продуктов распада радона по отношению к Ра . Поэтому расчет защиты от у-излучения нельзя производить по удельному содержанию радия в производственных продуктах. Доля равновесности настолько мала (проценты и доли процентов), что для всего процесса получения радия фактически отпадает необходимость в [c.219]

Источниками внутреннего облучения являются аэрозоли радия, радон и продукты его распада. [c.221]

В качестве примера переходного равновесия обычно приводится равновесие, которое устанавливается между радоном с = [c.207]

Основными у-излучателями радиевой цепочки являются ко-роткоживущие продукты распада радона [РаВ и Ра(С-ьС - -+ С")]. Спектр у-квантов включает около 50 линий и охватывает диапазон энергий 0,05—2,44 Мэе [7, 8]. Собственно R2i T j2 = = 1602 года)—слабый у-излучатель. Он испускает у-кванты с энергией 1 = 0,186 Мэе (0,04%) и 2 = 0,260 Мэе (0,00007%) с гамма-постоянной / v=0,038 р-см ч-кюри). На практике обычно рассматривается Яа в равновесии с короткоживущими продуктами распада РаВ и Ра(С-1-С + С") - В этом случае полная гамма-постоянная Ку=9,36 р-см 1 ч-мкюри), а после начальной фильтрации 0,5 мм Р1 Ку=8,4 р-см 1(ч-мкюри). [c.206]

Особенность цепочек урана, тория и актиния — наличие п них газообразного элемента с атомным номером 86 — радона Лц222 = з дня), торона (7 /2 = 55,3 сек) и актинона [c.207]

Радон и торон в виде свободных атомов могут выделяться в окружающее пространство и в результате диффузии или конвекции переноситься на значительные расстояния от источников. Первые годы считалось, что основная радиологическая опасность на урановых рудниках определяется радоном, и в соответствии с этим нормирование и контроль производились по концентрации радона в шахтном воздухе. Так, в Санитарных правилах СССР СП-333—60 для персонала лабораторий ПДК = ЗХ кюри/л, а для урановых шахт и базисных складов ПД К = 1кюри/л. [c.207]

В НРБ—69 [10] введена среднегодовая допустимая концентрация (СДК) дочерных продуктов радона, торона и актинона, рассчитываемая из условий [c.208]

Дебитом радона В называют количество радона, поступающего в рудничную атмосферу, в кюри за единицу времени. Источниками эманирования радона являются поверхности обнажения горных пород, отбитая руда и шахтные воды. В данную выработку радон может заноситься также вместе с движущейся струей проветриваемого воздуха, если она проходит. [c.208]

Скорость выделения радона с единицы ЭЭП определяют удельным эквивалентным радоновыделением УЭР [кюри/(секХ ЭЭП)]. Обычно эту характеристику определяют из экспериментальных наблюдений за дебитом радона на участках с хорошо известной величиной ЭЭП. Тогда проектная величина дебита радона равна [c.209]

Здесь М — масса замагазированной руды или закладки А—удельное содержание урана в 1 г руды Анп — постоянная радона, равная 2,1-10 сек ц — безразмерный коэффициент, характеризующий долю радона, выделившуюся из руды, по отношению ко всему радону, образовавшемуся в замагазированной руде. Его называют коэффициентом эманирования. Он зависит от скорости и длины пути фильтрации воздуха, размеров кусков руды и т. д. Чаще всего его определяют экспериментальным путем. [c.210]

Дифференциальные уравнения для кинетики дочерних продуктов радона вувоздухе, движущемся по горным выработкам, имеют вид [c.211]

Здесь С о—начальная энергия ДПР, приходящая в выра тку, Мэв л, а средняя концентрация радона в выработке Снп= = (Сяпо + Сч п)э складывается из суммы концентрации радона, поступившего в выработку извне (Скп ), и средней концентрации радона вследствие эманирования самой выработки, згман. Для проектируемых рудников Сшо принимается равной нулю, и тогда средняя концентрация Сцп равна [c.215]

Таковы основные принципы проектирования системы обеспечения радиационной безопасности от источников внутреннего облучения урановых рудников. В общем виде при расчете рудничной вентиляции нужно учитывать и такие факторы, как концентрацию пыли и содержание в ней кварца, наличие ядовитых и взрывоопасных газов, необходимость подачи на одного человека 6 м /мин свежего воздуха [П], хотя, как правило, доведение до необходимой концентрации дочерних продуктов эманаций (Кп, Тп, Ап) обеспечивает требования, предъявляемые к рудничной атмосфере и по другим параметрам. Необходимо отметить, что система вентиляции на рудниках обходится очень дорого. Поэтому для более экономичного выбора дебита удаляемого воздуха осуществляют противорадоно-вые мероприятия изолируют нерабочие выработки, производят противорадоновые покрытия, ограничивают использование (для гидрообеспыливания) шахтных вод с высокой концентрацией радона и т. д. Более подробно эти вопросы изложены в работе [11]. [c.215]

В случае сдвига радиоактивного равновесия в формулы следует вводить множитель, характеризующий степень равновесия. Во внещних слоях породы, которые интенсивно эманируют радон, степень равновесности продуктов распада радона по отношению к урану меньше единицы, и поэтому формулы (14.24) — (14.27) указывают верхний предел для поля у-излучения. Кроме того, поле излучения чаще создается не 4л-, а 2л-геометрией источника или еще более ограниченным слоем. Необходимо также учитывать неравномерность распределения урана в породе. По этим причинам реальное поле у-излученич будут значительно меньше рассчитанного таким образом. [c.217]

Продукты распада радона могут покрыть внутренние стенки боксов (или камер) и создать достаточно высокие поля уизлу-чения, сопоставимые с полями излучения пока еще негермети-зированных радиевых источников. После запайки ампул у-экви-валент радиевого источника возрастает по закономерности, описываемой формулой (14.30). Равновесное состояние, когда числовые значения М, Q и т становятся равными, достигается - примерно через 1 месяц после запайки ампулы. Поэтому поле у-иэлучения для хранилищ ампул следует рассчитывать, исходя из полной у-постоянной радия /Г = 8,4 р-см / ч-мг-экв Ра). [c.220]

СДК в питьевой воде для отдельных лиц из населения рассчитана из ПДН, равной 0,01 мккюри/кости (ПДД = 3 бэр в год), и равна 1,2-10 кюри/л- Условия нормирования радона и продуктов его распада описаны в 14.1. [c.222]

В 1903 г. П. Кюри и А. Лаборд впервые экспериментально показали, что радий выделяет теплоту, поэтому оИ сохраняет более высокую температуру по сравнению с температурой окружающей среды. Было измерено количество тепла, выделяемое 1 г радия, освобожденного от радона и продуктов его распада. Оно равно 25,5/сд ч. При радиоактивном распаде последующих продуктов дополнительно выделяется теплота. Продукты радия Rn + RaA + RaB + Ra( + С ) при учете полной энергии 7-лучей выделяют еще дополнительное тепло П2,4 кал ч. Количество тепла, выделяемое радием и его ближайшими продуктами распада, приведено в таблице П. [c.219]

Детальное изучение радиоактиЕности привело Резерфорда в 1902 г. к открытию одного из изотопов радиоактивного газа радона (Rn), относящегося к группе благородных газов. Радон возникает в результате -а-распада радия. Радон замечателен тем, что его активность А t) заметно убывает со временем t. Через [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...