Диаграмма давление — объем

Из первых двух уравнений (7.10) следует, что в процессе ударного сжатия в отсутствие Вязкости состояние частицы газа должно непрерывным образом меняться вдоль прямой на диаграмме давление — удельный объем [c.368]

Это уравнение лучше интерпретировать с помощью диаграммы давление — удельный объем (рис. 37), на которой изображены графики зависимости давления р от удельного объема при постоянной энтропии S. Согласно этой диаграмме, изменение внутренней энергии равно площади под прямой, соединяющей точки (р рд) и (р , р ), которые изображают состояния жидкости впереди и позади ударной волны. [c.199]

Рис. 37. На диаграмме давление — удельный объем увеличение внутренней энергии на ударной волне равно площади под прямой, соединяющей точки, изображающие состояния перед ударной волной и позади нее. Две точки А и В на одной и той же кривой постоянной энтропии не могут удовлетворить этому условию, но поворотом прямой АВ вокруг ее средней точки М получим точки С и В, для которых оно выполнено.

Важный ключ дается законом Гюгонио (199), который определяет прямую линию, соединяющую начальное и конечное состояния на диаграмме давление — удельный объем (рис. 37). Дальнейшее рассмотрение показывает, что эта линия имеет и большую важность, как график зависимости продольного сжимающего напряжения рц от удельного объема поперек ударной волны. Чтобы увидеть это, мы рассмотрим плоскость, движущуюся внутри ударной волны, на которой плотность все время имеет некоторое частное значение р пусть продольное напряжение на этой плоскости будет р , а скорость жидкости и. Тогда законы сохранения массы и количества движения для жидкости, пересекаемой со скоростью О ударной вол- [c.203]

Проследить работу цикла в задаче 1 на диаграммах давление — объем и температура—энтропия. Абсолютная энтропия гелия при 25 °С и 1 атм равна 30,13 кал (моль°Щ. [c.210]

При температурах, значительно меньших критической температуры, объем и жидкости, находящейся под давлением ее насыщенных паров, настолько мало меняется с температурой, что может считаться постоянной величиной. Соответственно этому левая пограничная кривая проходит при малых значениях отношения Т/Тк на р—и-диаграмме почти вертикально. Объем v" насы- [c.234]

Отложим на диаграмме v—р объем v, , соответствующий давлению Pi, при котором начинается процесс кипения воды. Процесс нагрева воды от О до н1 будет отображаться на диаграмме изобарой ai v/. Как уже было сказано выше, дальнейшее сообщение тепла не повышает температуру кипящей воды, однако оно вызывает постепенное превращение воды в пар до тех пор, пока вся вода не испарится и в сосуде не останется один пар его состояние на диаграмме v—р отображается точ- [c.100]

Покажем теперь, что естественная граница кипящей зоны обладает свойствами устойчивости. Предположим, что в некоторый момент времени начало кипящей зоны переместилось из сечения / (рис. 6) в сечение Г. В таком случае конец кипящей зоны сместится в новое положение IV, ибо объем, занимаемый парами масла (при постоянной величине / ), должен оставаться неизменным. Сечение IV явится новым началом рабочей полости подшипника. Строя из этого нового начала диаграмму давлений в масляном слое подшипника, мы получим кривую р, эквидистантную кривой р. Согласно кривой р, давление парообразования масла будет достигаться в новом сечении /", не доходя до сечения I. На участке /" — /, иначе говоря, в предместье границы /, возникнет в этом случае дополнительное парообразование масла. [c.14]

Вместе с тем следует отметить, что техническая работа цикла, затрачиваемая на сжатие 1 кг газа, при наличии вредного пространства остается той же самой, что и при его отсутствии. В самом деле, как видно из индикаторной диаграммы (см. рис. 7-31), в поли-тропном процессе 1—2 работа затрачивается на сжатие газа, занимающего в начале процесса сжатия объем Vj, от давления pi до давления р . В то же время в политропном процессе 3—4 сжатый газ, заключенный во вредном пространстве цилиндра и расширяющийся от давления до давления Pi, производит работу в этом процессе принимает участие количество газа, занимающее при давлении pj объем V4. Отсюда следует, что техническая работа цикла компрессора при наличии вредного пространства (обозначим эту работу L ) с учетом (7-197) может быть представлена следующим образом [c.266]

По этой формуле можно, зная давление, подсчитать объем пара, и наоборот. Величина р представляет собой абсолютное давление, выраженное в кг см . Так как кривая 3—/Я—К в диаграмме рис. 25 показывает связь между давлением и удельным [c.126]

Если по условию задачи задано давление или объем смеси, то, чтобы воспользоваться диаграммой I-S, следует сначала вычислить и 1/ и, наоборот, если по диаграмме получены значения и 1/ , то действительные значения этих параметров должны быть вычислены по формулам (IX. 1) и (IX. 2). [c.131]

При / = 0 любой реальный газ приобретает свойства идеального газа, поэтому изотерма его начинается в той же точке Л, что и соответствующая изотерма идеального газа. При низких давлениях, когда объем газа настолько велик, что можно пренебречь влиянием объема самих молекул, действуют только силы взаимного притяжения между молекулами, сжимаемость реального газа по сравнению с идеальным газом увеличивается и изотерма реального газа AN отклоняется вниз. По мере повышения давления второй фактор становится все более существенным, сжимаемость реального газа начинает уменьшаться и изотерма AN отклоняется вверх. Следовательно, изотермы реального газа в pv—р диаграмме имеют минимум. [c.85]

При уравновешивании давления жидкость расширяется, стенки трубопровода сжимаются до своих нормальных значений и высвободившийся при это.м объем жидкости двигается к бассейну с такой же скоростью, с какой происходил гидравлический удар. Возникает отрицательная волна, которая- распространяется от бассейна вниз по трубопроводу и вычерчивает диаграмму давления аЬ. [c.23]

Хотя схема, показанная на рис. 1.13, находит практическое применение во многих двигателях, проблема быстрой передачи энергии остается нерешенной, поскольку необходимо еще преодолеть тепловую инерцию стенок цилиндра. При проведении работ по усовершенствованию двигателя Стирлинга фирмой Филипс были применены трубчатые теплообменники для нагревателя и холодильника, и, хотя при этом потребовалось уплотнить вытеснительный поршень, основная цель была достигнута. Полный рабочий цикл теперь молено описать с помощью рис. 1.14. На рис. 1.14 легко различаются составляющие процессы рабочего цикла, изображенного на диаграмме давление — объем (рис. 1.9, а). [c.25]

Диаграмма давление — объем 27 Динамика двигателя Стирлинга 28— 29, 268—292 Диффузия водорода 74 Затраты на производство 135—144 [c.460]

Изложенные выше соображения могут показаться довольно абстрактными. Чтобы придать им более реальный характер, значение следствия 1 можно проиллюстрировать на следующем конкретном примере. Рассмотрим газообразное вещество, заключенное между подвижным поршнем и стенками цилиндра. Как показало на диаграмме давление — объем (рис. 4.2, а), переход газа из устойчивого состояния 1 в устойчивое состояние 2 можно осуществить двумя альтернативными адиабатическими процессами 1—А—2 и 1—В—2. В процессе 1—А—2 при фиксированном положении поршня за счет передачи работы газу путем вращения воздушной мешалки происходит повышение давления от р до рл при постоянном объеме V. После этого силу сопротивления, приложенную к поршню, необходимо уменьшить, чтобы позволить поршню перемещаться и тем самым осуществить расширение газа. В результате над поршнем будет совершена работа, причем давление газа понизится до р2, а объем увеличится до Уз- В процессе 1—В—2 эти две операции осуществляются в обратной последовательности — вначале при постепенном расширении газа давление уменьшается от р до рв, а затем за счет передачи работы газу с помощью воздушной мешалки увеличивается от рв до pz при постоянном объеме V2. Эти процессы показаны на рисунке штриховыми линиями, так как точную последовательность состояний при переходе из 1 в 2 в обоих случаях установить невозможно. Тем не менее четко видно, что эти пути различаются между собой. [c.61]

Пусть начальная температура газа равна температуре первого источника тепла t , а давление и объем его равны соответственно и так что на рК-диаграмме (фиг. 3-2) на- [c.55]

Кроме рассмотренных трех основных термодинамических диаграмм, применяются также другие, из которых должны быть отмечены диаграмма, давление — объем (р — ю), позволяющая определять работу цикла путем измерения площади его диаграмма давление — энтальпия (р — г) или энтальпия—-логарифм давления диаграмма объем — энтальпия (а — /) специальные диаграммы (например, теплоемкость — температура и т. д.). [c.117]

О работе двигателя можно судить по его мощности, расходу топлива, а также по индикаторным диаграммам. При протекании рабочего цик.да давление и объем газов в цилиндре непрерывно изменяются. Изменение давления и объема за рабочий цикл может быть представлено в виде диаграммы. Эта диаграмма снимается на работающем двигателе специальным прибором — индикатором, отмечающим одновременно давление в цилиндре и перемещение поршня. Индикаторная диаграмма может быть построена также и расчетным путем. [c.6]

Насыщенный пар. Пусть в цилиндре под поршнем находится 1 кг воды при температуре 0,01° С, или приближенно 0° С и давлении р . Объем, занимаемый ею, обозначим с>о. Рассматриваемое состояние жидкости изобразится в ру-диаграмме некоторой точкой О (рис. 1.22). Если, сохраняя постоянное давление р , подводить к жидкости тепло, то температура и объем ее будут расти и, когда они достигнут определенных значений, жидкость начнет кипеть. [c.64]

Зная на диаграмме 5 — г положение некоторой точки, можно по ее положению найти все параметры пара давление, удельный объем, температуру, энтропию, энтальпию и сухость. Для этого [c.164]

Линия 7 определяет состояние воды при температуре 0°С н различных давлениях. Из диаграммы видно, что с повышением давления удельный объем воды vo уменьшается. Однако вследствие малой сжимаемости воды зависимость uq от р незначительна и ею обычно пренебрегают. Поэтому при любых давлениях принимают, Уо=0,001 м /кг. [c.105]

Линия III характеризует состояния сухого насыщенного пара (л =1) при различных давлениях и называется верхней пограничной к р и в о й, слева от нее находится область влажного пара, а справа — область перегретого пара. Из диаграммы видно, что объем пара v" будет тем меньше, чем больше его давление. [c.106]

На диаграмме о — р (объем — давление) трехфазное равновесное состояние химически однородного вещества при параметрах. j, и изображается линией на диаграмме v — 1 — треугольником. [c.204]

Для сравнения на всех рабочих диаграммах давление приведено в долях максимального значения, а максимальный общий объем рабочей полости одинаковый для всех случаев. [c.77]

Начальное состояние воды, находящейся под давлением р и имеющей температуру О °С, изобразится на диаграмме точкой ао. При подводе теплоты к воде ее температура постепенно повышается до тех пор, пока не достигнет температуры кипения ts, соответствующей данному давлению. При этом удельный объем жидкости сначала уменьшается, достигает минимального значении при /= = 4 °С, а затем начинает возрастать. (Такой аномалией — увеличением плотности при нагревании в некотором диапазоне температур — обладают немногие жидкости. У большинства жидкостей удельный объем при нагревании увеличивается монотонно.) Состояние жидкости, доведенной до температуры кипения, изображается на диаграмме точкой а. [c.34]

При температурах, значительно меньщих критической температуры, объем о жидкости, находящейся под давлением ее насыщенных паров, настолько мало меняется с температурой, что может считаться постоянной величиной. Соответственно этому левая пограничная кривая проходит при малых значениях отношения Т/Г на р—ц-диаграмме почти вертикально.Объем п" насыщенного пара, наоборот, меняется с температурой тем сильнее, чем меньше температура. [c.266]

Для определения термодинамических параметров и расчета процессов изменения состояния влажного и перегретого пара могут использоваться термодинамические диаграммы. Точность результатов, полученных с помощью диаграмм, зависит от масштаба последних. Преимущества применения диаграмм обусловлены быстротой и наглядностью производимых действий. При построении диаграммы в определенной системе координат строят семейства однотипных линий (изобар, изохор и т. д.) с различными значениями определенного параметра (давления, удельного объема и т. д.). Положение точки на диаграмме определяется двумя параметрами, которые не обязательно откладывать на координатных осях это могут быть параметры пересекающихся кривых (например, давление и объем изобары и изохоры, пересекающихся в данной точке). [c.125]

Кривые 1 показанные на рис. 12.9 в координатах рТ (давление — температура) и pV (давление — мольный объем), называются кривыми насыщения (см. гл. 5). Точкам этих трех кривых отвечают такие пары значений р, Т и р, V, при которых две фазы, изображенные слева и справа от каждой кривой, находятся в равновесии. По мере того как температура насыщенной смеси возрастает при постоянном давлении (на р, 1/-диаграмме эти точки будут двигаться по горизонтали вправо), смесь становится ненасыщенной и способна воспринять больше водяного пара и сопутствующей ему скрытой теплоты, чтобы вернуться к равновесному состоянию насыщения. Количество скры- [c.294]

Уравнение состояния идеальных газов, связывающее между собой три основные характерные для состояния газа величины удельное давление, удельный объем и температуру, — применимо, как отмечалось выше, только для равновесного состояния (статических процессов), т. е. при условии, что во время течения ппопесса в отдельные взятые моменты внутри рабочего тела, во всей его мяррр наблюдалось бы как равенство давлений, так и равенство температур. в оощем переменных по времени. Только при этих условиях процесс может быть изображен определенной кривой, например, в диаграмме pv. Одинаковость давления обусловливает механическое равновесие, а одинаковость температуры тепловое равновесие. [c.61]

Постоянному при всех давлениях удельному объему vq воды с температурой 0°С в диаграмме v—p (рис. 25) ооответст- [c.117]

В этой точке на диаграмме I-S № 1 находим значения р х = 23,2 ата и Уц = = 0,054 мЧкГ сух. возд и, пользуясь формулами (IX. 1) и (IX. 2), вычисляем давление и объем смеси в начале процесса [c.122]

Рассматривая парообразование при более высоком давлении Pj > pQ, можно отметить, что точка а, изображающая состояние жидкой воды при О °С и новом давлении, остается практически на той же вертикали, так как удельный объем воды почти не зависит от давления. Точка Ь, изображающая состояние воды при температуре кипения, смещается вправо (на / , v-диаграмме) и поднимается вверх (на 7 ,5 ди аграмме), так как с ростом давления увеличивается температура кипения и, следовательно, удельный объем воды. Точка с, изображающая состояние сухого насыщенного пара, смещается влево, так как с увеличением давления удельный объем пара уменьшается, несмотря на рост температуры. [c.50]

Штриховая кривая на диаграмме показывает изменение давления в штоковой иолости пневмоцилиндра, происходящее за промежутки времени и, ti, tz. На отрезке времени ti давление падает от магистрального на отрезке t2 давление меняется, объем полости уменьшается и воздух уходит в атмосферу на отрезке после остановки поршня давление падает до атмосферного. [c.79]

Видоизменяя оригинальный метод Чаплыгина, Тзян и автор сделали его применимым к задачам больших дозвуковых скоростей и, в частности, пригодным для вычисления сил, действующих на крыло. Математическое упрощение достигается заменой части адиабатической кривой газа на диаграмме давление — объем прямой линией Поправка Кармана-Тзяна дает удовлетворительные результаты в области скоростей, в которой поправка Прандтля-Глауерта не является достаточной. [c.60]

Действие и особсн.пости та кого прибора уясняются из рассмотрения (рис. 50) типичной диаграммы давление—объем для находящегося в замкнутой оболочке вещества в области тем пе- [c.165]

К числу конструктивных относятся мероприятия по приданию элементам коленчатого вала наиболее рациональных форм, позволяющих уменьшить эффективные коэффициенты концентрации напряжений Ка н Кх, влияющие на величину запасов прочности Пп и Пх, получить более равномерное распределение напряжений по объему вала и уменьшить его вес. Наиболее эффективными мероприятиями этого рода являются перекрытие шеек вала (см. рпс. 371, 374), увеличение радиуса галтели, увеличение толщины и ширины щек (что повышает их жесткость), сдвиг внутренней и облегчающей полости шатунной шейки в сторону от оси коленчатого вала (рис. 386), придание этой лолости бочкообразной формы (см. рис. 370), а также расположение масляного канала в шатунной шейке не в плоскости кривошипа, а в местах наименьших касательных напряжений (рис. 387, а). При окончательном выборе направления масляного канала следует учитывать также полярную диаграмму давлений на шатунную шейку, по которой находят наименее нагруженную часть шейки. [c.188]

То, что при адиа(эатическом расширении пара в некоторый момент обязательно должна начаться конденсация, легко пояснить с помощью диаграммы температура — удельный объем. Как известно из термодинамики давление насыщенного пара, находящегося в равновесии с жидкостью, подчиняется уравнению Клапейрона — Клаузиуса (см., например, [18]). Если пар можпо рассматривать как идеальный газ, то это уравнение приводит к следующей связи между удельным объемом насыщенного пара Fnap и температурой ) [c.454]

В термодинамике для исследования равновесных процессов широко используют р, у-диаграмму, в которой осью абсцисс служит удельный объем, а осью ординат — давление. Поскольку состояние термодинамической системы определяется двумя параметрами, то на р, у-ди-аграмме оно изображается точкой. На рис. 2.2 точка I соответствует начальному состоянию системы, точка 2 — конечному, а линия 12 — процессу расширения рабочего тела от v до v . [c.13]

Если на рк-диаграмме построить изотермы, соответствующие уравнению Ван-дер-Ваальса, то они будут иметь вид кривых, изображенных на рис. 4-3. Из рассмотрения этих кривых видно, что при сравнительно низких температурах они имеют в средней части волнообразный характер с максимумом и минимумом. При этом чем выше температура, тем короче становится волнообразная часть изотермы. Прямая ЛВ, пересекающая такого типа изотерму, дает три действительных значения удельного объема в точках А, R пВ, т. е. эти изотермы соответствуют первому случаю решения уравне-нения Ван-дер-Ваальса (три различных действительных корня). Наибольший корень, равный удельному объему в точке В, относится к парообразному (газообразному) состоянию, а наименьший (в точке А) — к o toянию жидкости. Поскольку, как указывалось ранее, уравнение Ван-дер-Ваальса в принципе не может описывать двухфазных состояний, оно указывает (в виде волнообразной кривой) на непрерывный переход из жидкого состояния в парообразное при данной температуре. В действительности, как показывают многочисленные эксперименты, переход из жидкого состояния в парообразное всегда происходит через двухфазные состояния вещества, представляющие смесь жидкости и пара. При этом при данной температуре процесс перехода жидкости в пар происходит также и при неизменном давлении. [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...