Теорема о работе равнодействующей

Решение 2 с применением теоремы о работе равнодействующей. [c.304]

Теорема о работе равнодействующей силы работа равнодействующей сил, приложенных к точке, на некотором перемещении равна сумме работ составляющих сил на том же перемещении [c.273]

I. Теорема о работе равнодействующей. Работа равнодействующей системы сил равна алгебраической сумме работ составляющих сил. [c.365]

В чем состоит теорема о работе равнодействующей [c.837]

Работа переменной силы на криволинейном участке пути. Теорема о работе равнодействующей [c.144]

Теорема о работе равнодействующей [c.142]

По теореме о работе равнодействующей элементарная работа силы Р равна сумме элементарных работ составляющих сил Р и Р". Но сила Р" направлена перпендикулярно к перемещению точки М, происходящему в плоскости П, и потому ее работа равна нулю. Таким образом, элементарная работа dW силы р равна элементарной [c.292]

Ра—осевое усилие, Рд — радиальное усилие. При повороте диска на бесконечно малый угол йф сила Р совершит элементарную работу, которая на основании теоремы о работе равнодействующей будет равна сумме работ составляющих. [c.163]

Решение задачи вторым способом с применением теоремы о работе равнодействующей силы рекомендуется выполнить самостоятельно. [c.266]

Теоремы о работе силы. Теорема 1. Работа равнодействующей силы на некотором перемещении равна алгебраической сумме [c.162]

Т. е. 1) дифференциал кинетической энергии материальной точки на бесконечно малом ее перемещении равен элементарной работе на этом перемещении равнодействующей всех сил, приложенных к этой точке 2) приращение кинетической энергии материальной точки на конечном ее перемещении равно полной работе на этом перемещении равнодействующей всех сил, приложенных к этой точке. При этом элементарная или полная работа силы может быть найдена по формуле (8.4) или (8.5) на основании теоремы о работе сил работу равнодействующей можно заменить алгебраической суммой работ составляющих сил на том же перемещении. [c.205]

Работа равнодействующей сил, приложенных к телу, равна изменению кинетической энергии тела. Это утверждение называют теоремой о кинетической энергии. [c.45]

Интегралы эти понятны непосредственно из общих теорем. Первый интеграл является интегралом живых сил, второй интеграл — интеграл момента количеств движения. В самом деле. Действительные неремещения твердого тела с одной неподвижной точкой находятся среди возможных. Работа активных сил, приводящихся к одной равнодействующей, проходящей через неподвижную точку, на действительном перемещении равна нулю следовательно, имеет место интеграл живых сил 2Т = h. Далее, твердое тело может вращаться вокруг любой неподвижной оси, проходящей через неподвижную точку О. Результирующий момент действующих сил относительно неподвижной точки равен нулю, поэтому из общей теоремы о моменте количеств движения следует, [c.185]

Теорема импульсов 583, 584 о движении центра масс материальной системы 197, 198, 550, 565, 566 --работе равнодействующей силы 321 [c.637]

Теорема о кинетической энергии изменение кинетической энергии материальной точки равно работе равнодействующей всех действующих на нее сил [c.32]

Представим себе диск, вращающийся вокруг неподвижной оси под действием постоянной силы Г (рис. 15.7), точка приложения которой перемещается вместе с диском. Разложим силу Г на три взаимно перпендикулярные составляющие Г] — окружная сила, 2 — осевая сила, Гз — радиальная сила. При повороте диска на бесконечно малый угол с1ф сила Г соверпшт элементарную работу, которая на основании теоремы о работе равнодействующей будет равна сумме работ составляющих. Работа составляющих Рз и Рз равна нулю, так как векторы этих сил перпендикулярны бесконечно малому перемещению с точки приложения М, поэтому элементарная работа силы Р равна работе составляющей Р [c.144]

Теоремы о р аботе силы. Теорема 1. Работа равнодействующей силы на некотором перемеги,ении равна алгебраической су.чме работ состав.ляющиг сил на том же перемещепих1. [c.398]

Вариньон установил в окончательном виде понятие момента силы относительно точки и доказал теорему о моменте равнодействующей, носящую его имя. В своей работе Проект новой механики (1687) Вариньоп, пользуясь этой теоремой, а также методом сложения и разложения сил, дает строгую статическую теорию простейших машин. В этой работе статика твердого тела получила почти полное завершение. [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...